Sagnac effect
ಫ್ರೆಂಚ್ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರಜ್ಞ ಜಾರ್ಜಸ್ ಸಗ್ನಾಕ್ ಅವರ ಹೆಸರಿನಿಂದ ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಸಗ್ನಾಕ್ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಎಂದೂ ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಸಗ್ನಾಕ್ ಪರಿಣಾಮವು ಇಂಟರ್ಫೆರೊಮೆಟ್ರಿಯಲ್ಲಿ ಎದುರಾಗುವ ಒಂದು ವಿದ್ಯಮಾನವಾಗಿದ್ದು, ಇದು ತಿರುಗುವಿಕೆಯಿಂದ ಹೊರಹೊಮ್ಮುತ್ತದೆ. ಸಗ್ನಾಕ್ ಪರಿಣಾಮವು ರಿಂಗ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ ಅಥವಾ ಸಗ್ನಾಕ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ ಎಂಬ ಸೆಟಪ್ನಲ್ಲಿ ಸ್ವತಃ ಪ್ರಕಟವಾಗುತ್ತದೆ. ಬೆಳಕಿನ ಕಿರಣವನ್ನು ವಿಭಜಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಎರಡು ಕಿರಣಗಳನ್ನು ಒಂದೇ ಮಾರ್ಗವನ್ನು ಅನುಸರಿಸುವಂತೆ ಮಾಡಲಾಗುತ್ತದೆ ಆದರೆ ವಿರುದ್ಧ ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿ. ಪ್ರವೇಶದ ಬಿಂದುವಿಗೆ ಹಿಂದಿರುಗಿದ ನಂತರ ಎರಡು ಬೆಳಕಿನ ಕಿರಣಗಳನ್ನು ಉಂಗುರದಿಂದ ನಿರ್ಗಮಿಸಲು ಮತ್ತು ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪಕ್ಕೆ ಒಳಗಾಗಲು ಅನುಮತಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ನಿರ್ಗಮಿಸುವ ಎರಡು ಕಿರಣಗಳ ಸಾಪೇಕ್ಷ ಹಂತಗಳು ಮತ್ತು ಹೀಗಾಗಿ ಇಂಟರ್ಫೆರೆನ್ಸ್ ಫ್ರಿಂಜ್ಗಳ ಸ್ಥಾನವನ್ನು ಉಪಕರಣದ ಕೋನೀಯ ವೇಗಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿ ಬದಲಾಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಬೇರೆ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆ, ತಿರುಗದ ಚೌಕಟ್ಟಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ ವಿಶ್ರಾಂತಿ ಪಡೆದಾಗ, ಬೆಳಕು ಎರಡೂ ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿ ವರ್ತುಲವನ್ನು ಹಾದುಹೋಗಲು ಅದೇ ಸಮಯವನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯನ್ನು ತಿರುಗಿಸಿದಾಗ, ಯಾಂತ್ರಿಕ ಚೌಕಟ್ಟಿನ ಒಂದು ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ ಅನ್ನು ಪೂರ್ಣಗೊಳಿಸಲು ಬೆಳಕಿನ ಒಂದು ಕಿರಣವು ಇನ್ನೊಂದಕ್ಕಿಂತ ದೀರ್ಘವಾದ ಮಾರ್ಗವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ಹೆಚ್ಚು ಸಮಯ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ, ಇದರ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಎರಡು ಕಿರಣಗಳ ನಡುವೆ ಹಂತದ ವ್ಯತ್ಯಾಸವಾಗುತ್ತದೆ. ಐನ್ಸ್ಟೈನ್ನ ವಿಶೇಷ ಸಾಪೇಕ್ಷತಾ ಸಿದ್ಧಾಂತವು ಅನಗತ್ಯವಾಗಿದೆಯೆಂದು ಈಥರ್ನ ಅಸ್ತಿತ್ವವನ್ನು ಸಾಬೀತುಪಡಿಸುವ ಪ್ರಯತ್ನದಲ್ಲಿ ಜಾರ್ಜಸ್ ಸಾಗ್ನಾಕ್ 1913 ರಲ್ಲಿ ಈ ಪ್ರಯೋಗವನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಿದರು. ಗಿಂಬಲ್ ಮೌಂಟೆಡ್ ಮೆಕ್ಯಾನಿಕಲ್ ಗೈರೊಸ್ಕೋಪ್ ಮೇಲಕ್ಕೆ ತಿರುಗಿದ ನಂತರ ಅದೇ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ತೋರಿಸುತ್ತಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ಇದನ್ನು ಜಡತ್ವ ಸಂಚರಣೆ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗೆ ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಉಲ್ಲೇಖವಾಗಿ ಬಳಸಬಹುದು. ಸಗ್ನಾಕ್ ಪರಿಣಾಮದ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ ಲೇಸರ್ ಗೈರೋಸ್ಕೋಪ್ಗಳು ಮತ್ತು ಫೈಬರ್ ಆಪ್ಟಿಕ್ ಗೈರೋಸ್ಕೋಪ್ಗಳೆಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಅಭಿವೃದ್ಧಿಯೊಂದಿಗೆ, ಅನೇಕ ಆಧುನಿಕ ಜಡತ್ವ ಸಂಚರಣೆ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುವ ಭಾಗಗಳಿಲ್ಲದ ಬೃಹತ್ ಯಾಂತ್ರಿಕ ಗೈರೋಸ್ಕೋಪ್ಗಳನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸಬಹುದು. ಸಾಂಪ್ರದಾಯಿಕ ಗೈರೊಸ್ಕೋಪ್ ಕೋನೀಯ ಆವೇಗದ ಸಂರಕ್ಷಣೆಯ ತತ್ವವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿದೆ ಆದರೆ ತಿರುಗುವಿಕೆಗೆ ರಿಂಗ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ನ ಸೂಕ್ಷ್ಮತೆಯು ಎಲ್ಲಾ ಜಡತ್ವದ ಚೌಕಟ್ಟುಗಳಿಗೆ ಬೆಳಕಿನ ವೇಗದ ಅಸ್ಥಿರತೆಯಿಂದ ಉಂಟಾಗುತ್ತದೆ. ವಿವರಣೆ ಮತ್ತು ಕಾರ್ಯಾಚರಣೆ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಮೂರು ಅಥವಾ ಹೆಚ್ಚಿನ ಕನ್ನಡಿಗಳನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದರಿಂದಾಗಿ ಪ್ರತಿ-ಹರಡುವ ಬೆಳಕಿನ ಕಿರಣಗಳು ತ್ರಿಕೋನ ಅಥವಾ ಚೌಕದಂತಹ ಮುಚ್ಚಿದ ಮಾರ್ಗವನ್ನು ಅನುಸರಿಸುತ್ತವೆ (ಚಿತ್ರ 1). ಪರ್ಯಾಯವಾಗಿ, ಮುಚ್ಚಿದ ಮಾರ್ಗದ ಮೂಲಕ ಬೆಳಕನ್ನು ನಿರ್ದೇಶಿಸಲು ಫೈಬರ್ ಆಪ್ಟಿಕ್ಸ್ ಅನ್ನು ಬಳಸಬಹುದು (ಚಿತ್ರ 2). ರಿಂಗ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ ಅನ್ನು ಅಳವಡಿಸಲಾಗಿರುವ ಪ್ಲಾಟ್ಫಾರ್ಮ್ ತಿರುಗುತ್ತಿದ್ದರೆ, ಪ್ಲಾಟ್ಫಾರ್ಮ್ ತಿರುಗದಿದ್ದಾಗ ಅವುಗಳ ಸ್ಥಾನಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಇಂಟರ್ಫೆರೆನ್ಸ್ ಅಂಚುಗಳು ಸ್ಥಳಾಂತರಗೊಳ್ಳುತ್ತವೆ. ಸ್ಥಳಾಂತರದ ಪ್ರಮಾಣವು ತಿರುಗುವ ವೇದಿಕೆಯ ಕೋನೀಯ ವೇಗಕ್ಕೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ. ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಅಕ್ಷವು ಸುತ್ತುವರಿದ ಪ್ರದೇಶದೊಳಗೆ ಇರಬೇಕಾಗಿಲ್ಲ. ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಅಂಚುಗಳ ಹಂತದ ಬದಲಾವಣೆಯು ವೇದಿಕೆಯ ಕೋನೀಯ ಆವರ್ತನಕ್ಕೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಇದನ್ನು ಮೂಲತಃ ಸಗ್ನಾಕ್ನಿಂದ ಪಡೆದ ಸೂತ್ರದಿಂದ ನೀಡಲಾಗುತ್ತದೆಃ ಲೂಪ್ನ ಆಧಾರಿತ ಪ್ರದೇಶ ಮತ್ತು ಬೆಳಕಿನ ತರಂಗಾಂತರ ಎಲ್ಲಿದೆ. ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ ರಿಂಗ್ನಲ್ಲಿ ಪೂರ್ಣ ರೌಂಡ್ ಟ್ರಿಪ್ ಅನ್ನು ಪೂರ್ಣಗೊಳಿಸಲು ಬಲ ಮತ್ತು ಎಡ ಚಲಿಸುವ ಬೆಳಕಿನ ಕಿರಣಗಳನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುವ ವಿಭಿನ್ನ ಸಮಯಗಳ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿದೆ. ಪ್ರಯಾಣದ ಸಮಯದಲ್ಲಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸ, ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಆವರ್ತನದಿಂದ ಗುಣಿಸಿದಾಗ, ಹಂತದ ವ್ಯತ್ಯಾಸವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತದೆ. ಹೀಗೆ ಅಳೆಯಲಾದ ತಿರುಗುವಿಕೆಯು ಒಂದು ಸಂಪೂರ್ಣ ತಿರುಗುವಿಕೆಯಾಗಿದೆ, ಅಂದರೆ, ಜಡತ್ವದ ಉಲ್ಲೇಖ ಚೌಕಟ್ಟಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ವೇದಿಕೆಯ ತಿರುಗುವಿಕೆಯಾಗಿದೆ. 1887ರ ಮೈಕೆಲ್ಸನ್-ಮಾರ್ಲೆ ಪ್ರಯೋಗವು, ಕಾಲ್ಪನಿಕ ಪ್ರಕಾಶಮಾನವಾದ ಈಥರ್ ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿದ್ದರೆ, ಅದನ್ನು ಭೂಮಿಯು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಎಳೆದಿದೆ ಎಂದು ಸೂಚಿಸಿತ್ತು. ಈ ಊಹೆಯನ್ನು ಪರೀಕ್ಷಿಸಲು, 1897 ರಲ್ಲಿ ಆಲಿವರ್ ಲಾಡ್ಜ್ ಭೂಮಿಯ ತಿರುಗುವಿಕೆಯನ್ನು ಅಳೆಯಲು ದೈತ್ಯ ರಿಂಗ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ ಅನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಬೇಕೆಂದು ಪ್ರಸ್ತಾಪಿಸಿದರು; 1904 ರಲ್ಲಿ ಆಲ್ಬರ್ಟ್ ಅಬ್ರಹಾಂ ಮೈಕೆಲ್ಸನ್ ಇದೇ ರೀತಿಯ ಸಲಹೆಯನ್ನು ನೀಡಿದರು. ಅಂತಹ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ನೊಂದಿಗೆ, ಸ್ಥಿರವಾದ ಈಥರ್ ಮತ್ತು ಭಾಗಶಃ ಅಥವಾ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಭೂಮಿಯಿಂದ ಎಳೆಯಲ್ಪಟ್ಟಿರುವ ಈಥರ್ಗಳ ನಡುವೆ ನಿರ್ಧರಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗುತ್ತದೆ ಎಂದು ಅವರು ಆಶಿಸಿದರು. ಅಂದರೆ, ಊಹಾತ್ಮಕ ಈಥರ್ ಅನ್ನು ಭೂಮಿಯು (ಅಥವಾ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ನಿಂದ) ಸಾಗಿಸಿದರೆ ಫಲಿತಾಂಶವು ಋಣಾತ್ಮಕವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಆದರೆ ಸ್ಥಾಯಿ ಈಥರ್ ಧನಾತ್ಮಕ ಫಲಿತಾಂಶವನ್ನು ನೀಡುತ್ತದೆ. ಚಲಿಸುವ ಗಾಜಿನ ಮೂಲಕ ಹರಡುವ ಬೆಳಕಿನ ಫ್ರೆಸ್ನೆಲ್ ಡ್ರ್ಯಾಗ್ನ ಮಾಪನಗಳನ್ನು ಮಾಡುವ ಗುರಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದ ಫ್ರಾಂಜ್ ಹ್ಯಾರೆಸ್ 1911 ರಲ್ಲಿ ನಡೆಸಿದ ಪ್ರಯೋಗವನ್ನು 1920 ರಲ್ಲಿ ಮ್ಯಾಕ್ಸ್ ವಾನ್ ಲೌ ಅವರು ವಾಸ್ತವವಾಗಿ ಸಗ್ನಾಕ್ ಪ್ರಯೋಗವನ್ನು ರೂಪಿಸಿದ್ದಾರೆ ಎಂದು ಗುರುತಿಸಿದರು. ಸ್ಯಾಗ್ನಾಕ್ ಪರಿಣಾಮದ ಬಗ್ಗೆ ತಿಳಿದಿಲ್ಲದ ಹ್ಯಾರೆಸ್ ತನ್ನ ಅಳತೆಗಳಲ್ಲಿ "ಅನಿರೀಕ್ಷಿತ ಪಕ್ಷಪಾತ" ದ ಉಪಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಅರಿತುಕೊಂಡಿದ್ದನು, ಆದರೆ ಅದರ ಕಾರಣವನ್ನು ವಿವರಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗಲಿಲ್ಲ. ವಿಶೇಷ ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯ ಚೌಕಟ್ಟಿನಲ್ಲಿ ಸಗ್ನಾಕ್ ಪರಿಣಾಮದ ಮೊದಲ ವಿವರಣೆಯನ್ನು ಸಗ್ನಾಕ್ ತನ್ನ ಪ್ರಯೋಗವನ್ನು ನಡೆಸುವ ಎರಡು ವರ್ಷಗಳ ಮೊದಲು, 1911ರಲ್ಲಿ ಲೌ ಅವರು ಮಾಡಿದರು. ಮೈಕೆಲ್ಸನ್ (1904) ಅವರ ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕ ಕೆಲಸವನ್ನು ಮುಂದುವರಿಸುವ ಮೂಲಕ, ವಾನ್ ಲೌ ಅವರು ತಮ್ಮನ್ನು ತಾವು ಒಂದು ಜಡತ್ವದ ಚೌಕಟ್ಟಿಗೆ ಸೀಮಿತಗೊಳಿಸಿಕೊಂಡರು (ಇದನ್ನು ಅವರು "ಮಾನ್ಯ" ಉಲ್ಲೇಖ ಚೌಕಟ್ಟು ಎಂದು ಕರೆದರು), ಮತ್ತು ಅಡಿಟಿಪ್ಪಣಿಯಲ್ಲಿ ಅವರು "ಮಾನ್ಯ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ತಿರುಗುವ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯು ಮಾನ್ಯವಾಗಿಲ್ಲ" ಎಂದು ಬರೆದರು. ಸ್ಥಿರವಾದ ಬೆಳಕಿನ ವೇಗವನ್ನು ಊಹಿಸಿ, ಮತ್ತು ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ವೇಗವನ್ನು ಹೀಗೆ ಹೊಂದಿಸಿ, ಅವರು ಒಂದು ಕಿರಣದ ಮತ್ತು ಪ್ರತಿ-ಹರಡುವ ಕಿರಣದ ಪ್ರಸರಣ ಸಮಯವನ್ನು ಲೆಕ್ಕ ಹಾಕಿದರು ಮತ್ತು ಇದರ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಸಮಯದ ವ್ಯತ್ಯಾಸವನ್ನು ಪಡೆದರು. ಈ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ ಪ್ರಯೋಗವು ನಿಜವಾಗಿಯೂ ವಿಶೇಷ ಸಾಪೇಕ್ಷತೆ ಮತ್ತು ಸ್ಥಾಯಿ ಈಥರ್ ಎರಡಕ್ಕೂ ಒಂದೇ ಧನಾತ್ಮಕ ಫಲಿತಾಂಶವನ್ನು ನೀಡುತ್ತದೆ (ಎರಡನೆಯದನ್ನು ಅವರು 1895-ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ಸಿದ್ಧಾಂತಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ "ಸಂಪೂರ್ಣ ಸಿದ್ಧಾಂತ" ಎಂದು ಕರೆದರು) ಎಂದು ಅವರು ತೀರ್ಮಾನಿಸಿದರು. ಸಂಪೂರ್ಣ-ಈಥರ್-ಡ್ರ್ಯಾಗ್ ಮಾದರಿಗಳು (ಸ್ಟೋಕ್ಸ್ ಅಥವಾ ಹರ್ಟ್ಜ್ನಂತಹವು) ಮಾತ್ರ ನಕಾರಾತ್ಮಕ ಫಲಿತಾಂಶವನ್ನು ನೀಡುತ್ತವೆ ಎಂದು ಅವರು ತೀರ್ಮಾನಿಸಿದರು. ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ, ಕೋನೀಯ ವೇಗ ಮತ್ತು ಹಂತದ ಬದಲಾವಣೆಯ ಪರಸ್ಪರ ಸಂಬಂಧವನ್ನು ಗಮನಿಸುವ ಗುರಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಮೊದಲ ಇಂಟರ್ಫೆರೊಮೆಟ್ರಿ ಪ್ರಯೋಗವನ್ನು 1913 ರಲ್ಲಿ ಫ್ರೆಂಚ್ ವಿಜ್ಞಾನಿ ಜಾರ್ಜಸ್ ಸಾಗ್ನಾಕ್ ಅವರು ನಡೆಸಿದರು. "ಈಥರ್ನ ಸಾಪೇಕ್ಷ ಚಲನೆಯ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು" ಪತ್ತೆಹಚ್ಚುವುದು ಇದರ ಉದ್ದೇಶವಾಗಿತ್ತು. ತನ್ನ ಫಲಿತಾಂಶಗಳು ಸ್ಥಿರವಾದ ಈಥರ್ನ ಅಸ್ತಿತ್ವಕ್ಕೆ ಪುರಾವೆಗಳಾಗಿವೆ ಎಂದು ಸಗ್ನಾಕ್ ನಂಬಿದ್ದರು. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಮೇಲೆ ವಿವರಿಸಿದಂತೆ, ಮ್ಯಾಕ್ಸ್ ವಾನ್ ಲೌ ಈಗಾಗಲೇ 1911 ರಲ್ಲಿ ಈ ಪರಿಣಾಮವು ವಿಶೇಷ ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಗೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿದೆ ಎಂದು ತೋರಿಸಿದೆ. ಭೂಮಿಯ ಎಳೆತದಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಈಥರ್ ಗಾಳಿಯನ್ನು ಸಾಬೀತುಪಡಿಸಲು ಸ್ಥಾಪಿಸಲಾದ ಎಚ್ಚರಿಕೆಯಿಂದ ಸಿದ್ಧಪಡಿಸಲಾದ ಮೈಕೆಲ್ಸನ್-ಮಾರ್ಲೆ ಪ್ರಯೋಗಕ್ಕಿಂತ ಭಿನ್ನವಾಗಿ, ಸಗ್ನಾಕ್ ಪ್ರಯೋಗವು ಈ ರೀತಿಯ ಈಥರ್ ಗಾಳಿಯನ್ನು ಸಾಬೀತುಪಡಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗಲಿಲ್ಲ ಏಕೆಂದರೆ ಸಾರ್ವತ್ರಿಕ ಈಥರ್ ತಿರುಗುವ ಬೆಳಕಿನ ಎಲ್ಲಾ ಭಾಗಗಳ ಮೇಲೆ ಸಮಾನವಾಗಿ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತದೆ. ಫ್ರಾಂಜ್ ಹ್ಯಾರೆಸ್ನ ಹಿಂದಿನ ಪ್ರಯೋಗದ ಮೂಲಕ ಐನ್ಸ್ಟೈನ್ಗೆ ಸ್ಯಾಗ್ನಾಕ್ ಪರಿಣಾಮದ ವಿದ್ಯಮಾನದ ಬಗ್ಗೆ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ತಿಳಿದಿತ್ತು, ಇದನ್ನು 1914 ರಲ್ಲಿ ಪಾಲ್ ಹರ್ಜರ್ ಅವರು "ಡ್ರ್ಯಾಗಿಂಗ್ ಆಫ್ ಲೈಟ್ ಇನ್ ಗ್ಲಾಸ್ ಅಂಡ್ ಅಬೆರೇಷನ್" ಎಂಬ ಶೀರ್ಷಿಕೆಯ ಲೇಖನದಲ್ಲಿ ಗಣಿತಶಾಸ್ತ್ರದಲ್ಲಿ ವಿಶ್ಲೇಷಿಸಿದ್ದಾರೆ. ಇದನ್ನು ಐನ್ಸ್ಟೀನ್ ಅವರು ತಮ್ಮ ಲೇಖನಗಳಾದ "ಪಿ. ಹರ್ಜರ್ ಅವರ ಲೇಖನದ ಮೇಲಿನ ವೀಕ್ಷಣೆಃ ಗ್ಲಾಸ್ ಮತ್ತು ಅಬೆರೇಶನ್ನಲ್ಲಿ ಬೆಳಕನ್ನು ಎಳೆಯುವುದು" ಮತ್ತು "ಪಿ. ಹರ್ಜರ್ ಅವರ ಉತ್ತರಕ್ಕೆ ಉತ್ತರ" ದಲ್ಲಿ ನಿರಾಕರಿಸಿದ್ದಾರೆ. ಮೊದಲ ಲೇಖನದಲ್ಲಿ ಐನ್ಸ್ಟೈನ್ನ ಗಣಿತದ ವಾದದ ನಂತರ, ಐನ್ಸ್ಟೈನ್ ಉತ್ತರಿಸಿದರು, "ನಾನು ತೋರಿಸಿದಂತೆ, ಅದನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುವ ಮಾಧ್ಯಮಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಬೆಳಕಿನ ಆವರ್ತನವು k ಪರಿಮಾಣಕ್ಕೆ ನಿರ್ಣಾಯಕವಾಗಿದೆ; ಏಕೆಂದರೆ ಇದು ಮಾಧ್ಯಮಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಬೆಳಕಿನ ವೇಗವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತದೆ. ನಮ್ಮ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಇದು ಒಂದು ಲಘು ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯಾಗಿದ್ದು, ತಿರುಗುವ ಪ್ರಿಸ್ಮ್ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ, ಇದನ್ನು ಸ್ಥಾಯಿ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆ ಎಂದು ಅರ್ಥೈಸಿಕೊಳ್ಳಬೇಕು. ಇದರಿಂದ ಚಲಿಸುವ ಪ್ರಿಸ್ಮ್ಗಳಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಬೆಳಕಿನ ಆವರ್ತನ ಮತ್ತು ಪರಿಮಾಣ k, ಎಲ್ಲಾ ಪ್ರಿಸ್ಮ್ಗಳಿಗೆ ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ. ಇದು ಶ್ರೀ ಹರ್ಜರ್ ಅವರ ಉತ್ತರವನ್ನು ನಿರಾಕರಿಸುತ್ತದೆ ". (1914) 1920 ರಲ್ಲಿ ವಾನ್ ಲೌ 1911 ರ ತನ್ನದೇ ಆದ ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕ ಕೃತಿಯನ್ನು ಮುಂದುವರೆಸಿದರು, ಹ್ಯಾರೆಸ್ ಪ್ರಯೋಗವನ್ನು ವಿವರಿಸಿದರು ಮತ್ತು ಈ ಪ್ರಯೋಗದಲ್ಲಿ ಸಗ್ನಾಕ್ ಪರಿಣಾಮದ ಪಾತ್ರವನ್ನು ತೋರಿಸಿದರು. ಹ್ಯಾರೆಸ್ ಪ್ರಯೋಗದಲ್ಲಿ (ಇದರಲ್ಲಿ ಬೆಳಕು ಗಾಜನ್ನು ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ) ಬೆಳಕಿನ ಎಳೆಯುವಿಕೆಯಿಂದಾಗಿ (ಇದು ಚಲಿಸುವ ಮಾಧ್ಯಮದಲ್ಲಿ ಸಾಪೇಕ್ಷತಾ ವೇಗದ ಸೇರ್ಪಡೆಯಿಂದ ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ. ಚಲಿಸುವ ಗಾಜಿನಲ್ಲಿ) ಮತ್ತು "ತಿರುಗುವ ಉಪಕರಣದ ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಭಾಗವು ಒಂದು ಕಿರಣದಿಂದ ದೂರ ಓಡುತ್ತದೆ, ಅದು ಇನ್ನೊಂದನ್ನು ಸಮೀಪಿಸುತ್ತದೆ", ಅಂದರೆ. ಸ್ಯಾಗ್ನಾಕ್ ಪರಿಣಾಮ. ಈ ನಂತರದ ಪರಿಣಾಮವು ಮಾತ್ರ ಸಮಯದ ವ್ಯತ್ಯಾಸವನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡಬಹುದು ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ, "ತಿರುಗುವಿಕೆಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ವೇಗವರ್ಧನೆಗಳು ಯಾವುದೇ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಬೆಳಕಿನ ವೇಗದ ಮೇಲೆ ಪ್ರಭಾವ ಬೀರುವುದಿಲ್ಲ" ಎಂದು ಅವರು ಒಪ್ಪಿಕೊಂಡರು. ಲೌ ಅವರ ವಿವರಣೆಯು ಜಡತ್ವ ಚೌಕಟ್ಟುಗಳನ್ನು ಆಧರಿಸಿದ್ದಾಗಿದ್ದರೂ, ಪೌಲ್ ಲ್ಯಾಂಗ್ವಿನ್ (1921,1937) ಮತ್ತು ಇತರರು ತಿರುಗುವ ಉಲ್ಲೇಖ ಚೌಕಟ್ಟುಗಳಿಂದ ನೋಡಿದಾಗ ಅದೇ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ವಿವರಿಸಿದ್ದಾರೆ (ವಿಶೇಷ ಮತ್ತು ಸಾಮಾನ್ಯ ಸಾಪೇಕ್ಷತೆ ಎರಡರಲ್ಲೂ, ಬಾರ್ನ್ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳನ್ನು ನೋಡಿ). ಆದ್ದರಿಂದ ಸ್ಯಾಗ್ನಾಕ್ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಕೊರೋಟೇಟಿಂಗ್ ಫ್ರೇಮ್ನ ದೃಷ್ಟಿಕೋನದಿಂದ ವಿವರಿಸಿದಾಗ, ಒಬ್ಬರು ಸಾಮಾನ್ಯ ತಿರುಗುವ ಸಿಲಿಂಡರಾಕಾರದ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳನ್ನು ಬಳಸಬಹುದು ಮತ್ತು ಅವುಗಳನ್ನು ಮಿಂಕೋವ್ಸ್ಕಿ ಮೆಟ್ರಿಕ್ಗೆ ಅನ್ವಯಿಸಬಹುದು, ಇದು ಬಾರ್ನ್ ಮೆಟ್ರಿಕ್ ಅಥವಾ ಲ್ಯಾಂಗೆವಿನ್ ಮೆಟ್ರಿಕ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುತ್ತದೆ. ಈ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳಿಂದ, ಪ್ರತಿ-ಹರಡುವ ಕಿರಣಗಳ ವಿಭಿನ್ನ ಆಗಮನದ ಸಮಯವನ್ನು ಪಡೆಯಬಹುದು, ಈ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಪಾಲ್ ಲ್ಯಾಂಗ್ವಿನ್ (1921) ತೋರಿಸಿದ್ದಾರೆ. ಅಥವಾ ತಿರುಗುವ ಚೌಕಟ್ಟುಗಳಲ್ಲಿ ಬೆಳಕಿನ ಜಾಗತಿಕ ವೇಗವನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡಲು ಈ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳನ್ನು ಬಳಸಿದಾಗ, ದೃಷ್ಟಿಕೋನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ ವಿಭಿನ್ನ ಸ್ಪಷ್ಟ ಬೆಳಕಿನ ವೇಗಗಳನ್ನು ಪಡೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಈ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಲ್ಯಾಂಗ್ವಿನ್ ಮತ್ತೊಂದು ಕಾಗದದಲ್ಲಿ (1937) ತೋರಿಸಿದ್ದಾರೆ. ಇದು ವಿಶೇಷ ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಗೆ ಮತ್ತು ಬೆಳಕಿನ ವೇಗವು ವೇಗವರ್ಧನೆಗಳಿಂದ ಪ್ರಭಾವಿತವಾಗುವುದಿಲ್ಲ ಎಂಬ ವಾನ್ ಲೌ ಅವರ ಮೇಲಿನ ವಿವರಣೆಗೆ ವಿರುದ್ಧವಾಗಿಲ್ಲ. ಏಕೆಂದರೆ ತಿರುಗುವ ಚೌಕಟ್ಟುಗಳಲ್ಲಿ ಈ ಸ್ಪಷ್ಟ ವ್ಯತ್ಯಾಸಗೊಳ್ಳುವ ಬೆಳಕಿನ ವೇಗವು ತಿರುಗುವ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳನ್ನು ಬಳಸಿದರೆ ಮಾತ್ರ ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತದೆ, ಆದರೆ ಸಾಗ್ನಾಕ್ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಬಾಹ್ಯ ಜಡತ್ವ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕ ಚೌಕಟ್ಟಿನ ದೃಷ್ಟಿಕೋನದಿಂದ ವಿವರಿಸಿದರೆ ಬೆಳಕಿನ ವೇಗವು ಸಹಜವಾಗಿ ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ-ಆದ್ದರಿಂದ ಒಬ್ಬರು ಜಡತ್ವ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳನ್ನು ಬಳಸಿದರೂ (ಕೆಳಗಿನ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಸೂತ್ರಗಳನ್ನು ನೋಡಿ) ಅಥವಾ ತಿರುಗುವ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳನ್ನು ಬಳಸಿದರೂ (ಕೆಳಗಿನ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಸೂತ್ರಗಳನ್ನು ನೋಡಿ) ಸಾಗ್ನಾಕ್ ಪರಿಣಾಮವು ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಅಂದರೆ, ಅದರ ಮೂಲ ಸೂತ್ರೀಕರಣದಲ್ಲಿ ವಿಶೇಷ ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯನ್ನು ಜಡತ್ವ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕ ಚೌಕಟ್ಟುಗಳಿಗೆ ಅಳವಡಿಸಿಕೊಳ್ಳಲಾಗಿದ್ದು, ತಿರುಗುವ ಚೌಕಟ್ಟುಗಳಿಗೆ ಅಲ್ಲ. ಆಲ್ಬರ್ಟ್ ಐನ್ಸ್ಟೈನ್ ವಿಶೇಷ ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯನ್ನು ಪರಿಚಯಿಸುವ ತನ್ನ ಪ್ರಬಂಧದಲ್ಲಿ, "ಬೆಳಕು ಯಾವಾಗಲೂ ನಿರ್ವಾತ ವಸ್ತುವಿನ ಚಲನೆಯ ಸ್ಥಿತಿಯಿಂದ ಸ್ವತಂತ್ರವಾಗಿರುವ ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ವೇಗ c ಯೊಂದಿಗೆ ಖಾಲಿ ಜಾಗದಲ್ಲಿ ಹರಡುತ್ತದೆ" ಎಂದು ಹೇಳಿದ್ದಾರೆ. ರೇಖೀಯ ಮತ್ತು ಸಮಾನಾಂತರ ಜಡತ್ವ ಚೌಕಟ್ಟುಗಳಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಇರುವ ಸಮೀಕರಣಗಳನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು, ಖಾಲಿ ಜಾಗದ ನಿರ್ವಾತದಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಬೆಳಕಿನ ವೇಗವು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ಐನ್ಸ್ಟೈನ್ ನಿರ್ದಿಷ್ಟವಾಗಿ ಹೇಳಿದ್ದಾರೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಐನ್ಸ್ಟೈನ್ ವೇಗವರ್ಧಿತ ಉಲ್ಲೇಖ ಚೌಕಟ್ಟುಗಳನ್ನು ತನಿಖೆ ಮಾಡಲು ಪ್ರಾರಂಭಿಸಿದಾಗ, ಉಲ್ಲೇಖದ ಚೌಕಟ್ಟುಗಳನ್ನು ವೇಗಗೊಳಿಸಲು "ಬೆಳಕಿನ ಸ್ಥಿರತೆಯ ತತ್ವವನ್ನು ಮಾರ್ಪಡಿಸಬೇಕು" ಎಂದು ಅವರು ಗಮನಿಸಿದರು. ಮ್ಯಾಕ್ಸ್ ವಾನ್ ಲೌ ತನ್ನ 1920ರ ಪ್ರಬಂಧದಲ್ಲಿ ಸಗ್ನಾಕ್ ಪರಿಣಾಮದ ಮೇಲೆ ಸಾಮಾನ್ಯ ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಗಂಭೀರವಾಗಿ ಪರಿಗಣಿಸಿ, "ಸಾಮಾನ್ಯ ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯು ಅದರ ಬಗ್ಗೆ ಕೆಲವು ಹೇಳಿಕೆಗಳನ್ನು ನೀಡುವ ಸಾಮರ್ಥ್ಯವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ, ಮತ್ತು ಅದರ ಪ್ರಕಾರ ವೇಗವರ್ಧನೆಯ ಯಾವುದೇ ಗಮನಾರ್ಹ ಪ್ರಭಾವಗಳನ್ನು ನಿರೀಕ್ಷಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ ಎಂದು ನಾವು ಮೊದಲಿಗೆ ತೋರಿಸಲು ಬಯಸುತ್ತೇವೆ" ಎಂದು ಹೇಳಿದ್ದಾರೆ. ಅವರು ಜರ್ಮನ್ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರಜ್ಞ ವಿಲ್ಹೆಲ್ಮ್ ವೀನ್ ಅವರೊಂದಿಗಿನ ಚರ್ಚೆಗಳ ಬಗ್ಗೆ ಅಡಿಟಿಪ್ಪಣಿ ಮಾಡುತ್ತಾರೆ. ಐನ್ಸ್ಟೈನ್ನ ಸಾಮಾನ್ಯ ಸಾಪೇಕ್ಷತಾ ಸಿದ್ಧಾಂತವು ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಬೆಳಕು ನಿಧಾನಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ ಎಂದು ಭವಿಷ್ಯ ನುಡಿದಿದೆ, ಅದಕ್ಕಾಗಿಯೇ ಅದು ಬೃಹತ್ ವಸ್ತುವಿನ ಸುತ್ತ ಬೆಳಕಿನ ವಕ್ರತೆಯನ್ನು ಊಹಿಸಬಲ್ಲದು. ಸಾಮಾನ್ಯ ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ, ಗುರುತ್ವ ಮತ್ತು ವೇಗವರ್ಧನೆಯು ಸಮಾನವಾಗಿವೆ ಎಂದು ಹೇಳುವ ಸಮಾನತೆಯ ತತ್ವವಿದೆ. ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ ಅನ್ನು ತಿರುಗಿಸುವುದು ಅಥವಾ ವೇಗಗೊಳಿಸುವುದು ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಸೃಷ್ಟಿಸುತ್ತದೆ. "ಆದಾಗ್ಯೂ, ಅಂತಹ [ಜಡತ್ವವಲ್ಲದ] ಚಲನೆಯಲ್ಲಿ ಎರಡು ವಿಭಿನ್ನ ವಿಧಗಳಿವೆ; ಉದಾಹರಣೆಗೆ ಇದು ಸರಳ ರೇಖೆಯಲ್ಲಿ ವೇಗವರ್ಧನೆ ಅಥವಾ ಸ್ಥಿರ ವೇಗದಲ್ಲಿ ವೃತ್ತಾಕಾರದ ಚಲನೆಯಾಗಿರಬಹುದು". ಅಲ್ಲದೆ, 1964 ರಲ್ಲಿ ಇರ್ವಿನ್ ಶಪಿರೊ ಸಾಮಾನ್ಯ ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯನ್ನು ವಿವರಿಸುತ್ತಾ, "ಬೆಳಕಿನ ಅಲೆಯ ವೇಗವು ಅದರ ಮಾರ್ಗದಲ್ಲಿ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಸಾಮರ್ಥ್ಯದ ಬಲವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ" ಎಂದು ಹೇಳಿದರು. ಇದನ್ನು ಶಾಪಿರೋ ವಿಳಂಬ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಗಮನಾರ್ಹವಾಗಿರುವುದರಿಂದ, ಅದರ ಪರಿಣಾಮವು ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದ ಮೂಲಕ ಅದರ ಚಲನೆಯಿಂದ ಮಾರ್ಗದ ದೂರವನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸುವ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿದೆ ಎಂದು ಲೌ (1920) ತೀರ್ಮಾನಿಸಿದರು. ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಲೂಪ್ ಸುತ್ತ ಪ್ರಯಾಣಿಸುವ ಕಿರಣವು ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುವ ಕಿರಣಕ್ಕಿಂತ ಹೆಚ್ಚು ದೂರ ಹೋಗಬೇಕಾಗುತ್ತದೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಪ್ರಯಾಣದ ಅವಧಿಯಲ್ಲಿ ಕನ್ನಡಿಗಳು ಮತ್ತು ಡಿಟೆಕ್ಟರ್ಗಳು ಕೌಂಟರ್-ರೊಟೇಟಿಂಗ್ ಕಿರಣದ ಕಡೆಗೆ (ಸ್ವಲ್ಪ) ಚಲಿಸುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಸಹ-ತಿರುಗುವ ಕಿರಣದಿಂದ ದೂರವಿರುತ್ತವೆ. ಇದರ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಕಿರಣಗಳು ಡಿಟೆಕ್ಟರ್ ಅನ್ನು ಸ್ವಲ್ಪ ವಿಭಿನ್ನ ಸಮಯಗಳಲ್ಲಿ ತಲುಪುತ್ತವೆ, ಮತ್ತು ಸ್ವಲ್ಪ ಹಂತದ ಹೊರಗೆ, ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ 'ಅಂಚುಗಳನ್ನು' ಉತ್ಪಾದಿಸುತ್ತವೆ, ಅದನ್ನು ಗಮನಿಸಬಹುದು ಮತ್ತು ಅಳೆಯಬಹುದು. 