Nucleon magnetic moment
ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳು ಪ್ರೋಟಾನ್ ಮತ್ತು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಆಂತರಿಕ ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ದ್ವಿಧ್ರುವಿ ಕ್ಷಣಗಳಾಗಿವೆ, ಚಿಹ್ನೆಗಳು μp ಮತ್ತು μn. ಪರಮಾಣುವಿನ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳು ಮತ್ತು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುತ್ತದೆ, ಇವೆರಡೂ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳು ಸಣ್ಣ ಆಯಸ್ಕಾಂತಗಳಂತೆ ವರ್ತಿಸುತ್ತವೆ. ಅವುಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಸಾಮರ್ಥ್ಯಗಳನ್ನು ಅವುಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳಿಂದ ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳು ಪರಮಾಣು ಬಲ ಅಥವಾ ಅವುಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳ ಮೂಲಕ ಸಾಮಾನ್ಯ ದ್ರವ್ಯದೊಂದಿಗೆ ಸಂವಹನ ನಡೆಸುತ್ತವೆ, ಚಾರ್ಜ್ ಮಾಡಲಾದ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಕೂಡ ಕೂಲಂಬ್ ಬಲದಿಂದ ಸಂವಹನ ನಡೆಸುತ್ತದೆ. ಆಶ್ಚರ್ಯಕರವಾಗಿ ದೊಡ್ಡದಾದ ಪ್ರೋಟಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು 1933 ರಲ್ಲಿ ಹ್ಯಾಂಬರ್ಗ್ ವಿಶ್ವವಿದ್ಯಾಲಯದ ಒಟ್ಟೊ ಸ್ಟರ್ನ್ ತಂಡವು ನೇರವಾಗಿ ಅಳೆಯಿತು. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ 1930 ರ ದಶಕದ ಮಧ್ಯಭಾಗದಲ್ಲಿ ಪರೋಕ್ಷ ವಿಧಾನಗಳಿಂದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಹೊಂದಲು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗಿದ್ದರೂ, ಲೂಯಿಸ್ ಅಲ್ವಾರೆಜ್ ಮತ್ತು ಫೆಲಿಕ್ಸ್ ಬ್ಲೋಚ್ 1940 ರಲ್ಲಿ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದ ಮೊದಲ ನಿಖರವಾದ, ನೇರ ಮಾಪನವನ್ನು ಮಾಡಿದರು. ಪ್ರೋಟಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಪ್ರೋಟಾನ್ ಪರಮಾಣು ಕಾಂತೀಯ ಅನುರಣನದಿಂದ ಅಣುಗಳ ಅಳತೆ ಮಾಡಲು ಬಳಸಿಕೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಚದುರುವಿಕೆಯ ವಿಧಾನಗಳನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ವಸ್ತುಗಳ ಪರಮಾಣು ರಚನೆಯನ್ನು ತನಿಖೆ ಮಾಡಲು ಮತ್ತು ಕಣ ವೇಗವರ್ಧಕಗಳಲ್ಲಿನ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಕಿರಣಗಳ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಕುಶಲತೆಯಿಂದ ನಿರ್ವಹಿಸಲು ಬಳಸಿಕೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದ ಅಸ್ತಿತ್ವ ಮತ್ತು ಪ್ರೋಟಾನ್ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದ ದೊಡ್ಡ ಮೌಲ್ಯವು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳು ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಕಣಗಳಲ್ಲ ಎಂಬುದನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ. ಒಂದು ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಕಣವು ಆಂತರಿಕ ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಹೊಂದಲು, ಅದು ತಿರುಗುವ ಮತ್ತು ವಿದ್ಯುತ್ ಚಾರ್ಜ್ ಎರಡನ್ನೂ ಹೊಂದಿರಬೇಕು. ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳು ಘೂರ್ಣನವನ್ನು ಹೊಂದಿವೆ, ಆದರೆ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗೆ ನಿವ್ವಳ ಚಾರ್ಜ್ ಇಲ್ಲ. ಅವರ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳು ಗೊಂದಲಮಯವಾಗಿದ್ದವು ಮತ್ತು 1960 ರ ದಶಕದಲ್ಲಿ ಹ್ಯಾಡ್ರಾನ್ ಕಣಗಳಿಗೆ ಕ್ವಾರ್ಕ್ ಮಾದರಿಯನ್ನು ಅಭಿವೃದ್ಧಿಪಡಿಸುವವರೆಗೆ ಮಾನ್ಯವಾದ ವಿವರಣೆಯನ್ನು ನಿರಾಕರಿಸಿದವು. ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳು ಮೂರು ಕ್ವಾರ್ಕ್ಗಳಿಂದ ಕೂಡಿವೆ, ಮತ್ತು ಈ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಕಣಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳು ಒಗ್ಗೂಡಿ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳಿಗೆ ಅವುಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ನೀಡುತ್ತವೆ. ವಿವರಣೆ ಪ್ರೋಟಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಕ್ಕೆ ಕೋಡಾಟಾ ಶಿಫಾರಸು ಮಾಡಿದ ಮೌಲ್ಯವು ಅಥವಾ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದ ಮೌಲ್ಯಕ್ಕೆ ಲಭ್ಯವಿರುವ ಅತ್ಯುತ್ತಮ ಅಳತೆಯಾಗಿದೆ ಇಲ್ಲಿ, ಅಣು ಘಟಕಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳಿಗೆ ಪ್ರಮಾಣಿತ ಘಟಕವಾದ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟನ್, ಮತ್ತು ಮೈಕ್ರೋಬಿ ಬೋರ್ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟನ್, ಇವೆರಡೂ ಭೌತಿಕ ಸ್ಥಿರಾಂಕಗಳಾಗಿವೆ. ಎಸ್. ಐ. ಘಟಕಗಳಲ್ಲಿ, ಈ ಮೌಲ್ಯಗಳು ಮತ್ತು ಒಂದು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವು ವಾಹಕದ ಪ್ರಮಾಣವಾಗಿದೆ, ಮತ್ತು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಅದರ ತಿರುಗುವಿಕೆಯಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಮೇಲಿನ ಟಾರ್ಕ್, ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಸ್ಪಿನ್ ವೆಕ್ಟರ್ ಅನ್ನು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರ ವೆಕ್ಟರ್ಗೆ ವಿರುದ್ಧವಾಗಿ ಜೋಡಿಸುವ ಕಡೆಗೆ ಇರುತ್ತದೆ. ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟನ್ ಎಂಬುದು ಡಿರಾಕ್ ಕಣದ ಸ್ಪಿನ್ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಮೊಮೆಂಟ್ ಆಗಿದೆ, ಇದು ಪ್ರೋಟಾನ್ನ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ p ಯೊಂದಿಗೆ ಚಾರ್ಜ್ ಮಾಡಲಾದ, ಸ್ಪಿನ್-1/2 ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಕಣವಾಗಿದೆ, ಇದರಲ್ಲಿ ಅಸಂಗತ ತಿದ್ದುಪಡಿಗಳನ್ನು ನಿರ್ಲಕ್ಷಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟನ್ ಅಲ್ಲಿ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಚಾರ್ಜ್ ಆಗಿದೆ, ಮತ್ತು ಇದು ಕಡಿಮೆಗೊಂಡ ಪ್ಲ್ಯಾಂಕ್ ಸ್ಥಿರಾಂಕವಾಗಿದೆ. ಅಂತಹ ಕಣದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವು ಅದರ ತಿರುಗುವಿಕೆಗೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗೆ ಯಾವುದೇ ಚಾರ್ಜ್ ಇಲ್ಲದ ಕಾರಣ, ಅದು ಸಾದೃಶ್ಯದ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯಿಂದ ಯಾವುದೇ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಹೊಂದಿರಬಾರದು. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಶೂನ್ಯವಲ್ಲದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವು ಅದು ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಕಣವಲ್ಲ ಎಂದು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದ ಚಿಹ್ನೆಯು ಋಣಾತ್ಮಕ ಆವೇಶದ ಕಣವಾಗಿದೆ. ಅಂತೆಯೇ, ಪ್ರೋಟಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವು ಬಹುತೇಕ 1 ಎನ್ ಗೆ ಸಮನಾಗಿರುವುದಿಲ್ಲ ಎಂಬುದು ಅದು ಕೂಡ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಕಣವಲ್ಲ ಎಂಬುದನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ. ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳು ಮತ್ತು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳು ಕ್ವಾರ್ಕ್ಗಳಿಂದ ಕೂಡಿವೆ, ಮತ್ತು ಕ್ವಾರ್ಕ್ಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡಲು ಬಳಸಬಹುದು. ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳು ಕಾಂತೀಯ ಶಕ್ತಿಗಳ ಮೂಲಕ ಸಾಮಾನ್ಯ ದ್ರವ್ಯದೊಂದಿಗೆ ಸಂವಹನ ನಡೆಸುತ್ತವೆಯಾದರೂ, ಕಾಂತೀಯ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಗಳು ಪರಮಾಣು ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಗಳಿಗಿಂತ ದುರ್ಬಲವಾಗಿರುತ್ತವೆ. ಆದ್ದರಿಂದ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದ ಪ್ರಭಾವವು ಕಡಿಮೆ ಶಕ್ತಿಯ ಅಥವಾ ನಿಧಾನಗತಿಯ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳಿಗೆ ಮಾತ್ರ ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದ ಮೌಲ್ಯವು ಕಣ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಗೆ ವಿಲೋಮ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುವುದರಿಂದ, ಪರಮಾಣು ಆಯಸ್ಕಾಂತವು ಬೋಹ್ರ್ ಆಯಸ್ಕಾಂತಕ್ಕಿಂತ ಸುಮಾರು 1/2000 ದೊಡ್ಡದಾಗಿದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳಿಗಿಂತ ಸುಮಾರು 1000 ಪಟ್ಟು ದೊಡ್ಡದಾಗಿದೆ. ಆಂಟಿಪ್ರೋಟಾನ್ ಮತ್ತು ಆಂಟಿನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳು ಅವುಗಳ ಆಂಟಿಪಾರ್ಟಿಕಲ್ಸ್ಗಳಾದ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಮತ್ತು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳಷ್ಟೇ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ, ಆದರೆ ಅವು ವಿರುದ್ಧ ಚಿಹ್ನೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ. ಮಾಪನ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಪ್ರೋಟಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು 1933 ರಲ್ಲಿ ಒಟ್ಟೊ ಸ್ಟರ್ನ್, ಒಟ್ಟೊ ರಾಬರ್ಟ್ ಫ್ರಿಷ್ ಮತ್ತು ಇಮ್ಯಾನ್ಯುಯೆಲ್ ಎಸ್ಟರ್ಮನ್ ಅವರು ಹ್ಯಾಂಬರ್ಗ್ ವಿಶ್ವವಿದ್ಯಾಲಯದಲ್ಲಿ ಕಂಡುಹಿಡಿದರು. ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಿಂದ ಆಣ್ವಿಕ ಹೈಡ್ರೋಜನ್ ಕಿರಣದ ವಿಚಲನವನ್ನು ಅಳೆಯುವ ಮೂಲಕ ಪ್ರೋಟಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಈ ಆವಿಷ್ಕಾರಕ್ಕಾಗಿ ಸ್ಟರ್ನ್ 1943ರಲ್ಲಿ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದಲ್ಲಿ ನೊಬೆಲ್ ಪ್ರಶಸ್ತಿಯನ್ನು ಪಡೆದರು. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಅನ್ನು 1932 ರಲ್ಲಿ ಕಂಡುಹಿಡಿಯಲಾಯಿತು, ಮತ್ತು ಇದು ಯಾವುದೇ ಚಾರ್ಜ್ ಹೊಂದಿಲ್ಲದ ಕಾರಣ, ಇದು ಯಾವುದೇ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಹೊಂದಿಲ್ಲ ಎಂದು ಭಾವಿಸಲಾಗಿತ್ತು. ಆದಾಗ್ಯೂ, 1940ರಲ್ಲಿ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದ ನೇರ ಅಳತೆಗಳು ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಪರಿಹರಿಸುವವರೆಗೆ, ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ತನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಕ್ಕೆ ಶೂನ್ಯವಲ್ಲದ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಹೊಂದಿತ್ತು ಎಂದು ಪರೋಕ್ಷ ಪುರಾವೆಗಳು ಸೂಚಿಸಿದವು. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ಆನ್ ಆರ್ಬರ್ನಲ್ಲಿರುವ ಮಿಚಿಗನ್ ವಿಶ್ವವಿದ್ಯಾಲಯದಲ್ಲಿ ಆರ್. ಬ್ಯಾಚರ್ (1933) ಮತ್ತು ಸೋವಿಯತ್ ಒಕ್ಕೂಟದಲ್ಲಿ ಐ. ವೈ. ಟಾಮ್ ಮತ್ತು ಎಸ್. ಎ. ಆಲ್ಟ್ಷೂಲರ್ (1934) ಪರಮಾಣು ವರ್ಣಪಟಲದ ಹೈಪರ್ಫೈನ್ ರಚನೆಯ ಅಧ್ಯಯನದಿಂದ ಸ್ವತಂತ್ರವಾಗಿ ನಿರ್ಧರಿಸಿದರು. ಟಾಮ್ ಮತ್ತು ಆಲ್ಟ್ಷುಲರ್ ಅವರ ಅಂದಾಜು ಸರಿಯಾದ ಚಿಹ್ನೆ ಮತ್ತು ಪ್ರಮಾಣದ ಕ್ರಮವನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದರೂ (), ಫಲಿತಾಂಶವು ಸಂದೇಹವಾದವನ್ನು ಎದುರಿಸಿತು. 1934ರ ಹೊತ್ತಿಗೆ, ಈಗ ಪಿಟ್ಸ್ಬರ್ಗ್ನಲ್ಲಿರುವ ಕಾರ್ನೆಗೀ ಇನ್ಸ್ಟಿಟ್ಯೂಟ್ ಆಫ್ ಟೆಕ್ನಾಲಜಿಯಲ್ಲಿದ್ದ ಸ್ಟರ್ನ್ ಮತ್ತು ನ್ಯೂಯಾರ್ಕ್ನ ಕೊಲಂಬಿಯಾ ವಿಶ್ವವಿದ್ಯಾಲಯದ ಐ. ಐ. ರಾಬಿ ನೇತೃತ್ವದ ಗುಂಪುಗಳು ಪ್ರೋಟಾನ್ ಮತ್ತು ಡ್ಯುಟೆರಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಸ್ವತಂತ್ರವಾಗಿ ಅಳೆಯುತ್ತಿದ್ದವು. ಈ ಕಣಗಳಿಗೆ ಅಳತೆ ಮಾಡಲಾದ ಮೌಲ್ಯಗಳು ಗುಂಪುಗಳ ನಡುವೆ ಸ್ಥೂಲವಾದ ಒಪ್ಪಂದದಲ್ಲಿವೆ, ಆದರೆ ರಬಿ ಗುಂಪು ಹಿಂದಿನ ಸ್ಟರ್ನ್ ಅಳತೆಗಳನ್ನು ಪ್ರೋಟಾನ್ಗೆ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವು ಅನಿರೀಕ್ಷಿತವಾಗಿ ದೊಡ್ಡದಾಗಿದೆ ಎಂದು ದೃಢಪಡಿಸಿತು. ಡ್ಯುಟೆರಾನ್ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಮತ್ತು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳಿಂದ ಸಂಯೋಜಿತವಾಗಿರುವುದರಿಂದ, ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಡ್ಯುಟೆರಾನ್ ಮತ್ತು ಪ್ರೋಟಾನ್ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಕಳೆಯುವ ಮೂಲಕ ಊಹಿಸಬಹುದು. ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಬಂದ ಮೌಲ್ಯವು ಶೂನ್ಯವಾಗಿರಲಿಲ್ಲ ಮತ್ತು ಪ್ರೋಟಾನ್ಗೆ ವಿರುದ್ಧವಾದ ಚಿಹ್ನೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿತ್ತು. 1930 ರ ದಶಕದ ಅಂತ್ಯದ ವೇಳೆಗೆ, ಹೊಸದಾಗಿ ಅಭಿವೃದ್ಧಿಪಡಿಸಿದ ಪರಮಾಣು ಕಾಂತೀಯ ಅನುರಣನ ತಂತ್ರಗಳನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಅಳತೆಗಳನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದ ನಿಖರವಾದ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ರಬಿ ಗುಂಪು ಕಂಡುಹಿಡಿದಿದೆ. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಮೊದಲ ಬಾರಿಗೆ 1940 ರಲ್ಲಿ ಬರ್ಕ್ಲಿಯ ಕ್ಯಾಲಿಫೋರ್ನಿಯಾ ವಿಶ್ವವಿದ್ಯಾಲಯದಲ್ಲಿ ಎಲ್. ಅಲ್ವಾರೆಜ್ ಮತ್ತು ಎಫ್. ಬ್ಲೋಚ್ ಅವರು ನೇರವಾಗಿ ಅಳೆಯಿದರು. ರಬಿ ಅಭಿವೃದ್ಧಿಪಡಿಸಿದ ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಅನುರಣನ ವಿಧಾನಗಳ ವಿಸ್ತರಣೆಯನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು, ಅಲ್ವಾರೆಜ್ ಮತ್ತು ಬ್ಲೋಚ್ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿದರು. ಸ್ವತಂತ್ರ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಅಥವಾ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ನಿಂದ ಮುಕ್ತವಾದ ಪ್ರತ್ಯೇಕ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳನ್ನು ನೇರವಾಗಿ ಅಳೆಯುವ ಮೂಲಕ, ಅಲ್ವಾರೆಜ್ ಮತ್ತು ಬ್ಲೋಚ್ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳ ಈ ಅಸಂಗತ ಆಸ್ತಿಯ ಬಗ್ಗೆ ಎಲ್ಲಾ ಅನುಮಾನಗಳು ಮತ್ತು ಅಸ್ಪಷ್ಟತೆಗಳನ್ನು ಪರಿಹರಿಸಿದರು. ಪ್ರೋಟಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದ ದೊಡ್ಡ ಮೌಲ್ಯ ಮತ್ತು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದ ಊಹಿಸಲ್ಪಟ್ಟ ಋಣಾತ್ಮಕ ಮೌಲ್ಯವು ಅನಿರೀಕ್ಷಿತವಾಗಿದ್ದವು ಮತ್ತು ಅವುಗಳನ್ನು ವಿವರಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗಲಿಲ್ಲ. ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳ ಅನಿರೀಕ್ಷಿತ ಮೌಲ್ಯಗಳು 1960ರ ದಶಕದಲ್ಲಿ ಕ್ವಾರ್ಕ್ ಮಾದರಿಯನ್ನು ಅಭಿವೃದ್ಧಿಪಡಿಸುವವರೆಗೆ ಒಗಟುಗಳಾಗಿ ಉಳಿದಿದ್ದವು. ರಬಿ ಅಳತೆಗಳ ಪರಿಷ್ಕರಣೆ ಮತ್ತು ವಿಕಾಸವು 1939ರಲ್ಲಿ ಡ್ಯೂಟರಾನ್ ಸಹ ವಿದ್ಯುತ್ ಕ್ವಾಡ್ರುಪೋಲ್ ಮೊಮೆಂಟ್ ಅನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ ಎಂಬ ಆವಿಷ್ಕಾರಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾಯಿತು. ಡ್ಯೂಟೆರಾನ್ನ ಈ ವಿದ್ಯುತ್ ಗುಣವು ರಬಿ ಗುಂಪಿನ ಅಳತೆಗಳಲ್ಲಿ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಮಾಡುತ್ತಿತ್ತು. ಈ ಆವಿಷ್ಕಾರವು ಡ್ಯೂಟರಾನ್ನ ಭೌತಿಕ ಆಕಾರವು ಸಮ್ಮಿತೀಯವಾಗಿಲ್ಲ ಎಂದು ಅರ್ಥೈಸಿತು, ಇದು ಪರಮಾಣು ಬಲವನ್ನು ಬಂಧಿಸುವ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳ ಸ್ವರೂಪದ ಬಗ್ಗೆ ಅಮೂಲ್ಯವಾದ ಒಳನೋಟವನ್ನು ಒದಗಿಸಿತು. ಪರಮಾಣು ಕೇಂದ್ರಕಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ದಾಖಲಿಸುವ ಅವರ ಅನುರಣನ ವಿಧಾನಕ್ಕಾಗಿ ರಬಿಯವರಿಗೆ 1944 ರಲ್ಲಿ ನೊಬೆಲ್ ಪ್ರಶಸ್ತಿಯನ್ನು ನೀಡಲಾಯಿತು. ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ ಗೈರೊಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಅನುಪಾತಗಳು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಕೆಲವೊಮ್ಮೆ ಅದರ-ಅಂಶ, ಆಯಾಮವಿಲ್ಲದ ಸ್ಕೇಲಾರ್ ಪರಿಭಾಷೆಯಲ್ಲಿ ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಅಥವಾ ಪ್ರೋಟಾನ್ನಂತಹ ಸಂಯುಕ್ತ ಕಣಗಳಿಗೆ-ಅಂಶವನ್ನು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸುವ ಸಂಪ್ರದಾಯವು, ಆಂತರಿಕ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವು ಎಲ್ಲಿದೆ, ತಿರುಗುವ ಕೋನೀಯ ಆವೇಗವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಪರಿಣಾಮಕಾರಿ-ಅಂಶವಾಗಿದೆ. - ಅಂಶವು ಆಯಾಮರಹಿತವಾಗಿದ್ದರೂ, ಸಂಯುಕ್ತ ಕಣಗಳಿಗೆ ಇದನ್ನು ಪರಮಾಣು ಆಯಸ್ಕಾಂತಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲಾಗಿದೆ. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗೆ, ಆಗಿದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ-ಅಂಶವು ಪ್ರೋಟಾನ್ನ ಜಿ-ಅಂಶವಾಗಿದೆ ಒಂದು ಕಣ ಅಥವಾ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯ ಗೈರೊಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಅನುಪಾತ, ಚಿಹ್ನೆ, ಅದರ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣ ಮತ್ತು ಅದರ ತಿರುಗುವ ಕೋನೀಯ ಆವೇಗದ ಅನುಪಾತವಾಗಿದೆ, ಅಥವಾ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳಿಗೆ, ಅನುಪಾತವನ್ನು ಸಾಂಪ್ರದಾಯಿಕವಾಗಿ ಪ್ರೋಟಾನ್ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ ಮತ್ತು ಚಾರ್ಜ್ ಪರಿಭಾಷೆಯಲ್ಲಿ ಸೂತ್ರದ ಮೂಲಕ ಬರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಗೈರೊಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಅನುಪಾತವು ಪ್ರೋಟಾನ್ನ ಗೈರೊಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಅನುಪಾತವಾಗಿದೆ. ಈ ಕಾರಣಕ್ಕಾಗಿ, MHz/T ಘಟಕದೊಂದಿಗೆ γ/2π ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ಹೆಚ್ಚಾಗಿ ನೀಡಲಾಗುತ್ತದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ "ಗಾಮಾ ಬಾರ್" ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ n/(2) = ಮತ್ತು p/(2) = MHz ⋅ T−1 ಪ್ರಮಾಣಗಳು ಅನುಕೂಲಕರವಾಗಿವೆ. ಬಾಹ್ಯ ಮೂಲದಿಂದ ಉತ್ಪತ್ತಿಯಾಗುವ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ ಅನ್ನು ಹಾಕಿದಾಗ, ಅದು ತನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಕ್ಷೇತ್ರಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ತಿರುಗಿಸುವ ಟಾರ್ಕ್ಗೆ ಒಳಪಟ್ಟಿರುತ್ತದೆ (ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಅದರ ತಿರುಗುವಿಕೆಯು ಕ್ಷೇತ್ರಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುತ್ತದೆ). ಯಾವುದೇ ಆಯಸ್ಕಾಂತದಂತೆಯೇ, ಈ ಟಾರ್ಕ್ ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣ ಮತ್ತು ಬಾಹ್ಯ ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಬಲದ ಉತ್ಪನ್ನಕ್ಕೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ. ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳು ತಿರುಗುವ ಕೋನೀಯ ಆವೇಗವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವುದರಿಂದ, ಈ ಟಾರ್ಕ್ ಅವುಗಳನ್ನು ಲಾರ್ಮರ್ ಆವರ್ತನ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುವ ಉತ್ತಮವಾಗಿ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲಾದ ಆವರ್ತನದೊಂದಿಗೆ ಪೂರ್ವಭಾವಿಯಾಗಿ ಚಲಿಸುವಂತೆ ಮಾಡುತ್ತದೆ. ಈ ವಿದ್ಯಮಾನವು ಪರಮಾಣು ಕಾಂತೀಯ ಅನುರಣನದ ಮೂಲಕ ಪರಮಾಣು ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಅಳೆಯಲು ಅನುವು ಮಾಡಿಕೊಡುತ್ತದೆ. ಲಾರ್ಮರ್ ಆವರ್ತನವನ್ನು ಅಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಬಲದೊಂದಿಗೆ ಗೈರೊಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಅನುಪಾತದ ಉತ್ಪನ್ನದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಬಹುದು. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗೆ γn ಚಿಹ್ನೆಯು ಋಣಾತ್ಮಕವಾಗಿರುವುದರಿಂದ, ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ತಿರುಗುವ ಕೋನೀಯ ಆವೇಗವು ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ದಿಕ್ಕಿನ ಬಗ್ಗೆ ಅಪ್ರದಕ್ಷಿಣಾಕಾರವಾಗಿ ಮುಂದುವರಿಯುತ್ತದೆ. ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಬಳಸುವ ಪರಮಾಣು ಕಾಂತೀಯ ಅನುರಣನವನ್ನು ಪರಮಾಣು ಕಾಂತೀಯ ಅನುರಣನ (ಎನ್. ಎಂ. ಆರ್) ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರೋಸ್ಕೋಪಿಗೆ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಹೈಡ್ರೋಜನ್-1 ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳು ಅನೇಕ ಪದಾರ್ಥಗಳ ಅಣುಗಳೊಳಗೆ ಇರುವುದರಿಂದ, ಎನ್. ಎಂ. ಆರ್ ಆ ಅಣುಗಳ ರಚನೆಯನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಬಹುದು. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಸ್ಪಿನ್ ಅನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವುದು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಮೊಮೆಂಟ್ನ ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದೊಂದಿಗಿನ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಯನ್ನು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಸ್ಪಿನ್ ಅನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ಬಳಸಿಕೊಳ್ಳಲಾಯಿತು. 1949ರಲ್ಲಿ, ಡಿ. ಹ್ಯೂಸ್ ಮತ್ತು ಎಮ್. ಬರ್ಗಿ ಅವರು ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಕನ್ನಡೆಯಿಂದ ಪ್ರತಿಫಲಿಸುವ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳನ್ನು ಅಳೆಯಿದರು ಮತ್ತು ಪ್ರತಿಫಲನಗಳ ಕೋನೀಯ ವಿತರಣೆಯು ತಿರುಗುವಿಕೆಗೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರುವುದನ್ನು ಕಂಡುಕೊಂಡರು. 1954ರಲ್ಲಿ, ಜೆ. ಶೆರ್ವುಡ್, ಟಿ. ಸ್ಟೀಫನ್ಸನ್ ಮತ್ತು ಎಸ್. ಬರ್ನ್ಸ್ಟೈನ್ ಅವರು ಸ್ಟರ್ನ್-ಗೆರ್ಲಾಕ್ ಪ್ರಯೋಗದಲ್ಲಿ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳನ್ನು ಬಳಸಿದರು, ಇದು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಸ್ಪಿನ್ ಸ್ಥಿತಿಗಳನ್ನು ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸಲು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡಿತು. ಅವರು ಅಂತಹ ಎರಡು ತಿರುಗುವ ಸ್ಥಿತಿಗಳನ್ನು ದಾಖಲಿಸಿದರು, ಇದು ತಿರುಗುವ ಕಣದೊಂದಿಗೆ ಸ್ಥಿರವಾಗಿದೆ. ಈ ಅಳತೆಗಳವರೆಗೆ, ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಒಂದು ತಿರುಗುವ ಕಣವಾಗಿರಬಹುದು ಎಂಬ ಸಾಧ್ಯತೆಯನ್ನು ತಳ್ಳಿಹಾಕಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗುತ್ತಿರಲಿಲ್ಲ. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳು ತಟಸ್ಥ ಕಣಗಳಾಗಿರುವುದರಿಂದ, ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳು ಮತ್ತು ಆಲ್ಫಾ ಕಣಗಳಿಗಿಂತ ಭಿನ್ನವಾಗಿ ಅವು ಆವೇಶದ ಗುರಿಗಳನ್ನು ಸಮೀಪಿಸುವಾಗ ಕೂಲಂಬ್ ವಿಕರ್ಷಣೆಯನ್ನು ಜಯಿಸಬೇಕಾಗಿಲ್ಲ. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳು ದ್ರವ್ಯವನ್ನು ಆಳವಾಗಿ ಭೇದಿಸಬಲ್ಲವು. ಆದ್ದರಿಂದ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಚದುರುವಿಕೆಯ ಅಥವಾ ವಿವರ್ತನೆಯ ತಂತ್ರಗಳನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ದ್ರವ್ಯದ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಪರಿಶೀಲಿಸಲು ಬಳಸಿಕೊಳ್ಳಲಾಗಿದೆ. ಈ ವಿಧಾನಗಳು ಎಕ್ಸ್-ರೇ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರೋಸ್ಕೋಪಿಯ ಪೂರಕವಾದ ಮಾಹಿತಿಯನ್ನು ಒದಗಿಸುತ್ತವೆ. ನಿರ್ದಿಷ್ಟವಾಗಿ, ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಶೀತ ಅಥವಾ ಉಷ್ಣ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು 1-100 Å ಉದ್ದದ ಮಾಪಕಗಳಲ್ಲಿ ವಸ್ತುಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಈ ಚದುರುವಿಕೆಯ ತಂತ್ರಗಳನ್ನು ಅಭಿವೃದ್ಧಿಪಡಿಸಿದ್ದಕ್ಕಾಗಿ ಬಿ. ಬ್ರಾಕ್ಹೌಸ್ ಮತ್ತು ಸಿ. ಶಲ್ 1994ರಲ್ಲಿ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದಲ್ಲಿ ನೊಬೆಲ್ ಪ್ರಶಸ್ತಿಯನ್ನು ಪಡೆದರು. ವಿದ್ಯುತ್ಕೋಶವಿಲ್ಲದೆ, ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಕಿರಣಗಳನ್ನು ಕಣ ವೇಗವರ್ಧಕಗಳಿಗೆ ಬಳಸುವ ಸಾಂಪ್ರದಾಯಿಕ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ವಿಧಾನಗಳಿಂದ ನಿಯಂತ್ರಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರಗಳನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳ ಸ್ವಲ್ಪ ನಿಯಂತ್ರಣವನ್ನು ಅನುಮತಿಸುತ್ತದೆ, ಆದಾಗ್ಯೂ, ಧ್ರುವೀಕೃತ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಕಿರಣಗಳ ರಚನೆ ಸೇರಿದಂತೆ. ಸಣ್ಣ ಮೇಯಿಸುವ ಕೋನಗಳಲ್ಲಿ ಚದುರಿದಾಗ ತಂಪಾದ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳು ಕೆಲವು ಕಾಂತೀಯ ವಸ್ತುಗಳಿಂದ ಹೆಚ್ಚಿನ ದಕ್ಷತೆಯಿಂದ ಪ್ರತಿಫಲಿಸುತ್ತವೆ ಎಂಬ ಅಂಶವನ್ನು ಒಂದು ತಂತ್ರವು ಬಳಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಪ್ರತಿಫಲನವು ಆದ್ಯತೆಯಾಗಿ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ತಿರುಗುವ ಸ್ಥಿತಿಗಳನ್ನು ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡುತ್ತದೆ, ಹೀಗಾಗಿ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳನ್ನು ಧ್ರುವೀಕರಿಸುತ್ತದೆ. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಕಾಂತೀಯ ಕನ್ನಡಿಗಳು ಮತ್ತು ಮಾರ್ಗದರ್ಶಿಗಳು ನಿಧಾನಗತಿಯ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳ ಕಿರಣಗಳನ್ನು ನಿಯಂತ್ರಿಸಲು ಈ ಒಟ್ಟು ಆಂತರಿಕ ಪ್ರತಿಫಲನ ವಿದ್ಯಮಾನವನ್ನು ಬಳಸುತ್ತವೆ. ಪರಮಾಣು ಕೇಂದ್ರಕವು ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳು ಮತ್ತು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳ ಬದ್ಧ ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುವುದರಿಂದ, ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳು ಪರಮಾಣು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಕ್ಕೆ ಅಥವಾ ಒಟ್ಟಾರೆಯಾಗಿ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗೆ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಕ್ಕೆ ಕೊಡುಗೆ ನೀಡುತ್ತವೆ. ಪರಮಾಣು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವು ಚಾರ್ಜ್ ಮಾಡಲಾದ ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳ ಕಕ್ಷೀಯ ಚಲನೆಯ ಕೊಡುಗೆಗಳನ್ನು ಸಹ ಒಳಗೊಂಡಿದೆ. ಪ್ರೋಟಾನ್ ಮತ್ತು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಅನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುವ ಡ್ಯುಟೆರಾನ್, ಪರಮಾಣು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದ ಸರಳ ಉದಾಹರಣೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ. ಪ್ರೋಟಾನ್ ಮತ್ತು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳ ಮೊತ್ತವು 0.879 μN ಅನ್ನು ನೀಡುತ್ತದೆ, ಇದು ಅಳತೆ ಮಾಡಿದ 0.857 μN ಮೌಲ್ಯದ 3 ಪ್ರತಿಶತದೊಳಗೆ ಇರುತ್ತದೆ. ಈ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರದಲ್ಲಿ, ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳ ಸ್ಪಿನ್ಗಳು ಜೋಡಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿರುತ್ತವೆ, ಆದರೆ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಋಣಾತ್ಮಕ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದಿಂದಾಗಿ ಅವುಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳು ಸರಿದೂಗಿಸಲ್ಪಡುತ್ತವೆ. ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳ ಸ್ವರೂಪವು ಎರಡು ಸಂಭವನೀಯ ಕಾರ್ಯವಿಧಾನಗಳಿಂದ ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ದ್ವಿಧ್ರುವಿ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಉತ್ಪಾದಿಸಬಹುದು. ಒಂದು ಮಾರ್ಗವೆಂದರೆ "ಆಂಪೆರಿಯನ್" ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಡೈಪೋಲ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ವಿದ್ಯುತ್ ಪ್ರವಾಹದ ಸಣ್ಣ ಲೂಪ್ ಮೂಲಕ. ಇನ್ನೊಂದು ಮಾರ್ಗವೆಂದರೆ, "ಗಿಲ್ಬರ್ಟಿಯನ್" ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಡೈಪೋಲ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುವ, ಯಾವುದೋ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಒಟ್ಟಿಗೆ ಬಂಧಿಸಲಾದ, ವಿರುದ್ಧವಾದ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಚಾರ್ಜ್ನ ಒಂದು ಜೋಡಿ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಮೊನೊಪೋಲ್ಗಳು. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಮೊನೊಪೋಲ್ಗಳು ಊಹಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಮತ್ತು ಗಮನಿಸಲಾಗದೆ ಉಳಿದಿವೆ. 1930 ಮತ್ತು 1940 ರ ದಶಕದುದ್ದಕ್ಕೂ ಈ ಎರಡು ಕಾರ್ಯವಿಧಾನಗಳಲ್ಲಿ ಯಾವುದು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ ಆಂತರಿಕ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳಿಗೆ ಕಾರಣವಾಯಿತು ಎಂಬುದು ಸುಲಭವಾಗಿ ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿರಲಿಲ್ಲ. 1930 ರಲ್ಲಿ, ಎನ್ರಿಕೊ ಫೆರ್ಮಿ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ (ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸೇರಿದಂತೆ) ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳು ಆಂಪೇರಿಯನ್ ಎಂದು ತೋರಿಸಿದರು. ಎರಡು ರೀತಿಯ ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳು ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ವಿಭಿನ್ನ ಶಕ್ತಿಗಳನ್ನು ಅನುಭವಿಸುತ್ತವೆ. ಫೆರ್ಮಿಯ ವಾದಗಳ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ, ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳು ಸೇರಿದಂತೆ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಕಣಗಳ ಆಂತರಿಕ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳು ಆಂಪೇರಿಯನ್ ಎಂದು ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. ವಾದಗಳು ಮೂಲಭೂತ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತತೆ, ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರ ಮತ್ತು ಪರಮಾಣು ಎಸ್-ಸ್ಟೇಟ್ ಶಕ್ತಿಯ ಮಟ್ಟಗಳ ಹೈಪರ್ಫೈನ್ ರಚನೆಯನ್ನು ಆಧರಿಸಿವೆ. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ವಿಷಯದಲ್ಲಿ, 1951ರಲ್ಲಿ ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುಗಳಿಂದ ನಿಧಾನಗತಿಯ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳ ಚದುರುವಿಕೆಯ ಪ್ರಯೋಗಾಲಯ ಮಾಪನಗಳಿಂದ ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕ ಸಾಧ್ಯತೆಗಳನ್ನು ಪರಿಹರಿಸಲಾಯಿತು. ಅಸಂಗತ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳು ಮತ್ತು ಮೆಸಾನ್ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳ ಅಸಂಗತ ಮೌಲ್ಯಗಳು 1930 ರ ದಶಕದ ಆರಂಭದಲ್ಲಿ ಅವುಗಳ ಆವಿಷ್ಕಾರದ ಸಮಯದಿಂದ 1960 ರ ದಶಕದಲ್ಲಿ ಕ್ವಾರ್ಕ್ ಮಾದರಿಯ ಅಭಿವೃದ್ಧಿಯವರೆಗೆ 30 ವರ್ಷಗಳ ಕಾಲ ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕ ಸಂದಿಗ್ಧತೆಯನ್ನು ಪ್ರಸ್ತುತಪಡಿಸಿದವು. ಈ ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳ ಮೂಲವನ್ನು ಅರ್ಥಮಾಡಿಕೊಳ್ಳಲು ಗಣನೀಯ ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕ ಪ್ರಯತ್ನಗಳನ್ನು ಮಾಡಲಾಗಿದೆ, ಆದರೆ ಈ ಸಿದ್ಧಾಂತಗಳ ವೈಫಲ್ಯಗಳು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿವೆ. ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ನ ಸಣ್ಣ ಅಸಂಗತ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ವಿವರಿಸುವ ಗಮನಾರ್ಹವಾದ ಯಶಸ್ವಿ ಸಿದ್ಧಾಂತಕ್ಕೆ ಪರಮಾಣು-ಬಲದ ಸಮಾನತೆಯನ್ನು ಅಭಿವೃದ್ಧಿಪಡಿಸುವುದರ ಮೇಲೆ ಹೆಚ್ಚಿನ ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕ ಗಮನ ಕೇಂದ್ರೀಕರಿಸಲಾಗಿತ್ತು. ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳ ಮೂಲದ ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು 1935ರಷ್ಟು ಹಿಂದೆಯೇ ಗುರುತಿಸಲಾಯಿತು. 1934ರ ಫೆರ್ಮಿಯ ಬೀಟಾ ಕೊಳೆಯುವಿಕೆಯ ಸಿದ್ಧಾಂತಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿ ಈ ಕಣಗಳ ಕ್ವಾಂಟಮ್-ಯಾಂತ್ರಿಕ ಏರಿಳಿತಗಳಿಂದ ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳು ಉಂಟಾಗಬಹುದು ಎಂದು ಜಿ. ಸಿ. ವಿಕ್ ಸೂಚಿಸಿದರು. ಈ ಸಿದ್ಧಾಂತದ ಪ್ರಕಾರ, ಬೀಟಾ ಕೊಳೆಯುವಿಕೆಯ ನೈಸರ್ಗಿಕ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಭಾಗಶಃ, ನಿಯಮಿತವಾಗಿ ಮತ್ತು ಸಂಕ್ಷಿಪ್ತವಾಗಿ ಪ್ರೋಟಾನ್, ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಮತ್ತು ನ್ಯೂಟ್ರಿನೊಗಳಾಗಿ ಬೇರ್ಪಡುತ್ತದೆ. ಈ ಕಲ್ಪನೆಯಿಂದ, ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವು ಈ ಕ್ವಾಂಟಮ್-ಯಾಂತ್ರಿಕ ಏರಿಳಿತಗಳ ಅವಧಿಯಲ್ಲಿ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ನ ದೊಡ್ಡ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದ ಕ್ಷಣಿಕ ಅಸ್ತಿತ್ವದಿಂದ ಉಂಟಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ವರ್ಚುವಲ್ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿದ್ದ ಸಮಯದ ಉದ್ದದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲ್ಪಟ್ಟ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದ ಮೌಲ್ಯವಾಗಿದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಊಹಾತ್ಮಕ ಊಹೆಗಳನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ, ಇದು ತುಂಬಾ ಚಿಕ್ಕದಾದ ಅಥವಾ ತುಂಬಾ ದೊಡ್ಡದಾದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ಮುನ್ಸೂಚಿಸಿದೆ ಎಂದು ಎಚ್. ಬೆಥೆ ಮತ್ತು ಆರ್. ಬ್ಯಾಚರ್ ತೋರಿಸಿದಾಗ ಈ ಸಿದ್ಧಾಂತವು ಸಮರ್ಥನೀಯವಲ್ಲವೆಂದು ಸಾಬೀತಾಯಿತು. ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಇದೇ ರೀತಿಯ ಪರಿಗಣನೆಗಳು ಹೆಚ್ಚು ಯಶಸ್ವಿಯಾಗಿವೆ ಎಂದು ಸಾಬೀತಾಯಿತು. ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಎಲೆಕ್ಟ್ರೋಡೈನಮಿಕ್ಸ್ನಲ್ಲಿ (ಕ್ಯೂಇಡಿ), ಕಣದ ಅಸಂಗತ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವು ಆ ಕಣದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಕ್ಕೆ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಯಾಂತ್ರಿಕ ಏರಿಳಿತಗಳ ಸಣ್ಣ ಕೊಡುಗೆಗಳಿಂದ ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತದೆ. "ಡಿರಾಕ್" ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಕ್ಕೆ ಜಿ-ಅಂಶವು ಋಣಾತ್ಮಕ ಆವೇಶದ, ಸ್ಪಿನ್-1/2 ಕಣಕ್ಕೆ ಎಂದು ಊಹಿಸಲಾಗಿದೆ. ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ನಂತಹ ಕಣಗಳಿಗೆ, ಈ "ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ" ಫಲಿತಾಂಶವು ವೀಕ್ಷಿಸಿದ ಮೌಲ್ಯಕ್ಕಿಂತ ಸುಮಾರು 0.1% ರಷ್ಟು ಭಿನ್ನವಾಗಿದೆ; ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಮೌಲ್ಯಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ವ್ಯತ್ಯಾಸವೆಂದರೆ ಅಸಂಗತ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣ. ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ನ ಜಿ-ಅಂಶವನ್ನು ಕ್ಯೂಇಡಿ ಎಂದು ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ಫೋಟಾನ್ಗಳಿಂದ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಬಲದ ಮಧ್ಯಸ್ಥಿಕೆಯ ಸಿದ್ಧಾಂತವಾಗಿದೆ. ಭೌತಿಕ ಚಿತ್ರಣವೆಂದರೆ, ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ನ ಪರಿಣಾಮಕಾರಿ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವು ಡಿರಾಕ್ ಕಣವಾದ "ಬೇರ್" ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ನ ಕೊಡುಗೆಗಳಿಂದ ಮತ್ತು ಈ ಕಣವನ್ನು ಸುತ್ತುವರೆದಿರುವ "ವರ್ಚುವಲ್", ಅಲ್ಪಾವಧಿಯ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್-ಪಾಸಿಟ್ರಾನ್ ಜೋಡಿಗಳು ಮತ್ತು ಫೋಟಾನ್ಗಳ ಮೋಡದಿಂದ ಉಂಟಾಗುತ್ತದೆ. ಈ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಯಾಂತ್ರಿಕ ಏರಿಳಿತಗಳ ಪರಿಣಾಮಗಳನ್ನು ಲೂಪ್ಗಳೊಂದಿಗಿನ ಫೇನ್ಮನ್ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕವಾಗಿ ಲೆಕ್ಕ ಹಾಕಬಹುದು. ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ನ ಅಸಂಗತ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಕ್ಕೆ ಒಂದು-ಲೂಪ್ ಕೊಡುಗೆಯನ್ನು, ಮೊದಲ-ಕ್ರಮಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾದ ಮತ್ತು ಕ್ಯೂಇಡಿಯಲ್ಲಿನ ಅತಿದೊಡ್ಡ ತಿದ್ದುಪಡಿಯನ್ನು, ಬಲಭಾಗದಲ್ಲಿರುವ ರೇಖಾಚಿತ್ರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಿರುವ ಶೃಂಗದ ಕಾರ್ಯವನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡುವ ಮೂಲಕ ಕಂಡುಹಿಡಿಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಈ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರವನ್ನು ಜೆ. ಶ್ವಿಂಗರ್ ಅವರು 1948ರಲ್ಲಿ ಕಂಡುಹಿಡಿದರು. ನಾಲ್ಕನೇ ಕ್ರಮಕ್ಕೆ ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡರೆ, ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ನ ಅಸಂಗತ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದ ಕ್ಯೂಇಡಿ ಮುನ್ಸೂಚನೆಯು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಅಳೆಯಲಾದ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು 10 ಕ್ಕೂ ಹೆಚ್ಚು ಪ್ರಮುಖ ಅಂಕಿಗಳಿಗೆ ಒಪ್ಪುತ್ತದೆ, ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದ ಇತಿಹಾಸದಲ್ಲಿ ಅತ್ಯಂತ ನಿಖರವಾಗಿ ಪರಿಶೀಲಿಸಿದ ಮುನ್ಸೂಚನೆಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದಾಗಿದೆ. ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ, ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳ ಅಸಂಗತ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳು ಅಗಾಧವಾಗಿವೆ. ಪ್ರೋಟಾನ್ಗೆ ಜಿ-ಅಂಶವು 5.6 ಆಗಿದೆ, ಮತ್ತು ಚಾರ್ಜ್ಲೆಸ್ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್, ಯಾವುದೇ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಹೊಂದಿರಬಾರದು, ಇದು-3.8 ರ ಜಿ-ಅಂಶವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳ ಅಸಂಗತ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳು, ಅಂದರೆ, ನಿರೀಕ್ಷಿತ ಡಿರಾಕ್ ಕಣ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಕಳೆಯುವುದರೊಂದಿಗೆ ಅವುಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳು ಸ್ಥೂಲವಾಗಿ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತವೆ ಆದರೆ ವಿರುದ್ಧ ಚಿಹ್ನೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ ಎಂಬುದನ್ನು ಗಮನಿಸಿಃ, ಆದರೆ. ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳ ಯುಕಾವಾ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಯನ್ನು 1930ರ ದಶಕದ ಮಧ್ಯಭಾಗದಲ್ಲಿ ಕಂಡುಹಿಡಿಯಲಾಯಿತು, ಮತ್ತು ಈ ಪರಮಾಣು ಬಲವನ್ನು ಪಿಯಾನ್ ಮೆಸಾನ್ಗಳು ಮಧ್ಯಸ್ಥಿಕೆ ವಹಿಸುತ್ತವೆ. ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಸಿದ್ಧಾಂತಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ, ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳು ಮತ್ತು ಪಿಯಾನ್ಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡ ಉನ್ನತ-ಕ್ರಮಾಂಕದ ಲೂಪ್ಗಳು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳ ಅಸಂಗತ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಉತ್ಪಾದಿಸಬಹುದು ಎಂಬುದು ಊಹೆಯಾಗಿತ್ತು. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಪರಿಣಾಮಕಾರಿ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವು ಶೂನ್ಯವಾದ "ಬೇರ್" ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಸಂಯೋಜಿತ ಕೊಡುಗೆಗಳಿಂದ ಮತ್ತು ಪರಮಾಣು ಮತ್ತು ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಶಕ್ತಿಗಳ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಈ ಕಣವನ್ನು ಸುತ್ತುವರೆದಿರುವ "ವರ್ಚುವಲ್" ಪಿಯಾನ್ಗಳು ಮತ್ತು ಫೋಟಾನ್ಗಳ ಮೋಡದಿಂದ ಉದ್ಭವಿಸಿದೆ ಎಂಬುದು ಭೌತಿಕ ಚಿತ್ರಣವಾಗಿತ್ತು. ಬಲಭಾಗದಲ್ಲಿರುವ ಫೇನ್ಮನ್ ರೇಖಾಚಿತ್ರವು ಸರಿಸುಮಾರು ಮೊದಲ ಕ್ರಮಾಂಕದ ರೇಖಾಚಿತ್ರವಾಗಿದ್ದು, ಪಿಯಾನ್ಗಳು ನಿರ್ವಹಿಸುವ ವರ್ಚುವಲ್ ಕಣಗಳ ಪಾತ್ರವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ. ಎ. ಪೈಸ್ ಗಮನಿಸಿದಂತೆ, "1948ರ ಅಂತ್ಯ ಮತ್ತು 1949ರ ಮಧ್ಯಭಾಗದ ನಡುವೆ ಕನಿಷ್ಠ ಆರು ಪ್ರಬಂಧಗಳು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ ಕ್ಷಣಗಳ ಎರಡನೇ ಕ್ರಮಾಂಕದ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳ ಬಗ್ಗೆ ವರದಿ ಮಾಡಿದ್ದವು". ಪೈಸ್ ಗಮನಿಸಿದಂತೆ, ಈ ಸಿದ್ಧಾಂತಗಳು ಅವಲೋಕನದೊಂದಿಗೆ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಭಿನ್ನಾಭಿಪ್ರಾಯ ಹೊಂದಿರುವ ಫಲಿತಾಂಶಗಳನ್ನು ನೀಡಿದ "ವಿಫಲ" ವಾಗಿವೆ. ಅದೇನೇ ಇದ್ದರೂ, ಮುಂದಿನ ಎರಡು ದಶಕಗಳವರೆಗೆ ಈ ಮಾರ್ಗಗಳಲ್ಲಿ ಗಂಭೀರ ಪ್ರಯತ್ನಗಳು ಮುಂದುವರೆದವು, ಸ್ವಲ್ಪ ಯಶಸ್ಸನ್ನು ಕಂಡವು. ಈ ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕ ವಿಧಾನಗಳು ತಪ್ಪಾಗಿದ್ದವು ಏಕೆಂದರೆ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳು ತಮ್ಮ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಘಟಕಗಳಾದ ಕ್ವಾರ್ಕ್ಗಳಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳೊಂದಿಗೆ ಸಂಯೋಜಿತ ಕಣಗಳಾಗಿವೆ. ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳ ಕ್ವಾರ್ಕ್ ಮಾದರಿ ಹ್ಯಾಡ್ರಾನ್ಗಳ ಕ್ವಾರ್ಕ್ ಮಾದರಿಯಲ್ಲಿ, ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಒಂದು ಅಪ್ ಕ್ವಾರ್ಕ್ (ಚಾರ್ಜ್) ಮತ್ತು ಎರಡು ಡೌನ್ ಕ್ವಾರ್ಕ್ (ಚಾರ್ಜ್) ಗಳಿಂದ ಕೂಡಿದ್ದರೆ, ಪ್ರೋಟಾನ್ ಒಂದು ಡೌನ್ ಕ್ವಾರ್ಕ್ (ಚಾರ್ಜ್) ಮತ್ತು ಎರಡು ಅಪ್ ಕ್ವಾರ್ಕ್ (ಚಾರ್ಜ್) ಗಳಿಂದ ಕೂಡಿದೆ. ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಘಟಕ ಕ್ವಾರ್ಕ್ಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳ ಮೊತ್ತವಾಗಿ ರೂಪಿಸಬಹುದು, ಆದಾಗ್ಯೂ ಈ ಸರಳ ಮಾದರಿಯು ಕಣ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದ ಪ್ರಮಾಣಿತ ಮಾದರಿಯ ಸಂಕೀರ್ಣತೆಗಳನ್ನು ನಿರಾಕರಿಸುತ್ತದೆ. ಕ್ವಾರ್ಕ್ಗಳು ಬಿಂದುವಿನಂತಹ ಡಿರಾಕ್ ಕಣಗಳಂತೆ ವರ್ತಿಸುತ್ತವೆ ಎಂದು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರವು ಊಹಿಸುತ್ತದೆ, ಪ್ರತಿಯೊಂದೂ ತಮ್ಮದೇ ಆದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದು, ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟನ್ನ ಮೇಲಿನ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯನ್ನು ಹೋಲುತ್ತದೆಃ ಅಲ್ಲಿ q-ಸಬ್ಸ್ಕ್ರಿಪ್ಟ್ ಮಾಡಲಾದ ಅಸ್ಥಿರಗಳು ಕ್ವಾರ್ಕ್ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣ, ಚಾರ್ಜ್ ಅಥವಾ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯನ್ನು ಉಲ್ಲೇಖಿಸುತ್ತವೆ. ಸರಳವಾಗಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆ, ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಮೂರು ಕ್ವಾರ್ಕ್ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳ ವಾಹಕ ಮೊತ್ತ ಮತ್ತು ಅದರೊಳಗಿನ ಮೂರು ಆವೇಶದ ಕ್ವಾರ್ಕ್ಗಳ ಚಲನೆಯಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಕಕ್ಷೀಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ನೋಡಬಹುದು. ಸ್ಟ್ಯಾಂಡರ್ಡ್ ಮಾಡೆಲ್ನ (ಎಸ್ಯು (6) ಸಿದ್ಧಾಂತ) ಆರಂಭಿಕ ಯಶಸ್ಸುಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದಾದ 1964 ರಲ್ಲಿ ಎಂ. ಬೇಗ್, ಬಿ. ಲೀ ಮತ್ತು ಎ. ಪೈಸ್ ಅವರು ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕವಾಗಿ ಪ್ರೋಟಾನ್-ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳ ಅನುಪಾತವನ್ನು ಲೆಕ್ಕ ಹಾಕಿದರು, ಇದು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು 3 ಪ್ರತಿಶತದೊಳಗೆ ಒಪ್ಪುತ್ತದೆ. ಈ ಅನುಪಾತಕ್ಕೆ ಅಳೆಯಲಾದ ಮೌಲ್ಯವು. ಪೌಲಿ ಹೊರಗಿಡುವ ತತ್ವದೊಂದಿಗೆ ಈ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರದ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಯಾಂತ್ರಿಕ ಆಧಾರದ ವೈರುಧ್ಯವು 1964 ರಲ್ಲಿ ಒ. ಗ್ರೀನ್ಬರ್ಗ್ ಅವರು ಕ್ವಾರ್ಕ್ಗಳಿಗೆ ಬಣ್ಣದ ಚಾರ್ಜ್ ಅನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯಲು ಕಾರಣವಾಯಿತು. ಮೂರು ಕ್ವಾರ್ಕ್ಗಳಿಂದ ಕೂಡಿದ ಬ್ಯಾರಿಯಾನ್ಗಳ ಸಾಪೇಕ್ಷವಲ್ಲದ ಕ್ವಾಂಟಮ್-ಯಾಂತ್ರಿಕ ತರಂಗ ಕ್ರಿಯೆಯಿಂದ, ನೇರವಾದ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರವು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳು, ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳು ಮತ್ತು ಇತರ ಬ್ಯಾರಿಯಾನ್ಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳಿಗೆ ಸಾಕಷ್ಟು ನಿಖರವಾದ ಅಂದಾಜುಗಳನ್ನು ನೀಡುತ್ತದೆ. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗೆ, ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಇಲ್ಲಿ ನೀಡಲಾಗುತ್ತದೆ ಅಲ್ಲಿ d ಮತ್ತು u ಕ್ರಮವಾಗಿ ಕೆಳ ಮತ್ತು ಮೇಲಿನ ಕ್ವಾರ್ಕ್ಗಳಿಗೆ ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳಾಗಿವೆ. ಈ ಫಲಿತಾಂಶವು ಕ್ವಾರ್ಕ್ಗಳ ಆಂತರಿಕ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಅವುಗಳ ಕಕ್ಷೀಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳೊಂದಿಗೆ ಸಂಯೋಜಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಮೂರು ಕ್ವಾರ್ಕ್ಗಳು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ, ಪ್ರಬಲ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿವೆ ಎಂದು ಊಹಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರದ ಫಲಿತಾಂಶಗಳು ಉತ್ತೇಜನಕಾರಿಯಾಗಿವೆ, ಆದರೆ ಅಪ್ ಅಥವಾ ಡೌನ್ ಕ್ವಾರ್ಕ್ಗಳ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಗಳನ್ನು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ನ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ ಎಂದು ಭಾವಿಸಲಾಗಿತ್ತು. ಕ್ವಾರ್ಕ್ಗಳ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಗಳು ವಾಸ್ತವವಾಗಿ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಶೇಕಡ 1ರಷ್ಟು ಮಾತ್ರ. ಈ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ಗಳ ಸ್ಟ್ಯಾಂಡರ್ಡ್ ಮಾಡೆಲ್ನ ಸಂಕೀರ್ಣತೆಯಿಂದ ಉದ್ಭವಿಸಿದೆ, ಅಲ್ಲಿ ಅವುಗಳ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಹೆಚ್ಚಿನ ಭಾಗವು ಗ್ಲುವಾನ್ ಕ್ಷೇತ್ರಗಳು, ವರ್ಚುವಲ್ ಕಣಗಳು ಮತ್ತು ಬಲವಾದ ಬಲದ ಅಗತ್ಯ ಅಂಶಗಳಾದ ಅವುಗಳ ಸಂಬಂಧಿತ ಶಕ್ತಿಯಲ್ಲಿ ಹುಟ್ಟುತ್ತದೆ. ಇದಲ್ಲದೆ, ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ ಅನ್ನು ರೂಪಿಸುವ ಕ್ವಾರ್ಕ್ಗಳು ಮತ್ತು ಗ್ಲುವಾನ್ಗಳ ಸಂಕೀರ್ಣ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗೆ ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯ ಚಿಕಿತ್ಸೆಯ ಅಗತ್ಯವಿರುತ್ತದೆ. ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಾನ್ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಮೊಮೆಂಟ್ಗಳನ್ನು ಮೊದಲ ತತ್ವಗಳಿಂದ ಯಶಸ್ವಿಯಾಗಿ ಲೆಕ್ಕಹಾಕಲಾಗಿದೆ, ಇದಕ್ಕೆ ಗಮನಾರ್ಹ ಕಂಪ್ಯೂಟಿಂಗ್ ಸಂಪನ್ಮೂಲಗಳು ಬೇಕಾಗುತ್ತವೆ. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಟ್ರಿಪಲ್-ಆಕ್ಸಿಸ್ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರೋಮೆಟ್ರಿ LARMOR ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಮೈಕ್ರೋಸ್ಕೋಪ್ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ವಿದ್ಯುತ್ ದ್ವಿಧ್ರುವಿ ಮೊಮೆಂಟ್ ಅಹರೊನೊವ್-ಕ್ಯಾಷರ್ ಪರಿಣಾಮ ಉಲ್ಲೇಖಗಳು ಗ್ರಂಥಸೂಚಿ ಎಸ್. ಡಬ್ಲ್ಯೂ. ಲವ್ಸೆ (1986) ಅನ್ನು ಸಹ ನೋಡಿ. ಮಂದಗೊಳಿಸಿದ ದ್ರವ್ಯದಿಂದ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಚದುರುವಿಕೆಯ ಸಿದ್ಧಾಂತ. ಆಕ್ಸ್ಫರ್ಡ್ ಯೂನಿವರ್ಸಿಟಿ ಪ್ರೆಸ್. .. ಡೊನಾಲ್ಡ್ ಎಚ್. ಪರ್ಕಿನ್ಸ್ (1982). ಹೈ ಎನರ್ಜಿ ಫಿಸಿಕ್ಸ್ನ ಪರಿಚಯ. ಓದುವಿಕೆ, ಮ್ಯಾಸಚೂಸೆಟ್ಸ್ಃ ಅಡಿಸನ್ ವೆಸ್ಲೆ,. ಜಾನ್ ಎಸ್. ರಿಗ್ಡೆನ್ (1987). ರಬಿ, ವಿಜ್ಞಾನಿ ಮತ್ತು ನಾಗರಿಕ. ನ್ಯೂಯಾರ್ಕ್ಃ ಬೇಸಿಕ್ ಬುಕ್ಸ್, ಇಂಕ್. ಸೆರ್ಗೆಯ್ ವೊನ್ಸೋವ್ಸ್ಕಿ (1975). ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಕಣಗಳ ಆಯಸ್ಕಾಂತತೆ. ಮಾಸ್ಕೋಃ ಮೀರ್ ಪಬ್ಲಿಷರ್ಸ್. ಬಾಹ್ಯ ಸಂಪರ್ಕಗಳು ಮ್ಯಾಟರ್ನಲ್ಲಿನ ವಿದ್ಯುತ್ ಮತ್ತು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರಗಳು ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಮೊಮೆಂಟ್ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಸಮ್ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೋಸ್ಟ್ಯಾಟಿಕ್ಸ್ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಮೊಮೆಂಟ್ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಮೊಮೆಂಟ್ ಭೌತಿಕ ಪ್ರಮಾಣಗಳು