Liste der Mesonen
# Liste der Mesonen

Die folgenden Tabellen behandeln Mesonen. Sie enthalten die Grundzustände aller bekannten und vorhergesagten pseudoskalaren (J = $0^−)$ und Vektormesonen $(J^P$ = $1^−),$ sowie die Zustände bekannter Skalarmesonen $(J^P$ = $0^+),$ Pseudovektor-Mesonen $(J^P$ = $1^+)$ und Tensor-Mesonen $(J^P$ = $2^±).$

Die in den Tabellen verwendeten Formelzeichen sind: $I$ (Isospin), $G$ (G-Parität), $J$ (Gesamtdrehimpuls), $P$ (Parität), $C$ (C-Parität), $Q$ (elektrische Ladung), $S$ (Strangeness), $C$ (Charm), $B'$ (Bottomness), u (Up-Quark), d (Down-Quark), s (Strange-Quark), c (Charm-Quark) und b (Bottom-Quark) sowie die Symbole für die Teilchen selbst.

Es sind jeweils die Eigenschaften und die Quark-Zusammensetzung der Teilchen aufgelistet. Für die zugehörigen Antiteilchen sind Quarks durch Antiquarks zu ersetzen (und umgekehrt) und die Vorzeichen der Quantenzahlen $Q$, $S$, $C$ und $B'$ kehren sich um. Werte in rot sind durch das Experiment noch nicht sicher bestätigt, aber durch das Quarkmodell vorhergesagt und in Übereinstimmung mit den Messungen.

Die Ziffern in Klammern hinter einem Zahlenwert bezeichnen die Unsicherheit in den letzten Stellen des Wertes. (Beispiel: Die Angabe 134,9766(6) ist gleichbedeutend mit 134,9766 ± 0,0006.)

