Lăng kính có thiết diện là tam giác có góc chiết quang A đặt trong không khí. Biết chiết suất của lăng kính n=3‾√. Chiếu một tia sáng đơn sắc tới mặt bên thứ nhất và cho tia ló ra khỏi mặt bên thứ hai. Biết góc lệch cực tiểu của tia sáng qua lăng kính bằng góc chiết quang. Tìm góc chiết quang.
90∘. 45∘. 60∘. 30∘.
A B C D
Góc mà tia sáng hợp với trục thẳng góc tại điểm mà tia sáng đi vào trong lăng kính được gọi là "góc tới", và góc tạo ra ở đầu bên kia, qua quá trình khúc xạ được gọi là "góc ló". Cả hai tia tương ứng với các tia ban đầu (tia o) trong lăng kính thứ nhất, vì cả hai hướng phân cực đều vuông góc với trục quang, là hướng truyền. Trong lăng kính thứ hai, tia phân cực s vẫn không đổi (tia o, phân cực vuông góc với trục quang), trong khi tia phân cực p thay đổi (tia e), với thành phần phân cực dọc theo trục quang. "Các lăng kính tán sắc" được sử dụng để chia ánh sáng thành các thành phần quang phổ màu, bởi vì độ khúc xạ của chúng phụ thuộc vào bước sóng của tia sáng (hiện tượng tán sắc); khi một tia sáng trắng đi vào trong lăng kính, nó có một góc tới xác định, trải qua quá trình khúc xạ, và phản xạ bên trong lăng kính, dẫn đến việc tia sáng bị bẻ cong, hay gập khúc, và vì vậy, màu sắc của tia sáng ló sẽ khác nhau. Mô tả toán học tổng quát về hệ đa lăng kính tán sắc là một hàm của góc tới, hình dạng lăng kính, chiết suất của lăng kính và số lăng kính, được giới thiệu như một công cụ thiết kế cho dao động laser đa lăng kính của Duarte và Piper, và được đưa ra bởi

cũng có thể được viết là

ứng dụng

Cũng là,

Ở đây, formula_8 là góc tới, tại lăng kính thứ "m", và formula_9 là góc khúc xạ tương ứng của nó. Tương tự, tia sáng đi vào trong lăng kính được gọi là "tia tới" và tia sáng đi ra ngoài lăng kính được gọi là "tia ló". Mặt khác, sóng phân cực p bị khúc xạ vì hiệu suất chiết suất thay đổi khi chuyển từ tia o sang tia e.

Lăng kính Sénarmont có cấu trúc và hoạt động tương tự như lăng kính Rochon, vì trong cả hai bản phân cực, tia không bị lệch là tia o sau mặt phân cách bên trong, trong khi tia bị lệch là tia e. Tuy nhiên, trong lăng kính Rochon, tia phân cực p vẫn là tia o ở cả hai phía của mặt phân cách, và do đó không bị lệch, trong khi tia phân cực s thay đổi từ tia o sang tia e và do đó bị lệch. Nếu tinh thể chỉ có một trục quang học, hiện tượng lưỡng chiết có thể được mô tả bằng cách gán 2 chiết suất cho 2 phương phân cực, "n" cho phương vuông góc (ứng với tia thường) và "n" cho phương song song (ứng với tia bất thường) với trục quang học. Ví dụ, ánh sáng truyền qua một lăng kính sẽ bị lệch hướng phụ thuộc vào hình dáng và chiết suất của lăng kính. Máy quang phổ kế lăng kính có thể được sử dụng để đo chiết suất của vật liệu nếu biết được bước sóng của ánh sáng. Ánh sáng đi vào lăng kính thứ nhất bị khúc xạ ở mặt phân cách giữa kính với không khí đầu tiên, khúc xạ lại ở mặt phân cách giữa hai lăng kính và sau đó thoát ra khỏi lăng kính thứ hai với góc tới gần trùng với pháp tuyến. Trong lăng kính Sénarmont, tia phân cực s (nghĩa là tia có hướng phân cực vuông góc với mặt phẳng chứa tất cả các tia, được gọi là mặt phẳng tới) đi qua mà không bị lệch, trong khi tia phân cực p (có hướng phân cực trong mặt phẳng tới) bị lệch (khúc xạ) tại giao diện bên trong sang một hướng khác. Góc trên cùng của lăng kính (góc của cạnh giữa các mặt vào và ra) có thể được mở rộng để tăng sự tán sắc quang phổ. Các góc và vật liệu của lăng kính được chọn sao cho một bước sóng (màu sắc) của ánh sáng, "bước sóng trung tâm", thoát ra khỏi lăng kính song song với (nhưng bù từ) chùm tia vào. Khi một tia sáng đi vào trong một lăng kính, tại điểm tới I, nó sẽ tạo ra góc tới với phương pháp tuyến (đường thẳng vuông góc với mặt phẳng của lăng kính tại điểm tới I), gọi là formula_1, một phần của ánh sáng sẽ phản xạ, phần còn lại đi vào trong lăng kính, được gọi là hiện tượng khúc xạ. Tia thường phản xạ toàn phần trên lớp nhựa thơm Canada, vì chiết suất của nó (formula_19) lớn hơn chiết suất của nhựa thơm Canada (formula_22), còn góc tới của tia trên mặt giới hạn được chọn bằng cách cưa tinh thể sao cho góc đó lớn hơn góc giới hạn, sau đó bắt đầu có sự phản xạ toàn phần. Công thức tổng quát đó là:

Với n là chiết suất lăng kính đối với mặt ngoài. Tia sáng sẽ bị gập khúc, hoặc khuỳnh ra tùy theo môi trường của lăng kính, vì thế nó sẽ tạo ra một góc lệch, gọi là formula_2. Lăng kính được tạo thành từ hai lăng kính tam giác vuông làm từ canxit (hoặc đôi khi là các vật liệu lưỡng chiết khác) tách ra trên bề mặt dài của chúng bằng một khe hở không khí. Lăng kính Nichois dùng để tách tia sáng phân cực khỏi tia sáng tự nhiên được gọi là kính phân cực. Đồ họa mang tính biểu tượng cho thấy một tia sáng trắng kết hợp đi vào lăng kính và bắt đầu tán sắc, và cho thấy quang phổ rời khỏi lăng kính. Các bước sóng (màu sắc) khác nhau của ánh sáng sẽ bị lăng kính làm lệch hướng ở các góc khác nhau, tạo ra quang phổ trên máy dò (hoặc nhìn qua thị kính). Chiết suất formula_18 đối với tia bất thường trong spat băng đảo dao động từ formula_19 (theo phương của quang trục) đến formula_20 (theo phương vuông góc với quang trục). Khi ánh sáng đi qua góc đỉnh 60° của lăng kính băng lục giác, nó bị chệch hướng hai lần dẫn đến góc lệch từ 22° đến 50°. Lăng kính dù YVO đắt hơn, tuy nhiên, có thể thu nhận các chùm tia sáng trên một phạm vi góc tới rất giới hạn. Góc mà tia sáng hợp với trục thẳng góc tại điểm mà tia sáng đi vào trong lăng kính được gọi là "góc tới", và góc tạo ra ở đầu bên kia, qua quá trình khúc xạ được gọi là "góc ló". Cả hai tia tương ứng với các tia ban đầu (tia o) trong lăng kính thứ nhất, vì cả hai hướng phân cực đều vuông góc với trục quang, là hướng truyền. Trong lăng kính thứ hai, tia phân cực s vẫn không đổi (tia o, phân cực vuông góc với trục quang), trong khi tia phân cực p thay đổi (tia e), với thành phần phân cực dọc theo trục quang. "Các lăng kính tán sắc" được sử dụng để chia ánh sáng thành các thành phần quang phổ màu, bởi vì độ khúc xạ của chúng phụ thuộc vào bước sóng của tia sáng (hiện tượng tán sắc); khi một tia sáng trắng đi vào trong lăng kính, nó có một góc tới xác định, trải qua quá trình khúc xạ, và phản xạ bên trong lăng kính, dẫn đến việc tia sáng bị bẻ cong, hay gập khúc, và vì vậy, màu sắc của tia sáng ló sẽ khác nhau. Mô tả toán học tổng quát về hệ đa lăng kính tán sắc là một hàm của góc tới, hình dạng lăng kính, chiết suất của lăng kính và số lăng kính, được giới thiệu như một công cụ thiết kế cho dao động laser đa lăng kính của Duarte và Piper, và được đưa ra bởi

cũng có thể được viết là

ứng dụng

Cũng là,

Ở đây, formula_8 là góc tới, tại lăng kính thứ "m", và formula_9 là góc khúc xạ tương ứng của nó. Tương tự, tia sáng đi vào trong lăng kính được gọi là "tia tới" và tia sáng đi ra ngoài lăng kính được gọi là "tia ló". Mặt khác, sóng phân cực p bị khúc xạ vì hiệu suất chiết suất thay đổi khi chuyển từ tia o sang tia e.

