Pycnonuclear fusion
ಪೈಕ್ನೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಸಮ್ಮಿಳನವು () ಒಂದು ರೀತಿಯ ಪರಮಾಣು ಸಮ್ಮಿಳನ ಕ್ರಿಯೆಯಾಗಿದ್ದು, ಇದು ಅವುಗಳ ಸ್ಫಟಿಕ ಜಾಲರಿಯಲ್ಲಿ ಬಂಧಿಸಲಾದ ಸಮತೋಲನ ಬಿಂದುವಿನ ಸುತ್ತ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಶೂನ್ಯ-ಬಿಂದು ಆಂದೋಲನಗಳಿಂದ ಉಂಟಾಗುತ್ತದೆ. ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದಲ್ಲಿ, ಈ ವಿದ್ಯಮಾನವನ್ನು ನೆರೆಯ ಅಯಾನುಗಳ ತರಂಗ ಕಾರ್ಯಗಳ ಅತಿಕ್ರಮ ಎಂದು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಬಹುದು ಮತ್ತು ಇದು ಅತಿಕ್ರಮಿಸುವ ವೈಶಾಲ್ಯಕ್ಕೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ. ಮಿತಿಮೀರಿದ ಅಯಾನೀಕರಣದ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ, ನ್ಯೂಟ್ರೊನೈಸೇಶನ್ ಮತ್ತು ಪೈಕ್ನೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಸಮ್ಮಿಳನದ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳು ಅತಿಯಾದ ದಟ್ಟ ಪದಾರ್ಥಗಳಲ್ಲಿ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಸ್ಥಿರವಾದ ಪರಿಸರದ ಸೃಷ್ಟಿಗೆ ಕಾರಣವಾಗಬಹುದು. "ಪೈಕ್ನೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್" ಎಂಬ ಪದವನ್ನು ಎ. ಜಿ. ಡಬ್ಲ್ಯೂ. ಸೃಷ್ಟಿಸಿದರು. 1959 ರಲ್ಲಿ ಕ್ಯಾಮೆರಾನ್, ಆದರೆ ಅತ್ಯಂತ ದಟ್ಟವಾದ ಮತ್ತು ತಂಪಾದ ಸಂಯೋಜನೆಗಳಲ್ಲಿ ಪರಮಾಣು ಸಮ್ಮಿಳನದ ಸಾಧ್ಯತೆಯನ್ನು ತೋರಿಸುವ ಸಂಶೋಧನೆಯನ್ನು 1940 ರಲ್ಲಿ ಡಬ್ಲ್ಯೂ. ಎ. ವೈಲ್ಡ್ಹ್ಯಾಕ್ ಪ್ರಕಟಿಸಿದರು. ಆಸ್ಟ್ರೋಫಿಸಿಕ್ಸ್ ಪೈಕ್ನೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳು ಎಲ್ಲಿಯಾದರೂ ಮತ್ತು ಯಾವುದೇ ದ್ರವ್ಯದಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸಬಹುದು, ಆದರೆ ಪ್ರಮಾಣಿತ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ, ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯ ವೇಗವು ತುಂಬಾ ಕಡಿಮೆಯಾಗಿದೆ, ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ, ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್-ಸಮೃದ್ಧ ಮತ್ತು ಮುಕ್ತ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್-ಸಮೃದ್ಧ ಪರಿಸರಗಳಾದ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರದ ಒಳಗಿನ ಹೊರಪದರದಂತಹ ಅತ್ಯಂತ ದಟ್ಟವಾದ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳ ಹೊರಗೆ ಯಾವುದೇ ಮಹತ್ವದ ಪಾತ್ರವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವುದಿಲ್ಲ. ಪೈಕ್ನೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳ ಒಂದು ವೈಶಿಷ್ಟ್ಯವೆಂದರೆ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯ ದರವು ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯು ಸಂಭವಿಸುತ್ತಿರುವ ಜಾಗದ ಸಾಂದ್ರತೆಗೆ ನೇರವಾಗಿ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ, ಆದರೆ ಇದು ಪರಿಸರದ ತಾಪಮಾನದಿಂದ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಸ್ವತಂತ್ರವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಬ್ರಹ್ಮಾಂಡದ ಆರಂಭಿಕ ಹಂತಗಳಲ್ಲಿ ಪೈಕ್ನೋ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳು ಅತ್ಯಂತ ಹಿಂಸಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಸಂಭವಿಸಿದವು, ಏಕೆಂದರೆ ಬೇರಿಯೋನಿಕ್ ದ್ರವ್ಯವು ಇಂದಿನದಕ್ಕಿಂತ ಒಂದು ಶತಕೋಟಿ ಪಟ್ಟು ದಟ್ಟವಾಗಿತ್ತು. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರಗಳು ಅಥವಾ ಬಿಳಿ ಕುಬ್ಜಗಳಲ್ಲಿ ಪೈಕ್ನೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳು ಇಂದಿಗೂ ಕಂಡುಬರುತ್ತವೆ, ಪ್ರಯೋಗಾಲಯದಿಂದ ಉತ್ಪತ್ತಿಯಾದ ಡ್ಯುಟೆರಿಯಮ್-ಟ್ರಿಟಿಯಮ್ ಪ್ಲಾಸ್ಮಾದಲ್ಲಿ ಅವು ಸಂಭವಿಸುತ್ತವೆ ಎಂಬುದಕ್ಕೆ ಪುರಾವೆಗಳಿವೆ. ಗುರುಗ್ರಹವು ಪೈಕ್ನೋ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳು ಅಥವಾ ಶೀತ ಸಮ್ಮಿಳನದೊಂದಿಗೆ ಸೂರ್ಯನಿಂದ ಪಡೆಯುವುದಕ್ಕಿಂತ ಹೆಚ್ಚಿನ ವಿಕಿರಣವನ್ನು ಹೊರಸೂಸುತ್ತದೆ ಎಂಬ ಅಂಶವನ್ನು ಕೆಲವು ಊಹಾಪೋಹಗಳು ವಿವರಿಸುತ್ತವೆ. ಕಪ್ಪು ಕುಬ್ಜಗಳು ಬಿಳಿ ಕುಬ್ಜಗಳು ಬಿಳಿ ಕುಬ್ಜಗಳಲ್ಲಿ, ನಕ್ಷತ್ರದ ಮಧ್ಯಭಾಗವು ತಂಪಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ, ಶಾಸ್ತ್ರೀಯವಾಗಿ ಪರಿಗಣಿಸಿದರೆ, ಸ್ಫಟಿಕ ಜಾಲರಿಯಾಗಿ ತಮ್ಮನ್ನು ಜೋಡಿಸಿಕೊಳ್ಳುವ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳು ತಮ್ಮ ನೆಲದ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿರುತ್ತವೆ. ಸ್ಫಟಿಕ ಜಾಲರಿಯಲ್ಲಿನ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಶೂನ್ಯ-ಬಿಂದು ಆಂದೋಲನಗಳು ಗ್ಯಾಮೋವ್ನ ಉತ್ತುಂಗದಲ್ಲಿ ಶಕ್ತಿಯೊಂದಿಗೆ ಸಮಾನವಾದ ಶಕ್ತಿಯೊಂದಿಗೆ ಕೂಲಂಬ್ ತಡೆಗೋಡೆಯನ್ನು ಜಯಿಸಬಹುದು, ಇದು ಪೈಕ್ನೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳನ್ನು ಸಕ್ರಿಯಗೊಳಿಸುತ್ತದೆ. ಅರೆ-ವಿಶ್ಲೇಷಣಾತ್ಮಕ ಮಾದರಿಯು, ಬಿಳಿ ಕುಬ್ಜಗಳಲ್ಲಿ, ಥರ್ಮೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಓಡಿಹೋಗುವಿಕೆಯು ಬ್ರಹ್ಮಾಂಡಕ್ಕಿಂತ ಬಹಳ ಮುಂಚಿನ ವಯಸ್ಸಿನಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸಬಹುದು ಎಂದು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಬಿಳಿ ಕುಬ್ಜಗಳ ಕೋರ್ಗಳಲ್ಲಿನ ಪೈಕ್ನೋ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳು ಬಿಳಿ ಕುಬ್ಜಗಳ ಪ್ರಕಾಶವನ್ನು ಮೀರಿ, ಸಿ-ಬರ್ನಿಂಗ್ ಸಂಭವಿಸಲು ಅನುವು ಮಾಡಿಕೊಡುತ್ತದೆ, ಇದು ಬಿಳಿ ಕುಬ್ಜಗಳನ್ನು ಸೇರಿಸುವಲ್ಲಿ ಐಎ ಸೂಪರ್ನೋವಾಗಳ ರಚನೆಯನ್ನು ವೇಗವರ್ಧಿಸುತ್ತದೆ, ಇದರ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯು ಚಂದ್ರಶೇಖರ್ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಬಿಳಿ ಕುಬ್ಜಗಳ ಅಸ್ಥಿರತೆಗೆ ಪೈಕ್ನೋ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳ ಕೊಡುಗೆಯು ಇಂಗಾಲದ ಬಿಳಿ ಕುಬ್ಜಗಳಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಮಹತ್ವದ್ದಾಗಿದೆ ಎಂದು ಕೆಲವು ಅಧ್ಯಯನಗಳು ಸೂಚಿಸುತ್ತವೆ, ಆದರೆ ಆಮ್ಲಜನಕದ ಬಿಳಿ ಕುಬ್ಜಗಳಲ್ಲಿ, ಅಂತಹ ಅಸ್ಥಿರತೆಯು ಹೆಚ್ಚಾಗಿ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವಿಕೆಯಿಂದ ಉಂಟಾಗುತ್ತದೆ. ಇತರ ಲೇಖಕರು ಪೈಕ್ನೋ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳು ಬೃಹತ್ (1.25) ಬಿಳಿ ಕುಬ್ಜಗಳಿಗೆ ಪ್ರಮುಖ ದೀರ್ಘಾವಧಿಯ ತಾಪನ ಮೂಲಗಳಾಗಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ ಎಂದು ಒಪ್ಪದಿದ್ದರೂ, ಅವುಗಳ ಸಾಂದ್ರತೆಯು ಹೆಚ್ಚಿನ ಪ್ರಮಾಣದ ಪೈಕ್ನೋ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳಿಗೆ ಸಾಕಾಗುವುದಿಲ್ಲ. ಹೆಚ್ಚಿನ ಅಧ್ಯಯನಗಳು ತಮ್ಮ ಜೀವನಚಕ್ರದ ಕೊನೆಯಲ್ಲಿ, ಬಿಳಿ ಕುಬ್ಜಗಳು ನಿಧಾನವಾಗಿ ಕಪ್ಪು ಕುಬ್ಜಗಳಾಗಿ ಕ್ಷೀಣಿಸುತ್ತವೆ ಎಂದು ಸೂಚಿಸುತ್ತವೆಯಾದರೂ, ಅಲ್ಲಿ ಪೈಕ್ನೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳು ನಿಧಾನವಾಗಿ ತಮ್ಮ ಕೋರ್ಗಳನ್ನು 56Fe ಆಗಿ ಪರಿವರ್ತಿಸುತ್ತವೆ, ಕೆಲವು ಆವೃತ್ತಿಗಳ ಪ್ರಕಾರ, ಕಪ್ಪು ಕುಬ್ಜಗಳ ಕುಸಿತವು ಸಾಧ್ಯಃ M. E. ಅತ್ಯಂತ ಬೃಹತ್ ಕಪ್ಪು ಕುಬ್ಜಗಳಲ್ಲಿ (1.25), 56Fe ಉತ್ಪಾದನೆಯ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಅವುಗಳ ಕ್ಷೀಣಿಸುತ್ತಿರುವ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಅಂಶದಿಂದಾಗಿ, ಅವರು ಭವಿಷ್ಯದಲ್ಲಿ ಚಂದ್ರಶೇಖರ್ ಮಿತಿಯನ್ನು ಮೀರುತ್ತಾರೆ, ಅವರ ಜೀವಿತಾವಧಿ ಮತ್ತು ವಿಳಂಬದ ಸಮಯವು ವರ್ಷಗಳವರೆಗೆ ವಿಸ್ತರಿಸಬಹುದು ಎಂದು ಕ್ಯಾಪ್ಲಾನ್ (2020) ಊಹಿಸಿದ್ದಾರೆ. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರಗಳು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರಗಳ ಸಂಚಯಕ್ಕೆ ಒಳಗಾಗುತ್ತಿದ್ದಂತೆ, ಹೊರಪದರದಲ್ಲಿನ ಸಾಂದ್ರತೆಯು ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ, ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವ ಮಿತಿಯನ್ನು ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ. ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವ ಮಿತಿಯನ್ನು (g cm−3) ಮೀರಿದಂತೆ, ಇದು ಡಬಲ್ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯಿಂದ ಬೆಳಕಿನ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ರಚನೆಗೆ ಅನುವು ಮಾಡಿಕೊಡುತ್ತದೆ (40Mg + 2e-> 34Ne + 6n +), ಇದು ಬೆಳಕಿನ ನಿಯಾನ್ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳು ಮತ್ತು ಮುಕ್ತ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳನ್ನು ರೂಪಿಸುತ್ತದೆ, ಇದು ಕ್ರಸ್ಟ್ನ ಸಾಂದ್ರತೆಯನ್ನು ಮತ್ತಷ್ಟು ಹೆಚ್ಚಿಸುತ್ತದೆ. ಸಾಂದ್ರತೆಯು ಹೆಚ್ಚಾದಂತೆ, ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್-ಸಮೃದ್ಧ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಸ್ಫಟಿಕ ಜಾಲರಿಗಳು ಸಂಚಯಿಸುವ ವಸ್ತುವಿನ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕುಸಿತದಿಂದಾಗಿ ಒಟ್ಟಿಗೆ ಹತ್ತಿರವಾಗುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ಒಟ್ಟಿಗೆ ಎಷ್ಟು ಹತ್ತಿರಕ್ಕೆ ತಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆಯೆಂದರೆ ಅವುಗಳ ಶೂನ್ಯ-ಬಿಂದು ಆಂದೋಲನಗಳು ಅವುಗಳನ್ನು ಮುರಿಯಲು ಅನುವು ಮಾಡಿಕೊಡುತ್ತವೆ ಕೂಲಂಬ್ ತಡೆಗೋಡೆ, ಸಮ್ಮಿಳನ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರಗಳೊಳಗಿನ ಪೈಕ್ನೋ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಸಮ್ಮಿಳನದ ಮುಖ್ಯ ತಾಣವು ಒಳಗಿನ ಹೊರಪದರವಾಗಿದ್ದರೂ, ಬೆಳಕಿನ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ನಡುವಿನ ಪೈಕ್ನೋ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳು ಪ್ಲಾಸ್ಮಾ ಸಾಗರದಲ್ಲಿಯೂ ಸಂಭವಿಸಬಹುದು. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರಗಳ ತಿರುಳು ಸುಮಾರು g cm−3 ಆಗಿರುವುದರಿಂದ, ಅಂತಹ ವಿಪರೀತ ಸಾಂದ್ರತೆಗಳಲ್ಲಿ, ಹೈನ್ಸೆಲ್ ಮತ್ತು ಝ್ಡುನಿಕ್ ಪ್ರದರ್ಶಿಸಿದಂತೆ ಪೈಕ್ನೊನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳು ದೊಡ್ಡ ಪಾತ್ರವನ್ನು ವಹಿಸುತ್ತವೆ, ಅವರು g cm−3 ಸಾಂದ್ರತೆಗಳಲ್ಲಿ, ಅವು ಪ್ರಮುಖ ಶಾಖದ ಮೂಲವಾಗಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ ಎಂದು ತೋರಿಸಿದರು. ಒಳಗಿನ ಹೊರಪದರದ ಸಮ್ಮಿಳನ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳಲ್ಲಿ, ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್-ಭರಿತ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ (ನೆ + ನೆ-> 68ಸಿಎ) ಉರಿಯುವಿಕೆಯು ಬಹಳಷ್ಟು ಶಾಖವನ್ನು ಬಿಡುಗಡೆ ಮಾಡುತ್ತದೆ, ಇದು ಪೈಕ್ನೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಸಮ್ಮಿಳನವು ಪ್ರಮುಖ ಶಕ್ತಿಯ ಮೂಲವಾಗಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸಲು ಅನುವು ಮಾಡಿಕೊಡುತ್ತದೆ, ಬಹುಶಃ ಗಾಮಾ-ಕಿರಣ ಸ್ಫೋಟಗಳಿಗೆ ಶಕ್ತಿಯ ಜಲಾನಯನ ಪ್ರದೇಶವಾಗಿಯೂ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ. ಹೆಚ್ಚಿನ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಾರ್ಗಳು g cm−3 ಸಾಂದ್ರತೆಗಳಲ್ಲಿ ಕಂಡುಬರುತ್ತವೆ ಎಂದು ಹೆಚ್ಚಿನ ಅಧ್ಯಯನಗಳು ಸ್ಥಾಪಿಸಿವೆ, ಇದು ನಂತರದ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳೊಂದಿಗೆ ಪೈಕ್ನೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳು ಪ್ರಮುಖ ಶಾಖದ ಮೂಲಗಳಾಗಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ ಎಂಬುದನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ. ತ್ರಿವಳಿ-ಆಲ್ಫಾ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯು ವುಲ್ಫ್-ರೇಯೆಟ್ ನಕ್ಷತ್ರಗಳಲ್ಲಿ, ತ್ರಿವಳಿ-ಆಲ್ಫಾ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯು 8ಬಿ ಅನುರಣನದ ಕಡಿಮೆ-ಶಕ್ತಿಯಿಂದ ಹೊಂದಿಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರಗಳಲ್ಲಿ ಕೋರ್ ತಾಪಮಾನವು ಎಷ್ಟು ಕಡಿಮೆಯಿದೆಯೆಂದರೆ, ಮೂರು-ಆಲ್ಫಾ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳು ಪೈಕ್ನೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಮಾರ್ಗದ ಮೂಲಕ ಸಂಭವಿಸಬಹುದು. ಗಣಿತದ ಮಾದರಿ ಸಾಂದ್ರತೆಯು ಹೆಚ್ಚಾದಂತೆ, ಗ್ಯಾಮೊವ್ ಶಿಖರವು ಎತ್ತರದಲ್ಲಿ ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಕಡಿಮೆ ಶಕ್ತಿಯ ಕಡೆಗೆ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ, ಆದರೆ ಸಂಭಾವ್ಯ ಅಡೆತಡೆಗಳು ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತವೆ. ಸಂಭಾವ್ಯ ಅಡೆತಡೆಗಳನ್ನು ಪರಿಮಾಣದಿಂದ ತಗ್ಗಿಸಿದರೆ, ಗ್ಯಾಮೊವ್ ಶಿಖರವನ್ನು ಮೂಲದಾದ್ಯಂತ ಸ್ಥಳಾಂತರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳ ಸಾಂದ್ರತೆಯನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಗ್ಯಾಮೊವ್ ಗರಿಷ್ಠ ಶಕ್ತಿಯು ಉಷ್ಣ ಶಕ್ತಿಗಿಂತ ತುಂಬಾ ದೊಡ್ಡದಾಗಿದೆ. ಅಂತಹ ಸಾಂದ್ರತೆಗಳಲ್ಲಿ ವಸ್ತುವು ಕ್ಷೀಣಗೊಳ್ಳುವ ಅನಿಲವಾಗುತ್ತದೆ. ತಾಪಮಾನದಿಂದ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಸ್ವತಂತ್ರವಾಗಿರುವ ಮಾದರಿಗಳನ್ನು ಕ್ರೈಯೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಎಂದು ಕರೆಯಬೇಕೆಂದು ಹ್ಯಾರಿಸನ್ ಪ್ರಸ್ತಾಪಿಸಿದರು. ಪೈಕ್ನೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳು ಎರಡು ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಮುಂದುವರಿಯಬಹುದುಃ ನೇರವಾದ (n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n + n ಅನಿಶ್ಚಿತತೆಗಳು ಪೈಕ್ನೋ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳ ದರದಲ್ಲಿ ಪ್ರಸ್ತುತ ಒಮ್ಮತವು ಸುಸಂಬದ್ಧವಾಗಿಲ್ಲ. ಪೈಕ್ನೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳ ದರವನ್ನು ರೂಪಿಸುವಾಗ, ವಿಶೇಷವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಿನ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಮುಕ್ತ ಕಣಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಸ್ಥಳಗಳಲ್ಲಿ ಪರಿಗಣಿಸಲು ಪ್ರಸ್ತುತ ಸಾಕಷ್ಟು ಅನಿಶ್ಚಿತತೆಗಳಿವೆ. ಪ್ರಸ್ತುತ ಸಂಶೋಧನೆಯ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಗಮನವು ಸ್ಫಟಿಕ ಜಾಲರಿಯ ವಿರೂಪತೆಯ ಪರಿಣಾಮಗಳು ಮತ್ತು ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯ ದರದ ಮೇಲೆ ಮುಕ್ತ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳ ಉಪಸ್ಥಿತಿಯ ಮೇಲೆ ಕೇಂದ್ರೀಕೃತವಾಗಿದೆ. ಪ್ರತಿ ಬಾರಿ ಸಮ್ಮಿಳನ ಸಂಭವಿಸಿದಾಗ, ಸ್ಫಟಿಕ ಜಾಲರಿಯಿಂದ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ತೆಗೆದುಹಾಕಲಾಗುತ್ತದೆ-ಇದು ದೋಷವನ್ನು ಸೃಷ್ಟಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ಮಾದರಿಯನ್ನು ಅಂದಾಜು ಮಾಡುವ ಕಷ್ಟವು ಜಾಲರಿಯಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಹೆಚ್ಚಿನ ಬದಲಾವಣೆಗಳು ಮತ್ತು ದರದಲ್ಲಿ ವಿವಿಧ ವಿರೂಪಗಳ ಪರಿಣಾಮವು ಇಲ್ಲಿಯವರೆಗೆ ತಿಳಿದಿಲ್ಲ ಎಂಬ ಅಂಶದಲ್ಲಿದೆ. ನೆರೆಯ ಜಾಲರಿಗಳು ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯ ದರದ ಮೇಲೂ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರಬಹುದಾದ್ದರಿಂದ, ಅಂತಹ ವಿರೂಪಗಳ ನಿರ್ಲಕ್ಷ್ಯವು ಪ್ರಮುಖ ವ್ಯತ್ಯಾಸಗಳಿಗೆ ಕಾರಣವಾಗಬಹುದು. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರಗಳ ಹೊರಪದರಗಳಲ್ಲಿ ಮುಕ್ತ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳ ಉಪಸ್ಥಿತಿಯು ಮತ್ತೊಂದು ಗೊಂದಲದ ವ್ಯತ್ಯಾಸವಾಗಿದೆ. ಮುಕ್ತ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳ ಉಪಸ್ಥಿತಿಯು ಕೂಲಂಬ್ ತಡೆಗೋಡೆಯ ಮೇಲೆ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರಬಹುದು, ಇದು ಅದನ್ನು ಎತ್ತರದ ಅಥವಾ ದಪ್ಪವಾಗಿಸುತ್ತದೆ. ಡಿ. ಜಿ. ಪ್ರಕಟಿಸಿದ ಅಧ್ಯಯನ. 2006ರಲ್ಲಿ ಯಾಕೋವ್ಲೆವ್, ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರದ ಹೊರಪದರದಲ್ಲಿ ಎರಡು 34 Ne ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಮೊದಲ ಪೈಕ್ನೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಸಮ್ಮಿಳನದ ದರ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರವು ಏಳು ಅನಿಶ್ಚಿತತೆಯ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ಹೊಂದಿರಬಹುದು ಎಂದು ತೋರಿಸಿದ್ದಾರೆ. ಈ ಅಧ್ಯಯನದಲ್ಲಿ, ಯಾಕೋವ್ಲೆವ್ ಅವರು ಪೈಕ್ನೋ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಸಮ್ಮಿಳನದ ಮಿತಿಯಲ್ಲಿನ ಅನಿಶ್ಚಿತತೆಯನ್ನು ಎತ್ತಿ ತೋರಿಸಿದರು (ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಅದು ಯಾವ ಸಾಂದ್ರತೆಯಲ್ಲಿ ಪ್ರಾರಂಭವಾಗುತ್ತದೆ), ಇದು g cm−3 ನ ಪೈಕ್ನೋ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಸಮ್ಮಿಳನವನ್ನು ಪ್ರಾರಂಭಿಸಲು ಅಗತ್ಯವಾದ ಅಂದಾಜು ಸಾಂದ್ರತೆಯನ್ನು ನೀಡುತ್ತದೆ, ಇದು ಹೇಸೆನೆಲ್ ಮತ್ತು ಝ್ಡುನಿಕ್ನಂತೆಯೇ ಇದೇ ರೀತಿಯ ತೀರ್ಮಾನಕ್ಕೆ ತಲುಪುತ್ತದೆ. ಹೇಸ್ನೆಲ್ ಮತ್ತು ಝ್ಡುನಿಕ್ ಅವರ ಪ್ರಕಾರ, ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರಗಳಲ್ಲಿನ ದರ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳ ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಅನಿಶ್ಚಿತತೆಯು ಕ್ರಸ್ಟಲ್ ತಾಪನದ ಅಸಮ ವಿತರಣೆಯ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿರಬಹುದು, ಇದು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರಗಳ ಶೇಖರಣೆಯ ಮೊದಲು ಮತ್ತು ನಂತರ ಉಷ್ಣದ ಸ್ಥಿತಿಗಳ ಮೇಲೆ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರಬಹುದು. ಬಿಳಿ ಕುಬ್ಜರು ಮತ್ತು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರಗಳಲ್ಲಿ, ಪರಮಾಣು ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯ ಪ್ರಮಾಣವು ಪೈಕ್ನೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳಿಂದ ಮಾತ್ರವಲ್ಲದೆ ಕೂಲಂಬ್ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಯ ಪ್ಲಾಸ್ಮಾ ಸ್ಕ್ರೀನಿಂಗ್ನಿಂದಲೂ ಪ್ರಭಾವಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಉಕ್ರೇನಿಯನ್ ಎಲೆಕ್ಟ್ರೋಡೈನಮಿಕ್ ರಿಸರ್ಚ್ ಲ್ಯಾಬೊರೇಟರಿ "ಪ್ರೋಟಾನ್-21", ಗುರಿ ವಸ್ತುಗಳ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ತೆಳುವಾದ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಪ್ಲಾಸ್ಮಾ ಪದರವನ್ನು ರೂಪಿಸುವ ಮೂಲಕ, ಮತ್ತು ಕಡಿಮೆ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಗುರಿ ವಸ್ತುಗಳ ಸ್ವಯಂ-ಸಂಕೋಚನವನ್ನು ಒತ್ತಾಯಿಸುವ ಮೂಲಕ, ಅವು ಪೈಕ್ನೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಸಮ್ಮಿಳನ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯನ್ನು ಉತ್ತೇಜಿಸಬಹುದು ಎಂದು ಸ್ಥಾಪಿಸಿತು. ಈ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಪ್ರಾರಂಭವು ಸ್ವಯಂ-ಗುತ್ತಿಗೆ ಪ್ಲಾಸ್ಮಾ "ಸ್ಕ್ಯಾನಿಂಗ್" ಗುರಿಯ ವಸ್ತುಗಳ ಸಂಪೂರ್ಣ ಪರಿಮಾಣದ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ ಕೂಲಂಬ್ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ಸ್ಕ್ರೀನಿಂಗ್ ಮಾಡಿತು. ಸ್ಕ್ರೀನಿಂಗ್, ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಡಿಫ್ಯೂಷನ್ ಮತ್ತು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಫ್ಯೂಷನ್ ನಿಯಮಗಳು ಗಣಿತದ ಮಾದರಿಯನ್ನು ಪರಿಶೀಲಿಸುವ ಮೊದಲು, ಪೈಕ್ನೋ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಫ್ಯೂಷನ್, ಅದರ ಮೂಲತತ್ವದಲ್ಲಿ, ಎರಡು ಪ್ರಮುಖ ಘಟನೆಗಳಿಂದ ಉಂಟಾಗುತ್ತದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ಅರ್ಥಮಾಡಿಕೊಳ್ಳುವುದು ಮುಖ್ಯವಾಗಿದೆಃ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಡಿಫ್ಯೂಷನ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಪ್ರಕೃತಿಯ ವಿದ್ಯಮಾನ. ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಶೂನ್ಯ-ಬಿಂದು ಆಂದೋಲನಗಳ ತರಂಗ ಕಾರ್ಯಗಳ ಓವರ್ಲ್ಯಾಪ್. ಈ ಎರಡೂ ಪರಿಣಾಮಗಳು ಸ್ಕ್ರೀನಿಂಗ್ನಿಂದ ಹೆಚ್ಚು ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತವೆ. ವಿಶೇಷವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಿನ ಸಾಂದ್ರತೆಯ ಪ್ಲಾಸ್ಮಾಗಳನ್ನು ಉಲ್ಲೇಖಿಸುವಾಗ ಸ್ಕ್ರೀನಿಂಗ್ ಎಂಬ ಪದವನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಪರಮಾಣು ಭೌತವಿಜ್ಞಾನಿಗಳು ಬಳಸುತ್ತಾರೆ. ಪೈಕ್ನೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಸಮ್ಮಿಳನವು ಸಂಭವಿಸುವ ಸಲುವಾಗಿ, ಎರಡು ಕಣಗಳು ಅವುಗಳ ನಡುವಿನ ಸ್ಥಾಯೀವಿದ್ಯುತ್ತಿನ ವಿಕರ್ಷಣವನ್ನು ಜಯಿಸಬೇಕು-ಇದಕ್ಕೆ ಅಗತ್ಯವಿರುವ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಕೂಲಂಬ್ ತಡೆಗೋಡೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯಿಸುವ ಜೋಡಿಯ ಪಕ್ಕದಲ್ಲಿ ಇತರ ಆವೇಶದ ಕಣಗಳ (ಮುಖ್ಯವಾಗಿ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ಗಳು) ಉಪಸ್ಥಿತಿಯಿಂದಾಗಿ, ಅವು