Која од наведените комбинации на квантни броеви е возможна?
n = 1, l = 1, m l = +1 n = 3, l = 0, m l = 0 n = 2, l = 1, m l = +2 n = 2, l = 3, m l = -3
A B C D
Образецот за корекција на грешка за равенките за порамнувањe на мултипликативниот Холт-Винтеров модел е:

l_n= l_(n-1)+ b_(t-1)+ α ([y_n ┤- (l_(n-1)+b_(n-1))├ s_(n-L) ] ┤ )/s_(n-L) 

b_n=b_(n-1)+αγ [y_n-(l_(n-1)+├ b_(n-1) )├ s_(n-L) ] ┤ ┤/s_(n-L) 

s_n=s_(n-L)+(1┤-├ α)δ [y_n-(l_(n-1)+├ b_(n-1) )├ s_(n-L) ] ┤ ┤/l_n 

За понатамошно предвидување, потребно е да се најдат иницијалната средна вредност l0, стапката на раст b0, како и сезонските фактори s-3, s_2, s_1 и s_0. Напомена: На (n, l, s) = (n, 0,1 / 2) и (n, l, s) = (n, 1, -1 / 2) нивото на енергија, и нивото на фината структура се исти. Наведените бранови должини се за водороден атом:

"n"= 1, "L" = 0, Лајманова серија(ултравиолетово)
"n"= 2, "L" = √2"ħ", Балмерова серија(видно достапна)
"n"= 3, "L" = √6"ħ", Пашенова серија (речиси инфрацрвена)
"n"= 4, "L" = 2√3"ħ", Брекетова серија (инфрацрвена со кратка бранова должина)
"n"= 5, L = 2√5"ħ", Пфундова серија (инфрацрвена со средна бранова должина). Понатаму, yn нека биде ново набљудување во временската серија за период n и sn-L нека биде најскорешната оцена на сезонскиот индекс, за сезоната која соодветствува со периодот n. L го означува бројот на сезони во годината (при што L = 12 за месечни податоци и L = 4 за квартални податоци), а n-L го означува периодот кој што се јавува една година пред периодот n. Индексот n-L од sn-L означува дека вредноста на серијата за периодот n - L e последната вредност во серијата за сезоната која се анализира и со тоа оваа вредност ја претставува најскорешната вредност која се употребува за да се добие sn-L. Оттука, оценката на средната вредност на временската серија за периодот n ја користи порамнувачката константа α и е еднаква на:

l_n=α(y_n/├ s_(n-L) ) ┤+(1┤-├ α)(l_(n-1)+├ b_(n-1) ) ┤

Оценката на стапката на раст за периодот n ја користи порамнувачката константа γ и е еднаква на:

b_n=γ(l_n-├ l_(n-1) )+(1┤-├ γ) b_(n-1) ┤

Оценката на сезонскиот индекс St за периодот n ја користи порамнувачката константа δ и е еднаква на:
s_n=δ(y_n/├ l_n )+(1┤-├ δ) s_(n-L) ┤

Трите претходно наведени равенки се нарекуваат порамнувачки равенки, додека пак коефициентите α, γ и δ се порамнувачки константи кои можат да се движат од 0 до 1. Четирите квантни броеви "n,l,m" и "s" ја определуваат целосната и единствена квантна состојба на еден електрон во атомот којшто се нарекува бранова функција или орбитала. Ова е поради првичните квантни броеви, кога formula_4 е паралелен на formula_5, енергијата на заемнодејството е позитивна и во случајот "j" = "l" + "s" = "l" + . За пресметување на интервалите на доверба се користи релативната стандардна грешка sr наместо вообичаената стандардна грешка s.
〖s_r=√((∑_(t=1)^n▒[(y_t-ŷ_t)/ŷ_t ] )/(n-3))=√((∑_(t=1)^n▒[(y_t-(l_(t-1)+├ b_(t-1) ) s_(t-L) ┤)/((l_(t-1)+├ b_(t-1) ) ┤ s_(t-1) )] )/(n-3))〗^2
Интервалите на доверба со ниво на сигурност од 95% се пресметуваат по следниве формули:
ŷ_(n+T)-z_(0,05/2Sr) (√(2&C)├ T)(s_(n+T-L) ┤ ┤)<ŷ_(n+T)<ŷ_(n+T)+z_(0,05/2Sr) (√(2&C)├ T)(s_(n+T-L))┤ ┤