## Pseudoskalare Mesonen

### Grundzustände

| Teilchen- Name | Teilchen | Quark- Zusammen- setzung | Anti- Teilchen | Quark- Zusammen- setzung | Masse $(MeV/c^2)$ % | $I^{G}$ | $J^{PC}$ | $Q(e)$ | $S$ | $C$ | $B'$ | Lebensdauer (s) | zerfällt vorwiegend in (>5 % der Zerfälle) |
| - | - | - | - | - | - | - | - | - | - | - | - | - | - |
| Pion | $π^+$ | ud | $π^−$ | du | 139,57039(18) | $1^−$ | $0^−$ | +1 | 0 | 0 | 0 | 2,6033(5) · $10^{−8}$ | 99,99 %: $μ^+$ + $ν_μ$ |
| Pion | $π^0$ | $\mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}-d{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,$ ⁠ | selbst | $\mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}-d{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,$ ⁠ | 134,9768(5) | $1^−$ | $0^{−+}$ | 0 | 0 | 0 | 0 | 8,52(18) · $10^{−17}$ | 98,82 %: γ + γ |
| η-Meson | η | $\mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}+d{\bar {d}}-2s{\bar {s}}}{\sqrt {6}}} \,$ ⁠ | selbst | $\mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}+d{\bar {d}}-2s{\bar {s}}}{\sqrt {6}}} \,$ ⁠ | 547,862(17) | $0^+$ | $0^{−+}$ | 0 | 0 | 0 | 0 | 5,0(3) · $10^{−19}$ ⁠ | 39 %: γ + γ 33 %: $π^0$ + $π^0$ + $π^0$ 23 %: $π^+$ + $π^−$ + $π^0$ |
| η′-Meson | η′ = η′(958) | $\mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}+d{\bar {d}}+s{\bar {s}}}{\sqrt {3}}} \,$ ⁠ | selbst | $\mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}+d{\bar {d}}+s{\bar {s}}}{\sqrt {3}}} \,$ ⁠ | 957,78(6) | $0^+$ | $0^{−+}$ | 0 | 0 | 0 | 0 | 3,31(15) · $10^{−21}$ ⁠ | 43 %: $π^+$ + $π^−$ + η 29 %: $(ρ^0$ + γ) oder $(π^+$ + $π^−$ + γ) 23 %: $π^0$ + $π^0$ + η |
| η-Meson mit Charm-Quarks | $η_c$ = $η_c(1S)$ | cc | selbst | cc | 2983,9(5) | $0^+$ | $0^{−+}$ | 0 | 0 | 0 | 0 | 2,06 · $10^{−23}$ ⁠ | siehe Zerfallsmoden $η_c$ (PDF; 165 kB) |
| η-Meson mit Bottom-Quarks | $η_b$ = $η_b(1S)$ | bb | selbst | bb | 9398,7(2,0) | $0^+$ | $0^{−+}$ | 0 | 0 | 0 | 0 | unbekannt | siehe Zerfallsmoden $η_b$ (PDF; 45 kB) |
| Kaon | $K^+$ | us | $K^−$ | su | 493,677(16) | $^1⁄_2$ | $0^−$ | +1 | +1 | 0 | 0 | 1,2380(20) · $10^{−8}$ | 64 %: $μ^+$ + $ν_μ$ 21 %: $π^+$ + $π^0$ 5 %: $π^0$ + $e^+$ + $ν_e$ 6 %: $π^+$ + $π^+$ + $π^−$ |
| Kaon | $K^0$ | ds | $K^0$ | sd | 497,611(13) | $^1⁄_2$ | $0^−$ | 0 | +1 | 0 | 0 | ⁠ | ⁠ |
| K-Short | $K_S^0$ | $\mathrm {\tfrac {d{\bar {s}}-s{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,$ ⁠ | selbst | $\mathrm {\tfrac {d{\bar {s}}-s{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,$ ⁠ | 497,611(13) ⁠ | $^1⁄_2$ | $0^−$ | 0 | ⁠ | 0 | 0 | 8,954(4) · $10^{−11}$ | 69 %: $π^+$ + $π^−$ 30 %: $π^0$ + $π^0$ |
| K-Long | $K_L^0$ | $\mathrm {\tfrac {d{\bar {s}}+s{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,$ ⁠ | selbst | $\mathrm {\tfrac {d{\bar {s}}+s{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,$ ⁠ | 497,611(13) ⁠ | $^1⁄_2$ | $0^−$ | 0 | ⁠ | 0 | 0 | 5,116(21) · $10^{−8}$ | 40 %: $π^±$ + $e^∓$ + $ν_e$ 27 %: $π^±$ + $μ^∓$ + $ν_μ$ 19 %: $π^0$ + $π^0$ + $π^0$ 12 %: $π^+$ + $π^−$ + $π^0$ |
| D-Meson | $D^+$ | cd | $D^−$ | dc | 1869,65(5) | $^1⁄_2$ | $0^−$ | +1 | 0 | +1 | 0 | 1,040(7) · $10^{−12}$ | siehe Zerfallsmoden $D^+$ (PDF; 358 kB) |
| D-Meson | $D^0$ | cu | $D^0$ | uc | 1864,83(5) | $^1⁄_2$ | $0^−$ | 0 | 0 | +1 | 0 | 4,101(15) · $10^{−13}$ | siehe Zerfallsmoden $D^0$ (PDF; 639 kB) |
| D-Meson mit Strangeness | $D_s^+$ | cs | $D_s^−$ | sc | 1968,34(7) | 0 | $0^−$ | +1 | +1 | +1 | 0 | 5,04(4) · $10^{−13}$ | siehe Zerfallsmoden $D_s^+$ (PDF; 273 kB) |
| B-Meson | $B^+$ | ub | $B^−$ | bu | 5279,34(12) | $^1⁄_2$ | $0^−$ | +1 | 0 | 0 | +1 | 1,638(4) · $10^{−12}$ | siehe Zerfallsmoden $B^+$ (PDF; 966 kB) |
| B-Meson | $B^0$ | db | $B^0$ | bd | 5279,65(12) | $^1⁄_2$ | $0^−$ | 0 | 0 | 0 | +1 | 1,519(4) · $10^{−12}$ | siehe Zerfallsmoden $B^0$ (PDF; 1,2 MB) |
| B-Meson mit Strangeness | $B_s^0$ | sb | $B_s^0$ | bs | 5366,88(14) | 0 | $0^−$ | 0 | −1 | 0 | +1 | 1,515(4) · $10^{−12}$ | siehe Zerfallsmoden $B_s^0$ (PDF; 221 kB) |
| B-Meson mit Charm | $B_c^+$ | cb | $B_c^−$ | bc | 6274,9(8) | 0 | $0^−$ | +1 | 0 | +1 | +1 | 5,10(9) · $10^{−13}$ | siehe Zerfallsmoden $B_c^+$ (PDF; 51 kB) |

