تاريخ نظرية الجاذبية
نظرية الجاذبية، هي نظرية تفترض نظريات تفسير الجاذبية في الفيزياء وجود آلية تحكم حركة الأجسام ذات الكتل؛ وقد وُضعت عدة نظريات لتفسير قوة الجاذبية منذ العصور القديمة. أقدم المصادر الباقية التي ناقشت هذه النظريات وُجِدت في الفلسفة الإغريقية القديمة. زاد عليها علماء الهند القديمة، و علماء المسلمين.  كانت هذه خُطى مهمة أثناء عصر النهضة، والثورة العلمية، حيث ساعدت في تكوين قانون الجذب العام لنيوتن قبل أن يحل محله نظرية النسبية لألبرت آينشتاين في بدايات القرن العشرين.

العصور القديمة

اليونان 
اعتقد الفيلسوف اليوناني أرسطو في القرن الرابع قبل الميلاد بعدم وجود أي تأثير أو حركة دون مسبب، إذ كان الموضع الطبيعي لعنصر الأرض (في نموذجه للكون الذي افترض أن الأرض هي مركز الكون) هو باطن الأرض، يغلفها كرة من عنصر الماء، وهو الموضع الطبيعي للماء، فوقهما يوجد عنصر الهواء ثم النار.  لذا لا تُعتبر الأجسام الثقيلة في نظام أرسطو منجذبة للأرض بواسطة قوى جاذبية خارجية، وإنما تتجه نحو موضعها الطبيعي بسبب جاذبية (gravitas) أو ثقل داخليين.

بينما فهم المهندس المعماري الروماني فيتيروفيوس في القرن الأول قبل الميلاد أن الجاذبية غير معتمدة على ثقل المادة، وإنما على طبيعتها، فناقش بأنه إذا سُكب الزئبق داخل وعاء، ووُضعت فوقه حَجرة وزنها 100 باوند، سوف تطفو الحجرة على السطح، ولن تتمكن من ضغط السائل، ولا اختراقه، ولا فصله، أما إذا أُزيل ذاك الوزن ووُضع سكروبل (حوالي 1.3 غ أو 20 قمحة) من الذهب بدلاً منه، فإنه لن يطفو على السطح، وإنما سيغرق للقعر من تلقاء نفسه، وبالتالي لا يمكن إنكار أن جاذبية المادة لا تعتمد على مقدار وزنها، وإنما على طبيعتها.

الهند 
عرّف آريابهاتا هذه القوى بداية حتى يفسّر لما لا تسقط الأجسام أثناء دوران الأرض، وطوّر نظاماً شمسياً أرضيّ المركزية للجاذبية، مع نموذج إهليجي غريب للكواكب، تدور فيه حول محاورها وتتبع مدارات إهليجية، ويدور كل من الشمس والقمر حول الأرض وفق فلك تدوير، بينما وصف عالم الفلك والرياضيات الهندي براهماغوبتا الجاذبية كقوة جاذبة، واستخدم مصطلح (gurutvākarṣaṇ) ليعبّر عنها.

وقد اقتبس كل من الهمداني والبيروني براهماغوبتا في قوله:

العصر الحديث 
اكتشف غاليليو في القرن السابع عشر ما يعاكس تعاليم أرسطو، وهو أن جميع الأشياء تميل للتسارع بالتساوي عند السقوط، وقد أكد كل من جريمالدي وريتشيولي على علاقة المسافة التي يقطعها الشيء أثناء السقوط الحر إلى مربع الزمن المُستغرق، وذلك بين عامي 1640 و1650، كما أجريا حساباً لثابت الجاذبية بتسجيل اهتزازات رقّاص ساعة.

وفي أواخر القرن السابع عشر، كنتيجة لاقتراح روبيرت هوك بوجود قوة جاذبية تعتمد على التربيع العكسي للمسافة، تمكّن إسحاق نيوتن من الاشتقاق الرياضي لقوانين كيبلر الحركية المجردة عن حركة الكواكب، بما يتضمن المدارات الإهليجية للكواكب الستة المعروفة آنذاك والقمر.

فكانت معادلة نيوتن الأصلية على الشكل:

ويعني الرمز ∝: تتناسب مع. وتطلّب تساوي طرفي هذه المعادلة وجود عامل أو ثابت ضرب يُعطي قوّة الجاذبية الصحيحة مهما كانت قيمة الكتل أو المسافة بينهم، فكان هينري كافينديش أول من قاس ثابت الجاذبية هذا عام 1797.