ако T = 1 тогаш c1 = (ln+bn)2 
ако T = 2 тогаш c2 = a2(1+γ)2(ln+bn)2 + (ln+2bn)2
ако τ = 3 тогаш c3 = a2(1+2γ)2(ln+bn)2 + a2(1+γ)2(ln+2bn)2 + (ln+3bn)2

ако 2 ≤ τ ≤ L тогаш
c_T=∑_(j=1)^(τ-1)▒α^2 (1┤+ [τ┤-├ j] 〖γ)〗^2 (l_n+├ 〖jb〗_n ) ┤ ^2+ (l_n+ ├ 〖τb〗_n ) ┤ ^2=
cƮ е еден вид корективен фактор на релативната стандардна грешка. Бројот на еритроцитите кај мажите просечно изнесува 5х10¹²/l (5 000 000 во 1 mm³), а кај жените 4,5х10¹²/l (4500000 во 1 mm³). Следна е [7,4,3]=[n,k,d]=[2 − 1, 2−1-m, m]. Прво ќе треба да се опише системо со употреба на квантни броеви "j", "m" и парност како замена за "l", "m" и "m", како што е кај водородоподобниот атом. Производството на рацемска млечна киселина, составена од смеса на D и L стереоизомерите во однос 1:1, или од смеса со до 99,9% L-млечна киселина, е можно со микробна ферментација. Овие жлезди секојдневно излачуваат околу 1 - 1,5 l сок. Бидеќи ликот е имагинарен, ќе важи равенката : 1/f = 1/p - 1/l Кај лупата, ставаќи l=s се добива: 1/f = 1/p - 1/s Подоцна се добива: p = sf / s+f Како што е познато, зголемувањето на лупата ( u ) e: u = L/P = l/p = s/p Со замена на равенките ќе се добие: u = s/f + 1 или u = 25/f + 1 Со лупата можат да се постигат зголемувања до 40 пати, затоа што за поголеми зголемување се добиваат искривени ликови. Има две правила кои што се применуваат:


mti[i, i] := mti[i,i] + d (d > 0)


1 ≤ k ≤ n : mti[i, k] := max (mti[i, k], mt[j, k])

1 ≤ k, l ≤ n : mti[k, l] := max (mti[k, l], mt[k, l])

Ваков систем е претставен во 1984 година од страна на Wuu и Bernstein кој припиен на log систем, ни дозволува да ги одбиеме застарените информации. Наједноставниот е комплементот на двојка (двоен комплемент), кој им овозможува на означените интегрални типови со n битови да прикажуваат броеви од -2(n-1) до 2(n-1)-1. Одејќи од највнатрешниот кон најнадворешниот, електронските слоеви се означени со K, L, M, N, O, P и Q; или 1, 2, 3, 4, 5, 6 и 7. Сопствената фреквенција на воздушниот столб зависи од неговата должина L : f = ν / λ = (2n + 1) / 4L ν ; n = 1, 2, 3...каде што n е кој и да било број ν е брзината на звукот во воздухот. Така, n=1+1=2 се можни низи на броеви кои се задолжителни. 1 Ba = 0,1 Pa = 0,1 N/m = 1 g·cms Во човечката плазма нормалните вредности на уричната киселина се движат од 3.6 mg/dL (~214µmol/L) до 8.3 mg/dL (~494µmol/L) (1 mg/dL=59.48 µmol/L). Ако "x" е низа која има гранична вредност "L":
"n" > "n", |"x" − "L"| < ε.

Низите кои имаат гранична вредност се нарекуваат конвергентни низи. Моторот од 1800 L Фемили 1 претставува надградба за претходниот мотор со вентил од 1600 L 16 и 125 КС (92 kW). Ова може да се пресмета на следниот начин:

Па така, за првите 6 слоеви ќе имаме:
каде за секое "l" имаме 2"l"+1 различни вредности за "m" и 2 вредности за "m", што доведува до вкупно 4"l"+2 состојби за секое ниво поединечно. ŷ_(n+T)=(l_n+├ T_n^b ) s_(n+T-L) ┤ T = (1, 2,…)

каде што со L се означува бројот на сезони во серијата, додека n се однесува на последниот период за кој постојат оценки за средната вредност, стапката на раст и сезонските индекси. Дневно излачуваат околу 1 - 1,5 l плунка, во зависност од конзистенцијата на храната (сува, течна). Наведените бранови должини се за водороден атом:

"n"= 1, "L" = 0, Лајманова серија(ултравиолетово)
"n"= 2, "L" = √2"ħ", Балмерова серија(видно достапна)
"n"= 3, "L" = √6"ħ", Пашенова серија (речиси инфрацрвена)
"n"= 4, "L" = 2√3"ħ", Брекетова серија (инфрацрвена со кратка бранова должина)
"n"= 5, L = 2√5"ħ", Пфундова серија (инфрацрвена со средна бранова должина). Со користење на лемата ќе докажеме дека јазикот L = {0 : n ≥ 0} не е регуларен над азбуката Σ = {0,1} . Четирите квантни броеви "n,l,m" и "s" ја определуваат целосната и единствена квантна состојба на еден електрон во атомот којшто се нарекува бранова функција или орбитала. Ова е поради првичните квантни броеви, кога formula_4 е паралелен на formula_5, енергијата на заемнодејството е позитивна и во случајот "j" = "l" + "s" = "l" + . Ако во горенаведената равенка, тогаш"L" = 0. Прво ќе треба да се опише системо со употреба на квантни броеви "j", "m" и парност како замена за "l", "m" и "m", како што е кај водородоподобниот атом. Тогаш L = LY при што L1 = 0. ова е т.н. Ако "x" е низа која има гранична вредност "L":
"n" > "n", |"x" − "L"| < ε.

Низите кои имаат гранична вредност се нарекуваат конвергентни низи. Образецот за корекција на грешка за равенките за порамнувањe на мултипликативниот Холт-Винтеров модел е:

l_n= l_(n-1)+ b_(t-1)+ α ([y_n ┤- (l_(n-1)+b_(n-1))├ s_(n-L) ] ┤ )/s_(n-L) 

b_n=b_(n-1)+αγ [y_n-(l_(n-1)+├ b_(n-1) )├ s_(n-L) ] ┤ ┤/s_(n-L) 

s_n=s_(n-L)+(1┤-├ α)δ [y_n-(l_(n-1)+├ b_(n-1) )├ s_(n-L) ] ┤ ┤/l_n 

За понатамошно предвидување, потребно е да се најдат иницијалната средна вредност l0, стапката на раст b0, како и сезонските фактори s-3, s_2, s_1 и s_0. Ова обезбедува десет могжни комбинации, доволно за прикажување на броеви од 0 до 9. Поврзани со енергетските состојби на електроните во атомот се четирите квантни броеви: "n", "ℓ", "m", and "m". Понатаму, yn нека биде ново набљудување во временската серија за период n и sn-L нека биде најскорешната оцена на сезонскиот индекс, за сезоната која соодветствува со периодот n. L го означува бројот на сезони во годината (при што L = 12 за месечни податоци и L = 4 за квартални податоци), а n-L го означува периодот кој што се јавува една година пред периодот n. Индексот n-L од sn-L означува дека вредноста на серијата за периодот n - L e последната вредност во серијата за сезоната која се анализира и со тоа оваа вредност ја претставува најскорешната вредност која се употребува за да се добие sn-L. Оттука, оценката на средната вредност на временската серија за периодот n ја користи порамнувачката константа α и е еднаква на:

l_n=α(y_n/├ s_(n-L) ) ┤+(1┤-├ α)(l_(n-1)+├ b_(n-1) ) ┤

Оценката на стапката на раст за периодот n ја користи порамнувачката константа γ и е еднаква на:

b_n=γ(l_n-├ l_(n-1) )+(1┤-├ γ) b_(n-1) ┤

Оценката на сезонскиот индекс St за периодот n ја користи порамнувачката константа δ и е еднаква на:
s_n=δ(y_n/├ l_n )+(1┤-├ δ) s_(n-L) ┤

Трите претходно наведени равенки се нарекуваат порамнувачки равенки, додека пак коефициентите α, γ и δ се порамнувачки константи кои можат да се движат од 0 до 1. "n"-ти корен од 0 е 0. Напомена: На (n, l, s) = (n, 0,1 / 2) и (n, l, s) = (n, 1, -1 / 2) нивото на енергија, и нивото на фината структура се исти. Има две правила кои што се применуваат:


mti[i, i] := mti[i,i] + d (d > 0)


1 ≤ k ≤ n : mti[i, k] := max (mti[i, k], mt[j, k])