### Weitere Zustände

| Teilchen | Masse $(MeV/c^2)$ | $I^{G}$ | $J^{PC}$ | $S$ | $C$ | $B'$ |
| - | - | - | - | - | - | - |
| η(1295) | 1294 ± 4 | $0^+$ | $0^{−+}$ | 0 | 0 | 0 |
| π(1300) | 1300 ± 100 | $1^−$ | $0^{−+}$ | 0 | 0 | 0 |
| η(1405) | 1408,8 ± 2,0 | $0^+$ | $0^{−+}$ | 0 | 0 | 0 |
| η(1475) | 1475 ± 4 | $0^+$ | $0^{−+}$ | 0 | 0 | 0 |
| π(1800) | 1810 ± 11 | $1^−$ | $0^{−+}$ | 0 | 0 | 0 |
| $η_c(2S)$ | 3637,5 ± 1,1 | $0^+$ | $0^{−+}$ | 0 | 0 | 0 |

## Vektormesonen

### Grundzustände

| Teilchen- name | Teilchen | Anti- Teilchen | Quark- Zusammen- setzung | Masse $(MeV/c^2)$ | $I^{G}$ | $J^{PC}$ | $Q(e)$ | $S$ | $C$ | $B'$ | Lebensdauer (s) | zerfällt vorwiegend in (>5 % der Zerfälle) |
| - | - | - | - | - | - | - | - | - | - | - | - | - |
| ρ-Meson | $ρ^+$ = $ρ(770)^+$ | $ρ^−$ = $ρ(770)^−$ | ud | 775,26(25) | $1^+$ | $1^−$ | +1 | 0 | 0 | 0 | ≅ 4,5 · $10^{−24}$ ⁠⁠ | ~100%: $π^±$ + $π^0$ |
| ρ-Meson | $ρ^0$ = $ρ(770)^0$ | selbst | $\mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}-d{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,$ | 775,26(25) | $1^+$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | 0 | ≅ 4,5 · $10^{−24}$ ⁠⁠ | ~100%: $π^+$ + $π^−$ |
| ω-Meson | ω = ω(782) | selbst | $\mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}+d{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,$ | 782,65(12) | $0^−$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | 0 | 7,75(7) · $10^{−23}$ ⁠ | 89%: $π^+$ + $π^−$ + $π^0$ 8%: $π^0$ + γ |
| φ-Meson | φ = φ(1020) | selbst | ss | 1019,461(16) | $0^−$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | 0 | 1,55(1) · $10^{−22}$ ⁠ | 49%: $K^+$ + $K^−$ 34%: $K_S$ + $K_L$ 15%: (ρ + π) oder $(π^+$ + $π^−$ + $π^0)$ |
| J/ψ-Meson | J/ψ = J/ψ(1S) | selbst | cc | 3096,900(6) | $0^−$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | 0 | 7,09(21) · $10^{−21}$ ⁠ | 64%: g + g + g 9%: γ + g + g 6%: $e^+$ + $e^−$ 6%: $μ^+$ + $μ^−$ |
| Υ-Meson | Υ = Υ(1S) | selbst | bb | 9460,30(26) | $0^−$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | 0 | 1,22(3) · $10^{−20}$ ⁠ | 82%: g + g + g |
| Kaon | $K^{*+}$ = $K^*(892)^+$ | $K^{*−}$ = $K^*(892)^−$ | us | 891,76(25) | $^1⁄_2$ | $1^−$ | +1 | +1 | 0 | 0 | ≅ 1,30 · $10^{−23}$ ⁠⁠ | ~100%: K + π |
| Kaon | $K^{*0}$ = $K^*(892)^0$ | $K^{*0}$ = $K^*(892)^0$ | ds | 895,55(20) | $^1⁄_2$ | $1^−$ | 0 | +1 | 0 | 0 | 1,35(2) · $10^{−23}$ ⁠ | ~100%: K + π |
| D-Meson | $D^{*+}$ = $D^*(2010)^+$ | $D^{*−}$ = $D^*(2010)^−$ | cd | 2010,26(5) | $^1⁄_2$ | $1^−$ | +1 | 0 | +1 | 0 | 6,9(19) · $10^{−21}$ ⁠ | 67%: $D^0$ + $π^+$ 30%: $D^+$ + $π^0$ |
| D-Meson | $D^{*0}$ = $D^*(2007)^0$ | $D^{*0}$ = $D^*(2007)^0$ | cu | 2006,85(5) | $^1⁄_2$ | $1^−$ | 0 | 0 | +1 | 0 | >3,1 · $10^{−22}$ ⁠ | 64%: $D^0$ + $π^0$ 35%: $D^0$ + γ |
| D-Meson mit Strangeness | $D_s^{*+}$ | $D_s^{*−}$ | cs | 2112,1(4) | 0 | $1^−$ | +1 | +1 | +1 | 0 | >3,4 · $10^{−22}$ ⁠ | 93%: $D_s^+$ + γ 6%: $D_s^+$ + $π^0$ |
| B-Meson | $B^{*+}$ | $B^{*−}$ | ub | 5324,70(22) | $^1⁄_2$ | $1^−$ | +1 | 0 | 0 | +1 | unbekannt | $B^+$ + γ |
| B-Meson | $B^{*0}$ | $B^{*0}$ | db | 5324,70(22) | $^1⁄_2$ | $1^−$ | 0 | 0 | 0 | +1 | unbekannt | $B^0$ + γ |
| B-Meson mit Strangeness | $B_s^{*0}$ | $B_s^{*0}$ | sb | 5415,4(1,8) | 0 | $1^−$ | 0 | −1 | 0 | +1 | unbekannt | $B_s^0+γ$ |
| B-Meson mit Charm⁠ | $B_c^{*+}$ | $B_c^{*−}$ | cb | unbekannt | 0 | $1^−$ | +1 | 0 | +1 | +1 | unbekannt | unbekannt |

