P-nuclei
ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳು (ಪಿ ಎಂದರೆ ಪ್ರೋಟಾನ್-ಸಮೃದ್ಧ) ಕೆಲವು ಪ್ರೋಟಾನ್-ಸಮೃದ್ಧ, ಸೆಲೀನಿಯಂ ಮತ್ತು ಪಾದರಸದ ನಡುವಿನ ಕೆಲವು ಅಂಶಗಳ ನೈಸರ್ಗಿಕವಾಗಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಐಸೊಟೋಪ್ಗಳಾಗಿವೆ, ಇವುಗಳನ್ನು ಎಸ್-ಅಥವಾ ಆರ್-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯಲ್ಲಿ ಉತ್ಪಾದಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ. ಬರ್ಬಿಡ್ಜ್, ಬರ್ಬಿಡ್ಜ್, ಫೌಲರ್ ಮತ್ತು ಹೋಯ್ಲ್ (1957) ಮತ್ತು ಎ. ಜಿ. ಡಬ್ಲ್ಯೂ. ಕ್ಯಾಮರೂನ್ (1957) ಅವರ ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ, ಅದ್ಭುತ ಕೃತಿಗಳು ಕಬ್ಬಿಣದ ಅಂಶವನ್ನು ಮೀರಿ ನೈಸರ್ಗಿಕವಾಗಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಹೆಚ್ಚಿನ ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗಳನ್ನು ಎರಡು ರೀತಿಯ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳಲ್ಲಿ ಹೇಗೆ ತಯಾರಿಸಬಹುದು ಎಂಬುದನ್ನು ತೋರಿಸಿದೆ, ಎಸ್-ಮತ್ತು ಆರ್-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆ. ಪ್ರಕೃತಿಯಲ್ಲಿ ಕಂಡುಬರುವ ಕೆಲವು ಪ್ರೋಟಾನ್-ಭರಿತ ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗಳನ್ನು ಈ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳಲ್ಲಿ ತಲುಪಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ಅವುಗಳನ್ನು ಸಂಶ್ಲೇಷಿಸಲು ಕನಿಷ್ಠ ಒಂದು ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಅಗತ್ಯವಿರುತ್ತದೆ. ಈ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ನ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನವು ಎಸ್-ಮತ್ತು ಆರ್-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಪ್ರಸ್ತುತ ಜ್ಞಾನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುವುದರಿಂದ (ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯೊಸಿಂಥೆಸಿಸ್ ಅನ್ನು ಸಹ ನೋಡಿ), ಕೆಳಗಿನ ಕೋಷ್ಟಕದಲ್ಲಿ ಸೂಚಿಸಿದಂತೆ 35 ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ನ ಮೂಲ ಪಟ್ಟಿಯನ್ನು ವರ್ಷಗಳಲ್ಲಿ ಮಾರ್ಪಡಿಸಬಹುದು. ಉದಾಹರಣೆಗೆ, 152ಜಿಡಿ ಮತ್ತು 164ಇಆರ್ನ ಸಮೃದ್ಧಿಯು ಎಸ್-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯಿಂದ ಕನಿಷ್ಠ ಬಲವಾದ ಕೊಡುಗೆಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ ಎಂದು ಇಂದು ಗುರುತಿಸಲಾಗಿದೆ. ಇದು 113ಇನ್ ಮತ್ತು 115ಎಸ್ಎನ್ಗಳಿಗೂ ಅನ್ವಯಿಸುತ್ತದೆ ಎಂದು ತೋರುತ್ತದೆ, ಇದನ್ನು ಹೆಚ್ಚುವರಿಯಾಗಿ ಆರ್-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯಲ್ಲಿ ಸಣ್ಣ ಪ್ರಮಾಣದಲ್ಲಿ ಮಾಡಬಹುದು. ನೈಸರ್ಗಿಕ ವಿದ್ಯಮಾನ ದೀರ್ಘಾವಧಿಯ ರೇಡಿಯೋನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗಳು 92Nb, 97Tc, 98Tc ಮತ್ತು 146Sm ಇವು ಭೂಮಿಯ ಮೇಲೆ ನೈಸರ್ಗಿಕವಾಗಿ ಸಂಭವಿಸುವುದಿಲ್ಲವಾದ್ದರಿಂದ ಶಾಸ್ತ್ರೀಯವಾಗಿ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲಾದ p-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳಲ್ಲಿ ಸೇರಿಲ್ಲ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಮೇಲಿನ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನದ ಪ್ರಕಾರ, ಅವು ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳಾಗಿವೆ ಏಕೆಂದರೆ ಅವುಗಳನ್ನು ಎಸ್-ಅಥವಾ ಆರ್-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯಲ್ಲಿ ಮಾಡಲು ಸಾಧ್ಯವಿಲ್ಲ. ಪೂರ್ವ-ಸೌರ ಕಣಗಳಲ್ಲಿ ಅವುಗಳ ಕೊಳೆಯುವ ಉತ್ಪನ್ನಗಳ ಆವಿಷ್ಕಾರದಿಂದ, ಸೌರ ನೀಹಾರಿಕೆಯಲ್ಲಿ ಕನಿಷ್ಠ 92 ಎನ್ಬಿ ಮತ್ತು 146 ಎಸ್ಎಂ ಇದ್ದವು ಎಂದು ಊಹಿಸಬಹುದು. ಇದು ಸೌರವ್ಯೂಹದ ರಚನೆಗೆ ಮೊದಲು ಈ ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಕೊನೆಯ ಉತ್ಪಾದನೆಯ ನಂತರದ ಸಮಯವನ್ನು ಅಂದಾಜು ಮಾಡುವ ಸಾಧ್ಯತೆಯನ್ನು ನೀಡುತ್ತದೆ. ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳು ಬಹಳ ಅಪರೂಪ. ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳಾಗಿರುವ ಒಂದು ಅಂಶದ ಐಸೋಟೋಪ್ಗಳು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಅದೇ ಅಂಶದ ಇತರ ಐಸೋಟೋಪ್ಗಳಿಗಿಂತ ಹತ್ತರಿಂದ ಒಂದು ಸಾವಿರದ ಅಂಶಗಳಿಂದ ಕಡಿಮೆ ಹೇರಳವಾಗಿರುತ್ತವೆ. ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಸಮೃದ್ಧಿಯನ್ನು ಭೂರಾಸಾಯನಿಕ ತನಿಖೆಗಳಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ಉಲ್ಕೆಯ ವಸ್ತುಗಳು ಮತ್ತು ಪೂರ್ವ-ಸೌರ ಕಣಗಳ ವಿಶ್ಲೇಷಣೆಯಿಂದ ಮಾತ್ರ ನಿರ್ಧರಿಸಬಹುದು. ಅವುಗಳನ್ನು ನಾಕ್ಷತ್ರಿಕ ವರ್ಣಪಟಲದಲ್ಲಿ ಗುರುತಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಪಿ-ಸಮೃದ್ಧಿಯ ಜ್ಞಾನವು ಸೌರವ್ಯೂಹಕ್ಕೆ ಸೀಮಿತವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಸೌರ ಸಮೃದ್ಧಿಯು ಕ್ಷೀರಪಥಕ್ಕೆ ವಿಶಿಷ್ಟವಾಗಿದೆಯೇ ಎಂಬುದು ತಿಳಿದಿಲ್ಲ. ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಗಳ ಪಟ್ಟಿ ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಗಳ ಮೂಲ ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಗಳ ಆಸ್ಟ್ರೋಫಿಸಿಕಲ್ ಉತ್ಪಾದನೆಯನ್ನು ಇನ್ನೂ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಅರ್ಥಮಾಡಿಕೊಳ್ಳಲಾಗಿಲ್ಲ. ಪ್ರಸ್ತುತ ಕಂಪ್ಯೂಟರ್ ಸಿಮ್ಯುಲೇಶನ್ಗಳ ಪ್ರಕಾರ, ಕೋರ್-ಕೊಲ್ಯಾಪ್ಸ್ ಸೂಪರ್ನೋವಾದಲ್ಲಿನ ಅನುಕೂಲಕರವಾದ γ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯು (ಕೆಳಗೆ ನೋಡಿ) ಎಲ್ಲಾ p-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ಸಾಕಷ್ಟು ಪ್ರಮಾಣದಲ್ಲಿ ಉತ್ಪಾದಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಿಲ್ಲ. ಅದಕ್ಕಾಗಿಯೇ ಕೆಳಗೆ ವಿವರಿಸಿರುವಂತೆ ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಉತ್ಪಾದನಾ ಕಾರ್ಯವಿಧಾನಗಳು ಮತ್ತು ಖಗೋಳ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದ ತಾಣಗಳು ತನಿಖೆಯಲ್ಲಿವೆ. ಎಲ್ಲಾ ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳಿಗೆ ಕೇವಲ ಒಂದೇ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆ ಕಾರಣವಲ್ಲ, ಆದರೆ ಹಲವಾರು ಆಸ್ಟ್ರೋಫಿಸಿಕಲ್ ಸೈಟ್ಗಳಲ್ಲಿನ ವಿಭಿನ್ನ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳು ಕೆಲವು ಶ್ರೇಣಿಯ ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ಉತ್ಪಾದಿಸುತ್ತವೆ ಎಂದು ಸಹ ಊಹಿಸಬಹುದು. ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ರಚಿಸುವ ಸಂಬಂಧಿತ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳ ಹುಡುಕಾಟದಲ್ಲಿ, ಸಂಭವನೀಯ ಉತ್ಪಾದನಾ ಕಾರ್ಯವಿಧಾನಗಳನ್ನು (ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳು) ಗುರುತಿಸುವುದು ಮತ್ತು ನಂತರ ವಿವಿಧ ಖಗೋಳ ಭೌತ ತಾಣಗಳಲ್ಲಿ ಅವುಗಳ ಸಂಭವನೀಯ ಸಾಕ್ಷಾತ್ಕಾರವನ್ನು ತನಿಖೆ ಮಾಡುವುದು ಸಾಮಾನ್ಯ ಮಾರ್ಗವಾಗಿದೆ. ಕೆಳಗಿನ ಚರ್ಚೆಯಲ್ಲಿ ಅದೇ ತರ್ಕವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸಲಾಗಿದೆ. ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ ಉತ್ಪಾದನೆಯ ಮೂಲಭೂತ ಅಂಶಗಳು ತಾತ್ವಿಕವಾಗಿ, ಪ್ರೋಟಾನ್-ಭರಿತ ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗಳನ್ನು ಉತ್ಪಾದಿಸಲು ಎರಡು ಮಾರ್ಗಗಳಿವೆಃ ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗೆ ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳನ್ನು ಅನುಕ್ರಮವಾಗಿ ಸೇರಿಸುವ ಮೂಲಕ (ಇವು ಪರಮಾಣು ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳ ಪ್ರಕಾರ (ಪಿ, γ)) ಅಥವಾ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ನಿಂದ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳನ್ನು ತೆಗೆದುಹಾಕುವ ಮೂಲಕ ಫೋಟೊಡಿಸಿಂಟೇಗ್ರೇಷನ್ಗಳ ಅನುಕ್ರಮಗಳ ಮೂಲಕ (γ, n). ಆಸ್ಟ್ರೋಫಿಸಿಕಲ್ ಪರಿಸರದಲ್ಲಿ ಎದುರಾಗುವ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವಿಕೆಯ ಮೂಲಕ ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ಪಡೆಯುವುದು ಕಷ್ಟ, ಏಕೆಂದರೆ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸಂಖ್ಯೆಯು ಹೆಚ್ಚಾದಂತೆ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ನ ಕೂಲಂಬ್ ತಡೆಗೋಡೆ ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ. ಕೂಲಂಬ್ ತಡೆಗೋಡೆ ಹೆಚ್ಚಾದಾಗ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಅನ್ನು ಪರಮಾಣು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ನಲ್ಲಿ ಸಂಯೋಜಿಸಲು (ಸೆರೆಹಿಡಿಯಲು) ಹೆಚ್ಚಿನ ಶಕ್ತಿಯ ಅಗತ್ಯವಿರುತ್ತದೆ. ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳ ಲಭ್ಯವಿರುವ ಸರಾಸರಿ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ನಾಕ್ಷತ್ರಿಕ ಪ್ಲಾಸ್ಮಾದ ಉಷ್ಣಾಂಶದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸುವುದರಿಂದ, (p, γ) ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವಿಕೆಯನ್ನು ಪ್ರತಿರೋಧಿಸುವ (γ, p) ದ್ಯುತಿ ವಿಭಜನೆಗಳ ವೇಗವೂ ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ. ಇದನ್ನು ತಪ್ಪಿಸುವ ಏಕೈಕ ಪರ್ಯಾಯವೆಂದರೆ ಹೆಚ್ಚಿನ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳು ಲಭ್ಯವಿರುವುದು, ಇದರಿಂದಾಗಿ ಕಡಿಮೆ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಪ್ರತಿ ಸೆಕೆಂಡಿಗೆ ಪರಿಣಾಮಕಾರಿ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವಿಕೆಗಳು ದೊಡ್ಡದಾಗಿರುತ್ತವೆ. ತೀವ್ರತರವಾದ ಪ್ರಕರಣಗಳಲ್ಲಿ (ಕೆಳಗೆ ಚರ್ಚಿಸಿದಂತೆ) ಇದು ಅತ್ಯಂತ ಅಲ್ಪಾವಧಿಯ ರೇಡಿಯೋನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗಳ ಸಂಶ್ಲೇಷಣೆಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವಿಕೆಯು ನಿಂತ ನಂತರವೇ ಸ್ಥಿರವಾದ ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗಳಾಗಿ ಕ್ಷೀಣಿಸುತ್ತದೆ. ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳಿಗೆ ಸಂಭವನೀಯ ಉತ್ಪಾದನಾ ಕಾರ್ಯವಿಧಾನಗಳ ಹುಡುಕಾಟದಲ್ಲಿ ನಾಕ್ಷತ್ರಿಕ ಪ್ಲಾಸ್ಮಾದ ತಾಪಮಾನ ಮತ್ತು ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸಾಂದ್ರತೆಯ ಸೂಕ್ತ ಸಂಯೋಜನೆಗಳನ್ನು ಅನ್ವೇಷಿಸಬೇಕಾಗಿದೆ. ಪರಮಾಣು ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳಿಗೆ ಲಭ್ಯವಿರುವ ಸಮಯ, ಮತ್ತು ಆರಂಭದಲ್ಲಿ ಇರುವ ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗಳ (ಬೀಜ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳು) ಸಂಖ್ಯೆ ಮತ್ತು ಪ್ರಕಾರಗಳು ಹೆಚ್ಚಿನ ನಿಯತಾಂಕಗಳಾಗಿವೆ. ಸಂಭಾವ್ಯ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳು ಪಿ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯು ಪಿ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯಲ್ಲಿ ಸ್ಥಿರ ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗಳ ಮೇಲೆ ಕೆಲವು ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವಿಕೆಯ ಮೂಲಕ ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ತಯಾರಿಸಲಾಗಿದೆ ಎಂದು ಸೂಚಿಸಲಾಗಿದೆ. ಬೀಜದ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳು ಎಸ್-ಮತ್ತು ಆರ್-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯಿಂದ ಹುಟ್ಟಿಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಅವು ಈಗಾಗಲೇ ನಾಕ್ಷತ್ರಿಕ ಪ್ಲಾಸ್ಮಾದಲ್ಲಿ ಇರುತ್ತವೆ. ಮೇಲೆ ವಿವರಿಸಿದಂತೆ, ನಿಖರವಾಗಿ ಇದನ್ನು ಸಾಧಿಸಲು ಮೂಲತಃ ಸೂಚಿಸಲಾಗಿದ್ದರೂ, ಅಂತಹ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಮೂಲಕ ಎಲ್ಲಾ ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ವಿವರಿಸುವಲ್ಲಿ ಗಂಭೀರ ತೊಂದರೆಗಳಿವೆ. ನಕ್ಷತ್ರಗಳು ಅಥವಾ ನಾಕ್ಷತ್ರಿಕ ಸ್ಫೋಟಗಳಲ್ಲಿ ಅಗತ್ಯ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳನ್ನು ತಲುಪಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ ಎಂದು ನಂತರ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. ಅದರ ಐತಿಹಾಸಿಕ ಅರ್ಥದ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ, ಪಿ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆ ಎಂಬ ಪದವನ್ನು ಕೆಲವೊಮ್ಮೆ ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ಸಂಶ್ಲೇಷಿಸುವ ಯಾವುದೇ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗೆ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಯಾವುದೇ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವಿಕೆಯು ಒಳಗೊಂಡಿಲ್ಲದಿದ್ದರೂ ಸಹ, ಈ ಬಳಕೆಯನ್ನು ನಿರುತ್ಸಾಹಗೊಳಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಎಸ್-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆ ಮತ್ತು ಆರ್-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ದ್ಯುತಿ ವಿಭಜನೆಯ ಮೂಲಕವೂ γ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ಪಡೆಯಬಹುದು. ಸುಮಾರು 2 ರಿಂದ 3 ಗಿಗಕೆಲ್ವಿನ್ಗಳ (ಜಿಕೆ) ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ಕೆಲವು ಸೆಕೆಂಡುಗಳ ಅಲ್ಪಾವಧಿಯ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ (ಇದಕ್ಕೆ ಸ್ಫೋಟಕ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಅಗತ್ಯವಿರುತ್ತದೆ) ಮೊದಲೇ ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿರುವ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ದ್ಯುತಿ ವಿಭಜನೆಯು ಚಿಕ್ಕದಾಗಿ ಉಳಿಯುತ್ತದೆ, ಇದು ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಅಗತ್ಯವಾದ ಸಣ್ಣ ಸಮೃದ್ಧಿಯನ್ನು ಉತ್ಪಾದಿಸಲು ಸಾಕಾಗುತ್ತದೆ. ಇದನ್ನು γ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆ (ಗಾಮಾ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆ) ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಏಕೆಂದರೆ ದ್ಯುತಿ ವಿಭಜನೆಯು ಹೆಚ್ಚಿನ ಶಕ್ತಿಯುತ ಫೋಟಾನ್ಗಳಿಂದ (ಗಾಮಾ ಕಿರಣಗಳು) ಉಂಟಾಗುವ (γ, n), (γ, α) ಮತ್ತು (γ, p) ವಿಧಗಳ ಪರಮಾಣು ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳಿಂದ ಮುಂದುವರಿಯುತ್ತದೆ. ν-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯು (nu ಪ್ರಕ್ರಿಯೆ) ನ್ಯೂಟ್ರಿನೊಗಳ ಸಾಕಷ್ಟು ತೀವ್ರವಾದ ಮೂಲವು ಲಭ್ಯವಿದ್ದರೆ, ಪರಮಾಣು ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳು ನೇರವಾಗಿ ಕೆಲವು ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗಳನ್ನು ಉತ್ಪಾದಿಸಬಹುದು, ಉದಾಹರಣೆಗೆ ಕೋರ್-ಕೊಲ್ಯಾಪ್ಸ್ ಸೂಪರ್ನೋವಾದಲ್ಲಿ 7Li, 11B, 19F, 138La. ಕ್ಷಿಪ್ರ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳು ಪಿ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯಲ್ಲಿ ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳನ್ನು ಸ್ಥಿರವಾದ ಅಥವಾ ದುರ್ಬಲವಾದ ವಿಕಿರಣಶೀಲ ಪರಮಾಣು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳಿಗೆ ಸೇರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ನಾಕ್ಷತ್ರಿಕ ಪ್ಲಾಸ್ಮಾದಲ್ಲಿ ಹೆಚ್ಚಿನ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸಾಂದ್ರತೆ ಇದ್ದರೆ, ಅಲ್ಪಾವಧಿಯ ರೇಡಿಯೋನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗಳು ಸಹ ಬೀಟಾ ಕೊಳೆಯುವ ಮೊದಲು ಒಂದು ಅಥವಾ ಹೆಚ್ಚಿನ ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳನ್ನು ಸೆರೆಹಿಡಿಯಬಹುದು. ಇದು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯೊಸಿಂಥೆಸಿಸ್ ಮಾರ್ಗವನ್ನು ಸ್ಥಿರ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಪ್ರದೇಶದಿಂದ ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗಳ ಚಾರ್ಟ್ನ ಅತ್ಯಂತ ಪ್ರೋಟಾನ್-ಸಮೃದ್ಧ ಭಾಗಕ್ಕೆ ತ್ವರಿತವಾಗಿ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ. ಇದನ್ನು ಕ್ಷಿಪ್ರ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವಿಕೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಇಲ್ಲಿ, ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ನ ಬೀಟಾ ಕೊಳೆಯುವಿಕೆಯು ಮತ್ತಷ್ಟು ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವುದಕ್ಕಿಂತ ವೇಗವಾಗುವವರೆಗೆ ಅಥವಾ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಹನಿ ರೇಖೆಯನ್ನು ತಲುಪುವವರೆಗೆ (p, γ) ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳ ಸರಣಿಯು ಮುಂದುವರಿಯುತ್ತದೆ. ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ ಉತ್ಪತ್ತಿಯಾಗುವವರೆಗೆ ಎರಡೂ ಪ್ರಕರಣಗಳು ಒಂದು ಅಥವಾ ಹಲವಾರು ಅನುಕ್ರಮ ಬೀಟಾ ಕೊಳೆತಗಳಿಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತವೆ, ಇದು ಬೀಟಾ ಕೊಳೆಯುವ ಮೊದಲು ಮತ್ತೆ ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳನ್ನು ಸೆರೆಹಿಡಿಯಬಹುದು. ನಂತರ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವ ಅನುಕ್ರಮಗಳು ಮುಂದುವರಿಯುತ್ತವೆ. ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವಿಕೆ ಮತ್ತು ಬೀಟಾ ಕೊಳೆತಗಳೆರಡೂ ವೇಗವಾಗಿರುವುದರಿಂದ ಸೆಕೆಂಡಿನೊಳಗೆ ಹಗುರವಾದ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಪ್ರದೇಶವನ್ನು 56Ni ವರೆಗೆ ಆವರಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಿದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, 56Ni ಯಿಂದ ಪ್ರಾರಂಭಿಸಿ, ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯ ಹಾದಿಯಲ್ಲಿ ಹಲವಾರು ಕಾಯುವ ಬಿಂದುಗಳು ಎದುರಾಗುತ್ತವೆ. ಇವೆರಡೂ ತುಲನಾತ್ಮಕವಾಗಿ ದೀರ್ಘ ಅರ್ಧ-ಜೀವಿತಾವಧಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗಳಾಗಿವೆ (ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಸಮಯದ ಪ್ರಮಾಣಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ) ಮತ್ತು ನಿಧಾನವಾಗಿ ಮತ್ತೊಂದು ಪ್ರೋಟಾನ್ ಅನ್ನು ಸೇರಿಸಬಹುದು (ಅಂದರೆ, (p, γ) ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳಿಗೆ ಅವುಗಳ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗವು ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದೆ). ಅಂತಹ ಕಾಯುವ ಬಿಂದುಗಳಿಗೆ ಉದಾಹರಣೆಗಳೆಂದರೆಃ 56Ni, 60Zn, 64Ge, 68Se. ವಿವರವಾದ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳು ಮತ್ತು ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯ ಮಾರ್ಗದ ಸ್ಥಳವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ ಮತ್ತಷ್ಟು ಕಾಯುವ ಸ್ಥಳಗಳು ಮುಖ್ಯವಾಗಬಹುದು. ಅಂತಹ ಕಾಯುವ ಸ್ಥಳಗಳು ನಿಮಿಷಗಳ ಅರ್ಧ-ಜೀವನವನ್ನು ದಿನಗಳವರೆಗೆ ತೋರಿಸುವುದು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿದೆ. ಹೀಗಾಗಿ, ಅವು ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯ ಅನುಕ್ರಮಗಳನ್ನು ಮುಂದುವರಿಸಲು ಅಗತ್ಯವಾದ ಸಮಯವನ್ನು ಗಣನೀಯವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಿಸುತ್ತವೆ. ಈ ಕ್ಷಿಪ್ರ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವಿಕೆಗೆ ಅಗತ್ಯವಾದ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳು ಅಲ್ಪಾವಧಿಯವರೆಗೆ ಮಾತ್ರ ಇದ್ದರೆ (ಸ್ಫೋಟಕ ಖಗೋಳ ಭೌತಿಕ ಘಟನೆಗಳ ಸಮಯವು ಸೆಕೆಂಡುಗಳ ಕ್ರಮದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ), ಕಾಯುವ ಬಿಂದುಗಳು ಭಾರವಾದ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳಿಗೆ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳ ಮುಂದುವರಿಕೆಯನ್ನು ಮಿತಿಗೊಳಿಸುತ್ತವೆ ಅಥವಾ ಅಡ್ಡಿಪಡಿಸುತ್ತವೆ. ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ಉತ್ಪಾದಿಸಲು, ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಮಾರ್ಗವು ಬಯಸಿದ ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳಂತೆಯೇ ಅದೇ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ ಸಂಖ್ಯೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ (ಆದರೆ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಿನ ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ) ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಳ್ಳಬೇಕು. ಈ ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗಳನ್ನು ಕ್ಷಿಪ್ರ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವಿಕೆಯು ನಿಲ್ಲಿಸಿದ ನಂತರ ಬೀಟಾ ಕೊಳೆಯುವಿಕೆಯ ಅನುಕ್ರಮಗಳ ಮೂಲಕ ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳಾಗಿ ಪರಿವರ್ತಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಮುಖ್ಯ ವರ್ಗದ ಕ್ಷಿಪ್ರ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವಿಕೆಯ ವ್ಯತ್ಯಾಸಗಳೆಂದರೆ rp-, pn-, ಮತ್ತು νp-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳು, ಇವುಗಳನ್ನು ಕೆಳಗೆ ಸಂಕ್ಷಿಪ್ತವಾಗಿ ವಿವರಿಸಲಾಗಿದೆ. ಆರ್ಪಿ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಆರ್ಪಿ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯು (ಆರ್ಪಿ ಎಂದರೆ ಕ್ಷಿಪ್ರ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವಿಕೆ) ಮೇಲೆ ವಿವರಿಸಿದ ಕ್ಷಿಪ್ರ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಶುದ್ಧ ರೂಪವಾಗಿದೆ. ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸಾಂದ್ರತೆಗಳು ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳು/ಸೆಂ 3 ಗಿಂತ ಹೆಚ್ಚು ಮತ್ತು ಸುತ್ತಮುತ್ತಲಿನ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ, ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯ ಮಾರ್ಗವು ಪ್ರೋಟಾನ್ ಹನಿ ರೇಖೆಗೆ ಹತ್ತಿರದಲ್ಲಿದೆ. ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಸಮಯವು 10-600 s ಆಗಿದ್ದರೆ ಕಾಯುವ ಬಿಂದುಗಳನ್ನು ಜೋಡಿಸಬಹುದು. ಕಾಯುವ-ಬಿಂದು ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗಳು ಹೆಚ್ಚಿನ ಹೇರಳವಾಗಿ ಉತ್ಪತ್ತಿಯಾಗುತ್ತವೆ, ಆದರೆ ಪ್ರತಿ ಕಾಯುವ ಬಿಂದುವಿನ "ಹಿಂದೆ" ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಉತ್ಪಾದನೆಯನ್ನು ಹೆಚ್ಚಾಗಿ ನಿಗ್ರಹಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಒಂದು ನಿರ್ಣಾಯಕ ಅಂತಿಮ ಬಿಂದುವು 104Te ಗೆ ಹತ್ತಿರದಲ್ಲಿದೆ ಏಕೆಂದರೆ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯ ಮಾರ್ಗವು ನ್ಯೂಕ್ಲೈಡ್ಗಳ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ, ಇದು ಆಲ್ಫಾ ಕೊಳೆಯುವಿಕೆಯಿಂದ ಕೊಳೆಯುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಹೀಗೆ ಮಾರ್ಗವನ್ನು ತನ್ನಷ್ಟಕ್ಕೆ ತಾನೇ ತಿರುಗಿಸುತ್ತದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಆರ್ಪಿ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯು 104ಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆ ಅಥವಾ ಸಮನಾದ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ ಸಂಖ್ಯೆಗಳಿರುವ ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ಮಾತ್ರ ಉತ್ಪಾದಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗುತ್ತದೆ. ತ್ವರಿತ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳಲ್ಲಿನ ಕಾಯುವ ಬಿಂದುಗಳನ್ನು (ಎನ್, ಪಿ) ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳ ಮೂಲಕ ತಪ್ಪಿಸಬಹುದು, ಇದು ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವ ಅಥವಾ ಕಾಯುವ ಬಿಂದುಗಳ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಬೀಟಾ ಕೊಳೆತಕ್ಕಿಂತ ಹೆಚ್ಚು ವೇಗವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಇದು ಭಾರೀ ಪದಾರ್ಥಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಲು ಬೇಕಾದ ಸಮಯವನ್ನು ಗಣನೀಯವಾಗಿ ಕಡಿಮೆ ಮಾಡುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಸೆಕೆಂಡುಗಳಲ್ಲಿ ಸಮರ್ಥ ಉತ್ಪಾದನೆಗೆ ಅನುವು ಮಾಡಿಕೊಡುತ್ತದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಇದಕ್ಕೆ, ಅಂತಹ ಪ್ರೋಟಾನ್-ಸಮೃದ್ಧ ಪ್ಲಾಸ್ಮಾಗಳಲ್ಲಿ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಇಲ್ಲದಿರುವ ಮುಕ್ತ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳ (ಸಣ್ಣ) ಪೂರೈಕೆಯ ಅಗತ್ಯವಿರುತ್ತದೆ. ಅವುಗಳನ್ನು ಪಡೆಯುವ ಒಂದು ಮಾರ್ಗವೆಂದರೆ ಕ್ಷಿಪ್ರ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವಾಗ ಏಕಕಾಲದಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಇತರ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳ ಮೂಲಕ ಅವುಗಳನ್ನು ಬಿಡುಗಡೆ ಮಾಡುವುದು. ಇದನ್ನು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್-ಸಮೃದ್ಧ ಕ್ಷಿಪ್ರ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸೆರೆಹಿಡಿಯುವಿಕೆ ಅಥವಾ ಪಿಎನ್-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಪ್ರೋಟಾನ್-ಸಮೃದ್ಧ ಪರಿಸರದಲ್ಲಿ ವೇಗವರ್ಧಕ (ಎನ್, ಪಿ) ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳಿಗೆ ಅಗತ್ಯವಾದ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳನ್ನು ಪಡೆಯುವ ಮತ್ತೊಂದು ಸಾಧ್ಯತೆಯೆಂದರೆ ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳ ಮೇಲೆ ಆ್ಯಂಟಿ-ನ್ಯೂಟ್ರಿನೊ ಕ್ಯಾಪ್ಚರ್ ಅನ್ನು ಬಳಸುವುದು, ಪ್ರೋಟಾನ್ ಮತ್ತು ಆ್ಯಂಟಿ-ನ್ಯೂಟ್ರಿನೊವನ್ನು ಪಾಸಿಟ್ರಾನ್ ಮತ್ತು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ಆಗಿ ಪರಿವರ್ತಿಸುವುದು. (ಆಂಟಿ-) ನ್ಯೂಟ್ರಿನೊಗಳು ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳೊಂದಿಗೆ ಬಹಳ ದುರ್ಬಲವಾಗಿ ಸಂವಹನ ನಡೆಸುವುದರಿಂದ, ಆಂಟಿ-ನ್ಯೂಟ್ರಿನೊಗಳ ಹೆಚ್ಚಿನ ಹರಿವು ಹೆಚ್ಚಿನ ಪ್ರೋಟಾನ್ ಸಾಂದ್ರತೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಪ್ಲಾಸ್ಮಾದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸಬೇಕಾಗುತ್ತದೆ. ಇದನ್ನು-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆ (ನ್ಯೂ ಪಿ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆ) ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಸಂಭವನೀಯ ಸಂಶ್ಲೇಷಣೆಯ ತಾಣಗಳು ಕೋರ್-ಪತನದ ಸೂಪರ್ನೋವಾ ಬೃಹತ್ ನಕ್ಷತ್ರಗಳು ಕೋರ್-ಪತನದ ಸೂಪರ್ನೋವಾದಲ್ಲಿ ತಮ್ಮ ಜೀವನವನ್ನು ಕೊನೆಗೊಳಿಸುತ್ತವೆ. ಅಂತಹ ಸೂಪರ್ನೋವಾದಲ್ಲಿ, ಸ್ಫೋಟದಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಆಘಾತದ ಮುಂಭಾಗವು ನಕ್ಷತ್ರದ ಮಧ್ಯಭಾಗದಿಂದ ಅದರ ಹೊರ ಪದರಗಳ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಇವುಗಳನ್ನು ಹೊರಹಾಕುತ್ತದೆ. ಶಾಕ್ಫ್ರಂಟ್ ನಕ್ಷತ್ರದ O/Ne-ಶೆಲ್ ಅನ್ನು ತಲುಪಿದಾಗ (ನಾಕ್ಷತ್ರಿಕ ವಿಕಾಸವನ್ನು ಸಹ ನೋಡಿ),-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳನ್ನು 1 ರಿಂದ 2 ಸೆಕೆಂಡುಗಳವರೆಗೆ ತಲುಪಲಾಗುತ್ತದೆ. ಬಹುಪಾಲು p-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ಈ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಮಾಡಬಹುದಾದರೂ, p-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಕೆಲವು ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ ಪ್ರದೇಶಗಳು ಮಾದರಿ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳಲ್ಲಿ ಸಮಸ್ಯಾತ್ಮಕವಾಗಿರುತ್ತವೆ. ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ ಸಂಖ್ಯೆಗಳಿರುವ ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ಒಂದು-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯಲ್ಲಿ ಉತ್ಪಾದಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ ಎಂದು ಈಗಾಗಲೇ ದಶಕಗಳಿಂದ ತಿಳಿದುಬಂದಿದೆ. ಆಧುನಿಕ ಸಿಮ್ಯುಲೇಶನ್ಗಳು ಸಹ ಶ್ರೇಣಿಯಲ್ಲಿನ ಸಮಸ್ಯೆಗಳನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತವೆ. ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ 138ಎಲ್ಎ ಅನ್ನು-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯಲ್ಲಿ ಉತ್ಪಾದಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ ಆದರೆ ಅದನ್ನು-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯಲ್ಲಿ ತಯಾರಿಸಬಹುದು. ಅಂತಹ ಕೋರ್-ಪತನದ ಸೂಪರ್ನೋವಾದ ಕೇಂದ್ರದಲ್ಲಿ ಬಿಸಿ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರವನ್ನು ತಯಾರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಇದು ಹೆಚ್ಚಿನ ತೀವ್ರತೆಯೊಂದಿಗೆ ನ್ಯೂಟ್ರಿನೊಗಳನ್ನು ಹೊರಸೂಸುತ್ತದೆ. ನ್ಯೂಟ್ರಿನೊಗಳು ಸ್ಫೋಟಗೊಳ್ಳುವ ನಕ್ಷತ್ರದ ಹೊರ ಪದರಗಳೊಂದಿಗೆ ಸಹ ಸಂವಹನ ನಡೆಸುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಇತರ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ನಡುವೆ 138La ಅನ್ನು ರಚಿಸುವ ಪರಮಾಣು ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುತ್ತವೆ. ಅಲ್ಲದೆ 180mTa ಈ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯಿಂದ ಕೊಡುಗೆಯನ್ನು ಪಡೆಯಬಹುದು. ಮತ್ತೊಂದು ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಮೂಲಕ ನಕ್ಷತ್ರದ ಹೊರ ಪದರಗಳಲ್ಲಿನ γ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯನ್ನು ಪೂರಕಗೊಳಿಸಲು ಸೂಚಿಸಲಾಯಿತು, ಇದು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರಕ್ಕೆ ಹತ್ತಿರವಿರುವ ನಕ್ಷತ್ರದ ಆಳವಾದ ಪದರಗಳಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ ಆದರೆ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರದ ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಬೀಳುವ ಬದಲು ಹೊರಹಾಕಲ್ಪಡುತ್ತದೆ. ರೂಪುಗೊಳ್ಳುವ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರದಿಂದ ನ್ಯೂಟ್ರಿನೊಗಳ ಆರಂಭಿಕ ಹೆಚ್ಚಿನ ಹರಿವಿನಿಂದಾಗಿ, ಈ ಪದರಗಳು ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯ ಮೂಲಕ ಅತ್ಯಂತ ಪ್ರೋಟಾನ್-ಸಮೃದ್ಧವಾಗುತ್ತವೆ. ಆ್ಯಂಟಿ-ನ್ಯೂಟ್ರಿನೊ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಆರಂಭದಲ್ಲಿ ದುರ್ಬಲವಾಗಿದ್ದರೂ, ಹೆಚ್ಚಿನ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ ಕೆಲವು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳನ್ನು ರಚಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಇದು ಈ ಆಳವಾದ ಪದರಗಳಲ್ಲಿ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯನ್ನು ಅನುಮತಿಸುತ್ತದೆ. ಸ್ಫೋಟದ ಕಡಿಮೆ ಸಮಯದ ಪ್ರಮಾಣ ಮತ್ತು ಭಾರವಾದ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಹೆಚ್ಚಿನ ಕೂಲಂಬ್ ತಡೆಗೋಡೆಯಿಂದಾಗಿ, ಅಂತಹ νp-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯು ಬಹುಶಃ ಹಗುರವಾದ p-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ಮಾತ್ರ ಉತ್ಪಾದಿಸಬಹುದು. ಯಾವ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ತಯಾರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅವುಗಳಲ್ಲಿ ಎಷ್ಟು ಸಿಮ್ಯುಲೇಶನ್ಗಳಲ್ಲಿನ ಅನೇಕ ವಿವರಗಳ ಮೇಲೆ ಮತ್ತು ಕೋರ್-ಕೊಲ್ಯಾಪ್ಸ್ ಸೂಪರ್ನೋವಾದ ನಿಜವಾದ ಸ್ಫೋಟ ಕಾರ್ಯವಿಧಾನದ ಮೇಲೆ ಸೂಕ್ಷ್ಮವಾಗಿ ಅವಲಂಬಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಇದು ಇನ್ನೂ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಅರ್ಥವಾಗುವುದಿಲ್ಲ. ಥರ್ಮೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಸೂಪರ್ನೋವಾ ಎಂಬುದು ದ್ವಿಮಾನ ನಕ್ಷತ್ರ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ ಬಿಳಿ ಕುಬ್ಜದ ಸ್ಫೋಟವಾಗಿದ್ದು, ಬಿಳಿ ಕುಬ್ಜದ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಸೇರಿರುವ ಸಹವರ್ತಿ ನಕ್ಷತ್ರದಿಂದ ದ್ರವ್ಯದಲ್ಲಿ ಥರ್ಮೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳಿಂದ ಪ್ರಚೋದಿಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ. ಸಂಚಿತ ಪದಾರ್ಥವು ಹೈಡ್ರೋಜನ್ (ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳು) ಮತ್ತು