1 ≤ k, l ≤ n : mti[k, l] := max (mti[k, l], mt[k, l])

Ваков систем е претставен во 1984 година од страна на Wuu и Bernstein кој припиен на log систем, ни дозволува да ги одбиеме застарените информации. За пример ќе покажеме дека јазикот L = {а b c: j>0} не е "контексно слободен". Суперпозицијата на одбивачки бранови резултира со постојана серија на бранови, но само со бранова должина λ = 2L, L, L/2, ... = 2L/n, каде L е должината на жицата. Источните подвидови "L. m. hafizi" и "L. m. africana" се посветли одозгора со поизразена украсеност на лицето. L

L е дванаесеттата буква од латиницата. uwv = uxyzv

со стринговите x,y, и z, така што |xy| ≤ p, |y| > 0 и
uxyizv припаѓа на L за секое i ≥ 0. Другите мотори, кои не се достапни во Соединетите држави, вклучуваат два бензинци од 1.4 "L Family 0" со 120 КС (88 kW) и 140 КС (103 kW) и со 200 Nm (220 Nm) и 2.0 L CDTI дизел со 165 PS ( 121 kW) и 380 N⋅m (280 lbf⋅ft). Моторите 1000 и 1200 Екотек Фемили 0 се преноси од Корса B; моторот од 1400 Фемили 1 бил заменет со нов 1400 L Фемили модел 0. Ако јазикот L e регуларен тогаш постои некој број p>0 така што секој стринг w во L и за кои важи |w| ≥ p можат да се напишат во следнава форма каде што p е големината на напумпаноста: 

w = xyz

кадешто низите x,y и z се такви што ги задоволуваат усливите |xy| ≤ p, |y| > 0 и xy i z е елемент на L за секој цел број i ≥ 0. ^ a b c d e f g h i j k l m n o "Гугл Хром". Триаголникот, исто така, може да биде претставен и:
Тој ги дефинира броевите во триаголникот преку рекурзија: Се повикува бројот во (m+1)st линија и (n+1)st колона t. Потоа t = t + t, за m = 0, 1, 2... and n = 0, 1, 2... Крајните услови се t = 0, t за m = 1, 2, 3... и n = 1, 2, 3... Генераторот t = 1. Наведените бранови должини се за водороден атом:

"n"= 1, "L" = 0, Лајманова серија(ултравиолетово)
"n"= 2, "L" = √2"ħ", Балмерова серија(видно достапна)
"n"= 3, "L" = √6"ħ", Пашенова серија (речиси инфрацрвена)
"n"= 4, "L" = 2√3"ħ", Брекетова серија (инфрацрвена со кратка бранова должина)
"n"= 5, L = 2√5"ħ", Пфундова серија (инфрацрвена со средна бранова должина). Напомена: На (n, l, s) = (n, 0,1 / 2) и (n, l, s) = (n, 1, -1 / 2) нивото на енергија, и нивото на фината структура се исти. За пресметување на интервалите на доверба се користи релативната стандардна грешка sr наместо вообичаената стандардна грешка s.
〖s_r=√((∑_(t=1)^n▒[(y_t-ŷ_t)/ŷ_t ] )/(n-3))=√((∑_(t=1)^n▒[(y_t-(l_(t-1)+├ b_(t-1) ) s_(t-L) ┤)/((l_(t-1)+├ b_(t-1) ) ┤ s_(t-1) )] )/(n-3))〗^2
Интервалите на доверба со ниво на сигурност од 95% се пресметуваат по следниве формули:
ŷ_(n+T)-z_(0,05/2Sr) (√(2&C)├ T)(s_(n+T-L) ┤ ┤)<ŷ_(n+T)<ŷ_(n+T)+z_(0,05/2Sr) (√(2&C)├ T)(s_(n+T-L))┤ ┤

ако T = 1 тогаш c1 = (ln+bn)2 
ако T = 2 тогаш c2 = a2(1+γ)2(ln+bn)2 + (ln+2bn)2
ако τ = 3 тогаш c3 = a2(1+2γ)2(ln+bn)2 + a2(1+γ)2(ln+2bn)2 + (ln+3bn)2