وفي عام 1907، اكتشف ألبيرت آينشتاين، فيما وصفه كـ«أسعد فكرة في حياته»، أن المشاهد الذي يسقط من سطح منزل لا يتعرض لأي حقل جاذبي، بمعنى آخر، تكافئ قوة الجاذبية في هذه الحالة التسارع تماماً، وتطورت هذه الفكرة، والتي سُمّيت في البداية مبدأ التكافؤ، رسمياً بين عامي 1911 و1915 لتصبح نظرية آينشتاين في النسبية العامة.

نظرية نيوتن في الجاذبية 
في عام 1687، نشر عالم الرياضيات الإنكليزي السير إسحاق نيوتن الأصول الرياضية للفلسفة الطبيعية (Principia)، والتي افترضت قانون التربيع العكسي لقوة الجاذبية الكونية، وقد حظت نظرية نيوتن بنجاحها الأعظم عندما استُخدمت لتوقّع وجود نبتون بناءً على تحركات أورانوس، ما لم يمكن تفسيره بسلوكيات الكواكب الأخرى، إذ توقعت حسابات كل من جون كوتش أدامز وأوربان لوفيرييه الموقع العام لذاك الكوكب، فأرسل لوفيرييه ذلك ليوهان جدفريد جال، طالباً منه تأكيد صحة ما وجده، وفي نفس الليلة رصد جال نبتون بالقرب من الموقع الذي توقعه لوفيرييه.

وبعد سنوات لاحقة، أوضح شذوذ في مدار كوكب معين عجز نظرية نيوتن في تفسيره بدقة، فبحلول نهايات القرن التاسع عشر، كان من المعلوم أنه لا يمكن تفسير مدار عطارد بشكل كامل بجاذبية نيوتن، ولم تثمر أية من عمليات البحث عن جسم آخر مسبب للاضطراب (مثل كوكب يدور حول الشمس على مسافة أقرب من عطارد)، لكن ألبيرت أينشتاين حل هذه المعضلة عام 1915 بنظريته حول النسبية العامة.

طوّر بول ديراك فرضية تشير إلى أن قوة الجاذبية ينبغي ان تكون قد تناقصت ببطء ومعدل ثابت طوال تاريخ الكون.

وعلى الرغم من استبدال نظرية نيوتن، ما زالت معظم حسابات قوة الجاذبية الحديثة غير النسبوية تستخدمها، لأنها أسهل تعاملاً وصحيحة بما يكفي لمعظم التطبيقات.

التفسيرات المكانيكية للجاذبية 
تُعتبر النظريات أو التفسيرات الميكانيكية لقوة الجاذبية محاولات لشرح قانون الجاذبية بالاستعانة بعمليات ميكانيكية أساسية، مثل الدفع، ودون استخدام أي تأثير غير ملامس، وتطورت هذه النظريات منذ القرن السادس عشر وحتى القرن التاسع عشر بالترابط مع نظريات الأثير.
استخدم رينيه ديكارت (1644) وكريستسان هوغنس (1690) الدوامات لتفسير قوة الجاذبية، وافترض روبيرت هوك (1671) وجيمس شاليس (1869) أن كل جسم يُصدر أمواجاً تؤدي لجذب الأجسام الأخرى، واقترح نيقولا فاشيو دي دوييه (1690) وجورج لويس لو سيج (1748) نموذجاً كريوياً، باستخدام آلية تصوير أو تظليل ما.

ثم أنشأ هيندريك لورينتز نموذجاً مشابهاً لاحقاً، باستخدام الإشعاعات الكهرومغناطيسية عوضاً عن الكريات، من جهة أخرى ناقش إسحاق نيوتن (1675) وبيرنارد ريمان (1853) أن تيارات الأثير تحمل جميع الأجسام لبعضها البعض، كما اقترح نيوتن (1717) وليونهارت أويلر (1760) نموذجاً يفقد فيه الأثير كثافة بالقرب من الكتل، ما يؤدي لقوة إجمالية موجّهة نحو الأجسام، بالمقابل اقترح اللورد كيلفن (1871) أن جميع الأجسام تتذبذب، وهو ما قد يفسّر قوة الجاذبية والشحنات الكهربائية.

ولكن جميع تلك النماذج قد دُحضت لأن معظمها يؤدي لمقدار غير مقبول من المقاومة غير المرئية، بينما تنتهك أخرى قانون حفظ الطاقة ولا تتوافق مع الديناميكا الحرارية الحديثة.

النسبية العامة 
في النسبية العامة، تُعزى تأثيرات الجاذبية لانحناء الزمكان عوضاً عن قوة معينة، ويُعد مبدأ التكافؤ نقطة بداية النسبية العامة، وهو يساوي بين السقوط الحر والحركة العطالية، ويطرح مسألة تسارع الأجسام الساقطة بشكل حر فيما يتعلق ببعضها البعض، أما في الفيزياء النيوتونية لا يمكن ان يطرأ تسارع كهذا إلا إذا كان أحد الأجسام على الأقل خاضعاً لتأثير قوة ما (وبالتالي لا يتحرك بفعل عطالته وحسب).
ولتدارك هذه الصعوبة، اقترح آينشتاين أن الزمكان ينحني بمفعل المادة، وأن الأجسام الساقطة بشكل حر تتحرك على طول مسارات مستقيمة محلياً في زمكان منحنٍ (ويسمى هذا النوع من المسارات بالجيوديسية)، وبشكل أكثر تحديداً، اكتشف آينشتاين وهيلبيرت معادلات المجال الخاصة بالنسبية العامة، والتي تربط وجود المادة بانحناء الزمكان، وسُميّت نسبةً لآينشتاين، وتتضمن معادلات آينشتاين للمجال هذه مجموعة من 10 معادلات متزامنة، وتفاضلية وغير خطية، وتكمن حلولها في محتويات الموتر المتري للزمكان، والذي يصف هندسة الزمكان، وتُحسب المسارات الجيوديسية للزمكان منه.

الجاذبية وميكانيكا الكم 
بعد عدة عقود من اكتشاف النسبية العامة، تبيّن أنها لا يمكن أن تكون النظرية الكاملة عن الجاذبية، لأنها لا تتوافق مع ميكانيكا الكم،  وتم استيعاب إمكانية وصف الجاذبية في إطار نظرية الحقل الكمومي لاحقاً كما هي الحال للقوى الأساسية الأخرى، ففي هذا الإطار تنشأ القوة الجاذبة للجاذبية نتيجة تبادل جسيمات غرافتون افتراضية، بالطريقة ذاتها التي تنشأ فيها القوة الكهرومغناطيسية من تبادل فوتونات افتراضية، ويُنتج ذلك نسبية عامة ضمن الحد الكلاسيكي، ولكن في مستوى خطي فقط وبافتراض الشروط الملائمة لتطبيق نظرية إهرنفست، وهي ليست حالة دائمة، كما أن هذه المقاربة تفشل عند مسافات قصيرة من رتبة طول بلانك.

ومن الجدير بالذكر أن إشعاع الجاذبية في النسبية العامة، والذي يجب أن يتألف من جسيمات غرافيتون حسب قواعد ميكانيكا الكم، ينشأ فقط في الحالات التي يتذبذب فيها انحناء الزمكان، كما في حالة الأجسام المتشاركة في المدار، ويُعد إشعاع الجاذبية الذي يُصدره النظام الشمسي أصغر بكثير من أن يتيح قياسه.

ومع ذلك، شوهد إشعاع الجاذبية بشكل غير مباشر، كفقدان للطاقة عبر الزمن في الأنظمة المذبذبة الثنائية مثل ثننائي هالس-تايلور، ومباشرةً بواسطة مرصد ليغو لأمواج الجاذبية، الذي حقق رصده الأول (سُمّي GW150914) في الرابع عشر من سيمبتمر/أيلول عام 2015، ووافق التوقعات النظرية للإشارات الناتجة عن حركة حلزونية لثقبين أسودين نحو الداخل واندماجهما، ويُعتقد أن اندماج النجوم النيترونية (منذ رصدها عام 2017)، [18] وتشكّل الثقوب السوداء قد يُنشئان أيضاً كميات قابلة للكشف من إشعاعات الجاذبية.

المراجع 

تاريخ الفيزياء
نظريات الجاذبية
نظرية الجاذبية ، هي نظرية تفترض نظريات تفسير الجاذبية في الفيزياء وجود آلية تحكم حركة الأجسام ذات الكتل ؛ و قد وُضعت عدة نظريات ل تفسير قوة الجاذبية منذ العصور القديمة . أقدم المصادر الباقية التي ناقشت هذه النظريات وُجِدت في الفلسفة الإغريقية القديمة . زاد علي ها علماء الهند القديمة ، و علماء المسلمين . كانت هذه خُطى مهمة أثناء عصر النهضة ، و الثورة العلمية ، حيث ساعدت في تكوين قانون الجذب العام لنيوتن قبل أن يحل محل ه نظرية النسبية لألبرت آينشتاين في بدايات القرن العشرين . العصور القديمة اليونان اعتقد ال فيلسوف اليوناني أرسطو في القرن الرابع قبل الميلاد ب عدم وجود أي تأثير أو حركة دون مسبب ، إذ كان الموضع الطبيعي لعنصر الأرض ( في نموذجه للكون الذي افترض أن الأرض هي مركز الكون ) هو باطن الأرض ، يغلف ها كرة من عنصر الماء ، و هو الموضع الطبيعي ل الماء ، فوقهما يوجد عنصر الهواء ثم النار . لذا لا تُعتبر الأجسام الثقيلة في نظام أرسطو منجذبة ل الأرض ب واسطة قوى جاذبية خارجية ، و إنما تتجه نحو موضع ها الطبيعي ب سبب جاذبية ( gravitas ) أو ثقل داخليين . بينما ف هم المهندس المعماري الروماني فيتيروفيوس في القرن الأول قبل الميلاد أن الجاذبية غير معتمدة على ثقل المادة ، و إنما على طبيعة ها ، فناقش ب أن ه إذا سُكب الزئبق داخل وعاء ، ووُضعت فوق ه حَجرة وزنهاباوند ، سوف تطفو الحجرة على السطح ، و لن تتمكن من ضغط السائل ، و لا اختراق ه ، و لا فصل ه ، أما إذا أُزيل ذاك الوزن ووُضع سكروبل ( حوالي 3 غ أوقمحة ) من الذهب بدلاً من ه ، ف إن ه لن يطفو على السطح ، و إنما س يغرق للقعر من تلقاء نفس ه ، و ب التالي لا يمكن إنكار أن جاذبية المادة لا تعتمد على مقدار وزن ها ، و إنما على طبيعة ها . الهند عرّف آريابهاتا هذه القوى بداية حتى يفسّر ل ما لا تسقط الأجسام أثناء دوران الأرض ، وطوّر نظاماً شمسياً أرضي ي المركزية للجاذبية ، مع نموذج إهليجي غريب للكواكب ، تدور في ه حول محاور ها وتتبع مدارات إهليجية ، و يدور كل من الشمس و القمر حول الأرض وفق فلك تدوير ، بينما وصف عالم الفلك والرياضيات الهندي براهماغوبتا الجاذبية ك قوة جاذبة ، و استخدم مصطلح ( gurutvākarṣaṇ ) ليعبّر عن ها . و قد اقتبس كل من الهمداني والبيروني براهماغوبتا في قول ه : العصر الحديث اكتشف غاليليو في القرن السابع عشر ما يعاكس تعاليم أرسطو ، و هو أن جميع الأشياء تميل للت سارع بالتساوي عند ا السقوط ، و قد أكد كل من جريمالدي وريتش يولي على علاقة المسافة التي يقطع ها الشيء أثناء ا السقوط الحر إلى مربع الزمن المُستغرق ، و ذٰلك بين عاميو 1650 ، كما أجريا حساباً لثابت الجاذبية بتسجيل اهتزازات رقّاص ساعة . و في أواخر القرن السابع عشر ، ك نتيجة لاقتراح روبيرت هوك ب وجود قوة جاذبية تعتمد على التربيع العكسي للمسافة ، تمكّن إسحاق نيوتن من الاشتقاق الرياضي ل قوانين كيبلر الحركية المجردة عن حركة الكواكب ، ب ما يتضمن المدارات الإهليجية للكواكب الستة المعروفة آنذاك و القمر . ف كانت معادلة نيوتن الأصلية على الشكل : و يعني الرمز ∝ : تتناسب