Lăng kính Sénarmont có cấu trúc và hoạt động tương tự như lăng kính Rochon, vì trong cả hai bản phân cực, tia không bị lệch là tia o sau mặt phân cách bên trong, trong khi tia bị lệch là tia e. Tuy nhiên, trong lăng kính Rochon, tia phân cực p vẫn là tia o ở cả hai phía của mặt phân cách, và do đó không bị lệch, trong khi tia phân cực s thay đổi từ tia o sang tia e và do đó bị lệch. Nếu tinh thể chỉ có một trục quang học, hiện tượng lưỡng chiết có thể được mô tả bằng cách gán 2 chiết suất cho 2 phương phân cực, "n" cho phương vuông góc (ứng với tia thường) và "n" cho phương song song (ứng với tia bất thường) với trục quang học. Ví dụ, ánh sáng truyền qua một lăng kính sẽ bị lệch hướng phụ thuộc vào hình dáng và chiết suất của lăng kính. Máy quang phổ kế lăng kính có thể được sử dụng để đo chiết suất của vật liệu nếu biết được bước sóng của ánh sáng. Ánh sáng đi vào lăng kính thứ nhất bị khúc xạ ở mặt phân cách giữa kính với không khí đầu tiên, khúc xạ lại ở mặt phân cách giữa hai lăng kính và sau đó thoát ra khỏi lăng kính thứ hai với góc tới gần trùng với pháp tuyến. Trong lăng kính Sénarmont, tia phân cực s (nghĩa là tia có hướng phân cực vuông góc với mặt phẳng chứa tất cả các tia, được gọi là mặt phẳng tới) đi qua mà không bị lệch, trong khi tia phân cực p (có hướng phân cực trong mặt phẳng tới) bị lệch (khúc xạ) tại giao diện bên trong sang một hướng khác. Góc trên cùng của lăng kính (góc của cạnh giữa các mặt vào và ra) có thể được mở rộng để tăng sự tán sắc quang phổ. Các góc và vật liệu của lăng kính được chọn sao cho một bước sóng (màu sắc) của ánh sáng, "bước sóng trung tâm", thoát ra khỏi lăng kính song song với (nhưng bù từ) chùm tia vào. Khi một tia sáng đi vào trong một lăng kính, tại điểm tới I, nó sẽ tạo ra góc tới với phương pháp tuyến (đường thẳng vuông góc với mặt phẳng của lăng kính tại điểm tới I), gọi là formula_1, một phần của ánh sáng sẽ phản xạ, phần còn lại đi vào trong lăng kính, được gọi là hiện tượng khúc xạ. Tia thường phản xạ toàn phần trên lớp nhựa thơm Canada, vì chiết suất của nó (formula_19) lớn hơn chiết suất của nhựa thơm Canada (formula_22), còn góc tới của tia trên mặt giới hạn được chọn bằng cách cưa tinh thể sao cho góc đó lớn hơn góc giới hạn, sau đó bắt đầu có sự phản xạ toàn phần. Công thức tổng quát đó là:

Với n là chiết suất lăng kính đối với mặt ngoài. Tia sáng sẽ bị gập khúc, hoặc khuỳnh ra tùy theo môi trường của lăng kính, vì thế nó sẽ tạo ra một góc lệch, gọi là formula_2. Lăng kính được tạo thành từ hai lăng kính tam giác vuông làm từ canxit (hoặc đôi khi là các vật liệu lưỡng chiết khác) tách ra trên bề mặt dài của chúng bằng một khe hở không khí. Lăng kính Nichois dùng để tách tia sáng phân cực khỏi tia sáng tự nhiên được gọi là kính phân cực. Đồ họa mang tính biểu tượng cho thấy một tia sáng trắng kết hợp đi vào lăng kính và bắt đầu tán sắc, và cho thấy quang phổ rời khỏi lăng kính. Các bước sóng (màu sắc) khác nhau của ánh sáng sẽ bị lăng kính làm lệch hướng ở các góc khác nhau, tạo ra quang phổ trên máy dò (hoặc nhìn qua thị kính). Chiết suất formula_18 đối với tia bất thường trong spat băng đảo dao động từ formula_19 (theo phương của quang trục) đến formula_20 (theo phương vuông góc với quang trục). Khi ánh sáng đi qua góc đỉnh 60° của lăng kính băng lục giác, nó bị chệch hướng hai lần dẫn đến góc lệch từ 22° đến 50°. Lăng kính dù YVO đắt hơn, tuy nhiên, có thể thu nhận các chùm tia sáng trên một phạm vi góc tới rất giới hạn. Góc mà tia sáng hợp với trục thẳng góc tại điểm mà tia sáng đi vào trong lăng kính được gọi là "góc tới", và góc tạo ra ở đầu bên kia, qua quá trình khúc xạ được gọi là "góc ló". Cả hai tia tương ứng với các tia ban đầu (tia o) trong lăng kính thứ nhất, vì cả hai hướng phân cực đều vuông góc với trục quang, là hướng truyền. Trong lăng kính thứ hai, tia phân cực s vẫn không đổi (tia o, phân cực vuông góc với trục quang), trong khi tia phân cực p thay đổi (tia e), với thành phần phân cực dọc theo trục quang. "Các lăng kính tán sắc" được sử dụng để chia ánh sáng thành các thành phần quang phổ màu, bởi vì độ khúc xạ của chúng phụ thuộc vào bước sóng của tia sáng (hiện tượng tán sắc); khi một tia sáng trắng đi vào trong lăng kính, nó có một góc tới xác định, trải qua quá trình khúc xạ, và phản xạ bên trong lăng kính, dẫn đến việc tia sáng bị bẻ cong, hay gập khúc, và vì vậy, màu sắc của tia sáng ló sẽ khác nhau. Mô tả toán học tổng quát về hệ đa lăng kính tán sắc là một hàm của góc tới, hình dạng lăng kính, chiết suất của lăng kính và số lăng kính, được giới thiệu như một công cụ thiết kế cho dao động laser đa lăng kính của Duarte và Piper, và được đưa ra bởi

cũng có thể được viết là

ứng dụng

Cũng là,

Ở đây, formula_8 là góc tới, tại lăng kính thứ "m", và formula_9 là góc khúc xạ tương ứng của nó. Tương tự, tia sáng đi vào trong lăng kính được gọi là "tia tới" và tia sáng đi ra ngoài lăng kính được gọi là "tia ló". Mặt khác, sóng phân cực p bị khúc xạ vì hiệu suất chiết suất thay đổi khi chuyển từ tia o sang tia e.

Lăng kính Sénarmont có cấu trúc và hoạt động tương tự như lăng kính Rochon, vì trong cả hai bản phân cực, tia không bị lệch là tia o sau mặt phân cách bên trong, trong khi tia bị lệch là tia e. Tuy nhiên, trong lăng kính Rochon, tia phân cực p vẫn là tia o ở cả hai phía của mặt phân cách, và do đó không bị lệch, trong khi tia phân cực s thay đổi từ tia o sang tia e và do đó bị lệch. Nếu tinh thể chỉ có một trục quang học, hiện tượng lưỡng chiết có thể được mô tả bằng cách gán 2 chiết suất cho 2 phương phân cực, "n" cho phương vuông góc (ứng với tia thường) và "n" cho phương song song (ứng với tia bất thường) với trục quang học. Ví dụ, ánh sáng truyền qua một lăng kính sẽ bị lệch hướng phụ thuộc vào hình dáng và chiết suất của lăng kính. Máy quang phổ kế lăng kính có thể được sử dụng để đo chiết suất của vật liệu nếu biết được bước sóng của ánh sáng. Ánh sáng đi vào lăng kính thứ nhất bị khúc xạ ở mặt phân cách giữa kính với không khí đầu tiên, khúc xạ lại ở mặt phân cách giữa hai lăng kính và sau đó thoát ra khỏi lăng kính thứ hai với góc tới gần trùng với pháp tuyến. Trong lăng kính Sénarmont, tia phân cực s (nghĩa là tia có hướng phân cực vuông góc với mặt phẳng chứa tất cả các tia, được gọi là mặt phẳng tới) đi qua mà không bị lệch, trong khi tia phân cực p (có hướng phân cực trong mặt phẳng tới) bị lệch (khúc xạ) tại giao diện bên trong sang một hướng khác. Góc trên cùng của lăng kính (góc của cạnh giữa các mặt vào và ra) có thể được mở rộng để tăng sự tán sắc quang phổ. Các góc và vật liệu của lăng kính được chọn sao cho một bước sóng (màu sắc) của ánh sáng, "bước sóng trung tâm", thoát ra khỏi lăng kính song song với (nhưng bù từ) chùm tia vào. Khi ánh sáng đi qua góc đỉnh 60° của lăng kính băng lục giác, nó bị chệch hướng hai lần dẫn đến góc lệch từ 22° đến 50°. Khi một tia sáng đi vào trong một lăng kính, tại điểm tới I, nó sẽ tạo ra góc tới với phương pháp tuyến (đường thẳng vuông góc với mặt phẳng của lăng kính tại điểm tới I), gọi là formula_1, một phần của ánh sáng sẽ phản xạ, phần còn lại đi vào trong lăng kính, được gọi là hiện tượng khúc xạ. Tia thường phản xạ toàn phần trên lớp nhựa thơm Canada, vì chiết suất của nó (formula_19) lớn hơn chiết suất của nhựa thơm Canada (formula_22), còn góc tới của tia trên mặt giới hạn được chọn bằng cách cưa tinh thể sao cho góc đó lớn hơn góc giới hạn, sau đó bắt đầu có sự phản xạ toàn phần. Công thức tổng quát đó là:

Với n là chiết suất lăng kính đối với mặt ngoài. Tia sáng sẽ bị gập khúc, hoặc khuỳnh ra tùy theo môi trường của lăng kính, vì thế nó sẽ tạo ra một góc lệch, gọi là formula_2. Thông thường nhất, lăng kính tán sắc có dạng lăng trụ tam giác đều (góc ở đỉnh 60 độ) là trường hợp phổ biến. Lăng kính được tạo thành từ hai lăng kính tam giác vuông làm từ canxit (hoặc đôi khi là các vật liệu lưỡng chiết khác) tách ra trên bề mặt dài của chúng bằng một khe hở không khí. Lăng kính Nichois dùng để tách tia sáng phân cực khỏi tia sáng tự nhiên được gọi là kính phân cực. Đồ họa mang tính biểu tượng cho thấy một tia sáng trắng kết hợp đi vào lăng kính và bắt đầu tán sắc, và cho thấy quang phổ rời khỏi lăng kính. Các bước sóng (màu sắc) khác nhau của ánh sáng sẽ bị lăng kính làm lệch hướng ở các góc khác nhau, tạo ra quang phổ trên máy dò (hoặc nhìn qua thị kính). Chiết suất formula_18 đối với tia bất thường trong spat băng đảo dao động từ formula_19 (theo phương của quang trục) đến formula_20 (theo phương vuông góc với quang trục). Góc mà tia sáng hợp với trục thẳng góc tại điểm mà tia sáng đi vào trong lăng kính được gọi là "góc tới", và góc tạo ra ở đầu bên kia, qua quá trình khúc xạ được gọi là "góc ló". Cả hai tia tương ứng với các tia ban đầu (tia o) trong lăng kính thứ nhất, vì cả hai hướng phân cực đều vuông góc với trục quang, là hướng truyền. Trong lăng kính thứ hai, tia phân cực s vẫn không đổi (tia o, phân cực vuông góc với trục quang), trong khi tia phân cực p thay đổi (tia e), với thành phần phân cực dọc theo trục quang. "Các lăng kính tán sắc" được sử dụng để chia ánh sáng thành các thành phần quang phổ màu, bởi vì độ khúc xạ của chúng phụ thuộc vào bước sóng của tia sáng (hiện tượng tán sắc); khi một tia sáng trắng đi vào trong lăng kính, nó có một góc tới xác định, trải qua quá trình khúc xạ, và phản xạ bên trong lăng kính, dẫn đến việc tia sáng bị bẻ cong, hay gập khúc, và vì vậy, màu sắc của tia sáng ló sẽ khác nhau. Mô tả toán học tổng quát về hệ đa lăng kính tán sắc là một hàm của góc tới, hình dạng lăng kính, chiết suất của lăng kính và số lăng kính, được giới thiệu như một công cụ thiết kế cho dao động laser đa lăng kính của Duarte và Piper, và được đưa ra bởi

cũng có thể được viết là

ứng dụng

Cũng là,

Ở đây, formula_8 là góc tới, tại lăng kính thứ "m", và formula_9 là góc khúc xạ tương ứng của nó. Tương tự, tia sáng đi vào trong lăng kính được gọi là "tia tới" và tia sáng đi ra ngoài lăng kính được gọi là "tia ló". Mặt khác, sóng phân cực p bị khúc xạ vì hiệu suất chiết suất thay đổi khi chuyển từ tia o sang tia e.