ако 2 ≤ τ ≤ L тогаш
c_T=∑_(j=1)^(τ-1)▒α^2 (1┤+ [τ┤-├ j] 〖γ)〗^2 (l_n+├ 〖jb〗_n ) ┤ ^2+ (l_n+ ├ 〖τb〗_n ) ┤ ^2=
cƮ е еден вид корективен фактор на релативната стандардна грешка. Ова може да се пресмета на следниот начин:

Па така, за првите 6 слоеви ќе имаме:
каде за секое "l" имаме 2"l"+1 различни вредности за "m" и 2 вредности за "m", што доведува до вкупно 4"l"+2 состојби за секое ниво поединечно. Четирите квантни броеви "n,l,m" и "s" ја определуваат целосната и единствена квантна состојба на еден електрон во атомот којшто се нарекува бранова функција или орбитала. Ова е поради првичните квантни броеви, кога formula_4 е паралелен на formula_5, енергијата на заемнодејството е позитивна и во случајот "j" = "l" + "s" = "l" + . Суперпозицијата на одбивачки бранови резултира со постојана серија на бранови, но само со бранова должина λ = 2L, L, L/2, ... = 2L/n, каде L е должината на жицата. Образецот за корекција на грешка за равенките за порамнувањe на мултипликативниот Холт-Винтеров модел е:

l_n= l_(n-1)+ b_(t-1)+ α ([y_n ┤- (l_(n-1)+b_(n-1))├ s_(n-L) ] ┤ )/s_(n-L) 

b_n=b_(n-1)+αγ [y_n-(l_(n-1)+├ b_(n-1) )├ s_(n-L) ] ┤ ┤/s_(n-L) 

s_n=s_(n-L)+(1┤-├ α)δ [y_n-(l_(n-1)+├ b_(n-1) )├ s_(n-L) ] ┤ ┤/l_n 

За понатамошно предвидување, потребно е да се најдат иницијалната средна вредност l0, стапката на раст b0, како и сезонските фактори s-3, s_2, s_1 и s_0. Следна е [7,4,3]=[n,k,d]=[2 − 1, 2−1-m, m]. Одејќи од највнатрешниот кон најнадворешниот, електронските слоеви се означени со K, L, M, N, O, P и Q; или 1, 2, 3, 4, 5, 6 и 7. Прво ќе треба да се опише системо со употреба на квантни броеви "j", "m" и парност како замена за "l", "m" и "m", како што е кај водородоподобниот атом. "L" има вредност √2"ħ". На пример, даден е полиномот l 2"x" + 2"x" − 12. Наједноставниот е комплементот на двојка (двоен комплемент), кој им овозможува на означените интегрални типови со n битови да прикажуваат броеви од -2(n-1) до 2(n-1)-1. Тогаш, периметарот e L=2·"a"+2·"b"=2·3km+2·4km=14km. Енергетскиот опфат на "dε" соодветствува на слој или дебелина од "dn" = (2"L"/"hc")"dε" во "n"-просторот. Ако "x" е низа која има гранична вредност "L":
"n" > "n", |"x" − "L"| < ε.

Низите кои имаат гранична вредност се нарекуваат конвергентни низи. Понатаму, yn нека биде ново набљудување во временската серија за период n и sn-L нека биде најскорешната оцена на сезонскиот индекс, за сезоната која соодветствува со периодот n. L го означува бројот на сезони во годината (при што L = 12 за месечни податоци и L = 4 за квартални податоци), а n-L го означува периодот кој што се јавува една година пред периодот n. Индексот n-L од sn-L означува дека вредноста на серијата за периодот n - L e последната вредност во серијата за сезоната која се анализира и со тоа оваа вредност ја претставува најскорешната вредност која се употребува за да се добие sn-L. Оттука, оценката на средната вредност на временската серија за периодот n ја користи порамнувачката константа α и е еднаква на:

l_n=α(y_n/├ s_(n-L) ) ┤+(1┤-├ α)(l_(n-1)+├ b_(n-1) ) ┤

Оценката на стапката на раст за периодот n ја користи порамнувачката константа γ и е еднаква на:

b_n=γ(l_n-├ l_(n-1) )+(1┤-├ γ) b_(n-1) ┤

Оценката на сезонскиот индекс St за периодот n ја користи порамнувачката константа δ и е еднаква на:
s_n=δ(y_n/├ l_n )+(1┤-├ δ) s_(n-L) ┤

Трите претходно наведени равенки се нарекуваат порамнувачки равенки, додека пак коефициентите α, γ и δ се порамнувачки константи кои можат да се движат од 0 до 1. ŷ_(n+T)=(l_n+├ T_n^b ) s_(n+T-L) ┤ T = (1, 2,…)

каде што со L се означува бројот на сезони во серијата, додека n се однесува на последниот период за кој постојат оценки за средната вредност, стапката на раст и сезонските индекси. Така, n=1+1=2 се можни низи на броеви кои се задолжителни. Сопствената фреквенција на воздушниот столб зависи од неговата должина L : f = ν / λ = (2n + 1) / 4L ν ; n = 1, 2, 3...каде што n е кој и да било број ν е брзината на звукот во воздухот. Пример за бесконечно множество е множеството на природни броеви, N = { 1, 2, 3, 4, ... }. Поврзани со енергетските состојби на електроните во атомот се четирите квантни броеви: "n", "ℓ", "m", and "m". Неговата електронска конфигурација е следна: 2 електрона во К-слојот (главен квантен број: 1), 8 во L-слојот (главен квантен број: 2), 8 во М-слојот (квантен број: 3) и 2 во N-слојот (квантен број: 4). Според новите претставки, вкупниот број на Јупитерови тројанци со пречник поголем од 2 km е и во роевите во точките L и L, соодветно. Наведените бранови должини се за водороден атом:

"n"= 1, "L" = 0, Лајманова серија(ултравиолетово)
"n"= 2, "L" = √2"ħ", Балмерова серија(видно достапна)
"n"= 3, "L" = √6"ħ", Пашенова серија (речиси инфрацрвена)
"n"= 4, "L" = 2√3"ħ", Брекетова серија (инфрацрвена со кратка бранова должина)
"n"= 5, L = 2√5"ħ", Пфундова серија (инфрацрвена со средна бранова должина). Четирите квантни броеви "n,l,m" и "s" ја определуваат целосната и единствена квантна состојба на еден електрон во атомот којшто се нарекува бранова функција или орбитала. Ова е поради првичните квантни броеви, кога formula_4 е паралелен на formula_5, енергијата на заемнодејството е позитивна и во случајот "j" = "l" + "s" = "l" + . Напомена: На (n, l, s) = (n, 0,1 / 2) и (n, l, s) = (n, 1, -1 / 2) нивото на енергија, и нивото на фината структура се исти. Одејќи од највнатрешниот кон најнадворешниот, електронските слоеви се означени со K, L, M, N, O, P и Q; или 1, 2, 3, 4, 5, 6 и 7. Прво ќе треба да се опише системо со употреба на квантни броеви "j", "m" и парност како замена за "l", "m" и "m", како што е кај водородоподобниот атом. Образецот за корекција на грешка за равенките за порамнувањe на мултипликативниот Холт-Винтеров модел е:

l_n= l_(n-1)+ b_(t-1)+ α ([y_n ┤- (l_(n-1)+b_(n-1))├ s_(n-L) ] ┤ )/s_(n-L) 

b_n=b_(n-1)+αγ [y_n-(l_(n-1)+├ b_(n-1) )├ s_(n-L) ] ┤ ┤/s_(n-L) 

s_n=s_(n-L)+(1┤-├ α)δ [y_n-(l_(n-1)+├ b_(n-1) )├ s_(n-L) ] ┤ ┤/l_n 

За понатамошно предвидување, потребно е да се најдат иницијалната средна вредност l0, стапката на раст b0, како и сезонските фактори s-3, s_2, s_1 и s_0. Суперпозицијата на одбивачки бранови резултира со постојана серија на бранови, но само со бранова должина λ = 2L, L, L/2, ... = 2L/n, каде L е должината на жицата. Го има само 3 g/l (0,3%). Ако "x" е низа која има гранична вредност "L":
"n" > "n", |"x" − "L"| < ε.