ರಕ್ಷಣೆಯ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಬೀರುತ್ತವೆ-ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ಗಳು ಧನಾತ್ಮಕ ಆವೇಶದ ಅಯಾನುಗಳ ಸುತ್ತ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಮೋಡವನ್ನು ಸೃಷ್ಟಿಸುವುದರಿಂದ-ಅವುಗಳ ನಡುವಿನ ಸ್ಥಾಯೀವಿದ್ಯುತ್ತಿನ ವಿಕರ್ಷಣೆಯನ್ನು ಪರಿಣಾಮಕಾರಿಯಾಗಿ ಕಡಿಮೆ ಮಾಡುತ್ತವೆ, ಕೂಲಂಬ್ ತಡೆಗೋಡೆಯನ್ನು ಕಡಿಮೆ ಮಾಡುತ್ತವೆ. ರಕ್ಷಣೆಯ ಈ ವಿದ್ಯಮಾನವನ್ನು "ಸ್ಕ್ರೀನಿಂಗ್" ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಇದು ವಿಶೇಷವಾಗಿ ಪ್ರಬಲವಾಗಿರುವ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ, ಇದನ್ನು "ಬಲವಾದ ಸ್ಕ್ರೀನಿಂಗ್" ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಇದರ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಪ್ಲಾಸ್ಮಾ ಬಲವಾದ ಸ್ಕ್ರೀನಿಂಗ್ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ, ಪೈಕ್ನೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಸಮ್ಮಿಳನದ ಪ್ರಮಾಣವು ಗಣನೀಯವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ. ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಸುರಂಗಮಾರ್ಗವು ಪೈಕ್ನೋ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಸಮ್ಮಿಳನಕ್ಕೆ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಭೌತಿಕ ವಿಧಾನದ ಅಡಿಪಾಯವಾಗಿದೆ. ಪ್ರಸರಣ ಗುಣಾಂಕವು ಸಂಭಾವ್ಯ ತಡೆಗೋಡೆಯ ಎತ್ತರ, ಕಣಗಳ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ ಮತ್ತು ಅವುಗಳ ಸಾಪೇಕ್ಷ ವೇಗವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುವುದರಿಂದ (ವ್ಯವಸ್ಥೆಯ ಒಟ್ಟು ಶಕ್ತಿಯು ಚಲನ ಶಕ್ತಿಯ ಮೇಲೆ ಅವಲಂಬಿತವಾಗಿರುವುದರಿಂದ) ಇದು ಸ್ಕ್ರೀನಿಂಗ್ ಪರಿಣಾಮದೊಂದಿಗೆ ನಿಕಟವಾಗಿ ಹೆಣೆದುಕೊಂಡಿದೆ. ಇದರಿಂದ ಪ್ರಸರಣ ಗುಣಾಂಕವು ಸ್ಕ್ರೀನಿಂಗ್ನ ಪರಿಣಾಮಗಳಿಗೆ ಬಹಳ ಸೂಕ್ಷ್ಮವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಹೀಗಾಗಿ, ಸ್ಕ್ರೀನಿಂಗ್ ಪರಿಣಾಮವು ಸಂಭಾವ್ಯ ತಡೆಗೋಡೆಯ ಕಡಿತಕ್ಕೆ ಕೊಡುಗೆ ನೀಡುವುದಲ್ಲದೆ, ಕಣಗಳ ಶೂನ್ಯ-ಬಿಂದು ಆಂದೋಲನಗಳ ತರಂಗ ಕಾರ್ಯಗಳ ಅತಿಕ್ರಮಣದ ಮೂಲಕ "ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ" ಸಮ್ಮಿಳನವು ಸಂಭವಿಸಲು ಅನುವು ಮಾಡಿಕೊಡುತ್ತದೆ, ಆದರೆ ಪ್ರಸರಣ ಗುಣಾಂಕದ ಹೆಚ್ಚಳಕ್ಕೂ ಸಹ, ಇವೆರಡೂ ಪೈಕ್ನೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಸಮ್ಮಿಳನದ ದರವನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸುತ್ತವೆ. ಪೈಕ್ನೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಸಮ್ಮಿಳನಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಇತರ ವಿವಿಧ ಪರಿಭಾಷೆಗಳ ಮೇಲೆ, ಪತ್ರಿಕೆಗಳು ವಿವಿಧ ಆಡಳಿತಗಳನ್ನು ಸಹ ಪರಿಚಯಿಸುತ್ತವೆ, ಇದು ಪೈಕ್ನೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಸಮ್ಮಿಳನದ ದರವನ್ನು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸುತ್ತದೆ. ನಿರ್ದಿಷ್ಟವಾಗಿ, ಅವರು ಶೂನ್ಯ-ತಾಪಮಾನ, ಮಧ್ಯಂತರ ಮತ್ತು ಉಷ್ಣ-ವರ್ಧಿತ ಆಡಳಿತಗಳನ್ನು ತಮ್ಮ ಮುಖ್ಯವಾದವುಗಳೆಂದು ಗುರುತಿಸುತ್ತಾರೆ. ಒನ್-ಕಾಂಪೊನೆಂಟ್ ಪ್ಲಾಸ್ಮಾ (ಒ. ಸಿ. ಪಿ.) ಒಂದು-ಕಾಂಪೊನೆಂಟ್ ಪ್ಲಾಸ್ಮಾದಲ್ಲಿ (ಒ. ಸಿ. ಪಿ.) ಪೈಕ್ನೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಸಮ್ಮಿಳನದ ದರವನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯುವಲ್ಲಿ ಮುಂಚೂಣಿಯಲ್ಲಿದ್ದವರು ಎಡ್ವಿನ್ ಸಾಲ್ಪೀಟರ್ ಮತ್ತು