### Weitere Zustände

| Teilchen | Masse $(MeV/c^2)$ | $I^{G}$ | $J^{PC}$ | $S$ | $C$ | $B'$ | zerfällt vorwiegend in (>5 % der Zerfälle) |
| - | - | - | - | - | - | - | - |
| $π_1(1400)$ | 1354 ± 25 | $1^−$ | $1^{−+}$ | 0 | 0 | 0 | |
| ω(1420) | 1410 ± 60 | $0^−$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | |
| ρ(1450) | 1465 ± 25 | $1^+$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | |
| $π_1(1600)$ | 1660 ± 15 | $1^−$ | $1^{−+}$ | 0 | 0 | 0 | |
| ω(1650) | 1670 ± 30 | $0^−$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | |
| φ(1680) | 1680 ± 20 | $0^−$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | |
| ρ(1700) | 1720 ± 20 | $1^+$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | |
| φ(2170) | 2160 ± 80 | $0^−$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | |
| $K^*(1410)$ | 1414 ± 15 | $^1⁄_2$ | $1^−$ | +1 | 0 | 0 | |
| $K^*(1680)$ | 1718 ± 18 | $^1⁄_2$ | $1^−$ | +1 | 0 | 0 | |
| $D_{s1}^*(2700)$ | 2708,3 ± 4,0 | 0 | $1^−$ | +1 | +1 | 0 | |
| ψ(2S) | 3686,097 ± 0,025 | $0^−$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | 35%: J/ψ(1S) $π^+$ $π^−$ 18%: J/ψ(1S) $π^0$ $π^0$ 10%: $χ_{c0}(1P)$ γ 10%: $χ_{c1}(1P)$ γ 10%: $χ_{c2}(1P)$ γ |
| ψ(3770) | 3773,13 ± 0,35 | $0^−$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | 52%: $D^0$ $D^0$ 41%: $D^+$ $D^−$ |
| ψ(4040) | 4039 ± 1 | $0^−$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | |
| ψ(4160) | 4191 ± 5 | $0^−$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | |
| ψ(4230) | 4220 ± 15 | $0^−$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | |
| ψ(4360) | 4368 ± 13 | $0^−$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | |
| ψ(4415) | 4421 ± 4 | $0^−$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | |
| ψ(4660) | 4633 ± 7 | $0^−$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | |
| Υ(2S) | 10023,26 ± 0,31 | $0^−$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | 18%: Υ(1S) $π^+$ $π^−$ 9%: Υ(1S) $π^0$ $π^0$ 7%: $χ_{b2}(1P)$ γ 7%: $χ_{b1}(1P)$ γ |
| Υ(3S) | 10355,2 ± 0,5 | $0^−$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | 13%: $χ_{b2}(2P)$ γ 13%: $χ_{b1}(2P)$ γ 6%: $χ_{b0}(2P)$ γ |
| Υ(4S) | 10579,4 ± 1,2 | $0^−$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | 51%: $B^+$ $B^−$ 49%: $B^0$ $B^0$ |
| Υ(10860) | 10885,2 ± 2,6 | $0^−$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | |
| Υ(11020) | 11000 ± 4 | $0^−$ | $1^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | |

## Skalarmesonen

Die Zusammensetzung von Skalarmesonen ist weitgehend noch unbekannt und Gegenstand aktueller Forschungen. Viele davon werden als mögliche Glueball- oder Tetraquark-Kandidaten diskutiert.

| Teilchen | Masse $(MeV/c^2)$ | $I^{G}$ | $J^{PC}$ | $S$ | $C$ | $B'$ | zerfällt vorwiegend in (>5 % der Zerfälle) |
| - | - | - | - | - | - | - | - |
| $f_0(500)$ oder σ | 400–550 | $0^+$ | $0^{++}$ | 0 | 0 | 0 | dominant: π + π |
| $f_0(980)$ | 990 ± 20 | $0^+$ | $0^{++}$ | 0 | 0 | 0 | dominant: π + π |
| $a_0(980)$ | 980 ± 20 | $1^−$ | $0^{++}$ | 0 | 0 | 0 | dominant: η + π |
| $f_0(1370)$ | 1200–1500 | $0^+$ | $0^{++}$ | 0 | 0 | 0 | dominant: ρ + ρ |
| $a_0(1450)$ | 1474 ± 19 | $1^−$ | $0^{++}$ | 0 | 0 | 0 | ω + π + π |
| $f_0(1500)$ | 1504 ± 6 | $0^+$ | $0^{++}$ | 0 | 0 | 0 | 50%: π + π + π + π 35%: π + π 9%: K + K 5%: η + η |
| $f_0(1710)$ | 1723 ± 6 | $0^+$ | $0^{++}$ | 0 | 0 | 0 | |
| $K_0^*(700)$ oder κ | 824 ± 30 | $^1⁄_2$ | $0^+$ | +1 | 0 | 0 | |
| $K_0^*(1430)$ | 1425 ± 50 | $^1⁄_2$ | $0^+$ | +1 | 0 | 0 | 93%: K + π 9%: K + η |
| $D_0^*(2300)^0$ | 2300 ± 19 | $^1⁄_2$ | $0^+$ | 0 | +1 | 0 | beobachtet: $D^+$ + $π^−$ |
| $D_{s0}^*(2317)^+$ | 2317,8 ± 0,5 | 0 | $0^+$ | +1 | +1 | 0 | beobachtet: $D_s^+$ + $π^0$ |
| $χ_{c0}(1P)$ | 3414,71 ± 0,30 | $0^+$ | $0^{++}$ | 0 | 0 | 0 | |
| $χ_{b0}(1P)$ | 9859,44 ± 0,42 | $0^+$ | $0^{++}$ | 0 | 0 | 0 | |
| $χ_{b0}(2P)$ | 10232,5 ± 0,5 | $0^+$ | $0^{++}$ | 0 | 0 | 0 | |