Низите кои имаат гранична вредност се нарекуваат конвергентни низи. Пример за бесконечно множество е множеството на природни броеви, N = { 1, 2, 3, 4, ... }. Модусот во листата на броеви 1, 2, 2, 3, 3, 3, 4 е бројот 3. За пресметување на интервалите на доверба се користи релативната стандардна грешка sr наместо вообичаената стандардна грешка s.
〖s_r=√((∑_(t=1)^n▒[(y_t-ŷ_t)/ŷ_t ] )/(n-3))=√((∑_(t=1)^n▒[(y_t-(l_(t-1)+├ b_(t-1) ) s_(t-L) ┤)/((l_(t-1)+├ b_(t-1) ) ┤ s_(t-1) )] )/(n-3))〗^2
Интервалите на доверба со ниво на сигурност од 95% се пресметуваат по следниве формули:
ŷ_(n+T)-z_(0,05/2Sr) (√(2&C)├ T)(s_(n+T-L) ┤ ┤)<ŷ_(n+T)<ŷ_(n+T)+z_(0,05/2Sr) (√(2&C)├ T)(s_(n+T-L))┤ ┤

ако T = 1 тогаш c1 = (ln+bn)2 
ако T = 2 тогаш c2 = a2(1+γ)2(ln+bn)2 + (ln+2bn)2
ако τ = 3 тогаш c3 = a2(1+2γ)2(ln+bn)2 + a2(1+γ)2(ln+2bn)2 + (ln+3bn)2

ако 2 ≤ τ ≤ L тогаш
c_T=∑_(j=1)^(τ-1)▒α^2 (1┤+ [τ┤-├ j] 〖γ)〗^2 (l_n+├ 〖jb〗_n ) ┤ ^2+ (l_n+ ├ 〖τb〗_n ) ┤ ^2=
cƮ е еден вид корективен фактор на релативната стандардна грешка. Поврзани со енергетските состојби на електроните во атомот се четирите квантни броеви: "n", "ℓ", "m", and "m". Болометричка сјајност (L) на NML Лебед изнесува речиси 3 × 10 . Сопствената фреквенција на воздушниот столб зависи од неговата должина L : f = ν / λ = (2n + 1) / 4L ν ; n = 1, 2, 3...каде што n е кој и да било број ν е брзината на звукот во воздухот. Листата на броеви 1, 2, 2, 3, 3, 5 има два модуси: 2 и 3. Во Боровиот модел, дозволените орбити биле добиени од дискретните вредности од орбиталниот момент на импулсот, "L" според равенката:

каде "n" = 1, 2, 3, … и е наречен главен квантен број, а "h" е Планковата константа. Исклучоци се формирањето на одбраната 3: 2: 1 и n + m (пр. Ова може да се пресмета на следниот начин:

Па така, за првите 6 слоеви ќе имаме:
каде за секое "l" имаме 2"l"+1 различни вредности за "m" и 2 вредности за "m", што доведува до вкупно 4"l"+2 состојби за секое ниво поединечно. Источните подвидови "L. m. hafizi" и "L. m. africana" се посветли одозгора со поизразена украсеност на лицето. Според санитарните правила и норми, во водите од централизираното водоснабдување содржината на нитрати не смее да надмине 50 mg/l, нитрити 3 mg/l. Неговата електронска конфигурација е следна: 2 електрона во К-слојот (главен квантен број: 1), 8 во L-слојот (главен квантен број: 2), 8 во М-слојот (квантен број: 3) и 2 во N-слојот (квантен број: 4). L

L е дванаесеттата буква од латиницата. Понатаму, yn нека биде ново набљудување во временската серија за период n и sn-L нека биде најскорешната оцена на сезонскиот индекс, за сезоната која соодветствува со периодот n. L го означува бројот на сезони во годината (при што L = 12 за месечни податоци и L = 4 за квартални податоци), а n-L го означува периодот кој што се јавува една година пред периодот n. Индексот n-L од sn-L означува дека вредноста на серијата за периодот n - L e последната вредност во серијата за сезоната која се анализира и со тоа оваа вредност ја претставува најскорешната вредност која се употребува за да се добие sn-L. Оттука, оценката на средната вредност на временската серија за периодот n ја користи порамнувачката константа α и е еднаква на:

l_n=α(y_n/├ s_(n-L) ) ┤+(1┤-├ α)(l_(n-1)+├ b_(n-1) ) ┤

Оценката на стапката на раст за периодот n ја користи порамнувачката константа γ и е еднаква на:

b_n=γ(l_n-├ l_(n-1) )+(1┤-├ γ) b_(n-1) ┤

Оценката на сезонскиот индекс St за периодот n ја користи порамнувачката константа δ и е еднаква на:
s_n=δ(y_n/├ l_n )+(1┤-├ δ) s_(n-L) ┤

Трите претходно наведени равенки се нарекуваат порамнувачки равенки, додека пак коефициентите α, γ и δ се порамнувачки константи кои можат да се движат од 0 до 1.