Sürtünmesiz yatay bir düzlem üzerinde, düzleme paralelF büyüklüğündeki kuvvetin etkisinde hareket eden bircismin herhangi bir t anındaki hızının büyüklüğü v'dir. Buna göre, F ile v’nin çarpımı (Fv) bu cismin t anın-daki niceliklerinden hangisine eşittir?
Eylemsizlik momentine İvmesine Gücüne Momentumuna Kinetik enerjisine
A B C D E
Bu sebeple herhangi bir T anındaki açısal hızın büyüklüğü iki boyutlu dönüşle tutarlı olmalıdır. Normal kuvvetin(N) büyüklüğü cismin yüzeyle olan etkileşiminden ötürü ortaya çıkan kuvvetin(T) büyüklüğüne eşittir ve yüzey etkileşimiyle aynı yöndedir(n). Bu bölümde sabit cismin, rastgele seçilmiş V(t) ile hareket eden bir noktaya göre dönüş yaptığı düşünülmüştür. İvmeli hareket yapan bir cismin son hızının bulunmasında, zamanın ("t") hesaba katılmamasıyla oluşturulan denklemdir. Belirli bir irtifada kurtulma hızı, o irtifada dairesel orbitte hareket eden cismin hızının formula_4 katına eşittir. Bu işlem sonrasında (v) cismin hızının düzlem üzerinde bileşenleri ortaya çıkar. Bu yayın X(t) = ("x"(t), "y"(t), "z"(t)), eğrisi boyunca hareket eden bir nesne üzerindeki işi 
F sağlamak için v=("v", "v", "v"), sürati kullanılarak hesaplanır. Bu vektörün büyüklüğü, maddenin birim hacminin net manyetik momentine eşittir. Eylemsizlik yarıçapı

Bir cismin kendisi ile aynı eylemsizlik momentine ve aynı kütleye sahip sanal halkanın yarıçapına , eylemsizlik yarıçapı (atalet yarıçapı - jirasyon yarıçapı - dönül yarıçap) denir. Flare anındaki tayfları, püskürme anındaki T Tauri tayfları ile büyük benzerlikler göstermektedir. Zaman değişim operatörü "U"("t", "t"), "t" anındaki bir kete "t" anına ait yeni bir ket yaratmak için etki eden operatör olarak tanımlanır:

Başka bir gösterimle 

Zaman değişim operatörü birleştirici bir operatör olmalıdır. Düzgün dairesel hareket

Düzgün dairesel hareket, sabit bir kuvvetin etkisinde, bir çember üzerinde süratin değişmediği harekettir. Bu denklem türüne basit bir örnek Newton'un ikinci yasası olan hareketin diferansiyel eşitliği şöyledir;

"m" kütle parçasının hareketi için "F " kuvveti "x(t)" parçasının "t" anındaki fonksiyonu olan "x(t)" eşitliğin her iki tarafında diferansiyel denklen uygulanarak "F"("x"("t")) elde edilir. Buna göre, serbest bir parçacık, yönü k, konumu x, frekansi "f" ve zaman bağlılığı "t" olan bir dalga ile ifade edilirse, 2*π*(k*x - f*t") , ve bu faz Lorentz dönüşümlerinde sabit kalacaksa, k vektörü ve "f" frekansı, x vektorü ve "t" zamanı gibi dönüşmelilerdi. Burada "t" herhangi bir zamanı, "T" ölüm zamanını ifade eden bir rassal değişkeni ve "Pr" olasılığı gösterir. Dolayısıyla kuvvetin "büyüklüğü" "F=qvBnAL" olur. Bu hareket [A(t)] rotasyonlar seti ve cisim üzerindeki referans noktanın d(t) gidim izi tarafından verilir.x i=1...,n koordinatları hareket eden cismin M referans çerçevesi içindeki bu noktaları tanımlasın. Leibniz, vis visa'yı cismin kütlesiyle hızının karesinin çarpımı olarak tanımladı. Merkezkaç kuvvetin büyüklüğü;
F =m.V/r eşitliğinden bulunur.Ayrıca bu eşitlikteki V, çizgisel hız olduğundan açısal hız ile yarıçapın çarpımı olarak da ifade edilebilir. ışık hızı) sabitinin sonlu olmasından dolayı, belirli bir r noktasında ve "t" zamanındaki bir parçacığa etki eden kuvvet, kuvvetin kaynağı olan parçacığın "t" zamanından daha önceki bir "t" zamanındaki konumuna bağlıdır. "f", [0,2π] üzerinde bir fonksiyon, "t" bir nokta ve δ, bir pozitif sayı olsun. Bir cismin iş yapabilme yeteneği olarak tanımlanır ve üzerine etki eden net kuvvetin tersi yönünde ilerledikçe büyüklüğü artar. Ya da 