## Pseudovektor-Mesonen

| Teilchen | Masse $(MeV/c^2)$ | $I^{G}$ | $J^{PC}$ | $S$ | $C$ | $B'$ | zerfällt vorwiegend in (>5 % der Zerfälle) |
| - | - | - | - | - | - | - | - |
| $h_1(1170)$ | 1166 ± 6 | $0^−$ | $1^{+−}$ | 0 | 0 | 0 | beobachtet: ρ + π |
| $b_1(1235)$ | 1229,5 ± 3,2 | $1^+$ | $1^{+−}$ | 0 | 0 | 0 | dominant: ω + π |
| $a_1(1260)$ | 1230 ± 40 | $1^−$ | $1^{++}$ | 0 | 0 | 0 | |
| $f_1(1285)$ | 1281,9 ± 0,5 | $0^+$ | $1^{++}$ | 0 | 0 | 0 | 34%: π + π + π + π 52%: η + π + π 9%: K + K + π |
| $h_1(1415)$ | 1416 ± 8 | $0^−$ | $1^{+−}$ | 0 | 0 | 0 | |
| $f_1(1420)$ | 1426,4 ± 0,9 | $0^+$ | $1^{++}$ | 0 | 0 | 0 | dominant: K + K + π |
| $a_1(1640)$ | 1655 ± 16 | $1^−$ | $1^{++}$ | 0 | 0 | 0 | |
| $K_1(1270)$ | 1272 ± 7 | $^1⁄_2$ | $1^+$ | +1 | 0 | 0 | 42%: K + ρ 28%: $K_0^*(1430)$ + π 16%: $K^*(892)$ + π 11%: K + ω |
| $K_1(1400)$ | 1403 ± 7 | $^1⁄_2$ | $1^+$ | +1 | 0 | 0 | 94%: $K^*(892)$ + π |
| $D_1(2420)^0$ | 2420,8 ± 0,5 | $^1⁄_2$ | $1^+$ | 0 | +1 | 0 | beobachtet: $D^*(2010)^+$ + $π^−$ beobachtet: $D^0$ + $π^+$ + $π^−$ |
| $D_{s1}(2460)^+$ | 2459,5 ± 0,6 | 0 | $1^+$ | +1 | +1 | 0 | 48%: $D_s^{*+}$ + $π^0$ 18%: $D_s^+$ + γ |
| $D_{s1}(2536)^+$ | 2535,11 ± 0,06 | 0 | $1^+$ | +1 | +1 | 0 | $D^*(2007)^0$ + $K^+$ $D^*(2010)^+$ + $K^0$ |
| $B_1(5721)^+$ | 5725,9 ± 2,7 | $^1⁄_2$ | $1^+$ | 0 | 0 | +1 | beobachtet: $B^{*0}$ + $π^+$ |
| $B_1(5721)^0$ | 5726,0 ± 1,3 | $^1⁄_2$ | $1^+$ | 0 | 0 | +1 | dominant: $B^{*+}$ + $π^−$ |
| $B_{s1}(5830)^0$ | 5828,63 ± 0,27 | 0 | $1^+$ | −1 | 0 | +1 | dominant: $B^{*+}$ + $K^−$ |
| $χ_{c1}(1P)$ | 3510,67 ± 0,05 | $0^+$ | $1^{++}$ | 0 | 0 | 0 | 34%: J/ψ(1S) + γ |
| $h_c(1P)$ | 3525,38 ± 0,11 | $0^−$ | $1^{+−}$ | 0 | 0 | 0 | 51%: $η_c(1S)$ + γ |
| $χ_{c1}(3872)$ | 3871,69 ± 0,17 | $0^+$ | $1^{++}$ | 0 | 0 | 0 | 32%: $D^0$ + $D^0$ + $π^0$ 24%: $D^0$ + $D*^0$ |
| $Z_c(3900)$ | 3887,2 ± 2,3 | $1^+$ | $1^{+−}$ | 0 | 0 | 0 | |
| $Z_c(4430)$ | 4478 ± 18 | $1^+$ | $1^{+−}$ | 0 | 0 | 0 | |
| $χ_{c1}(4140)$ | 4146,8 ± 2,4 | $0^+$ | $1^{++}$ | 0 | 0 | 0 | |
| $χ_{c1}(4274)$ | 4274 ± 8 | $0^+$ | $1^{++}$ | 0 | 0 | 0 | |
| $χ_{b1}(1P)$ | 9892,78 ± 0,31 | $0^+$ | $1^{++}$ | 0 | 0 | 0 | 35%: Υ(1S) + γ |
| $h_b(1P)$ | 9899,3 ± 0,8 | $0^−$ | $1^{+−}$ | 0 | 0 | 0 | 52%: $η_b(1S)$ + γ |
| $χ_{b1}(2P)$ | 10255,46 ± 0,50 | $0^+$ | $1^{++}$ | 0 | 0 | 0 | 10%: Υ(1S) + γ 18%: Υ(2S) + γ |
| $χ_{b1}(3P)$ | 10513,4 ± 0,7 | $0^+$ | $1^{++}$ | 0 | 0 | 0 | beobachtet: Υ(1S) + γ, Υ(2S) + γ, Υ(3S) + γ |
| $Z_b(10610)$ | 10607,2 ± 2,0 | $1^+$ | $1^{+−}$ | 0 | 0 | 0 | |
| $Z_b(10650)$ | 10652,2 ± 1,5 | $1^+$ | $1^{+−}$ | 0 | 0 | 0 | |