1926ರಲ್ಲಿ, ಮಹತ್ವಾಕಾಂಕ್ಷೆಯ ರಿಂಗ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೊಮೆಟ್ರಿ ಪ್ರಯೋಗವನ್ನು ಆಲ್ಬರ್ಟ್ ಮೈಕೆಲ್ಸನ್ ಮತ್ತು ಹೆನ್ರಿ ಗೇಲ್ ಸ್ಥಾಪಿಸಿದರು. ಭೂಮಿಯ ತಿರುಗುವಿಕೆಯು ಭೂಮಿಯ ಸುತ್ತಮುತ್ತಲಿನ ಬೆಳಕಿನ ಪ್ರಸರಣದ ಮೇಲೆ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತದೆಯೇ ಎಂದು ಕಂಡುಹಿಡಿಯುವುದು ಇದರ ಉದ್ದೇಶವಾಗಿತ್ತು. ಮೈಕೆಲ್ಸನ್-ಗೇಲ್-ಪಿಯರ್ಸನ್ ಪ್ರಯೋಗವು ಭೂಮಿಯ ಕೋನೀಯ ವೇಗವನ್ನು ಪತ್ತೆಹಚ್ಚುವಷ್ಟು ದೊಡ್ಡದಾದ ರಿಂಗ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ ಆಗಿತ್ತು. ಖಗೋಳಶಾಸ್ತ್ರದಿಂದ ಅಳೆಯಲಾದ ಭೂಮಿಯ ಕೋನೀಯ ವೇಗವು ಅಳತೆಯ ನಿಖರತೆಯೊಳಗೆ ಇದೆ ಎಂದು ಪ್ರಯೋಗದ ಫಲಿತಾಂಶವು ದೃಢಪಡಿಸಿತು. ಮೈಕೆಲ್ಸನ್-ಗೇಲ್ ಪ್ರಯೋಗದ ರಿಂಗ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ ಅನ್ನು ಹೊರಗಿನ ಉಲ್ಲೇಖದೊಂದಿಗೆ ಹೋಲಿಸಿ ಮಾಪನಾಂಕ ನಿರ್ಣಯಿಸಲಾಗಿಲ್ಲ (ಇದು ಸಾಧ್ಯವಾಗಲಿಲ್ಲ, ಏಕೆಂದರೆ ಸೆಟಪ್ ಅನ್ನು ಭೂಮಿಗೆ ನಿಗದಿಪಡಿಸಲಾಗಿದೆ). ಅದರ ವಿನ್ಯಾಸದಿಂದ ಶೂನ್ಯ ಶಿಫ್ಟ್ ಇದ್ದರೆ ಸೆಂಟ್ರಲ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೆನ್ಸ್ ಫ್ರಿಂಜ್ ಎಲ್ಲಿರಬೇಕು ಎಂಬುದನ್ನು ಊಹಿಸಬಹುದು. ಅಳತೆ ಮಾಡಿದ ಬದಲಾವಣೆಯು 1000 ರಲ್ಲಿ 230 ಭಾಗಗಳಾಗಿದ್ದು, 1000 ರಲ್ಲಿ 5 ಭಾಗಗಳ ನಿಖರತೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿತ್ತು. ಮುನ್ಸೂಚನೆಯ ಬದಲಾವಣೆಯು 1000ರಲ್ಲಿ 237 ಭಾಗಗಳಾಗಿತ್ತು. ಸ್ಯಾಗ್ನಾಕ್ ಪರಿಣಾಮವು ಅದರ ಅರ್ಥ ಮತ್ತು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನದ ಬಗ್ಗೆ ಒಂದು ಶತಮಾನದ ಸುದೀರ್ಘ ಚರ್ಚೆಯನ್ನು ಪ್ರಚೋದಿಸಿದೆ, ಈ ಚರ್ಚೆಯ ಹೆಚ್ಚಿನ ಭಾಗವು ಆಶ್ಚರ್ಯಕರವಾಗಿದೆ ಏಕೆಂದರೆ ವಿಶೇಷ ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಅರ್ಥಮಾಡಿಕೊಳ್ಳಲಾಗಿದೆ. ಥಿಯರಿ ಬೇಸಿಕ್ ಕೇಸ್ ರಿಂಗ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ನಲ್ಲಿನ ಇಂಟರ್ಫೆರೆನ್ಸ್ ಫ್ರಿಂಜ್ಗಳಲ್ಲಿನ ಬದಲಾವಣೆಯನ್ನು ರಿಂಗ್ನ ತಿರುಗುವಿಕೆಯಿಂದಾಗಿ ಬೆಳಕು ಚಲಿಸುವ ವಿಭಿನ್ನ ದೂರಗಳ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಅಂತರ್ಬೋಧೆಯಿಂದ ನೋಡಬಹುದು. (ಚಿತ್ರ. 3) R ತ್ರಿಜ್ಯದ ವೃತ್ತಾಕಾರದ ಉಂಗುರಕ್ಕೆ, ಒಂದು ವಕ್ರೀಕಾರಕ ಸೂಚ್ಯಂಕದೊಂದಿಗೆ, ಕೋನೀಯ ವೇಗದಲ್ಲಿ ತಿರುಗುವುದು ಸರಳವಾದ ವ್ಯುತ್ಪತ್ತಿಯಾಗಿದೆ, ಆದರೆ ಇತರ ಆಕಾರಗಳೊಂದಿಗೆ ಲೂಪ್ ಜ್ಯಾಮಿತಿಗಳಿಗೆ ಫಲಿತಾಂಶವು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿದೆ. ಒಂದು ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲವು ತಿರುಗುವ ಉಂಗುರದ ಒಂದು ಬಿಂದುವಿನಿಂದ ಎರಡೂ ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿ ಹೊರಸೂಸುತ್ತಿದ್ದರೆ, ತಿರುಗುವ ದಿಕ್ಕಿನ ಅದೇ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುವ ಬೆಳಕು ಹಿಂಭಾಗದಿಂದ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲವನ್ನು ಹಿಡಿಯುವ ಮೊದಲು ಉಂಗುರದ ಸುತ್ತ ಒಂದಕ್ಕಿಂತ ಹೆಚ್ಚು ಸುತ್ತಳತೆಗಳನ್ನು ಪ್ರಯಾಣಿಸಬೇಕಾಗುತ್ತದೆ. ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲವನ್ನು ಹಿಡಿಯಲು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುವ ಸಮಯವನ್ನು ಹೀಗೆ ನೀಡಲಾಗಿದೆಃ ಇದು ದೂರ (ಚಿತ್ರದಲ್ಲಿ ಕಪ್ಪು ದಪ್ಪ ಬಾಣ). 3) ಕನ್ನಡಿಯು ಅದೇ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸಿದೆಃ ಮೇಲಿನ ಎರಡು ಸಮೀಕರಣಗಳಿಂದ ತೆಗೆದುಹಾಕುವುದರಿಂದ ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆಃ ಅಂತೆಯೇ, ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ವಿರುದ್ಧ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುವ ಬೆಳಕು ಮುಂಭಾಗದ ಬದಿಯಲ್ಲಿರುವ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲವನ್ನು ಹೊಡೆಯುವ ಮೊದಲು ಒಂದಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆ ಸುತ್ತಳತೆ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ ಬೆಳಕಿನ ಈ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಮತ್ತೆ ಚಲಿಸುವ ಮೂಲವನ್ನು ತಲುಪುವ ಸಮಯವೆಂದರೆಃ ಸಮಯದ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಏಕೆಂದರೆ, ಇದು ಉಂಗುರದ ವಿಸ್ತೀರ್ಣವಾದ A ಗೆ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ. ಈ ಸರಳ ವ್ಯುತ್ಪತ್ತಿಯು ಒಂದು ವಕ್ರೀಭವನದ ಸೂಚ್ಯಂಕವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ವೃತ್ತಾಕಾರದ ಉಂಗುರಕ್ಕೆ ಅನ್ವಯಿಸುತ್ತದೆಯಾದರೂ, ಇದರ ಫಲಿತಾಂಶವು ಎ ವಿಸ್ತೀರ್ಣವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಯಾವುದೇ ಆಕಾರದ ತಿರುಗುವ ಲೂಪ್ಗೆ ಅನ್ವಯಿಸುತ್ತದೆ. (ಚಿತ್ರ. 4) ಹೆಚ್ಚು ಸಂಕೀರ್ಣವಾದ ಆಕಾರಗಳು ಅಥವಾ ಇತರ ವಕ್ರೀಕಾರಕ ಸೂಚ್ಯಂಕ ಮೌಲ್ಯಗಳಿಗೆ, ಫೆರ್ಮಾಟ್ನ ತತ್ವವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಪ್ರತಿ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲೂ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಹಂತದ ಬದಲಾವಣೆಯನ್ನು ಲೆಕ್ಕಹಾಕುವ ಮೂಲಕ ಮತ್ತು ಜಡತ್ವ ಪ್ರಯೋಗಾಲಯ ಚೌಕಟ್ಟಿನಲ್ಲಿನ ವಿಭಿನ್ನ ಪ್ರಸರಣ ನಿರ್ದೇಶನಗಳಿಗೆ ವಿಭಿನ್ನ ಹಂತದ ವೇಗಗಳನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುವ ಮೂಲಕ ಅದೇ ಫಲಿತಾಂಶವನ್ನು ಪಡೆಯಬಹುದು, ಇದನ್ನು ವೇಗಗಳ ಸಾಪೇಕ್ಷವಾದ ಸೇರ್ಪಡೆಯನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಲೆಕ್ಕ ಹಾಕಬಹುದು. ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲದಲ್ಲಿ ಇರಿಸಲಾಗಿರುವ ಅಂಚುಗಳನ್ನು ವೀಕ್ಷಿಸಲು ನಾವು ಪರದೆಯನ್ನು ಊಹಿಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತೇವೆ (ಅಥವಾ ಮೂಲ ಬಿಂದುವಿನಿಂದ ಪರದೆಗೆ ಬೆಳಕನ್ನು ಕಳುಹಿಸಲು ನಾವು ಬೀಮ್ ಸ್ಪ್ಲಿಟರ್ ಅನ್ನು ಬಳಸುತ್ತೇವೆ). ಸ್ಥಿರವಾದ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲವನ್ನು ನೀಡಿದರೆ, ಎರಡು ಕೌಂಟರ್-ರೊಟೇಟಿಂಗ್ ಕಿರಣಗಳು ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ ಅನ್ನು ಹಾದುಹೋಗಲು ಅಗತ್ಯವಾದ ಸಮಯದ ವ್ಯತ್ಯಾಸಗಳಿಗೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿ ಫ್ರಿಂಜ್ ಸ್ಥಳಾಂತರದೊಂದಿಗೆ ಪರದೆಯ ಮೇಲೆ ಇಂಟರ್ಫೆರೆನ್ಸ್ ಫ್ರಿಂಜ್ಗಳು ರೂಪುಗೊಳ್ಳುತ್ತವೆ. ಹಂತದ ಶಿಫ್ಟ್ ಆಗಿದೆ, ಇದು ಅಂಚುಗಳು ಮತ್ತು ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿ ಬದಲಾಗಲು ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ. ಸಾಪೇಕ್ಷವಲ್ಲದ ವೇಗಗಳಲ್ಲಿ, ಸಗ್ನಾಕ್ ಪರಿಣಾಮವು ಬೆಳಕಿನ ವೇಗದ ಮೂಲ ಸ್ವಾತಂತ್ರ್ಯದ ಸರಳ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿದೆ. ಬೇರೆ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆ, ಸಗ್ನಾಕ್ ಪ್ರಯೋಗವು ಪೂರ್ವ-ಸಾಪೇಕ್ಷತಾವಾದಿ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರ ಮತ್ತು ಸಾಪೇಕ್ಷತಾವಾದಿ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದ ನಡುವೆ ವ್ಯತ್ಯಾಸವನ್ನು ತೋರಿಸುವುದಿಲ್ಲ. ಫೈಬರ್ ಆಪ್ಟಿಕ್ ಕೇಬಲ್ನಲ್ಲಿ ಬೆಳಕು ಹರಡಿದಾಗ, ಸೆಟಪ್ ಪರಿಣಾಮಕಾರಿಯಾಗಿ ಸಗ್ನಾಕ್ ಪ್ರಯೋಗ ಮತ್ತು ಫಿಜೋ ಪ್ರಯೋಗದ ಸಂಯೋಜನೆಯಾಗಿದೆ. ಗಾಜಿನಲ್ಲಿ ಬೆಳಕಿನ ವೇಗವು ನಿರ್ವಾತಕ್ಕಿಂತ ನಿಧಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಕೇಬಲ್ ಚಲಿಸುವ ಮಾಧ್ಯಮವಾಗಿದೆ. ಆ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಸಾಪೇಕ್ಷತಾ ವೇಗದ ಸೇರ್ಪಡೆಯ ನಿಯಮವು ಅನ್ವಯಿಸುತ್ತದೆ. ಬೆಳಕಿನ ಪ್ರಸರಣದ ಪೂರ್ವ-ಸಾಪೇಕ್ಷತಾವಾದಿ ಸಿದ್ಧಾಂತಗಳು ಫಿಜೋ ಪರಿಣಾಮಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾಗುವುದಿಲ್ಲ. (1900 ರ ಹೊತ್ತಿಗೆ ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ಅವರು ಫಿಜೋ ಪರಿಣಾಮಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾಗಬಹುದು, ಆದರೆ ಆ ಹೊತ್ತಿಗೆ ಅವರ ಸಿದ್ಧಾಂತವು ಗಣಿತೀಯವಾಗಿ ವಿಶೇಷ ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಗೆ ಸಮಾನವಾದ ರೂಪಕ್ಕೆ ವಿಕಸನಗೊಂಡಿತು. ಹೊರಸೂಸುವ ಯಂತ್ರ ಮತ್ತು ಶೋಧಕಗಳು ಒಂದೇ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುತ್ತಿರುವುದರಿಂದ, ಡಾಪ್ಲರ್ ಪರಿಣಾಮಗಳು ರದ್ದುಗೊಳ್ಳುತ್ತವೆ, ಆದ್ದರಿಂದ ಸ್ಯಾಗ್ನಾಕ್ ಪರಿಣಾಮವು ಡಾಪ್ಲರ್ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುವುದಿಲ್ಲ. ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೊಮೆಟ್ರಿಯ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಇದರ ಬಗ್ಗೆ ತಿಳಿದಿರುವುದು ಮುಖ್ಯವಾಗಿದೆ. ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ ಸೆಟಪ್ ತಿರುಗುತ್ತಿರುವಾಗ, ಪ್ರತಿ-ಹರಡುವ ಕಿರಣಗಳು ವಿರುದ್ಧ ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿ ಆವರ್ತನ ಬದಲಾವಣೆಗಳಿಗೆ ಒಳಗಾಗುತ್ತವೆ. ಈ ಆವರ್ತನ ಬದಲಾವಣೆಯು ಡಾಪ್ಲರ್ ಬದಲಾವಣೆಯಲ್ಲ, ಬದಲಿಗೆ ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ಗಳಲ್ಲಿ ಕೆಳಗೆ ವಿವರಿಸಿದಂತೆ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಕುಹರದ ಅನುರಣನ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿದೆ. ಸಗ್ನಾಕ್ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ವಿಶೇಷ ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಚೆನ್ನಾಗಿ ಅರ್ಥಮಾಡಿಕೊಳ್ಳಲಾಗಿದೆ, ಅಲ್ಲಿ ತಿರುಗುವ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲದ ದೃಷ್ಟಿಕೋನದಿಂದ ಹಂತದ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಬೆಳಕಿನ ಮಾರ್ಗದಲ್ಲಿ ಏಕಕಾಲಿಕ ರೇಖೆಯು ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿ ಮುಚ್ಚಿದ ಲೂಪ್ ಅನ್ನು ರೂಪಿಸದ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ. ಪ್ರಯೋಗದ ಸಾಮಾನ್ಯೀಕೃತ ಸೂತ್ರದ ಮಾರ್ಪಡಿಸಿದ ಆವೃತ್ತಿಗಳನ್ನು ಪ್ರಸ್ತಾಪಿಸಲಾಗಿದ್ದು, ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲವು (ವೃತ್ತಾಕಾರವಾಗಿರಬೇಕಾಗಿಲ್ಲ) ಬೆಳಕಿನ ಮಾರ್ಗದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸಲು ಅವಕಾಶವಿದೆ. ಈ ಸಂರಚನೆಯು