Bu formül 
F ve T katı cismin M hareket çerçevesindeki d referans noktasına uygulanan bileşke kuvvet ve dönme momentinin sonuçlarıdır. Bu özellik negatif olmayan "F"("t") = 1 - "S "("t") fonksiyonundan kaynaklanır. Çoğu cismin hızını açıklarken yanlışlıkla F =d("m"v)/d"t" ten bahsedilir. Bu sebeple herhangi bir T anındaki açısal hızın büyüklüğü iki boyutlu dönüşle tutarlı olmalıdır. Normal kuvvetin(N) büyüklüğü cismin yüzeyle olan etkileşiminden ötürü ortaya çıkan kuvvetin(T) büyüklüğüne eşittir ve yüzey etkileşimiyle aynı yöndedir(n). Bu bölümde sabit cismin, rastgele seçilmiş V(t) ile hareket eden bir noktaya göre dönüş yaptığı düşünülmüştür. İvmeli hareket yapan bir cismin son hızının bulunmasında, zamanın ("t") hesaba katılmamasıyla oluşturulan denklemdir. Belirli bir irtifada kurtulma hızı, o irtifada dairesel orbitte hareket eden cismin hızının formula_4 katına eşittir. Bu harekette cismin ivmesi sabittir ve yerçekimi ivmesine eşittir. Bu işlem sonrasında (v) cismin hızının düzlem üzerinde bileşenleri ortaya çıkar. Bu yayın X(t) = ("x"(t), "y"(t), "z"(t)), eğrisi boyunca hareket eden bir nesne üzerindeki işi 
F sağlamak için v=("v", "v", "v"), sürati kullanılarak hesaplanır. Flare anındaki tayfları, püskürme anındaki T Tauri tayfları ile büyük benzerlikler göstermektedir. Zaman değişim operatörü "U"("t", "t"), "t" anındaki bir kete "t" anına ait yeni bir ket yaratmak için etki eden operatör olarak tanımlanır:

Başka bir gösterimle 

Zaman değişim operatörü birleştirici bir operatör olmalıdır. Düzgün dairesel hareket

Düzgün dairesel hareket, sabit bir kuvvetin etkisinde, bir çember üzerinde süratin değişmediği harekettir. Bu denklem türüne basit bir örnek Newton'un ikinci yasası olan hareketin diferansiyel eşitliği şöyledir;

