Nuclear drip line
ಪರಮಾಣು ಹನಿ ರೇಖೆಯು ಪ್ರೋಟಾನ್ ಅಥವಾ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಪರಮಾಣು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳು ಮಿತಿಯಿಲ್ಲದ ಗಡಿಯಾಗಿದೆ. ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳು ಮತ್ತು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳ ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಸಂಯೋಜನೆಯು ಸ್ಥಿರವಾದ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ ಅನ್ನು ನೀಡಬೇಕಾಗಿಲ್ಲ. ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗೆ ಅನುಕ್ರಮವಾಗಿ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಅಥವಾ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಅನ್ನು ಸೇರಿಸುವ ಮೂಲಕ ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗಳ ಮೇಜಿನ ಮೇಲೆ ಅಥವಾ ಬಲಕ್ಕೆ ಚಲಿಸುವ ಬಗ್ಗೆ ಯೋಚಿಸಬಹುದು. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗೆ ಒಂದು ಸಮಯದಲ್ಲಿ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳನ್ನು ಸೇರಿಸುವುದರಿಂದ ಅಂತಿಮವಾಗಿ ಹೊಸದಾಗಿ ರೂಪುಗೊಂಡ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ, ಅದು ಪ್ರೋಟಾನ್ (ಅಥವಾ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್) ಅನ್ನು ಹೊರಸೂಸುವ ಮೂಲಕ ತಕ್ಷಣವೇ ಕ್ಷೀಣಿಸುತ್ತದೆ. ಆಡುಮಾತಿನಲ್ಲಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆ, ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ನಿಂದ ಸೋರಿಕೆಯಾಗಿದೆ ಅಥವಾ ತೊಟ್ಟಿಕ್ಕಿದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ ಡ್ರಿಪ್ ಲೈನ್ ಎಂಬ ಪದಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ. ಪ್ರೋಟಾನ್-ಟು-ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಅನುಪಾತದ ತುದಿಯಲ್ಲಿ ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳು ಮತ್ತು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳಿಗೆ ಹನಿ ರೇಖೆಗಳನ್ನು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲಾಗಿದೆ; ಹನಿ ರೇಖೆಗಳ ಬಳಿ ಅಥವಾ ಅದರಾಚೆ p: n ಅನುಪಾತಗಳಲ್ಲಿ, ಯಾವುದೇ ಬದ್ಧ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳು ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿರುವುದಿಲ್ಲ. ಪ್ರೋಟಾನ್ ಹನಿ ರೇಖೆಯ ಸ್ಥಳವು ಅನೇಕ ಅಂಶಗಳಿಗೆ ಹೆಸರುವಾಸಿಯಾಗಿದ್ದರೂ, ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಹನಿ ರೇಖೆಯ ಸ್ಥಳವು ನಿಯಾನ್ನವರೆಗಿನ ಅಂಶಗಳಿಗೆ ಮಾತ್ರ ತಿಳಿದಿದೆ. ಸಾಮಾನ್ಯ ವಿವರಣೆ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಸ್ಥಿರತೆಯು ಸ್ಥಿರತೆಯ ಕಣಿವೆ ಎಂದೂ ಕರೆಯಲಾಗುವ ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗಳ ಚಾರ್ಟ್ನಿಂದ ವಿವರಿಸಲಾದ ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳು ಮತ್ತು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳ ಸಂಯೋಜನೆಗೆ ಸೀಮಿತವಾಗಿದೆ. ಈ ಕಣಿವೆಯ ಗಡಿಗಳು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್-ಸಮೃದ್ಧ ಬದಿಯಲ್ಲಿರುವ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಹನಿ ರೇಖೆ ಮತ್ತು ಪ್ರೋಟಾನ್-ಸಮೃದ್ಧ ಬದಿಯಲ್ಲಿರುವ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಹನಿ ರೇಖೆ. ಈ ಮಿತಿಗಳು ಕಣಗಳ ಕೊಳೆಯುವಿಕೆಯಿಂದಾಗಿ ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿವೆ, ಇದರಿಂದಾಗಿ ಒಂದು ಅಥವಾ ಹೆಚ್ಚಿನ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆಯಿಂದ ಎಕ್ಸೋಥರ್ಮಿಕ್ ಪರಮಾಣು ಪರಿವರ್ತನೆಯು ಸಂಭವಿಸಬಹುದು (ಕಣ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದಲ್ಲಿ ಕಣಗಳ ಕೊಳೆಯುವಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ ಗೊಂದಲಕ್ಕೀಡಾಗಬಾರದು). ಅಂತೆಯೇ, ಹನಿ ರೇಖೆಯನ್ನು ಪ್ರೋಟಾನ್ ಅಥವಾ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಬೇರ್ಪಡಿಸುವ ಶಕ್ತಿಯು ಋಣಾತ್ಮಕವಾಗುವ ಗಡಿ ಎಂದು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಬಹುದು, ಇದು ಹೊಸದಾಗಿ ರೂಪುಗೊಂಡ ನಿರ್ಬಂಧವಿಲ್ಲದ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಿಂದ ಕಣದ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆಯನ್ನು ಬೆಂಬಲಿಸುತ್ತದೆ. ಅನುಮತಿಸಲಾದ ಪರಿವರ್ತನೆಗಳು ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಪರಮಾಣು ಪರಿವರ್ತನೆಯನ್ನು, ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯನ್ನು ಅಥವಾ ಕೊಳೆಯುವಿಕೆಯನ್ನು ಶಕ್ತಿಯುತವಾಗಿ ಅನುಮತಿಸಲಾಗಿದೆಯೇ ಎಂದು ಪರಿಗಣಿಸುವಾಗ, ಒಬ್ಬರು ಆರಂಭಿಕ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್/ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಗಳನ್ನು ಮಾತ್ರ ಒಟ್ಟುಗೂಡಿಸಬೇಕಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಆ ಮೌಲ್ಯದಿಂದ ಉತ್ಪನ್ನ ಕಣಗಳ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಗಳ ಮೊತ್ತವನ್ನು ಕಳೆಯಬೇಕಾಗುತ್ತದೆ. ಫಲಿತಾಂಶ, ಅಥವಾ ಕ್ಯೂ-ಮೌಲ್ಯವು ಧನಾತ್ಮಕವಾಗಿದ್ದರೆ, ಪರಿವರ್ತನೆಯನ್ನು ಅನುಮತಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅಥವಾ ಅದು ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಬಿಡುಗಡೆ ಮಾಡುವುದರಿಂದ ಎಕ್ಸೋಥರ್ಮಿಕ್, ಮತ್ತು ಕ್ಯೂ-ಮೌಲ್ಯವು ಋಣಾತ್ಮಕ ಪ್ರಮಾಣವಾಗಿದ್ದರೆ, ಅದು ಎಂಡೋಥರ್ಮಿಕ್ ಆಗಿರುತ್ತದೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಪರಿವರ್ತನೆಯು ಮುಂದುವರಿಯುವ ಮೊದಲು ಕನಿಷ್ಠ ಅಷ್ಟು ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ವ್ಯವಸ್ಥೆಗೆ ಸೇರಿಸಬೇಕು. ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಇಂಗಾಲದ ಅತ್ಯಂತ ಸಾಮಾನ್ಯ ಐಸೋಟೋಪ್ 12ಸಿ 11ಬಿಗೆ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆಗೆ ಒಳಗಾಗಬಹುದೇ ಎಂದು ನಿರ್ಧರಿಸಲು, ಈ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯನ್ನು ಅನುಮತಿಸಲು ಸುಮಾರು 16 ಎಂಇವಿ ಅನ್ನು ವ್ಯವಸ್ಥೆಗೆ ಸೇರಿಸಬೇಕು ಎಂದು ಒಬ್ಬರು ಕಂಡುಕೊಳ್ಳುತ್ತಾರೆ. ಯಾವುದೇ ಪರಮಾಣು ಪರಿವರ್ತನೆಯನ್ನು ವಿವರಿಸಲು ಕ್ಯೂ-ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ಬಳಸಬಹುದಾದರೂ, ಕಣಗಳ ಕೊಳೆತಕ್ಕೆ, ಕಣ ಬೇರ್ಪಡಿಸುವ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಮಾಣ ಎಸ್ ಅನ್ನು ಸಹ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಇದು ಕ್ಯೂ-ಮೌಲ್ಯದ ಋಣಾತ್ಮಕಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಬೇರೆ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆ, ಪ್ರೋಟಾನ್ ಬೇರ್ಪಡಿಸುವ ಶಕ್ತಿಯು ಒಂದು ಪ್ರೋಟಾನ್ ಅನ್ನು ತೆಗೆದುಹಾಕಲು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗೆ ಎಷ್ಟು ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಸೇರಿಸಬೇಕು ಎಂಬುದನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ. ಹೀಗಾಗಿ, ಕಣಗಳ ಬೇರ್ಪಡಿಸುವ ಶಕ್ತಿಯು ಶೂನ್ಯಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆ ಅಥವಾ ಸಮನಾಗಿರುವ ಗಡಿಗಳನ್ನು ಕಣಗಳ ಹನಿ ರೇಖೆಗಳು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸುತ್ತವೆ, ಇದಕ್ಕಾಗಿ ಆ ಕಣದ ಸ್ವಾಭಾವಿಕ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆಯನ್ನು ಶಕ್ತಿಯುತವಾಗಿ ಅನುಮತಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಹನಿ ರೇಖೆಗಳ ಸ್ಥಳವನ್ನು ಕಣಗಳ ಬೇರ್ಪಡಿಸುವ ಶಕ್ತಿಯು ಋಣಾತ್ಮಕವಾಗುವ ಗಡಿ ಎಂದು ಚೆನ್ನಾಗಿ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲಾಗಿದೆಯಾದರೂ, ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ ಅಥವಾ ಅನ್ಬೌಂಡ್ ರೆಸೋನೆನ್ಸ್ ಅನ್ನು ರೂಪಿಸುವ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನ ಅಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿದೆ. ಹನಿ ರೇಖೆಗಳನ್ನು ಮೀರಿದ ಬೆಳಕಿನ ಅಂಶಗಳ ಕೆಲವು ತಿಳಿದಿರುವ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳು 10−22 ಸೆಕೆಂಡುಗಳ ಕ್ರಮದಲ್ಲಿ ಜೀವಿತಾವಧಿಯೊಂದಿಗೆ ಕೊಳೆಯುತ್ತವೆ; ಇದನ್ನು ಕೆಲವೊಮ್ಮೆ ಪರಮಾಣು ಅಸ್ತಿತ್ವದ ಮಿತಿ ಎಂದು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲಾಗಿದೆ ಏಕೆಂದರೆ ಈ ಸಮಯದ ಪ್ರಮಾಣದಲ್ಲಿ ಹಲವಾರು ಮೂಲಭೂತ ಪರಮಾಣು ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳು (ಕಂಪನ ಮತ್ತು ತಿರುಗುವಿಕೆಯಂತಹವು) ಸಂಭವಿಸುತ್ತವೆ. ಹೆಚ್ಚು ಬೃಹತ್ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳಿಗೆ, ಬಲವಾದ ಕೂಲಂಬ್ ತಡೆಗೋಡೆಯಿಂದಾಗಿ ಕಣಗಳ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆಯ ಅರ್ಧ-ಜೀವಿತಾವಧಿಯು ಗಮನಾರ್ಹವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಾಗಬಹುದು ಮತ್ತು ಆಲ್ಫಾ ಮತ್ತು ಬೀಟಾ ಕೊಳೆಯುವಿಕೆಯಂತಹ ಇತರ ಪರಿವರ್ತನೆಗಳು ಸಂಭವಿಸಲು ಅನುವು ಮಾಡಿಕೊಡುತ್ತದೆ. ಇದು ಹನಿ ರೇಖೆಗಳ ನಿಸ್ಸಂದಿಗ್ಧವಾದ ನಿರ್ಣಯವನ್ನು ಕಷ್ಟಕರವಾಗಿಸುತ್ತದೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಗಮನಿಸಬಹುದಾದ ಜೀವಿತಾವಧಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳು ಕಣಗಳ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆಯ ಸಮಯದ ಪ್ರಮಾಣಕ್ಕಿಂತ ಬಹಳ ಉದ್ದವಾಗಿವೆ ಮತ್ತು ಬಹುಶಃ ಬಂಧಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿವೆ. ಇದರ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಕಣ-ಒಳಬರುವ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ನೇರವಾಗಿ ಗಮನಿಸುವುದು ಕಷ್ಟ, ಬದಲಿಗೆ ಅವುಗಳ ಕೊಳೆಯುವ ಶಕ್ತಿಯ ಮೂಲಕ ಗುರುತಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಹನಿ ರೇಖೆಗಳ ಪರಮಾಣು ರಚನೆಯ ಮೂಲ ಕೇಂದ್ರಕದಲ್ಲಿನ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ನ ಶಕ್ತಿಯು ಅದರ ವಿಶ್ರಾಂತಿ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಮೈನಸ್ ಬಂಧಿಸುವ ಶಕ್ತಿಯಾಗಿದೆ. ಇದರ ಜೊತೆಗೆ, ಅವನತಿಯ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ ಒಂದು ಶಕ್ತಿಯಿದೆಃ ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಎಲ್ಲಾ ಕಡಿಮೆ ಶಕ್ತಿಯ ಸ್ಥಿತಿಗಳನ್ನು ತುಂಬಿಸಿದರೆ E1 ಶಕ್ತಿಯ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ ಹೆಚ್ಚಿನ ಶಕ್ತಿಯ E2 ಗೆ ಒತ್ತಾಯಿಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ. ಏಕೆಂದರೆ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳು ಫರ್ಮಿಯಾನ್ಗಳಾಗಿವೆ ಮತ್ತು ಫರ್ಮಿ-ಡಿರಾಕ್ ಅಂಕಿಅಂಶಗಳನ್ನು ಅನುಸರಿಸುತ್ತವೆ. ಈ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ ಅನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿನ ಶಕ್ತಿಯ ಮಟ್ಟಕ್ಕೆ ಇರಿಸುವಲ್ಲಿ ಮಾಡಿದ ಕೆಲಸವು ಒತ್ತಡಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ಅವನತಿಯ ಒತ್ತಡವಾಗಿದೆ. ಪರಿಣಾಮಕಾರಿ ಬಂಧಿಸುವ ಶಕ್ತಿ ಅಥವಾ ಫೆರ್ಮಿ ಶಕ್ತಿಯು ಶೂನ್ಯವನ್ನು ತಲುಪಿದಾಗ, ಅದೇ ಐಸೊಸ್ಪಿನ್ನ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ ಅನ್ನು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗೆ ಸೇರಿಸುವುದು ಸಾಧ್ಯವಿಲ್ಲ, ಏಕೆಂದರೆ ಹೊಸ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ ಋಣಾತ್ಮಕ ಪರಿಣಾಮಕಾರಿ ಬಂಧಿಸುವ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ-ಅಂದರೆ. ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ನನ್ನು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ನ ಹೊರಗೆ ರಚಿಸಲು ಇದು ಹೆಚ್ಚು ಶಕ್ತಿಯುತವಾಗಿ ಅನುಕೂಲಕರವಾಗಿದೆ (ವ್ಯವಸ್ಥೆಯು ಕಡಿಮೆ ಒಟ್ಟಾರೆ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ). ಇದು ಆ ಪ್ರಭೇದದ ಕಣ ಬಿಂದು ಬಿಂದುವನ್ನು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸುತ್ತದೆ. ಒಂದು ಮತ್ತು ಎರಡು ಕಣಗಳ ಹನಿ ರೇಖೆಗಳು ಅನೇಕ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ, ಹನಿ ರೇಖೆಗಳ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗಳು ಸಮೀಪದಲ್ಲಿರುವುದಿಲ್ಲ, ಬದಲಿಗೆ ಒಂದು ಕಣ ಮತ್ತು ಎರಡು ಕಣಗಳ ಹನಿ ರೇಖೆಗಳಿಂದ ಬೇರ್ಪಡಿಸಲ್ಪಡುತ್ತವೆ. ಇದು ಬಂಧಿಸುವ ಶಕ್ತಿಯ ಮೇಲೆ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುವ ಸಮ ಮತ್ತು ಬೆಸ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ ಸಂಖ್ಯೆಗಳ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿದೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಸಮ ಸಂಖ್ಯೆಯ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗಳು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಿನ ಬಂಧಿಸುವ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ಪಕ್ಕದ ಬೆಸ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳಿಗಿಂತ ಹೆಚ್ಚಿನ ಸ್ಥಿರತೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ. ಈ ಶಕ್ತಿಯ ವ್ಯತ್ಯಾಸಗಳು ಬೆಸ-ಝಡ್ ಅಥವಾ ಬೆಸ-ಎನ್ ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ನಲ್ಲಿ ಒಂದು-ಕಣದ ಹನಿ ರೇಖೆಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತವೆ, ಇದಕ್ಕಾಗಿ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಅಥವಾ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆಯು ಆ ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ನಲ್ಲಿ ಶಕ್ತಿಯುತವಾಗಿ ಅನುಕೂಲಕರವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಇತರ ಎಲ್ಲಾ ಬೆಸ ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗಳು ಹನಿ ರೇಖೆಯ ಹೊರಗೆ ಇರುತ್ತವೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಒಂದು-ಕಣ ಬಿಂದು ರೇಖೆಯ ಹೊರಗಿನ ಮುಂದಿನ ಸಮ ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ ಅದರ ಎರಡು-ಕಣಗಳ ಬೇರ್ಪಡಿಸುವ ಶಕ್ತಿಯು ಋಣಾತ್ಮಕವಾಗಿರದಿದ್ದರೆ ಕಣ ಸ್ಥಿರವಾಗಿರಬಹುದು. ಇದು ಸಾಧ್ಯ ಏಕೆಂದರೆ ಎರಡು-ಕಣಗಳ ಬೇರ್ಪಡಿಸುವ ಶಕ್ತಿಯು ಯಾವಾಗಲೂ ಒಂದು-ಕಣಗಳ ಬೇರ್ಪಡಿಸುವ ಶಕ್ತಿಗಿಂತ ಹೆಚ್ಚಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಕಡಿಮೆ ಸ್ಥಿರವಾದ ಬೆಸ ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗೆ ಪರಿವರ್ತನೆಯನ್ನು ಶಕ್ತಿಯುತವಾಗಿ ನಿಷೇಧಿಸಲಾಗಿದೆ. ಎರಡು-ಕಣಗಳ ಬೇರ್ಪಡಿಸುವ ಶಕ್ತಿಯು ಋಣಾತ್ಮಕವಾಗುವಲ್ಲಿ ಎರಡು-ಕಣಗಳ ಹನಿ ರೇಖೆಯನ್ನು ಹೀಗೆ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಇದು ಒಂದು ಜಾತಿಯ ಕಣಗಳ ಸ್ಥಿರತೆಗೆ ಅತ್ಯಂತ ಹೊರಗಿನ ಗಡಿಯನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ. ಒಂದು ಮತ್ತು ಎರಡು-ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಹನಿ ರೇಖೆಗಳನ್ನು ನಿಯಾನ್ ವರೆಗೆ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗಿದೆ, ಆದಾಗ್ಯೂ ಅನ್ಬೌಂಡ್ ಬೆಸ-ಎನ್ ಐಸೊಟೋಪ್ಗಳನ್ನು ಮೆಗ್ನೀಸಿಯಮ್ನವರೆಗಿನ ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಅಂಶಕ್ಕೂ ಅನುಸರಿಸದಿರುವಿಕೆಯ ಮೂಲಕ ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಅಥವಾ ಊಹಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಕೊನೆಯ ಬೌಂಡ್ ಬೆಸ-ಎನ್ ಫ್ಲೋರಿನ್ ಐಸೋಟೋಪ್ 26 ಎಫ್ ಆಗಿದ್ದರೂ, ಕೊನೆಯ ಬೌಂಡ್ ಸಮ-ಎನ್ ಐಸೋಟೋಪ್ 31 ಎಫ್ ಆಗಿದೆ. ನೈಸರ್ಗಿಕವಾಗಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಮೂರು ವಿಧದ ವಿಕಿರಣ ಕ್ರಿಯೆಗಳಲ್ಲಿ (α, β, ಮತ್ತು γ), ಕೇವಲ ಆಲ್ಫಾ ಕೊಳೆಯುವಿಕೆಯು ಪರಮಾಣು ಬಲದಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಒಂದು ರೀತಿಯ ಕೊಳೆಯುವಿಕೆಯಾಗಿದೆ. ಇತರ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಮತ್ತು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಸವೆತಗಳು ಪರಮಾಣು ಪ್ರಭೇದಗಳ ಜೀವಿತಾವಧಿಯಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ಭೂಮಿಯ ರಚನೆಯ ಮೊದಲು ಸಂಭವಿಸಿದವು. ಹೀಗಾಗಿ, ಆಲ್ಫಾ ಕೊಳೆಯುವಿಕೆಯನ್ನು ಕಣಗಳ ಕೊಳೆಯುವಿಕೆಯ ಒಂದು ರೂಪವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಬಹುದು ಅಥವಾ, ಕಡಿಮೆ ಆಗಾಗ್ಗೆ, ಪರಮಾಣು ವಿದಳನದ ವಿಶೇಷ ಪ್ರಕರಣವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಬಹುದು. ಪರಮಾಣು ಬಲವಾದ ಬಲದ ಸಮಯದ ಪ್ರಮಾಣವು ಪರಮಾಣು ದುರ್ಬಲ ಬಲ ಅಥವಾ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಬಲಕ್ಕಿಂತ ಹೆಚ್ಚು ವೇಗವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ ಹನಿ ರೇಖೆಗಳನ್ನು ಮೀರಿದ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಜೀವಿತಾವಧಿಯು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ನ್ಯಾನೊಸೆಕೆಂಡುಗಳು ಅಥವಾ ಅದಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆ ಕ್ರಮದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ. ಆಲ್ಫಾ ಕೊಳೆತಕ್ಕೆ, ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ನಲ್ಲಿ ಆಲ್ಫಾ-ಕ್ಲಸ್ಟರ್ನಿಂದ ಕಂಡುಬರುವ ಹೆಚ್ಚಿನ ಕೂಲಂಬ್ ತಡೆಗೋಡೆಯಿಂದಾಗಿ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಅಥವಾ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಸಮಯದ ಪ್ರಮಾಣವು ಹೆಚ್ಚು ಉದ್ದವಾಗಿರುತ್ತದೆ (ಆಲ್ಫಾ ಕಣವು ತಡೆಗೋಡೆಯ ಮೂಲಕ ಸುರಂಗಮಾರ್ಗವನ್ನು ಹೊಂದಿರಬೇಕು). ಇದರ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಪ್ರೋಟಾನ್ ಅಥವಾ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆಗೆ ಒಳಗಾಗುವ ಯಾವುದೇ ನೈಸರ್ಗಿಕವಾಗಿ ಸಂಭವಿಸುವ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳು ಭೂಮಿಯ ಮೇಲೆ ಇಲ್ಲ; ಆದಾಗ್ಯೂ, ಅಂತಹ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ವೇಗವರ್ಧಕಗಳೊಂದಿಗೆ ಪ್ರಯೋಗಾಲಯದಲ್ಲಿ ಅಥವಾ ನೈಸರ್ಗಿಕವಾಗಿ ನಕ್ಷತ್ರಗಳಲ್ಲಿ ರಚಿಸಬಹುದು. ಮಿಚಿಗನ್ ಸ್ಟೇಟ್ ಯೂನಿವರ್ಸಿಟಿಯಲ್ಲಿರುವ ಫೆಸಿಲಿಟಿ ಫಾರ್ ರೇರ್ ಐಸೊಟೋಪ್ ಬೀಮ್ಸ್ (ಎಫ್ಆರ್ಐಬಿ) 2022ರ ಮಧ್ಯಭಾಗದಲ್ಲಿ ಆನ್ಲೈನ್ನಲ್ಲಿ ಬಂದಿತು ಮತ್ತು ಹೊಸ ರೇಡಿಯೋಐಸೋಟೋಪ್ಗಳನ್ನು ರಚಿಸಲು ಸಿದ್ಧವಾಗಿದೆ, ಇದನ್ನು ಕಿರಣದಲ್ಲಿ ಹೊರತೆಗೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅಧ್ಯಯನಕ್ಕೆ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಇದು ಒಂದು ಮಾಧ್ಯಮದ ಮೂಲಕ ತುಲನಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಸ್ಥಿರವಾದ ಐಸೊಟೋಪ್ಗಳ ಕಿರಣವನ್ನು ಚಲಾಯಿಸುವ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯನ್ನು ಬಳಸುತ್ತದೆ, ಇದು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ಅಡ್ಡಿಪಡಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಹಲವಾರು ಹೊಸ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ರಚಿಸುತ್ತದೆ, ನಂತರ ಅವುಗಳನ್ನು ಹೊರತೆಗೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯೊಸಿಂಥೆಸಿಸ್ ಸ್ಫೋಟಕ ಆಸ್ಟ್ರೋಫಿಸಿಕಲ್ ಪರಿಸರಗಳು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಬೀಜ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಮೇಲೆ ಸೆರೆಹಿಡಿಯಬಹುದಾದ ಹೆಚ್ಚಿನ ಶಕ್ತಿಯ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳ ದೊಡ್ಡ ಹರಿವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ. ಈ ಪರಿಸರಗಳಲ್ಲಿ, ವಿಕಿರಣಶೀಲ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಅಥವಾ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವಿಕೆಯು ಬೀಟಾ ಕ್ಷಯಗಳಿಗಿಂತ ಹೆಚ್ಚು ವೇಗವಾಗಿ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ, ಮತ್ತು ದೊಡ್ಡ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಹರಿವುಗಳು ಮತ್ತು ಹೆಚ್ಚಿನ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳೆರಡರೊಂದಿಗಿನ ಖಗೋಳ ಭೌತ ಪರಿಸರಗಳು ಪ್ರಸ್ತುತ ತಿಳಿದಿಲ್ಲವಾದ್ದರಿಂದ, ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯ ಹರಿವು ಬೀಟಾ-ಸ್ಥಿರತೆಯಿಂದ ಕ್ರಮವಾಗಿ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಅಥವಾ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಹನಿ ರೇಖೆಗಳ ಕಡೆಗೆ ಅಥವಾ ಅದುವರೆಗೆ ಮುಂದುವರಿಯುತ್ತದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಒಂದು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ ಹನಿ ರೇಖೆಯನ್ನು ತಲುಪಿದ ನಂತರ, ನಾವು ನೋಡಿದಂತೆ, ಆ ಜಾತಿಯ ಯಾವುದೇ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳನ್ನು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗೆ ಸೇರಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ, ಮತ್ತು ಮತ್ತಷ್ಟು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವ ಮೊದಲು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ ಮೊದಲು ಬೀಟಾ ಕೊಳೆತಕ್ಕೆ ಒಳಗಾಗಬೇಕು. ಹನಿ ರೇಖೆಗಳು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯೊಸಿಂಥೆಸಿಸ್ಗೆ ಅಂತಿಮ ಗಡಿಗಳನ್ನು ವಿಧಿಸುತ್ತವೆಯಾದರೂ, ಹೆಚ್ಚಿನ ಶಕ್ತಿಯ ಪರಿಸರದಲ್ಲಿ ಹನಿ ರೇಖೆಗಳನ್ನು ದ್ಯುತಿ ವಿಭಜನೆಯ ಮೂಲಕ ತಲುಪುವ ಮೊದಲು ಸುಡುವ ಮಾರ್ಗವು ಸೀಮಿತವಾಗಿರಬಹುದು, ಅಲ್ಲಿ ಹೆಚ್ಚಿನ ಶಕ್ತಿಯ ಗಾಮಾ ಕಿರಣವು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯನ್ನಿಂದ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ ಅನ್ನು ತಟ್ಟುತ್ತದೆ. ಒಂದೇ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳು ಮತ್ತು ಫೋಟಾನ್ಗಳ ಹರಿವಿಗೆ ಒಳಪಟ್ಟಿರುತ್ತದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಪರಮಾಣು ಪ್ರಭೇದಗಳಲ್ಲಿ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯು ನಿರ್ಮಿಸುವ ಸಮತೋಲನವನ್ನು ತಲುಪಲಾಗುತ್ತದೆ. ಫೋಟಾನ್ ಸ್ನಾನವನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಪ್ಲ್ಯಾಂಕಿಯನ್ ವಿತರಣೆಯಿಂದ ವಿವರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆಯಾದ್ದರಿಂದ, ಹೆಚ್ಚಿನ ಶಕ್ತಿಯ ಫೋಟಾನ್ಗಳು ಕಡಿಮೆ ಹೇರಳವಾಗಿರುತ್ತವೆ, ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ ಬೇರ್ಪಡಿಸುವ ಶಕ್ತಿಯು ಹನಿ ರೇಖೆಗಳ ಕಡೆಗೆ ಶೂನ್ಯವನ್ನು ಸಮೀಪಿಸಲು ಪ್ರಾರಂಭಿಸುವವರೆಗೆ ದ್ಯುತಿ ವಿಭಜನೆಯು ಗಮನಾರ್ಹವಾಗುವುದಿಲ್ಲ, ಅಲ್ಲಿ ದ್ಯುತಿ ವಿಭಜನೆಯು ಕಡಿಮೆ ಶಕ್ತಿಯ ಗಾಮಾ ಕಿರಣಗಳಿಂದ ಪ್ರೇರೇಪಿಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ. ಕೆಲ್ವಿನ್ನಲ್ಲಿ, ಫೋಟಾನ್ ವಿತರಣೆಯು 3 MeV ಗಿಂತ ಕಡಿಮೆ ಕಣ ಬೇರ್ಪಡಿಸುವ ಶಕ್ತಿಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಯಾವುದೇ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ನಾಕ್ಔಟ್ ಮಾಡುವಷ್ಟು ಶಕ್ತಿಯುತವಾಗಿದೆ, ಆದರೆ ಯಾವ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳು ಯಾವ ಹೇರಳವಾಗಿ ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿವೆ ಎಂಬುದನ್ನು ತಿಳಿಯಲು ಸ್ಪರ್ಧಾತ್ಮಕ ವಿಕಿರಣ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವಿಕೆಯನ್ನು ಸಹ ಪರಿಗಣಿಸಬೇಕು. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವಿಕೆಯು ಯಾವುದೇ ಶಕ್ತಿಯ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ ಮುಂದುವರಿಯುವುದರಿಂದ, ಹೆಚ್ಚಿನ ಶಕ್ತಿಗಳನ್ನು ಹೊರತುಪಡಿಸಿ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ದ್ಯುತಿವಿದ್ಯುತೀಕ ಏಕೀಕರಣವು ಮುಖ್ಯವಲ್ಲ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವಿಕೆಯನ್ನು ಕೂಲಂಬ್ ತಡೆಗೋಡೆಯಿಂದ ತಡೆಯುವುದರಿಂದ, ಕಡಿಮೆ ಶಕ್ತಿಯಲ್ಲಿ ಆ ಚಾರ್ಜ್ ಮಾಡಲಾದ-ಕಣಗಳ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳಿಗೆ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗಗಳು ಬಹಳವಾಗಿ ನಿಗ್ರಹಿಸಲ್ಪಡುತ್ತವೆ, ಮತ್ತು ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವ ಹೆಚ್ಚಿನ ಶಕ್ತಿಯ ಆಡಳಿತಗಳಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಹೆಚ್ಚಿನ ಸಂಭವನೀಯತೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ, ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವಿಕೆ ಮತ್ತು ಸ್ಫೋಟಕ ಹೈಡ್ರೋಜನ್ ಸುಡುವಿಕೆಯಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುವ ದ್ಯುತಿ ವಿಭಜನೆಯ ನಡುವೆ ಆಗಾಗ್ಗೆ ಸ್ಪರ್ಧೆ ಇರುತ್ತದೆ; ಆದರೆ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಹನಿ ರೇಖೆಯು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಹನಿ ರೇಖೆಗಿಂತ ಬೀಟಾ-ಸ್ಥಿರತೆಯ ಕಣಿವೆಗೆ ತುಲನಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚು ಹತ್ತಿರದಲ್ಲಿರುವುದರಿಂದ, ಕೆಲವು ಪರಿಸರಗಳಲ್ಲಿ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯೊಸಿಂಥೆಸಿಸ್ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ ಹನಿ ರೇಖೆಯವರೆಗೆ ಮುಂದುವರಿಯಬಹುದು. ವಿಕಿರಣದ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವಿಕೆಯು ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ನಲ್ಲಿ ಫೋಟೊಡಿಸಿಂಟೇಗ್ರೇಷನ್ ಅಥವಾ ಹನಿ ರೇಖೆಗಳಿಂದ ಮುಂದುವರಿಯಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗದಿದ್ದರೆ, ಹೆಚ್ಚಿನ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಗೆ ಮತ್ತಷ್ಟು ಪರಮಾಣು ಸಂಸ್ಕರಣೆಯು 4He ನಂತಹ ಭಾರವಾದ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ನೊಂದಿಗೆ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗೆ ಒಳಗಾಗುವ ಮೂಲಕ ಈ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ ಅನ್ನು ಬೈಪಾಸ್ ಮಾಡಬೇಕು, ಅಥವಾ ಹೆಚ್ಚಾಗಿ ಬೀಟಾ ಕೊಳೆತಕ್ಕಾಗಿ ಕಾಯಬೇಕು. ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯೊಸಿಂಥೆಸಿಸ್ ಸಂಚಿಕೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಗಮನಾರ್ಹ ಭಾಗವು ರೂಪುಗೊಳ್ಳುವ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಪ್ರಭೇದಗಳನ್ನು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಕಾಯುವ ಬಿಂದುಗಳು ಎಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಏಕೆಂದರೆ ವೇಗದ ವಿಕಿರಣ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವಿಕೆಯಿಂದ ಹೆಚ್ಚಿನ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯು ವಿಳಂಬವಾಗುತ್ತದೆ. ಒತ್ತಿಹೇಳಿದಂತೆ, ಬೀಟಾ ಕೊಳೆತವು ಸ್ಫೋಟಕ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯೊಸಿಂಥೆಸಿಸ್ನಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಅತ್ಯಂತ ನಿಧಾನವಾದ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳಾಗಿವೆ. ಪರಮಾಣು ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದ ಕಡೆಯಿಂದ, ಸ್ಫೋಟಕ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯೊಸಿಂಥೆಸಿಸ್ ಸಮಯದ ಮಾಪಕಗಳನ್ನು ಕೇವಲ ಬೀಟಾ ಕೊಳೆಯುವಿಕೆಯ ಅರ್ಧ-ಜೀವಿತಾವಧಿಯನ್ನು ಒಟ್ಟುಗೂಡಿಸುವ ಮೂಲಕ ಹೊಂದಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಇತರ ಪರಮಾಣು ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳ ಸಮಯದ ಮಾಪಕವು ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಅತ್ಯಲ್ಪವಾಗಿದೆ, ಆದಾಗ್ಯೂ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆ ಈ ಸಮಯದ ಮಾಪಕವು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಬೆರಳೆಣಿಕೆಯಷ್ಟು ಕಾಯುವ ಬಿಂದುವಿನ ಪರಮಾಣು ಅರ್ಧ-ಜೀವಿತಾವಧಿಯ ಮೊತ್ತದಿಂದ ಪ್ರಾಬಲ್ಯ ಹೊಂದಿದೆ. ಆರ್-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯು ಕ್ಷಿಪ್ರ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಹನಿ ರೇಖೆಗೆ ಬಹಳ ಹತ್ತಿರದಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ ಎಂದು ನಂಬಲಾಗಿದೆ, ಆದಾಗ್ಯೂ ಆರ್-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಆಸ್ಟ್ರೋಫಿಸಿಕಲ್ ಸೈಟ್, ಕೋರ್-ಕೊಲ್ಯಾಪ್ಸ್ ಸೂಪರ್ನೋವಾದಲ್ಲಿ ನಡೆಯುತ್ತದೆ ಎಂದು ವ್ಯಾಪಕವಾಗಿ ನಂಬಲಾಗಿದ್ದರೂ, ತಿಳಿದಿಲ್ಲ. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಹನಿ ರೇಖೆಯನ್ನು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಬಹಳ ಕಳಪೆಯಾಗಿ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗಿದೆಯಾದರೂ, ನಿಖರವಾದ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯ ಹರಿವು ನಿಖರವಾಗಿ ತಿಳಿದಿಲ್ಲವಾದರೂ, ಆರ್-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಮಾರ್ಗದಲ್ಲಿ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳು ಸುಮಾರು 2 ಎಮ್ಇವಿ ಎರಡು-ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಬೇರ್ಪಡಿಸುವ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು (ಎಸ್ 2 ಎನ್) ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ ಎಂದು ವಿವಿಧ ಮಾದರಿಗಳು ಊಹಿಸುತ್ತವೆ. ಈ ಹಂತವನ್ನು ಮೀರಿ, ಹನಿ ರೇಖೆಯ ಸುತ್ತಮುತ್ತಲಿನ ಸ್ಥಿರತೆಯು ವೇಗವಾಗಿ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ ಎಂದು ಭಾವಿಸಲಾಗಿದೆ, ಮತ್ತಷ್ಟು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವ ಮೊದಲು ಬೀಟಾ ಕೊಳೆತವು ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ವಾಸ್ತವವಾಗಿ, ಅತ್ಯಂತ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್-ಸಮೃದ್ಧ ಪದಾರ್ಥದ ಪರಮಾಣು ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರವು ಸಾಕಷ್ಟು ಹೊಸ ವಿಷಯವಾಗಿದೆ, ಮತ್ತು ಈಗಾಗಲೇ 11Li ನಂತಹ ವಿಲೋಮ ಮತ್ತು ಹಾಲೋ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ದ್ವೀಪದ ಆವಿಷ್ಕಾರಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾಗಿದೆ, ಇದು 208Pb ಗೆ ಹೋಲಿಸಬಹುದಾದ ಒಟ್ಟು ತ್ರಿಜ್ಯಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾಗುವ ಬಹಳ ಹರಡುವ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಚರ್ಮವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ. ಹೀಗಾಗಿ, ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಹನಿ ರೇಖೆ ಮತ್ತು ಆರ್-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯು ಸಂಶೋಧನೆಯಲ್ಲಿ ಬಹಳ ನಿಕಟವಾಗಿ ಸಂಬಂಧ ಹೊಂದಿದ್ದರೂ, ಇದು ಸಿದ್ಧಾಂತ ಮತ್ತು ಪ್ರಯೋಗಗಳೆರಡರಿಂದಲೂ ಭವಿಷ್ಯದ ಸಂಶೋಧನೆಗೆ ಕಾಯುತ್ತಿರುವ ಅಜ್ಞಾತ ಗಡಿಯಾಗಿದೆ. ಆರ್. ಪಿ.-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯು ಕ್ಷ-ಕಿರಣ ಸ್ಫೋಟಗಳಲ್ಲಿನ ಕ್ಷಿಪ್ರ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯು ಕೆಲವು ದ್ಯುತಿ ವಿಭಜನೆಯ ಕಾಯುವ ಸ್ಥಳಗಳ ಬಳಿ ಹೊರತುಪಡಿಸಿ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಹನಿ ರೇಖೆಯಲ್ಲಿ ನಡೆಯುತ್ತದೆ. ಇದು 21Mg, 30S, 34Ar, 38Ca, 56Ni, 60Zn, 64Ge, 68Se, 72Kr, 76Sr ಮತ್ತು 80Zr ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿದೆ. ಹೊರಹೊಮ್ಮುವ ಒಂದು ಸ್ಪಷ್ಟ ಪರಮಾಣು ರಚನೆಯ ಮಾದರಿಯು ಜೋಡಣೆಯ ಮಹತ್ವವಾಗಿದೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಮೇಲಿನ ಎಲ್ಲಾ ಕಾಯುವ ಬಿಂದುಗಳು ಸಮ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳೊಂದಿಗೆ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳಲ್ಲಿವೆ ಮತ್ತು 21Mg ಅನ್ನು ಹೊರತುಪಡಿಸಿ ಉಳಿದೆಲ್ಲವೂ ಸಮ ಸಂಖ್ಯೆಯ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿವೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಕಾಯುವ ಬಿಂದುಗಳು ಪರಮಾಣು ಅನಿಶ್ಚಿತತೆಗಳ ಜೊತೆಗೆ ಲೋಹತ್ವ, ಸಂಚಯ ದರ ಮತ್ತು ಹೈಡ್ರೋಡೈನಮಿಕ್ಸ್ನಂತಹ ಕ್ಷ-ಕಿರಣ ಸ್ಫೋಟ ಮಾದರಿಯ ಊಹೆಗಳ ಮೇಲೆ ಅವಲಂಬಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಮೇಲೆ ತಿಳಿಸಿದಂತೆ, ಕಾಯುವ ಬಿಂದುವಿನ ನಿಖರವಾದ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನವು ಒಂದು ಅಧ್ಯಯನದಿಂದ ಮುಂದಿನ ಅಧ್ಯಯನಕ್ಕೆ ಸ್ಥಿರವಾಗಿಲ್ಲದಿರಬಹುದು. ಇತರ ಸ್ಫೋಟಕ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯೊಸಿಂಥೆಸಿಸ್ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳಿಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಪರಮಾಣು ಅನಿಶ್ಚಿತತೆಗಳಿದ್ದರೂ, ಆರ್ಪಿ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಸಾಕಷ್ಟು ನಿರ್ಬಂಧಿತವಾಗಿದೆ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಮೇಲಿನ ಎಲ್ಲಾ ಕಾಯುವ ಬಿಂದುವಿನ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ಪ್ರಯೋಗಾಲಯದಲ್ಲಿ ಕನಿಷ್ಠ ಗಮನಿಸಲಾಗಿದೆ. ಹೀಗಾಗಿ ಪರಮಾಣು ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದ ಒಳಹರಿವುಗಳನ್ನು ಸಾಹಿತ್ಯ ಅಥವಾ ದತ್ತಾಂಶ ಸಂಕಲನಗಳಲ್ಲಿ ಕಾಣಬಹುದು, ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಆಸ್ಟ್ರೋಫಿಸಿಕ್ಸ್ಗಾಗಿ ಕಂಪ್ಯೂಟೇಶನಲ್ ಇನ್ಫ್ರಾಸ್ಟ್ರಕ್ಚರ್ ವಿವಿಧ ಕ್ಷ-ಕಿರಣ ಸ್ಫೋಟ ಮಾದರಿಗಳ ಮೇಲೆ ಸಂಸ್ಕರಣೆಯ ನಂತರದ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳನ್ನು ಮಾಡಲು ಮತ್ತು ಕಾಯುವ ಬಿಂದುವಿನ ಮಾನದಂಡಗಳನ್ನು ಸ್ವತಃ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲು ಅನುವು ಮಾಡಿಕೊಡುತ್ತದೆ, ಜೊತೆಗೆ ಯಾವುದೇ ಪರಮಾಣು ನಿಯತಾಂಕಗಳನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸುತ್ತದೆ. ಕ್ಷ-ಕಿರಣ ಸ್ಫೋಟಗಳಲ್ಲಿನ ಆರ್ಪಿ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯು 64ಜಿಇ ಕಾಯುವ ಬಿಂದುವನ್ನು ದಾಟಲು ಕಷ್ಟವಾಗಬಹುದು, ಖಂಡಿತವಾಗಿಯೂ ಆರ್ಪಿ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುವ ಕ್ಷ-ಕಿರಣ ಪಲ್ಸರ್ಗಳಲ್ಲಿ, ಆಲ್ಫಾ ಕೊಳೆಯುವಿಕೆಯ ಕಡೆಗೆ ಅಸ್ಥಿರತೆಯು ನಿರಂತರ ಸುಡುವಿಕೆಯ ಮೂಲಕ ತಲುಪಬಹುದಾದ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಮೇಲೆ ಎ = 100ರ ಹತ್ತಿರದ ಗರಿಷ್ಠ ಮಿತಿಯನ್ನು ಇರಿಸುತ್ತದೆ. ನಿಖರವಾದ ಮಿತಿಯು ಪ್ರಸ್ತುತ ತನಿಖೆಯಲ್ಲಿರುವ ವಿಷಯವಾಗಿದೆ; 104-109 ಟೀ ಆಲ್ಫಾ ಕೊಳೆತಕ್ಕೆ ಒಳಗಾಗುತ್ತದೆ ಎಂದು ತಿಳಿದುಬಂದಿದೆ ಆದರೆ 103Sb ಪ್ರೋಟಾನ್-ಅನ್ಬೌಂಡ್ ಆಗಿದೆ. ಎ = 100ರ ಸಮೀಪವಿರುವ ಮಿತಿಯನ್ನು ತಲುಪುವ ಮೊದಲೇ, ಪ್ರೋಟಾನ್ ಹರಿವು ಗಣನೀಯವಾಗಿ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಹೀಗಾಗಿ ಆರ್ಪಿ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯನ್ನು ನಿಧಾನಗೊಳಿಸುತ್ತದೆ ಎಂದು ಭಾವಿಸಲಾಗಿದೆ, ಕಡಿಮೆ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವ ದರ ಮತ್ತು ತವರ, ಆಂಟಿಮನಿ ಮತ್ತು ಟೆಲ್ಲೂರಿಯಂನ ಐಸೊಟೋಪ್ಗಳ ನಡುವಿನ ಪರಿವರ್ತನೆಗಳ ಚಕ್ರವು ಮತ್ತಷ್ಟು ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವಿಕೆಯ ಮೇಲೆ ಅದನ್ನು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಕೊನೆಗೊಳಿಸುತ್ತದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಸುಡುವ ವಲಯದಲ್ಲಿ ಹಿಂದಿನ ಚಿತಾಭಸ್ಮವನ್ನು ತಂಪಾಗಿಸುವ ಅಥವಾ ಬೆರೆಸುವ ಪ್ರಸಂಗಗಳಿದ್ದರೆ, 126Xe ನಷ್ಟು ಭಾರವಾದ ವಸ್ತುಗಳನ್ನು ರಚಿಸಬಹುದು ಎಂದು ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರಗಳು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರಗಳಲ್ಲಿ, ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಭಾರೀ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳು ಸಾಪೇಕ್ಷ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ಗಳು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ಭೇದಿಸುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ವಿಲೋಮ ಬೀಟಾ ಕೊಳೆಯುವಿಕೆಯನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುತ್ತವೆ, ಇದರಲ್ಲಿ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ನಲ್ಲಿರುವ ಪ್ರೋಟಾನ್ನೊಂದಿಗೆ ಸೇರಿ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಮತ್ತು ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್-ನ್ಯೂಟ್ರಿನೊವನ್ನು ಮಾಡುತ್ತದೆಃಃಃಃ | ಬರ್ಡರ್ = "0" |-ಶೈಲಿ = "ಎತ್ತರಃ 2ಇಎಂ; | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | ಈ ಹಂತದಲ್ಲಿ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ ಅನ್ನು ಭೇದಿಸುವ ಯಾವುದೇ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಅನ್ನು ರಚಿಸುತ್ತದೆ, ಅದು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ನಿಂದ "ತೊಟ್ಟಿಕ್ಕುತ್ತದೆ". ಈ ಹಂತದಲ್ಲಿ ನಾವು ಈ ಕೆಳಗಿನವುಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದೇವೆಃ ಮತ್ತು ಈ ಹಂತದಿಂದ ಸಮೀಕರಣವು ಅನ್ವಯಿಸುತ್ತದೆ, ಅಲ್ಲಿ pFn ಎಂಬುದು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಫೆರ್ಮಿ ಆವೇಗವಾಗಿದೆ. ನಾವು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರದ ಆಳಕ್ಕೆ ಹೋದಂತೆ ಮುಕ್ತ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಸಾಂದ್ರತೆಯು ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ, ಮತ್ತು ಫೆರ್ಮಿ ಆವೇಗವು ಹೆಚ್ಚುತ್ತಿರುವ ಸಾಂದ್ರತೆಯೊಂದಿಗೆ ಹೆಚ್ಚಾದಂತೆ, ಫೆರ್ಮಿ ಶಕ್ತಿಯು ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ, ಇದರಿಂದಾಗಿ ಮೇಲಿನ ಮಟ್ಟಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆ ಶಕ್ತಿಯ ಮಟ್ಟಗಳು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಹನಿಗಳನ್ನು ತಲುಪುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಹೆಚ್ಚು ಹೆಚ್ಚು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳು ಹೊರಬರುತ್ತವೆ. ಅಂತಿಮವಾಗಿ ಎಲ್ಲಾ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳಿಂದ ಹೊರಬರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ನಾವು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರದ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ದ್ರವದ ಒಳಭಾಗವನ್ನು ತಲುಪಿದ್ದೇವೆ. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಹನಿ ರೇಖೆಯ ತಿಳಿದಿರುವ ಮೌಲ್ಯಗಳು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಹನಿ ರೇಖೆಯ ಮೌಲ್ಯಗಳು ಮೊದಲ ಹತ್ತು ಅಂಶಗಳಿಗೆ ಮಾತ್ರ ತಿಳಿದಿವೆ, ಹೈಡ್ರೋಜನ್ ನಿಂದ ನಿಯಾನ್. ಆಮ್ಲಜನಕಕ್ಕೆ (Z = 8), ಬದ್ಧ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳ ಗರಿಷ್ಠ ಸಂಖ್ಯೆಯು 16 ಆಗಿದ್ದು, ಇದು 24O ಅನ್ನು ಅತ್ಯಂತ ಭಾರವಾದ ಕಣ-ಬದ್ಧ ಆಮ್ಲಜನಕದ ಐಸೋಟೋಪ್ ಎಂದು ನಿರೂಪಿಸುತ್ತದೆ. ನಿಯಾನ್ಗೆ (Z = 10), ಅತ್ಯಂತ ಭಾರವಾದ ಕಣ-ಸ್ಥಿರ ಐಸೊಟೋಪ್ 34Ne ನಲ್ಲಿ ಬದ್ಧ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳ ಗರಿಷ್ಠ ಸಂಖ್ಯೆಯು 24ಕ್ಕೆ ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ. ಫ್ಲೂರಿನ್ ಮತ್ತು ನಿಯಾನ್ಗೆ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಹನಿ ರೇಖೆಯ ಸ್ಥಳವನ್ನು 2017 ರಲ್ಲಿ ಹನಿ ರೇಖೆಯನ್ನು ಆಚೆಗಿನ ಐಸೊಟೋಪ್ಗಳ ಅವಲೋಕನದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಯಿತು. ಅದೇ ಪ್ರಯೋಗವು ಮುಂದಿನ ಅಂಶವಾದ ಸೋಡಿಯಂನ ಅತ್ಯಂತ ಭಾರವಾದ ಬಂಧಿತ ಐಸೋಟೋಪ್ ಕನಿಷ್ಠ 39Na ಎಂದು ಕಂಡುಹಿಡಿದಿದೆ. ಇವು ಇಪ್ಪತ್ತು ವರ್ಷಗಳಲ್ಲಿ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಹನಿ ರೇಖೆಯ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ನಡೆದ ಮೊದಲ ಹೊಸ ಆವಿಷ್ಕಾರಗಳಾಗಿವೆ. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಹನಿ ರೇಖೆಯು ಕ್ಯಾಲ್ಸಿಯಂನ ನಂತರ ಬೀಟಾ ಸ್ಥಿರತೆಯ ರೇಖೆಯಿಂದ ಬೇರೆಯಾಗುವ ನಿರೀಕ್ಷೆಯಿದೆ, ಸರಾಸರಿ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್-ಟು-ಪ್ರೋಟಾನ್ ಅನುಪಾತವು 2.4 ಆಗಿದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಹನಿ ರೇಖೆಯು ಸತುವು ಮೀರಿದ ಅಂಶಗಳಿಗೆ (ಅಲ್ಲಿ ಹನಿ ರೇಖೆಯನ್ನು ಸುಮಾರು ಎನ್ = 60 ಎಂದು ಅಂದಾಜಿಸಲಾಗಿದೆ) ಅಥವಾ ಬಹುಶಃ ಜಿರ್ಕೋನಿಯಮ್ (ಅಂದಾಜು ಎನ್ = 88) ತಲುಪಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ ಎಂದು ಊಹಿಸಲಾಗಿದೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಯಾವುದೇ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ತಂತ್ರಗಳು ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕವಾಗಿ ಅಗತ್ಯವಾದ ಅಸಮತೋಲನವನ್ನು ಸೃಷ್ಟಿಸುವ ಸಾಮರ್ಥ್ಯವನ್ನು ಹೊಂದಿಲ್ಲ ಭಾರವಾದ ಅಂಶಗಳ ಹನಿ ರೇಖೆಯ ಐಸೋಟೋಪ್ಗಳಲ್ಲಿ ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳು ಮತ್ತು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳು. ವಾಸ್ತವವಾಗಿ, ಹನಿ ರೇಖೆಯನ್ನು ಮೀರಿ ಇರುವಂತೆ ಲೆಕ್ಕ ಹಾಕಲಾದ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್-ಸಮೃದ್ಧ ಐಸೊಟೋಪ್ಗಳಾದ 49S, 52Cl, ಮತ್ತು 53Ar ಅನ್ನು 2017-2019 ನಲ್ಲಿ ಬಂಧಿಸಲಾಗಿದೆ ಎಂದು ವರದಿಯಾಗಿದೆ, ಇದು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಹನಿ ರೇಖೆಯು ಬೀಟಾ-ಸ್ಥಿರತೆಯ ರೇಖೆಯಿಂದ ಊಹಿಸಿದ್ದಕ್ಕಿಂತಲೂ ಹೆಚ್ಚು ದೂರದಲ್ಲಿರಬಹುದು ಎಂಬುದನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ. ಕೆಳಗಿನ ಕೋಷ್ಟಕವು ಮೊದಲ ಹತ್ತು ಅಂಶಗಳ ಅತ್ಯಂತ ಭಾರವಾದ ಕಣ-ಬದ್ಧ ಐಸೊಟೋಪ್ ಅನ್ನು ಪಟ್ಟಿ ಮಾಡುತ್ತದೆ. ಎಲ್ಲಾ ಹಗುರವಾದ ಐಸೊಟೋಪುಗಳು ಬಂಧಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿಲ್ಲ. ಉದಾಹರಣೆಗೆ, 39Na ಬೌಂಡ್ ಆಗಿದೆ, ಆದರೆ 38Na ಅನ್ಬೌಂಡ್ ಆಗಿದೆ. ಮತ್ತೊಂದು ಉದಾಹರಣೆಯಾಗಿ, 6 ಆತ ಮತ್ತು 8 ಆತ ಬಂಧಿತರಾಗಿದ್ದರೂ, 5 ಆತ ಮತ್ತು 7 ಆತ ಬದ್ಧರಾಗಿಲ್ಲ. ಪ್ರೋಟಾನ್ ಡ್ರಿಪ್ ಲೈನ್ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಡ್ರಿಪ್ ಲೈನ್ನ ಸಾಮಾನ್ಯ ಸ್ಥಳವು ಉತ್ತಮವಾಗಿ ಸ್ಥಾಪಿತವಾಗಿದೆ. ಭೂಮಿಯ ಮೇಲೆ ನೈಸರ್ಗಿಕವಾಗಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಮತ್ತು ಬೆಸ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಎಲ್ಲಾ ಅಂಶಗಳಿಗೆ, ಶೂನ್ಯಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಬೇರ್ಪಡಿಸುವ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಕನಿಷ್ಠ ಒಂದು ಪ್ರಭೇದವನ್ನು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಗಮನಿಸಲಾಗಿದೆ. ಜೆರ್ಮೇನಿಯಂ ವರೆಗೆ, ಸಮ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಅನೇಕ ಅಂಶಗಳಿಗೆ ಹನಿ ರೇಖೆಯ ಸ್ಥಳವು ತಿಳಿದಿದೆ, ಆದರೆ ಆ ಬಿಂದುವನ್ನು ಮೀರಿದ ಯಾವುದನ್ನೂ ಮೌಲ್ಯಮಾಪನ ಮಾಡಿದ ಪರಮಾಣು ದತ್ತಾಂಶದಲ್ಲಿ ಪಟ್ಟಿ ಮಾಡಲಾಗಿಲ್ಲ. ಪರಮಾಣು ಜೋಡಣೆಯ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ, ಹನಿ ರೇಖೆಯ ಹೊರಗೆ 8ಬಿ ಮತ್ತು 178ಎಯುಗಳಂತಹ ಕೆಲವು ಕಣ-ಬದ್ಧ ಪ್ರಭೇದಗಳಿವೆ. ಮ್ಯಾಜಿಕ್ ಸಂಖ್ಯೆಗಳ ಸಮೀಪದಲ್ಲಿ, ಹನಿ ರೇಖೆಯನ್ನು ಕಡಿಮೆ ಅರ್ಥೈಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ಸಹ ಗಮನಿಸಬಹುದು. ಪ್ರೋಟಾನ್ ಡ್ರಿಪ್ ರೇಖೆಯನ್ನು ಮೀರಿ ಇರುವ ಮೊದಲ ಅನ್ಬೌಂಡ್ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಸಂಕಲನವನ್ನು ಕೆಳಗೆ ನೀಡಲಾಗಿದೆ, ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳ ಸಂಖ್ಯೆ, ಝಡ್ ಮತ್ತು ಅನುಗುಣವಾದ ಐಸೊಟೋಪ್ಗಳನ್ನು ರಾಷ್ಟ್ರೀಯ ಪರಮಾಣು ದತ್ತಾಂಶ ಕೇಂದ್ರದಿಂದ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗಿದೆ. ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗಳ ವಿಸ್ತೃತ ಆವರ್ತಕ ಕೋಷ್ಟಕವನ್ನು ಸಹ ನೋಡಿ ರೇಡಿಯೋಆಕ್ಟಿವ್ ಕೊಳೆತ ಉಲ್ಲೇಖಗಳು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯೊಸಿಂಥೆಸಿಸ್ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯನ್ಸ್ ರೇಡಿಯೋಆಕ್ಟಿವಿಟಿ