ಹೀಲಿಯಂ (α ಕಣಗಳು) ಗಳಿಂದ ಸಮೃದ್ಧವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಪರಮಾಣು ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳನ್ನು ಅನುಮತಿಸುವಷ್ಟು ಬಿಸಿಯಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಅಂತಹ ಸ್ಫೋಟಗಳಿಗೆ ಹಲವಾರು ಮಾದರಿಗಳನ್ನು ಸಾಹಿತ್ಯದಲ್ಲಿ ಚರ್ಚಿಸಲಾಗಿದೆ, ಅವುಗಳಲ್ಲಿ ಎರಡನ್ನು ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ಉತ್ಪಾದಿಸುವ ಸಾಧ್ಯತೆಯ ಬಗ್ಗೆ ಅನ್ವೇಷಿಸಲಾಗಿದೆ. ಈ ಯಾವುದೇ ಸ್ಫೋಟಗಳು ನ್ಯೂಟ್ರಿನೊಗಳನ್ನು ಬಿಡುಗಡೆ ಮಾಡುವುದಿಲ್ಲ, ಆದ್ದರಿಂದ ν-ಮತ್ತು νp-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯನ್ನು ಅಸಾಧ್ಯವಾಗಿಸುತ್ತದೆ. ಆರ್ಪಿ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗೆ ಅಗತ್ಯವಾದ ಷರತ್ತುಗಳನ್ನು ಸಹ ಸಾಧಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ. ಅಂತಹ ಸೂಪರ್ನೋವಾಗಳಲ್ಲಿ ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಸಂಭವನೀಯ ಉತ್ಪಾದನೆಯ ವಿವರಗಳು ಸಹವರ್ತಿ ನಕ್ಷತ್ರದಿಂದ (ನಂತರದ ಎಲ್ಲಾ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳಿಗೆ ಬೀಜ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳು) ಸೇರುವ ದ್ರವ್ಯದ ಸಂಯೋಜನೆಯ ಮೇಲೆ ಸೂಕ್ಷ್ಮವಾಗಿ ಅವಲಂಬಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಇದು ನಕ್ಷತ್ರದಿಂದ ನಕ್ಷತ್ರಕ್ಕೆ ಗಣನೀಯವಾಗಿ ಬದಲಾಗುವುದರಿಂದ, ಥರ್ಮೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಸೂಪರ್ನೋವಾದಲ್ಲಿನ ಪಿ-ಉತ್ಪಾದನೆಯ ಎಲ್ಲಾ ಹೇಳಿಕೆಗಳು ಮತ್ತು ಮಾದರಿಗಳು ದೊಡ್ಡ ಅನಿಶ್ಚಿತತೆಗಳಿಗೆ ಒಳಗಾಗುತ್ತವೆ. ಪ್ರಕಾರ ಐಎ ಸೂಪರ್ನೋವಾ ಥರ್ಮೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಸೂಪರ್ನೋವಾದ ಒಮ್ಮತದ ಮಾದರಿಯು ಬಿಳಿ ಕುಬ್ಜವು ಚಂದ್ರಶೇಕರ್ ಮಿತಿಯನ್ನು ಮೀರಿದ ನಂತರ ದ್ರವ್ಯದ ಸಂಚಯದಿಂದ ಸ್ಫೋಟಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ ಎಂದು ಪ್ರತಿಪಾದಿಸುತ್ತದೆ ಏಕೆಂದರೆ ಸಂಕೋಚನ ಮತ್ತು ಶಾಖವು ಕ್ಷೀಣಗೊಳ್ಳುವ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ಸ್ಫೋಟಕ ಇಂಗಾಲದ ಉರಿಯುವಿಕೆಯನ್ನು ಹೊತ್ತಿಸುತ್ತದೆ. ಪರಮಾಣು ಸುಡುವ ಮುಂಭಾಗವು ಒಳಗಿನಿಂದ ಬಿಳಿ ಕುಬ್ಜದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅದನ್ನು ಹರಿದು ಹಾಕುತ್ತದೆ. ನಂತರ ಬಿಳಿ ಕುಬ್ಜದ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಕೆಳಗಿರುವ ಅತ್ಯಂತ ಹೊರಗಿನ ಪದರಗಳು (0.05 ಸೌರ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ) γ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗೆ ಸರಿಯಾದ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳನ್ನು ಪ್ರದರ್ಶಿಸುತ್ತವೆ. ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು ಕೋರ್-ಕೊಲ್ಯಾಪ್ಸ್ ಸೂಪರ್ನೋವಾದಲ್ಲಿ γ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯಲ್ಲಿರುವ ರೀತಿಯಲ್ಲಿಯೇ ತಯಾರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅದೇ ರೀತಿಯ ತೊಂದರೆಗಳನ್ನು ಎದುರಿಸಬೇಕಾಗುತ್ತದೆ. ಇದರ ಜೊತೆಗೆ, 138La ಮತ್ತು 180mTa ಅನ್ನು ಉತ್ಪಾದಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ. ಹೆಚ್ಚಿದ ಎಸ್-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಸಮೃದ್ಧಿಯನ್ನು ಊಹಿಸಿಕೊಳ್ಳುವ ಮೂಲಕ ಬೀಜದ ಸಮೃದ್ಧಿಯ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಮೇಲೆ ನೀಡಲಾದ ಪರಮಾಣು ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಶ್ರೇಣಿಗಳಲ್ಲಿ ತುಲನಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಕಡಿಮೆ ಉತ್ಪಾದನೆಯ ಸಮಸ್ಯೆಗಳನ್ನು ಗುಣಪಡಿಸದೆ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಸಮೃದ್ಧಿಯನ್ನು ಮಾತ್ರ ಅಳೆಯುತ್ತದೆ. ಉಪಚಂದ್ರಶೇಖರ ಸೂಪರ್ನೋವಾ ಪ್ರಕಾರದ ಐಎ ಸೂಪರ್ನೋವಾದ ಉಪವರ್ಗದಲ್ಲಿ, ಉಪಚಂದ್ರಶೇಖರ ಸೂಪರ್ನೋವಾ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ, ಬಿಳಿ ಕುಬ್ಜವು ಚಂದ್ರಶೇಖರ್ ಮಿತಿಯನ್ನು ತಲುಪುವ ಮೊದಲೇ ಸ್ಫೋಟಗೊಳ್ಳಬಹುದು ಏಕೆಂದರೆ ಸಂಚಿತ ಪದಾರ್ಥದಲ್ಲಿನ ಪರಮಾಣು ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳು ಈಗಾಗಲೇ ಬಿಳಿ ಕುಬ್ಜವನ್ನು ಅದರ ಸಂಚಯ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಬಿಸಿಮಾಡಬಹುದು ಮತ್ತು ಸ್ಫೋಟಕ ಇಂಗಾಲದ ಉರಿಯುವಿಕೆಯನ್ನು ಅಕಾಲಿಕವಾಗಿ ಪ್ರಚೋದಿಸಬಹುದು. ಹೀಲಿಯಂ-ಸಮೃದ್ಧ ಸಂಚಯವು ಈ ರೀತಿಯ ಸ್ಫೋಟಕ್ಕೆ ಒಲವು ತೋರುತ್ತದೆ. ಹೀಲಿಯಂ ಸುಡುವಿಕೆಯು ಅಕ್ರೆಟೆಡ್ ಹೀಲಿಯಂ ಪದರದ ಕೆಳಭಾಗದಲ್ಲಿ ಕ್ಷೀಣವಾಗಿ ಉರಿಯುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಎರಡು ಶಾಕ್ಫ್ರಂಟ್ಗಳನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುತ್ತದೆ. ಒಳಗೆ ಓಡುವುದು ಇಂಗಾಲದ ಸ್ಫೋಟವನ್ನು ಹೊತ್ತಿಸುತ್ತದೆ. ಹೊರಕ್ಕೆ ಚಲಿಸುವ ಮುಂಭಾಗವು ಬಿಳಿ ಕುಬ್ಜದ ಹೊರ ಪದರಗಳನ್ನು ಬಿಸಿಮಾಡುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅವುಗಳನ್ನು ಹೊರಹಾಕುತ್ತದೆ. ಮತ್ತೆ, ಈ ಹೊರ ಪದರಗಳು 2-3 GK ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ γ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗೆ ಸ್ಥಳವಾಗಿವೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, α ಕಣಗಳ (ಹೀಲಿಯಂ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳು) ಉಪಸ್ಥಿತಿಯಿಂದಾಗಿ, ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಪರಮಾಣು ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳು ಸಂಭವಿಸುತ್ತವೆ. ಅವುಗಳಲ್ಲಿ 18O (α, n) 21Ne, 22Ne (α, n) 25Mg, ಮತ್ತು 26Mg (α, n) 29Si ಮುಂತಾದ ಹೆಚ್ಚಿನ ಸಂಖ್ಯೆಯ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಗಳನ್ನು ಬಿಡುಗಡೆ ಮಾಡುತ್ತವೆ. ಇದು 3 GK ಗಿಂತ ಹೆಚ್ಚಿನ ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಅನುಭವಿಸುವ ಹೊರ ಪದರಗಳ ಆ ಭಾಗದಲ್ಲಿ pn-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯನ್ನು ಅನುಮತಿಸುತ್ತದೆ. γ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯಲ್ಲಿ ಕಡಿಮೆ ಉತ್ಪಾದನೆಯಾಗುವ ಹಗುರವಾದ p-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳನ್ನು pn-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯಲ್ಲಿ ಎಷ್ಟು ಪರಿಣಾಮಕಾರಿಯಾಗಿ ತಯಾರಿಸಬಹುದು ಎಂದರೆ ಅವು ಇತರ p-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳಿಗಿಂತ ಹೆಚ್ಚಿನ ಸಮೃದ್ಧಿಯನ್ನು ಸಹ ತೋರಿಸುತ್ತವೆ. ಗಮನಿಸಿದ ಸೌರ ಸಾಪೇಕ್ಷ ಸಮೃದ್ಧಿಯನ್ನು ಪಡೆಯಲು, ಬಲವಾಗಿ ವರ್ಧಿತವಾದ ಎಸ್-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಬೀಜವನ್ನು (100-1000 ಅಥವಾ ಹೆಚ್ಚಿನ ಅಂಶಗಳಿಂದ) ಊಹಿಸಿಕೊಳ್ಳಬೇಕು, ಇದು γ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯಿಂದ ಭಾರೀ ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಇಳುವರಿಯನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸುತ್ತದೆ. ಅವಳಿ ನಕ್ಷತ್ರ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳಲ್ಲಿ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರಗಳು ಅವಳಿ ನಕ್ಷತ್ರ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರವು ಅದರ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಸಹವರ್ತಿ ನಕ್ಷತ್ರದಿಂದ ದ್ರವ್ಯವನ್ನು ಕೂಡ ಸಂಗ್ರಹಿಸಬಹುದು. ಸಂಯೋಜಿತ ಹೈಡ್ರೋಜನ್ ಮತ್ತು ಹೀಲಿಯಂ ಸುಡುವಿಕೆಯು ಕ್ಷೀಣಗೊಳ್ಳುವ ವಸ್ತುವಿನ ಹೆಚ್ಚಿದ ಪದರವು ಸಾಂದ್ರತೆಯನ್ನು ತಲುಪಿದಾಗ ಮತ್ತು ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಮೀರಿದಾಗ ಹೊತ್ತಿಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಇದು ಉಪಚಂದ್ರಶೇಖರ ಸೂಪರ್ನೋವಾದ ಹೊರಕ್ಕೆ ಚಲಿಸುವ ಶಾಕ್ಫ್ರಂಟ್ನಲ್ಲಿ ಏನಾಗುತ್ತದೆ ಎಂಬುದಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಥರ್ಮೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಸುಡುವಿಕೆಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರವು ಸ್ವತಃ ಸ್ಫೋಟದಿಂದ ಪ್ರಭಾವಿತವಾಗುವುದಿಲ್ಲ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ಸಂಚಿತ ಪದರದಲ್ಲಿನ ಪರಮಾಣು ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳು ಸ್ಫೋಟಕ್ಕಿಂತ ಹೆಚ್ಚು ಕಾಲ ಮುಂದುವರಿಯಬಹುದು. ಇದು ಆರ್ಪಿ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಲು ಅನುವು ಮಾಡಿಕೊಡುತ್ತದೆ. ಎಲ್ಲಾ ಮುಕ್ತ ಪ್ರೋಟಾನ್ಗಳು ಬಳಕೆಯಾಗುವವರೆಗೆ ಅಥವಾ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿನ ಹೆಚ್ಚಳದಿಂದಾಗಿ ಸುಡುವ ಪದರವು ವಿಸ್ತರಿಸುವವರೆಗೆ ಮತ್ತು ಅದರ ಸಾಂದ್ರತೆಯು ಪರಮಾಣು ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳಿಗೆ ಅಗತ್ಯಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆಯಾಗುವವರೆಗೆ ಇದು ಮುಂದುವರಿಯುತ್ತದೆ. ಕ್ಷೀರಪಥದಲ್ಲಿನ ಕ್ಷ-ಕಿರಣ ಸ್ಫೋಟಗಳ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಹೆಚ್ಚುತ್ತಿರುವ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರಗಳ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿರುವ ಆರ್ಪಿ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯಿಂದ ವಿವರಿಸಬಹುದು ಎಂದು ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ ನಕ್ಷತ್ರದ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣ ಕ್ಷೇತ್ರದಿಂದ ದ್ರವ್ಯವನ್ನು (ಮತ್ತು ಎಷ್ಟು ದ್ರವ್ಯವನ್ನು) ಹೊರಹಾಕಬಹುದೇ ಮತ್ತು ತಪ್ಪಿಸಿಕೊಳ್ಳಬಹುದೇ ಎಂಬುದು ಇನ್ನೂ ಅಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿದೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಅಂತಹ ವಸ್ತುಗಳನ್ನು ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಸಂಭಾವ್ಯ ಮೂಲಗಳೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಬಹುದು. ಇದನ್ನು ದೃಢೀಕರಿಸಲಾಗಿದ್ದರೂ ಸಹ, ಆರ್ಪಿ-ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಪ್ರದರ್ಶಿಸಲಾದ ಅಂತಿಮ ಬಿಂದುವು ಉತ್ಪಾದನೆಯನ್ನು ಬೆಳಕಿನ ಪಿ-ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳಿಗೆ ಸೀಮಿತಗೊಳಿಸುತ್ತದೆ (ಇವು ಕೋರ್-ಕೊಲ್ಯಾಪ್ಸ್ ಸೂಪರ್ನೋವಾದಲ್ಲಿ ಕಡಿಮೆ ಉತ್ಪಾದನೆಯಾಗುತ್ತವೆ). ಸಹ ನೋಡಿ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದಲ್ಲಿ ಬಗೆಹರಿಯದ ಸಮಸ್ಯೆಗಳ ಪಟ್ಟಿ ಉಲ್ಲೇಖಗಳು ಪರಮಾಣು ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರ ಆಸ್ಟ್ರೋಫಿಸಿಕ್ಸ್ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯೊಸಿಂಥೆಸಿಸ್ ಸೂಪರ್ನೋವಾ