title: Effet Djanibekov
text: # Effet Djanibekov
  
  L'effet Djanibekov (en russe : эффект Джанибекова), également connu sous les noms d'expérience de l'écrou de Djanibekov (en russe: гайка Джанибекова) ou théorème de la raquette de tennis (en anglais : tennis racket theorem), décrit l'instabilité d'un solide en rotation en impesanteur.
  
  Il est nommé d'après le cosmonaute soviétique Vladimir Djanibekov qui en a fait une démonstration filmée en apesanteur. Il s'agit d'un cas classique mais paradoxal de mouvement à la Poinsot.
  
  ## Historique
  
  Durant l'été 1985, lors de la mission Saliout 7 EO-4-1b, Djanibekov prête attention aux mouvements particuliers d'un écrou papillon libéré en impesanteur dans le vaisseau $spatial^,^,.$ En observant la translation à travers la station de l'écrou rapidement dévissé d'une tige filetée, il remarque que les axes de rotation de cet écrou se $modifient^,^,.$
  
  ## Description
  
  L'effet se produit pour tout corps rigide en impesanteur — ou chute libre — qui présente trois axes principaux d'inerties différentes (pas « deux plans de symétrie de l'objet ») ($I_{1}>I_{2}>I_{3}$) et qui est mis en rotation autour de l'axe d'inertie intermédiaire ($I_{2}$). Alors qu'une rotation autour des deux autres axes stabilise le corps — absorbe les variations — une rotation autour de l'axe intermédiaire n'est pas stable — amplifie les variations.
  
  Dans le référentiel galiléen de la station Saliout, les mouvements de l'écrou observé respectent les principes newtoniens des lois du mouvement avec moment angulaire, moment d'inertie et théorème du couple gyroscopique. Cependant, l'effet apparent est paradoxal : la loi de conservation du moment angulaire devrait rendre invariant l'axe de rotation de l'écrou, or celui-ci pivote de 180° à intervalles réguliers.
  
  ### Exemple
  
  Une raquette de tennis qu'on lance en l'air en la tenant par le manche avec le filet horizontal initialement, aura tendance à tourner « autour de l'axe du manche » durant son vol pour retomber dans la main en présentant l'autre côté du filet. D'où le nom de « théorème de la raquette de tennis » donné à cet effet.
  
  En réalité, durant ce vol, la raquette tourne sur ses trois axes durant cet effet.
  
  ## Explication mécanique
  
  On se place dans le référentiel barycentrique du corps (corps en chute libre).
  
  Soit un corps rigide possédant trois inerties différents que l'on classe tel que $I_{1}<I_{2}<I_{3}$. On note $\omega _{i}$ la vitesse de rotation du corps autour de l'axe i.
  
  Le théorème du moment cinétique nous donne : $\mathbf {I} \cdot {\dot {\boldsymbol {\omega }}}+{\boldsymbol {\omega }}\times \left(\mathbf {I} \cdot {\boldsymbol {\omega }}\right)=\mathbf {M} .$
  
  Ce qui nous donne en chute libre ($M=0$), projeté sur les axes :
  
  ${\begin{aligned}I_{1}{\dot {\omega }}_{1}&=(I_{2}-I_{3})\omega _{2}\omega _{3}~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~{\text{(1)}}\\I_{2}{\dot {\omega }}_{2}&=(I_{3}-I_{1})\omega _{3}\omega _{1}~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~{\text{(2)}}\\I_{3}{\dot {\omega }}_{3}&=(I_{1}-I_{2})\omega _{1}\omega _{2}~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~{\text{(3)}}\end{aligned}}$
  
  ### Premier cas : rotation stable
  
  On impose en conditions initiales, une rotation $\omega _{1}$. Pour déterminer la nature de la stabilité on impose de petites rotations $\omega _{2}$ et $\omega _{3}$. D'après (1), ${\dot {\omega }}_{1}$ est donc petit. On suppose alors que $\omega _{1}$ est constant.
  
  En dérivant l'équation (2) on trouve : $I_{2}{\ddot {\omega _{2}}}=(I_{3}-I_{1}){\dot {\omega _{3}}}\omega _{1}$
  
  En substituant ${\dot {\omega }}_{3}$ avec l'équation (3) on trouve :
  
  ${\begin{aligned}I_{2}I_{3}{\ddot {\omega }}_{2}&=(I_{3}-I_{1})(I_{1}-I_{2})(\omega _{1})^{2}\omega _{2}\\\end{aligned}}$
  
  Étant donné que $I_{1}<I_{2}<I_{3}$ , on peut dire que :
  
  ${\begin{aligned}{\ddot {\omega }}_{2}&={\text{(quantité negative)}}\times \omega _{2}\end{aligned}}$
  
  On effectue le même raisonnement à partir de l'équation 3 pour trouver :
  
  ${\begin{aligned}{\ddot {\omega }}_{3}&={\text{(quantité negative)}}\times \omega _{3}\end{aligned}}$
  
  L'accélération angulaire est alors opposée au mouvement suivant ces deux axes : l'objet est stable dans sa rotation.
  
  ### Deuxième cas : rotation instable (l'effet Djanibekov)
  
  Si maintenant on impose en conditions initiales une rotation $\omega _{2}$. Avec le même raisonnement, on trouve :
  
  ${\begin{aligned}I_{1}I_{3}{\ddot {\omega }}_{1}&=(I_{2}-I_{3})(I_{1}-I_{2})(\omega _{2})^{2}\omega _{1}\\{\text{C-à-d.}}~~~~{\ddot {\omega }}_{1}&={\text{(quantité positive)}}\times \omega _{1}\end{aligned}}$
  
  **Les « 180 degrés »**
  
  Un mouvement perturbateur autour de l'axe 1 est alors amplifié : la rotation est instable. Une petite perturbation va alors obliger l'axe de rotation de l'objet à se retourner.
  
  L'amplification de la perturbation va se poursuivre jusqu'à 90°. À ce moment, la rotation autour de l'axe intermédiaire est nulle : on se retrouve dans une position où la rotation est stable. L'inertie fait que le corps continue encore sur 90°. L'objet a alors effectué un « demi-tour » de 180°. Et on se retrouve dans la situation initiale. L'objet refait alors un « 180° ».
  
  