"m" kütle parçasının hareketi için "F " kuvveti "x(t)" parçasının "t" anındaki fonksiyonu olan "x(t)" eşitliğin her iki tarafında diferansiyel denklen uygulanarak "F"("x"("t")) elde edilir. Buna göre, serbest bir parçacık, yönü k, konumu x, frekansi "f" ve zaman bağlılığı "t" olan bir dalga ile ifade edilirse, 2*π*(k*x - f*t") , ve bu faz Lorentz dönüşümlerinde sabit kalacaksa, k vektörü ve "f" frekansı, x vektorü ve "t" zamanı gibi dönüşmelilerdi. Burada "t" herhangi bir zamanı, "T" ölüm zamanını ifade eden bir rassal değişkeni ve "Pr" olasılığı gösterir. Dolayısıyla kuvvetin "büyüklüğü" "F=qvBnAL" olur. Bu hareket [A(t)] rotasyonlar seti ve cisim üzerindeki referans noktanın d(t) gidim izi tarafından verilir.x i=1...,n koordinatları hareket eden cismin M referans çerçevesi içindeki bu noktaları tanımlasın. Leibniz, vis visa'yı cismin kütlesiyle hızının karesinin çarpımı olarak tanımladı. Merkezkaç kuvvetin büyüklüğü;
F =m.V/r eşitliğinden bulunur.Ayrıca bu eşitlikteki V, çizgisel hız olduğundan açısal hız ile yarıçapın çarpımı olarak da ifade edilebilir. ışık hızı) sabitinin sonlu olmasından dolayı, belirli bir r noktasında ve "t" zamanındaki bir parçacığa etki eden kuvvet, kuvvetin kaynağı olan parçacığın "t" zamanından daha önceki bir "t" zamanındaki konumuna bağlıdır. "f", [0,2π] üzerinde bir fonksiyon, "t" bir nokta ve δ, bir pozitif sayı olsun. Bir cismin iş yapabilme yeteneği olarak tanımlanır ve üzerine etki eden net kuvvetin tersi yönünde ilerledikçe büyüklüğü artar. Ya da 

Bu formül 
F ve T katı cismin M hareket çerçevesindeki d referans noktasına uygulanan bileşke kuvvet ve dönme momentinin sonuçlarıdır. Bu özellik negatif olmayan "F"("t") = 1 - "S "("t") fonksiyonundan kaynaklanır. Çoğu cismin hızını açıklarken yanlışlıkla F =d("m"v)/d"t" ten bahsedilir. Dönme momentinin yaptığı iş:

T.ω, δ"t" anındaki güç. Bu sebeple herhangi bir T anındaki açısal hızın büyüklüğü iki boyutlu dönüşle tutarlı olmalıdır. Normal kuvvetin(N) büyüklüğü cismin yüzeyle olan etkileşiminden ötürü ortaya çıkan kuvvetin(T) büyüklüğüne eşittir ve yüzey etkileşimiyle aynı yöndedir(n). Bu bölümde sabit cismin, rastgele seçilmiş V(t) ile hareket eden bir noktaya göre dönüş yaptığı düşünülmüştür. İvmeli hareket yapan bir cismin son hızının bulunmasında, zamanın ("t") hesaba katılmamasıyla oluşturulan denklemdir. Belirli bir irtifada kurtulma hızı, o irtifada dairesel orbitte hareket eden cismin hızının formula_4 katına eşittir. Bu işlem sonrasında (v) cismin hızının düzlem üzerinde bileşenleri ortaya çıkar. Bu yayın X(t) = ("x"(t), "y"(t), "z"(t)), eğrisi boyunca hareket eden bir nesne üzerindeki işi 
F sağlamak için v=("v", "v", "v"), sürati kullanılarak hesaplanır. Flare anındaki tayfları, püskürme anındaki T Tauri tayfları ile büyük benzerlikler göstermektedir. Zaman değişim operatörü "U"("t", "t"), "t" anındaki bir kete "t" anına ait yeni bir ket yaratmak için etki eden operatör olarak tanımlanır:

Başka bir gösterimle 

Zaman değişim operatörü birleştirici bir operatör olmalıdır. Düzgün dairesel hareket

Düzgün dairesel hareket, sabit bir kuvvetin etkisinde, bir çember üzerinde süratin değişmediği harekettir. Bu denklem türüne basit bir örnek Newton'un ikinci yasası olan hareketin diferansiyel eşitliği şöyledir;