مع . وتطلّب تساوي طرفي هذه المعادلة وجود عامل أو ثابت ضرب يُعطي قوّة الجاذبية الصحيحة مهما كانت قيمة الكتل أو المسافة بين هم ، ف كان هينري كافينديش أول من قاس ثابت الجاذبية هذا عام و في عام اكتشف ألبيرت آينشتاين ، فيما وصف ه كـ « أسعد فكرة في حياة ه » ، أن المشاهد الذي يسقط من سطح منزل لا يتعرض ل أي حقل جاذبي ، ب معنى آخر ، تكافئ قوة الجاذبية في هذه الحالة الت سارع تماماً ، وتطورت هذه الفكرة ، و التي سُمّيت في البداية مبدأ ال تكافؤ ، رسمياً بين عاميو 1915 ل تصبح نظرية آينشتاين في النسبية العامة . نظرية نيوتن في الجاذبية في عام نشر عالم الرياضيات الإنكليزي السير إسحاق نيوتن الأصول الرياضية للفلسفة الطبيعية ( Principia ) ، و التي افترضت قانون التربيع العكسي ل قوة الجاذبية الكونية ، و قد حظت نظرية نيوتن بنجاح ها الأعظم عندما استُخدمت لتوقّع وجود نبتون بناءً على تحركات أورانوس ، ما لم يمكن تفسير ه بسلوكيات الكواكب الأخرى ، إذ توقعت حسابات كل من جون كوتش أدامز وأوربان لوفيرييه الموقع العام لذاك الكوكب ، فأرسل لوفيرييه ذلك ليوهان جدفريد جال ، طالباً من ه تأكيد صحة ما وجد ه ، و في نفس الليلة رصد جال نبتون ب القرب من الموقع الذي توقع ه لوفيرييه . و بعد سنوات لاحقة ، أوضح شذوذ في مدار كوكب معين عجز نظرية نيوتن في تفسير ه ب دقة ، ف ب حلول نهايات القرن التاسع عشر ، كان من ال معلوم أن ه لا يمكن تفسير مدار عطارد ب شكل كامل بجاذبية نيوتن ، و لم تثمر أية من عمليات البحث عن جسم آخر مسبب للاضطراب ( مثل كوكب يدور حول الشمس على مسافة أقرب من عطارد ) ، لكن ألبيرت أينشتاين حل هذه المعضلة عامبنظرية ه حول النسبية العامة . طوّر بول ديراك فرضية تشير إلى أن قوة الجاذبية ينبغي ان تكون قد تناقصت ب بطء و معدل ثابت طوال تاريخ الكون . و على الرغم من استبدال نظرية نيوتن ، ما زالت معظم حسابات قوة الجاذبية الحديثة غير النسبوية تستخدم ها ، لأن ها أسهل تعاملاً وصحيحة ب ما يكفي ل معظم التطبيقات . التفسيرات المكانيكية للجاذبية تُعتبر النظريات أو التفسيرات الميكانيكية ل قوة الجاذبية محاولات ل شرح قانون الجاذبية ب الاستعانة ب عمليات ميكانيكية أساسية ، مثل الدفع ، و دون استخدام أي تأثير غير ملامس ، وتطورت هذه النظريات منذ القرن السادس عشر و حتى القرن التاسع عشر بالترابط مع نظريات الأثير . استخدم رينيه ديكارتوكريستسان هوغنسالدوامات ل تفسير قوة الجاذبية ، وافترض روبيرت هوكوجيمس شاليسأن كل جسم يُصدر أمواجاً تؤدي ل جذب الأجسام الأخرى ، و اقترح نيقولا فاشيو دي دوييهو جورج لويس لو سيجنموذجاً كريوياً ، ب استخدام آلية تصوير أو تظليل ما . ثم أنشأ هيندريك لورينتز نموذجاً مشابهاً لاحقاً ، ب استخدام الإشعاعات الكهرومغناطيسية عوضاً عن الكريات ، من جهة أخرى ناقش إسحاق نيوتنوبيرنارد ريمانأن تيارات الأثير تحمل جميع الأجسام ل بعض ها البعض ، كما اقترح نيوتنوليونهارت أويلرنموذجاً يفقد في ه الأثير كثافة ب القرب من الكتل ، ما يؤدي ل قوة إجمالية موجّهة نحو الأجسام ، ب المقابل اقترح اللورد كيلفنأن جميع الأجسام تتذبذب ، و هو ما قد يفسّر قوة الجاذبية