Zustandsgleichung von Mie-Grüneisen
# Zustandsgleichung von Mie-Grüneisen

Die Mie-Grüneisen-Zustandsgleichung (engl. auch Mie-Gruneisen equation of state), benannt nach Gustav Mie und Eduard Grüneisen, ist eine Zustandsgleichung der Physik, die für hochverdichtete Materie einen speziellen funktionalen Zusammenhang zwischen der Dichte $\rho$, dem Druck $p$ und der absoluten Temperatur $T$ darstellt. Sie wird u. a. zur Berechnung der Schallgeschwindigkeit und von Stoßwellen bei hohen Umgebungsdrücken sowie zur Modellierung von seismologischen Untersuchungen des Erdinneren verwendet.

Die spezielle Annahme von Mie-Grüneisen bezieht sich auf die Temperaturabhängigkeit, die nur in der Form einer "skalierten Temperatur" $t$ auftreten darf:

    $t(T,\rho )={\frac {T}{TD(\rho )}},$

wobei der dichte- oder volumen-abhängige "Temperaturparameter" $TD(\rho )$ pauschal das Frequenzspektrum der Gitterschwingungen repräsentiert und üblicherweise mehrere Materialparameter enthält.

## Spezielle Form der Gleichung

Eine spezielle Form der Mie-Grüneisen Zustandsgleichung stellt die Messergebnisse von Hochdruckexperimenten auf der Basis von drei Materialparametern im temperaturunabhängigen Teil dar:

    $p=p_{0}\cdot \left(1-\Gamma \cdot \eta \right)+{\frac {\rho _{0}\cdot C_{0}^{2}\cdot \eta }{\left(1-s\cdot \eta \right)^{2}}}\cdot \left(1-{\frac {\Gamma \cdot \eta }{2}}\right)+\Gamma \cdot \rho _{0}\cdot \left(e-e_{0}\right)$

mit

    $\eta =1-{\frac {\rho _{0}}{\rho }}$.

Hierbei bezeichnet

* $\rho _{0}$ die Dichte im Normalzustand
* $C_{0}$ die Schallgeschwindigkeit im Normalzustand
* $\Gamma =\Gamma _{0}$ den dimensionslosen Grüneisenkoeffizienten im Normalzustand
* $s$ den linearen Hugoniot-Steigungskoeffizient (engl. linear Hugoniot slope coefficient), eine dimensionslose Materialkonstante
* $e-e_{0}$ die spezifische innere Energie, die im Mie-Grüneisen-Fall nur von der skalierten Temperatur $t$ (s. o.) abhängen darf.

## Beispiele für Parameter der Mie-Grüneisen Zustandsgleichung

Wasser: $\rho _{0}=1000$ $kg/m^3$ ; $C_{0}=1489$ m/s ; $s=1{,}79$ ; $\Gamma =1{,}65$

Stahl: $\rho _{0}=7850$ $kg/m^3$ ; $C_{0}=4500$ m/s ; $s=1{,}49$ ; $\Gamma =2{,}17$

Kupfer: $\rho _{0}=8930$ $kg/m^3$ ; $C_{0}=3940$ m/s ; $s=1{,}48$ ; $\Gamma =1{,}96$

## Zusammenhang der Parameter mit anderen thermodynamischen Zustandsgrößen

Die Schallgeschwindigkeit, mit der sich kleine Druck- und Dichteschwankungen in einem Medium fortpflanzen, ist bei reversibler adiabatischer Zustandsänderung (d. h. bei konstanter Entropie $S$) gegeben durch:

    $c_{S}={\sqrt {\left.{\frac {\partial p}{\partial \rho }}\right|_{S}}}={\sqrt {{\frac {p}{\rho }}\cdot \gamma }}$

Die Schallgeschwindigkeit ist eine Zustandsgröße.

Der Adiabatenexponent $\gamma$ ergibt sich aus:

    $\gamma =-{\frac {V}{p}}\cdot \left.{\frac {\partial p}{\partial V}}\right|_{S}$

Der Grüneisenkoeffizient ist definiert durch:

    $\Gamma =-{\frac {V}{T}}\cdot \left.{\frac {\partial T}{\partial V}}\right|_{S}={\frac {\beta }{\kappa \cdot \rho \cdot c_{V}}}$

wobei die Maxwell-Relation $\left.{\frac {\partial S}{\partial V}}\right|_{T}=\left.{\frac {\partial p}{\partial T}}\right|_{V}$ und folgende Bezeichnungen verwendet wurden:

Thermische Ausdehnung:

    $\beta ={\frac {1}{V}}\cdot \left.{\frac {\partial V}{\partial T}}\right|_{p}=-{\frac {1}{\rho }}\cdot \left.{\frac {\partial \rho }{\partial T}}\right|_{p}$

Isotherme Kompressibilität:

    $\kappa =-{\frac {1}{V}}\cdot \left.{\frac {\partial V}{\partial p}}\right|_{T}$

Isochore spezifische Wärmekapazität:

    $c_{V}={\frac {T}{\rho \cdot V}}\cdot \left.{\frac {\partial S}{\partial T}}\right|_{V}$