"m" kütle parçasının hareketi için "F " kuvveti "x(t)" parçasının "t" anındaki fonksiyonu olan "x(t)" eşitliğin her iki tarafında diferansiyel denklen uygulanarak "F"("x"("t")) elde edilir. Buna göre, serbest bir parçacık, yönü k, konumu x, frekansi "f" ve zaman bağlılığı "t" olan bir dalga ile ifade edilirse, 2*π*(k*x - f*t") , ve bu faz Lorentz dönüşümlerinde sabit kalacaksa, k vektörü ve "f" frekansı, x vektorü ve "t" zamanı gibi dönüşmelilerdi. Burada "t" herhangi bir zamanı, "T" ölüm zamanını ifade eden bir rassal değişkeni ve "Pr" olasılığı gösterir. Dolayısıyla kuvvetin "büyüklüğü" "F=qvBnAL" olur. Bu hareket [A(t)] rotasyonlar seti ve cisim üzerindeki referans noktanın d(t) gidim izi tarafından verilir.x i=1...,n koordinatları hareket eden cismin M referans çerçevesi içindeki bu noktaları tanımlasın. Leibniz, vis visa'yı cismin kütlesiyle hızının karesinin çarpımı olarak tanımladı. Merkezkaç kuvvetin büyüklüğü;
F =m.V/r eşitliğinden bulunur.Ayrıca bu eşitlikteki V, çizgisel hız olduğundan açısal hız ile yarıçapın çarpımı olarak da ifade edilebilir. ışık hızı) sabitinin sonlu olmasından dolayı, belirli bir r noktasında ve "t" zamanındaki bir parçacığa etki eden kuvvet, kuvvetin kaynağı olan parçacığın "t" zamanından daha önceki bir "t" zamanındaki konumuna bağlıdır. "f", [0,2π] üzerinde bir fonksiyon, "t" bir nokta ve δ, bir pozitif sayı olsun. Bir cismin iş yapabilme yeteneği olarak tanımlanır ve üzerine etki eden net kuvvetin tersi yönünde ilerledikçe büyüklüğü artar. Ya da 

Bu formül 
F ve T katı cismin M hareket çerçevesindeki d referans noktasına uygulanan bileşke kuvvet ve dönme momentinin sonuçlarıdır. Bu özellik negatif olmayan "F"("t") = 1 - "S "("t") fonksiyonundan kaynaklanır. Çoğu cismin hızını açıklarken yanlışlıkla F =d("m"v)/d"t" ten bahsedilir. Dönme momentinin yaptığı iş:

T.ω, δ"t" anındaki güç. Benzer şekilde, "F" in bu periyodu zamana bağlı bir periyod anlamına gelir: "F"("x" − "v(t + T)") = "F"("x " − "vt"), "vT" = "λ" sağlanır. Bu sebeple herhangi bir T anındaki açısal hızın büyüklüğü iki boyutlu dönüşle tutarlı olmalıdır. Normal kuvvetin(N) büyüklüğü cismin yüzeyle olan etkileşiminden ötürü ortaya çıkan kuvvetin(T) büyüklüğüne eşittir ve yüzey etkileşimiyle aynı yöndedir(n). Bu bölümde sabit cismin, rastgele seçilmiş V(t) ile hareket eden bir noktaya göre dönüş yaptığı düşünülmüştür. İvmeli hareket yapan bir cismin son hızının bulunmasında, zamanın ("t") hesaba katılmamasıyla oluşturulan denklemdir. Belirli bir irtifada kurtulma hızı, o irtifada dairesel orbitte hareket eden cismin hızının formula_4 katına eşittir. Bu işlem sonrasında (v) cismin hızının düzlem üzerinde bileşenleri ortaya çıkar. Bu yayın X(t) = ("x"(t), "y"(t), "z"(t)), eğrisi boyunca hareket eden bir nesne üzerindeki işi 
F sağlamak için v=("v", "v", "v"), sürati kullanılarak hesaplanır. Flare anındaki tayfları, püskürme anındaki T Tauri tayfları ile büyük benzerlikler göstermektedir. Zaman değişim operatörü "U"("t", "t"), "t" anındaki bir kete "t" anına ait yeni bir ket yaratmak için etki eden operatör olarak tanımlanır:

Başka bir gösterimle 

Zaman değişim operatörü birleştirici bir operatör olmalıdır. Düzgün dairesel hareket