Lăng kính Sénarmont có cấu trúc và hoạt động tương tự như lăng kính Rochon, vì trong cả hai bản phân cực, tia không bị lệch là tia o sau mặt phân cách bên trong, trong khi tia bị lệch là tia e. Tuy nhiên, trong lăng kính Rochon, tia phân cực p vẫn là tia o ở cả hai phía của mặt phân cách, và do đó không bị lệch, trong khi tia phân cực s thay đổi từ tia o sang tia e và do đó bị lệch. Nếu tinh thể chỉ có một trục quang học, hiện tượng lưỡng chiết có thể được mô tả bằng cách gán 2 chiết suất cho 2 phương phân cực, "n" cho phương vuông góc (ứng với tia thường) và "n" cho phương song song (ứng với tia bất thường) với trục quang học. Ví dụ, ánh sáng truyền qua một lăng kính sẽ bị lệch hướng phụ thuộc vào hình dáng và chiết suất của lăng kính. Máy quang phổ kế lăng kính có thể được sử dụng để đo chiết suất của vật liệu nếu biết được bước sóng của ánh sáng. Ánh sáng đi vào lăng kính thứ nhất bị khúc xạ ở mặt phân cách giữa kính với không khí đầu tiên, khúc xạ lại ở mặt phân cách giữa hai lăng kính và sau đó thoát ra khỏi lăng kính thứ hai với góc tới gần trùng với pháp tuyến. Trong lăng kính Sénarmont, tia phân cực s (nghĩa là tia có hướng phân cực vuông góc với mặt phẳng chứa tất cả các tia, được gọi là mặt phẳng tới) đi qua mà không bị lệch, trong khi tia phân cực p (có hướng phân cực trong mặt phẳng tới) bị lệch (khúc xạ) tại giao diện bên trong sang một hướng khác. Góc trên cùng của lăng kính (góc của cạnh giữa các mặt vào và ra) có thể được mở rộng để tăng sự tán sắc quang phổ. Các góc và vật liệu của lăng kính được chọn sao cho một bước sóng (màu sắc) của ánh sáng, "bước sóng trung tâm", thoát ra khỏi lăng kính song song với (nhưng bù từ) chùm tia vào. Khi một tia sáng đi vào trong một lăng kính, tại điểm tới I, nó sẽ tạo ra góc tới với phương pháp tuyến (đường thẳng vuông góc với mặt phẳng của lăng kính tại điểm tới I), gọi là formula_1, một phần của ánh sáng sẽ phản xạ, phần còn lại đi vào trong lăng kính, được gọi là hiện tượng khúc xạ. Tia thường phản xạ toàn phần trên lớp nhựa thơm Canada, vì chiết suất của nó (formula_19) lớn hơn chiết suất của nhựa thơm Canada (formula_22), còn góc tới của tia trên mặt giới hạn được chọn bằng cách cưa tinh thể sao cho góc đó lớn hơn góc giới hạn, sau đó bắt đầu có sự phản xạ toàn phần. Công thức tổng quát đó là:

Với n là chiết suất lăng kính đối với mặt ngoài. Tia sáng sẽ bị gập khúc, hoặc khuỳnh ra tùy theo môi trường của lăng kính, vì thế nó sẽ tạo ra một góc lệch, gọi là formula_2. Lăng kính được tạo thành từ hai lăng kính tam giác vuông làm từ canxit (hoặc đôi khi là các vật liệu lưỡng chiết khác) tách ra trên bề mặt dài của chúng bằng một khe hở không khí. Lăng kính Nichois dùng để tách tia sáng phân cực khỏi tia sáng tự nhiên được gọi là kính phân cực. Đồ họa mang tính biểu tượng cho thấy một tia sáng trắng kết hợp đi vào lăng kính và bắt đầu tán sắc, và cho thấy quang phổ rời khỏi lăng kính. Các bước sóng (màu sắc) khác nhau của ánh sáng sẽ bị lăng kính làm lệch hướng ở các góc khác nhau, tạo ra quang phổ trên máy dò (hoặc nhìn qua thị kính). Chiết suất formula_18 đối với tia bất thường trong spat băng đảo dao động từ formula_19 (theo phương của quang trục) đến formula_20 (theo phương vuông góc với quang trục). Khi ánh sáng đi qua góc đỉnh 60° của lăng kính băng lục giác, nó bị chệch hướng hai lần dẫn đến góc lệch từ 22° đến 50°. Lăng kính dù YVO đắt hơn, tuy nhiên, có thể thu nhận các chùm tia sáng trên một phạm vi góc tới rất giới hạn.