В работе рассматриваются результаты решения задачи стационарного течения вязкой несжимаемой жидкости в плоском канале с обратным уступом и прогреваемой нижней стенкой в широком диапазоне числа Рейнольдса <nobr>$100\leqslant \mathrm{Re}\leqslant 1000$</nobr> и параметра расширения потока <nobr>$1.11 \leqslant ER \leqslant 10$</nobr>. Исследование выполнено путем численного интегрирования системы двумерных уравнений Навье–Стокса в переменных «скорость–давление» на равномерных сетках с шагом 1/300. Достоверность полученных результатов подтверждается их сравнением с литературными данными. Приводятся подробные картины течения и перегрева жидкости в зависимости от двух основных параметров задачи: <nobr>$\mathrm{Re}$</nobr> и <nobr>$ER$</nobr>. Показывается, что с одновременным ростом параметров <nobr>$\mathrm{Re}$</nobr> и <nobr>$ER$</nobr> существенно усложняется структура течения — увеличиваются количество вихрей и их размеры вплоть до образования вихря за уступом с двумя центрами вращения. Также показывается, что характерная высота зоны прогрева течения слабо зависит от <nobr>$\mathrm{Re}$</nobr> и <nobr>$ER$</nobr> и в конечном счете ближе к выходу из канала составляет приблизительно половину его высоты. Для всех центров вихрей определяются их основные характеристики: координаты, экстремумы функции тока, завихренности. Анализируется сложное немонотонное поведение профилей коэффициентов трения, сопротивления и теплоотдачи (числа Нуссельта) по длине канала. Показывается, что эти коэффициенты в одинаковой степени сильно зависят как от числа Рейнольдса, так и от параметра расширения канала, достигая своих максимальных значений при максимальных значениях <nobr>$\mathrm{Re}$</nobr> и <nobr>$ER$</nobr>.
уравнения навье–стокса, плоский канал с обратным уступом, отрывное течение