Düzgün dairesel hareket, sabit bir kuvvetin etkisinde, bir çember üzerinde süratin değişmediği harekettir. Bu denklem türüne basit bir örnek Newton'un ikinci yasası olan hareketin diferansiyel eşitliği şöyledir;

"m" kütle parçasının hareketi için "F " kuvveti "x(t)" parçasının "t" anındaki fonksiyonu olan "x(t)" eşitliğin her iki tarafında diferansiyel denklen uygulanarak "F"("x"("t")) elde edilir. Buna göre, serbest bir parçacık, yönü k, konumu x, frekansi "f" ve zaman bağlılığı "t" olan bir dalga ile ifade edilirse, 2*π*(k*x - f*t") , ve bu faz Lorentz dönüşümlerinde sabit kalacaksa, k vektörü ve "f" frekansı, x vektorü ve "t" zamanı gibi dönüşmelilerdi. Burada "t" herhangi bir zamanı, "T" ölüm zamanını ifade eden bir rassal değişkeni ve "Pr" olasılığı gösterir. Dolayısıyla kuvvetin "büyüklüğü" "F=qvBnAL" olur. Bu hareket [A(t)] rotasyonlar seti ve cisim üzerindeki referans noktanın d(t) gidim izi tarafından verilir.x i=1...,n koordinatları hareket eden cismin M referans çerçevesi içindeki bu noktaları tanımlasın. Leibniz, vis visa'yı cismin kütlesiyle hızının karesinin çarpımı olarak tanımladı. Merkezkaç kuvvetin büyüklüğü;
F =m.V/r eşitliğinden bulunur.Ayrıca bu eşitlikteki V, çizgisel hız olduğundan açısal hız ile yarıçapın çarpımı olarak da ifade edilebilir. ışık hızı) sabitinin sonlu olmasından dolayı, belirli bir r noktasında ve "t" zamanındaki bir parçacığa etki eden kuvvet, kuvvetin kaynağı olan parçacığın "t" zamanından daha önceki bir "t" zamanındaki konumuna bağlıdır. "f", [0,2π] üzerinde bir fonksiyon, "t" bir nokta ve δ, bir pozitif sayı olsun. Bir cismin iş yapabilme yeteneği olarak tanımlanır ve üzerine etki eden net kuvvetin tersi yönünde ilerledikçe büyüklüğü artar. Ya da 

Bu formül 
F ve T katı cismin M hareket çerçevesindeki d referans noktasına uygulanan bileşke kuvvet ve dönme momentinin sonuçlarıdır. Bu özellik negatif olmayan "F"("t") = 1 - "S "("t") fonksiyonundan kaynaklanır. Çoğu cismin hızını açıklarken yanlışlıkla F =d("m"v)/d"t" ten bahsedilir. Dönme momentinin yaptığı iş:

T.ω, δ"t" anındaki güç. Benzer şekilde, "F" in bu periyodu zamana bağlı bir periyod anlamına gelir: "F"("x" − "v(t + T)") = "F"("x " − "vt"), "vT" = "λ" sağlanır. Bu sebeple herhangi bir T anındaki açısal hızın büyüklüğü iki boyutlu dönüşle tutarlı olmalıdır. Normal kuvvetin(N) büyüklüğü cismin yüzeyle olan etkileşiminden ötürü ortaya çıkan kuvvetin(T) büyüklüğüne eşittir ve yüzey etkileşimiyle aynı yöndedir(n). Bu bölümde sabit cismin, rastgele seçilmiş V(t) ile hareket eden bir noktaya göre dönüş yaptığı düşünülmüştür. İvmeli hareket yapan bir cismin son hızının bulunmasında, zamanın ("t") hesaba katılmamasıyla oluşturulan denklemdir. Belirli bir irtifada kurtulma hızı, o irtifada dairesel orbitte hareket eden cismin hızının formula_4 katına eşittir. Bu işlem sonrasında (v) cismin hızının düzlem üzerinde bileşenleri ortaya çıkar. Bu yayın X(t) = ("x"(t), "y"(t), "z"(t)), eğrisi boyunca hareket eden bir nesne üzerindeki işi 
F sağlamak için v=("v", "v", "v"), sürati kullanılarak hesaplanır. Büyük kütleli bir cismin kinetik enerjisi "T";
formula_23
formülü ile bulunabilir ve görüldüğü gibi açısal hızı karesi, kinetik enerji ile orantılıdır. Flare anındaki tayfları, püskürme anındaki T Tauri tayfları ile büyük benzerlikler göstermektedir. Zaman değişim operatörü "U"("t", "t"), "t" anındaki bir kete "t" anına ait yeni bir ket yaratmak için etki eden operatör olarak tanımlanır:

Başka bir gösterimle 

Zaman değişim operatörü birleştirici bir operatör olmalıdır. Düzgün dairesel hareket

Düzgün dairesel hareket, sabit bir kuvvetin etkisinde, bir çember üzerinde süratin değişmediği harekettir. Megajul (MJ) bir milyon (106) joule, ya da yaklaşık olarak 160 km / saat (100 mil)le hareket eden bir [[tonluk]] bir aracın kinetik enerjisine eşittir. Bu denklem türüne basit bir örnek Newton'un ikinci yasası olan hareketin diferansiyel eşitliği şöyledir;

"m" kütle parçasının hareketi için "F " kuvveti "x(t)" parçasının "t" anındaki fonksiyonu olan "x(t)" eşitliğin her iki tarafında diferansiyel denklen uygulanarak "F"("x"("t")) elde edilir. Buna göre, serbest bir parçacık, yönü k, konumu x, frekansi "f" ve zaman bağlılığı "t" olan bir dalga ile ifade edilirse, 2*π*(k*x - f*t") , ve bu faz Lorentz dönüşümlerinde sabit kalacaksa, k vektörü ve "f" frekansı, x vektorü ve "t" zamanı gibi dönüşmelilerdi. Burada "t" herhangi bir zamanı, "T" ölüm zamanını ifade eden bir rassal değişkeni ve "Pr" olasılığı gösterir. Dolayısıyla kuvvetin "büyüklüğü" "F=qvBnAL" olur. Bu hareket [A(t)] rotasyonlar seti ve cisim üzerindeki referans noktanın d(t) gidim izi tarafından verilir.x i=1...,n koordinatları hareket eden cismin M referans çerçevesi içindeki bu noktaları tanımlasın. Örneğin; bir batarya kimyasal enerjiden elektrik enerjisine; bir baraj, yer çekimsel potansiyel enerjiden hareket eden suyun kinetik enerjisine ve sonunda elektrik jeneratörü aracılığıyla elektrik enerjisine dönüşür. Elektronlar yatay ve düşey plakalara uygulanan gerilimin fonksiyonu olarak hareket eder.Ekran yüzeyine hareket eden ve büyük kinetik enerjiye sahip olan elektronların ekrana çarpması ile enerjileri ışık enerjisine dönüşür. Leibniz, vis visa'yı cismin kütlesiyle hızının karesinin çarpımı olarak tanımladı. Merkezkaç kuvvetin büyüklüğü;
F =m.V/r eşitliğinden bulunur.Ayrıca bu eşitlikteki V, çizgisel hız olduğundan açısal hız ile yarıçapın çarpımı olarak da ifade edilebilir. ışık hızı) sabitinin sonlu olmasından dolayı, belirli bir r noktasında ve "t" zamanındaki bir parçacığa etki eden kuvvet, kuvvetin kaynağı olan parçacığın "t" zamanından daha önceki bir "t" zamanındaki konumuna bağlıdır. "f", [0,2π] üzerinde bir fonksiyon, "t" bir nokta ve δ, bir pozitif sayı olsun. Bir cismin iş yapabilme yeteneği olarak tanımlanır ve üzerine etki eden net kuvvetin tersi yönünde ilerledikçe büyüklüğü artar. Ya da 

Bu formül 
F ve T katı cismin M hareket çerçevesindeki d referans noktasına uygulanan bileşke kuvvet ve dönme momentinin sonuçlarıdır.