ಡೇವಿಡ್ ವ್ಯಾನ್-ಹಾರ್ನ್, ಅವರ ಲೇಖನವು 1969ರಲ್ಲಿ ಪ್ರಕಟವಾಯಿತು. ಅವರ ವಿಧಾನವು ವೆಂಟ್ಜೆಲ್-ಕ್ರಾಮರ್ಸ್-ಬ್ರಿಲ್ಲೋಯಿನ್ (ಡಬ್ಲುಕೆಬಿ) ಅಂದಾಜು ಮತ್ತು ವಿಗ್ನರ್-ಸೀಟ್ಜ್ (ಡಬ್ಲ್ಯುಎಸ್) ಗೋಳಗಳನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಶ್ರೋಡಿಂಗರ್ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಪರಿಹರಿಸಲು ಅರೆಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ವಿಧಾನವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡಿತು. ಅವರ ಮಾದರಿಯು ಹೆಚ್ಚು ಸರಳೀಕೃತವಾಗಿದೆ, ಮತ್ತು ಇದು ಪ್ರಾಚೀನವಾಗಿದ್ದರೂ, ಸಾಲ್ಪೀಟರ್ ಮತ್ತು ವ್ಯಾನ್ ಹಾರ್ನ್ ಅವರ ಕೃತಿಗಳ ಮೇಲೆ ಹೆಚ್ಚಾಗಿ ವಿವರಿಸಲಾದ ಇತರ ವಿಧಾನಗಳನ್ನು ಅರ್ಥಮಾಡಿಕೊಳ್ಳುವುದು ಅಗತ್ಯವಾಗಿದೆ. ಒ. ಸಿ. ಪಿ. ಯನ್ನು ಸರಳಗೊಳಿಸಲು ಅವರು ಡಬ್ಲ್ಯೂ. ಎಸ್. ಗೋಳಗಳನ್ನು ಬಳಸಿದರು, ಪ್ರತಿಯೊಂದೂ ಒಂದು ಅಯಾನು ಹೊಂದಿರುವ ಪ್ರದೇಶಗಳಾಗಿ, ಅಯಾನುಗಳು ಬಿಸಿಸಿ ಸ್ಫಟಿಕ ಜಾಲರಿಯ ಶೃಂಗಗಳ ಮೇಲೆ ನೆಲೆಗೊಂಡಿವೆ. ನಂತರ, ಡಬ್ಲುಕೆಬಿ ಅಂದಾಜನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು, ಅವರು ಬೆಸೆಯುವ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಮೇಲೆ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಟನಲಿಂಗ್ನ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಪರಿಹರಿಸಿದರು. ಇದನ್ನು ಸಂಪೂರ್ಣ ಜಾಲರಿಯೊಂದಿಗೆ ವಿಸ್ತರಿಸುವುದರಿಂದ ಅವು ಪೈಕ್ನೋ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಸಮ್ಮಿಳನದ ದರಕ್ಕೆ ತಮ್ಮ ಸೂತ್ರವನ್ನು ತಲುಪಲು ಅವಕಾಶ ಮಾಡಿಕೊಟ್ಟವುಃ ಅಲ್ಲಿ ಪ್ಲಾಸ್ಮಾದ ಸಾಂದ್ರತೆಯು, ಪ್ರತಿ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ (ಪರಮಾಣು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್) ಗೆ ಸರಾಸರಿ ಆಣ್ವಿಕ ತೂಕವಾಗಿದೆ, ಇದು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಪರಮಾಣು ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ ಘಟಕಗಳಿಂದ ಗ್ರಾಂಗಳಿಗೆ ಪರಿವರ್ತನೆ ಅಂಶವಾಗಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ, ಮತ್ತು ಜೋಡಿಯಾಗಿ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯ ಸಂಭವನೀಯತೆಯ ಉಷ್ಣ ಸರಾಸರಿಯನ್ನು ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುತ್ತದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಸಾಲ್ಪೀಟರ್ ಮತ್ತು ವ್ಯಾನ್-ಹಾರ್ನ್ ಪ್ರಸ್ತಾಪಿಸಿದ ವಿಧಾನದ ದೊಡ್ಡ ದೋಷವೆಂದರೆ ಅವರು ಜಾಲರಿಯ ಕ್ರಿಯಾತ್ಮಕ ಮಾದರಿಯನ್ನು ನಿರ್ಲಕ್ಷಿಸಿದ್ದಾರೆ. ಇದನ್ನು 1990ರಲ್ಲಿ ಶ್ರಾಮ್ ಮತ್ತು ಕೂನಿನ್ ಸುಧಾರಿಸಿದರು. ತಮ್ಮ ಮಾದರಿಯಲ್ಲಿ, ಕ್ರಿಯಾತ್ಮಕ ಮಾದರಿಯನ್ನು ನಿರ್ಲಕ್ಷಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ ಎಂದು ಅವರು ಕಂಡುಕೊಂಡರು, ಆದರೆ ಕ್ರಿಯಾತ್ಮಕತೆಯಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಪರಿಣಾಮಗಳನ್ನು ರದ್ದುಗೊಳಿಸಬಹುದು. ಕೋಲ್ಡ್ ಫ್ಯೂಷನ್ ಥರ್ಮೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ರಿಯಾಕ್ಷನ್ ಅಕ್ರೆಷನ್ (ಆಸ್ಟ್ರೋಫಿಸಿಕ್ಸ್) ಪ್ಲಾಸ್ಮಾ (ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರ) ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಟನಲಿಂಗ್ ಉಲ್ಲೇಖಗಳು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಫ್ಯೂಷನ್ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಮೂಲಗಳು ಖಗೋಳಶಾಸ್ತ್ರವನ್ನು ಸಹ ನೋಡಿ.