## Tensor-Mesonen

| Teilchen | Masse $(MeV/c^2)$ | $I^{G}$ | $J^{PC}$ | $S$ | $C$ | $B'$ | zerfällt vorwiegend in (>5 % der Zerfälle) |
| - | - | - | - | - | - | - | - |
| $f_2(1270)$ | 1275,5 ± 0,8 | $0^+$ | $2^{++}$ | 0 | 0 | 0 | 84%: π + π 11%: π + π + π + π 5%: K + K |
| $a_2(1320)$ | 1318,3 ± 0,6 | $1^−$ | $2^{++}$ | 0 | 0 | 0 | 70%: π + π + π 14%: η + π 11%: ω + π + π 5%: K + K |
| $f′_2(1525)$ | 1517,4 ± 2,5 | $0^+$ | $2^{++}$ | 0 | 0 | 0 | 89%: K + K 10%: η + η |
| $η_2(1645)$ | 1617 ± 5 | $0^+$ | $2^{−+}$ | 0 | 0 | 0 | |
| $π_2(1670)$ | 1670,6 ± 2,9 | $1^−$ | $2^{−+}$ | 0 | 0 | 0 | 96%: π + π + π |
| $a_2(1700)$ | 1705 ± 40 | $1^−$ | $2^{++}$ | 0 | 0 | 0 | |
| $η_2(1870)$ | 1842 ± 8 | $0^+$ | $2^{−+}$ | 0 | 0 | 0 | |
| $π_2(1880)$ | 1874 ± 26 | $1^−$ | $2^{−+}$ | 0 | 0 | 0 | |
| $f_2(1950)$ | 1936 ± 12 | $0^+$ | $2^{++}$ | 0 | 0 | 0 | |
| $f_2(2010)$ | 2011 ± 80 | $0^+$ | $2^{++}$ | 0 | 0 | 0 | |
| $f_2(2300)$ | 2297 ± 28 | $0^+$ | $2^{++}$ | 0 | 0 | 0 | |
| $f_2(2340)$ | 2345 ± 50 | $0^+$ | $2^{++}$ | 0 | 0 | 0 | |
| $K_2^*(1430)^+$ | 1427,3 ± 1,5 | $^1⁄_2$ | $2^+$ | +1 | 0 | 0 | 50%: K + π 25%: $K^*(892)$ + π 13%: $K^*(892)$ + π + π 9%: K + ρ |
| $K_2^*(1430)^0$ | 1432,4 ± 1,3 | $^1⁄_2$ | $2^+$ | +1 | 0 | 0 | 50%: K + π 25%: $K^*(892)$ + π 13%: $K^*(892)$ + π + π 9%: K + ρ |
| $K_2(1770)$ | 1773 ± 8 | $^1⁄_2$ | $2^−$ | +1 | 0 | 0 | dominant: $K_2^*(1430)$ + π |
| $K_2(1820)$ | 1819 ± 12 | $^1⁄_2$ | $2^−$ | +1 | 0 | 0 | |
| $D_2^*(2460)^0$ | 2460,7 ± 0,4 | $^1⁄_2$ | $2^+$ | 0 | +1 | 0 | beobachtet: $D^+$ + $π^−$ beobachtet: $D^*(2010)^+$ + $π^−$ |
| $D_2^*(2460)^+$ | 2465,4 ± 1,3 | $^1⁄_2$ | $2^+$ | 0 | +1 | 0 | beobachtet: $D^0$ + $π^+$ beobachtet: $D^*(2007)^0$ + $π^+$ |
| $D_{s2}^*(2573)^+$ | 2569,1 ± 0,8 | 0 | $2^+$ | +1 | +1 | 0 | beobachtet: $D^0$ + $K^+$ |
| $B_2^*(5747)^+$ | 5737,2 ± 0,7 | $^1⁄_2$ | $2^+$ | 0 | 0 | +1 | beobachtet: $B^0$ + $π^+$ beobachtet: $B^*^0$ + $π^+$ |
| $B_2^*(5747)^0$ | 5739,5 ± 0,7 | $^1⁄_2$ | $2^+$ | 0 | 0 | +1 | dominant: $B^+$ + $π^−$ dominant: $B^*^+$ + $π^−$ |
| $B_{s2}^*(5840)^0$ | 5839,85 ± 0,12 | 0 | $2^+$ | −1 | 0 | +1 | dominant: $B^+$ + $K^−$ |
| $χ_{c2}(1P)$ | 3556,17 ± 0,07 | $0^+$ | $2^{++}$ | 0 | 0 | 0 | 19%: J/ψ(1S) + γ |
| $ψ_2(3823)$ | 3822,2 ± 1,2 | $0^−$ | $2^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | beobachtet: $χ_{c1}$ + γ |
| $χ_{c2}(3930)$ | 3922,2 ± 1,0 | $0^+$ | $2^{++}$ | 0 | 0 | 0 | |
| $χ_{b2}(1P)$ | 9912,21 ± 0,31 | $0^+$ | $2^{++}$ | 0 | 0 | 0 | 19%: Υ(1S) + γ |
| $Υ_2(1D)$ | 10163,7 ± 1,4 | $0^−$ | $2^{−−}$ | 0 | 0 | 0 | beobachtet: Υ(1S) + γ + γ |
| $χ_{b2}(2P)$ | 10268,65 ± 0,50 | $0^+$ | $2^{++}$ | 0 | 0 | 0 | 9%: Υ(2S) + γ 6%: Υ(1S) + γ |
| $χ_{b2}(3P)$ | 10524,0 ± 0,8 | $0^+$ | $2^{++}$ | 0 | 0 | 0 | |

