section_heading: Pohrana izotermnim procesom
paragraph_text: W_{A\to B} & = \int_{V_A}^{V_B} p dV = \int_{V_A}^{V_B} \frac{nRT}{V} dV = nRT\int_{V_A}^{V_B} \frac{1}{V} dV \\ & = nRT(\ln{V_B}-\ln{V_A}) = nRT\ln{\frac{V_B}{V_A}} = nRT\ln{\frac{p_A}{p_B}} = p_A V_A\ln{\frac{p_A}{p_B}} \\ \end{align}</math> gdje je <math>pV = p_A V_A = p_B V_B</math> te  <math>\frac{V_B}{V_A} = \frac{p_A}{p_B} </math>. U kojem <math>p</math> stoji za apsolutni tlak [Pa], <math>V</math> za volumen zapreme [m<sup>3</sup>], <math>n</math> za količinu molekula [kmol], <math>R_m</math> za konstantu idealnog plina [J/kmolK] i <math>T</math> za apsolutnu temperaturu [K]. Primjer: Koliko energije može biti spremljeno u spremnik veličine 1 m<sup>3</sup> pri tlaku 70 bara ako je tlak okoliša 1 bar. U ovom slučaju, rad procesa je Negativan predznak označava da se radi o kompresiji. Nepovratnost procesa uzrokovat će manju dobit energije ekspanzijskog procesa nego što je potrebno za kompresijski proces. Ako je okoliš pri konstantnoj temperaturi, toplinski otpor u međuhladnjacima značit će da je temperatura plina tokom kompresije nešto viša od okolišne, a prilikom ekspanzije nešto niža, tako da je nemoguće postići savršeni izotermni sustav pohrane.