والشحنات الكهربائية . و لٰكن جميع تلك النماذج قد دُحضت لأن معظم ها يؤدي ل مقدار غير مقبول من المقاومة غير المرئية ، بينما تنتهك أخرى قانون حفظ الطاقة و لا تتوافق مع الديناميكا الحرارية الحديثة . النسبية العامة في النسبية العامة ، تُعزى تأثيرات الجاذبية لانحناء الزمكان عوضاً عن قوة معينة ، ويُعد مبدأ ال تكافؤ نقطة بداية النسبية العامة ، و هو يساوي بين ا السقوط الحر و الحركة العطالية ، و يطرح مسألة ت سارع الأجسام الساقطة ب شكل حر فيما يتعلق ب بعض ها البعض ، أما في الفيزياء النيوتونية لا يمكن ان يطرأ ت سارع ك هٰذا إلا إذا كان أحد الأجسام على الأقل خاضعاً لتأثير قوة ما ( و ب التالي لا يتحرك ب فعل عطالة ه و حسب ) . ولتدارك هذه الصعوبة ، اقترح آينشتاين أن الزمكان ينح ني بمفعل المادة ، و أن الأجسام الساقطة ب شكل حر تتحرك على طول مسارات مستقيمة محلياً في زمكان منحنٍ ( ويسمى هذا النوع من المسارات بالجيوديسية ) ، و ب شكل أكثر تحديداً ، اكتشف آينشتاين وهيلبيرت معادلات المجال الخاصة بالنسبية العامة ، و التي تربط وجود المادة ب انحناء الزمكان ، وسُميّت نسبةً لآينشتاين ، و تتضمن معادلات آينشتاين للمجال هذه مجموعة منمعادلات متزامنة ، وتفاضلية و غير خطية ، وتكمن حلول ها في محتويات الموتر المتري للزمكان ، و الذي يصف هندسة الزمكان ، وتُحسب المسارات الجيوديسية للزمكان من ه . الجاذبية وميكانيكا الكم بعد عدة عقود من اكتشاف النسبية العامة ، تبيّن أن ها لا يمكن أن تكون ال نظرية الكاملة عن الجاذبية ، لأن ها لا تتوافق مع ميكانيكا الكم ، و تم استيعاب إمكانية وصف الجاذبية في إطار نظرية الحقل الكمومي لاحقاً كما هي الحال ل القوى الأساسية الأخرى ، ف في هذا الإطار تنشأ القوة الجاذبة للجاذبية نتيجة تبادل جسيمات غرافتون افتراضية ، ب الطريقة ذات ها التي تنشأ في ها القوة الكهرومغناطيسية من تبادل فوتونات افتراضية ، ويُنتج ذلك نسبية عامة ضمن الحد الكلاسيكي ، و لٰكن في مستوى خطي فقط وبافتراض الشروط الملائمة ل تطبيق نظرية إهرنفست ، و هي ليست حالة دائمة ، كما أن هذه ال مقاربة تفشل عند مسافات قصيرة من رتبة طول بلان ك . و من الجدير ب الذكر أن إشعاع الجاذبية في النسبية العامة ، و الذي يجب أن يتألف من جسيمات غرافيتون حسب قواعد ميكانيكا الكم ، ينشأ فقط في الحالات التي يتذبذب في ها انحناء الزمكان ، كما في حالة الأجسام المتشاركة في المدار ، ويُعد إشعاع الجاذبية الذي يُصدر ه النظام الشمسي أصغر ب كثير من أن يتيح قياسه . و مع ذلك ، شوهد إشعاع الجاذبية ب شكل غير مباشر ، ك فقدان ل الطاقة عبر الزمن في الأنظمة المذبذبة الثنائية مثل ثننائي هالس - تايلور ، ومباشرةً ب واسطة مرصد ليغو لأمواج الجاذبية ، الذي حقق رصد ه الأول ( سُمّي GW150914 ) في الرابع عشر من سيمبتمر / أيلول عام و وافق التوقعات ال نظرية للإشارات الناتجة عن حركة حلزونية لثقبين أسودين نحو الداخل واندماجهما ، و يعتقد أن اندماج النجوم النيترونية ( منذ رصد ها عام [ 18 ] وتشكّل الثقوب السوداء قد يُنشئان أيضاً كميات قابلة ل الكشف من إشعاعات الجاذبية . المراجع تاريخ الفيزياء نظريات الجاذبية