## Anmerkungen zu den neutralen Kaonen

Bei den neutralen Kaonen treten zwei Komplikationen auf:

* Wegen der Mischung der neutralen Kaonen sind das $K_S$ und das $K_L$ keine Eigenzustände der Strangeness. Sie sind aber Eigenzustände der schwachen Kraft, die für ihren Zerfall verantwortlich ist. Daher haben nur diese Teilchenzustände eine bestimmte Lebensdauer.
* Die in der Tabelle angegebenen Linearkombinationen für das $K_S$ und das $K_L$ sind nur näherungsweise richtig, da es eine kleine Korrektur auf Grund der CP-Verletzung gibt. Siehe CP-Verletzung bei Kaonen.

Diese Effekte gibt es grundsätzlich auch bei anderen Flavour-neutralen Mesonen. Die schwachen Eigenzustände werden allerdings nur bei den Kaonen als eigene Teilchen betrachtet, da sie drastisch unterschiedliche Lebensdauern haben.

## Anmerkung zu (fehlenden) Mesonen mit Top-Quarks

Auch wenn die Quark-Zusammensetzungen dt, ut, st, ct, bt, td, tu, ts, tc, tb und tt von der Notation möglich sind, gibt es keine Mesonen mit Top-Quark-Inhalt, da dieses Quark im Gegensatz zu allen anderen Quarks weit vor der Zeit zerfällt, die benötigt wird, um Hadronen (Mesonen oder Baryonen) zu bilden.