ಹಂತದ ವ್ಯತ್ಯಾಸಕ್ಕೆ ಮತ್ತೊಂದು ಕಾರಣವನ್ನು ಪರಿಚಯಿಸುತ್ತದೆಃ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲದ ಪ್ರಕಾರ ಎರಡು ಸಂಕೇತಗಳು ಈಗ ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿ ವಿಭಿನ್ನ ಮಾರ್ಗಗಳನ್ನು ಅನುಸರಿಸುತ್ತವೆ. ಕೆಲವು ಲೇಖಕರು ಈ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಸಗ್ನಾಕ್ ಪರಿಣಾಮ ಎಂದು ಉಲ್ಲೇಖಿಸುತ್ತಾರೆ, ಆದಾಗ್ಯೂ ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಏಕಕಾಲಿಕ ರೇಖೆಗಳು ಮುಚ್ಚಿದ ಲೂಪ್ಗಳನ್ನು ರೂಪಿಸದ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ ಇರಬೇಕಾಗಿಲ್ಲ. ಮಾರ್ಪಡಿಸಿದ ಸಂರಚನೆಯ ಒಂದು ಉದಾಹರಣೆಯನ್ನು ಚಿತ್ರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 5, ಎಡಭಾಗದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಿರುವ ಸ್ಟ್ಯಾಂಡರ್ಡ್ ಫೈಬರ್ ಆಪ್ಟಿಕ್ ಗೈರೊಸ್ಕೋಪ್ ಮತ್ತು ಬಲಭಾಗದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಿರುವ ಮಾರ್ಪಡಿಸಿದ ಫೈಬರ್ ಆಪ್ಟಿಕ್ ಕನ್ವೇಯರ್ ಎರಡರಲ್ಲೂ ಅಳೆಯಲಾದ ಹಂತದ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು Δt = 2vL/c2 ಸಮೀಕರಣಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಇದರ ವ್ಯುತ್ಪತ್ತಿಯು ಬೆಳಕಿನ ಸ್ಥಿರ ವೇಗವನ್ನು ಆಧರಿಸಿದೆ. ಫೈಬರ್ ಕನ್ವೇಯರ್ನ ತಿರುಗುವ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿರಲಿ ಅಥವಾ ನೇರ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿರಲಿ, ಒಟ್ಟು ಸಮಯದ ವಿಳಂಬವು ಫೈಬರ್ನ ಸಂಪೂರ್ಣ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಸಂಚಿತ ಸಮಯದ ವಿಳಂಬಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂಬುದು ಈ ಸೂತ್ರದಿಂದ ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗುತ್ತದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲದ ಮಾರ್ಗವು ಬೆಳಕಿನ ಸಂಕೇತಗಳನ್ನು ಅನುಸರಿಸದಿದ್ದರೆ ಈ ಸಮೀಕರಣವು ಅಮಾನ್ಯವಾಗಿದೆ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ ಸ್ಟ್ಯಾಂಡರ್ಡ್ ರೊಟೇಟಿಂಗ್ ಪ್ಲಾಟ್ಫಾರ್ಮ್ ಕೇಸ್ನಲ್ಲಿ (ಎಫ್ಒಜಿ) ಆದರೆ ವೃತ್ತಾಕಾರವಲ್ಲದ ಬೆಳಕಿನ ಮಾರ್ಗದೊಂದಿಗೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಹಂತದ ವ್ಯತ್ಯಾಸ ಸೂತ್ರವು ಸ್ಟೋಕ್ಸ್ನ ಪ್ರಮೇಯದ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ ಬೆಳಕಿನ ಮಾರ್ಗದಿಂದ ಸುತ್ತುವರಿದ ಪ್ರದೇಶವನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುತ್ತದೆ. ರಿಂಗ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ ಅನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ, ಅಲ್ಲಿ ಎರಡು ಪ್ರತಿ-ಹರಡುವ ಬೆಳಕಿನ ಕಿರಣಗಳು ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಫೈಬರ್ನ ಲೂಪ್ನಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲ್ಪಟ್ಟ ಸಾಮಾನ್ಯ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಮಾರ್ಗವನ್ನು ಹಂಚಿಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ, ಚಿತ್ರ 4 ಅನ್ನು ನೋಡಿ. ಲೂಪ್ ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಆಕಾರವನ್ನು ಹೊಂದಿರಬಹುದು ಮತ್ತು ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿ ಅನಿಯಂತ್ರಿತವಾಗಿ ಚಲಿಸಬಹುದು. ಒಂದೇ ನಿರ್ಬಂಧವೆಂದರೆ ಅದನ್ನು ಹಿಗ್ಗಿಸಲು ಅನುಮತಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ. (ವೃತ್ತಾಕಾರದ ರಿಂಗ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ ಮುಕ್ತ ಜಾಗದಲ್ಲಿ ತನ್ನ ಕೇಂದ್ರದ ಸುತ್ತ ತಿರುಗುವ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಫೈಬರ್ನ ವಕ್ರೀಭವನದ ಸೂಚ್ಯಂಕವನ್ನು 1 ಎಂದು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುವ ಮೂಲಕ ಮರುಪಡೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.) ಫೈಬರ್ನ ಒಂದು ಸಣ್ಣ ಭಾಗವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ, ಅದರ ವಿಶ್ರಾಂತಿ ಚೌಕಟ್ಟಿನಲ್ಲಿ ಅದರ ಉದ್ದವು. ಸಮಯದ ಮಧ್ಯಂತರಗಳು, ಉಳಿದ ಚೌಕಟ್ಟಿನಲ್ಲಿ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಹಾದುಹೋಗಲು ಎಡ ಮತ್ತು ಬಲ ಚಲಿಸುವ ಬೆಳಕಿನ ಕಿರಣಗಳನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಲ್ಯಾಬ್ ಚೌಕಟ್ಟಿನಲ್ಲಿ ಈ ಸಣ್ಣ ವಿಭಾಗದ ಉದ್ದವನ್ನು ನೀಡುತ್ತವೆ. ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯ ಉದ್ದದ ಸಂಕೋಚನ ಸೂತ್ರದಿಂದ, ವಿಭಾಗದ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಮೊದಲ ಕ್ರಮಕ್ಕೆ ಸರಿಯಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಪ್ರಯೋಗಾಲಯದ ಚೌಕಟ್ಟಿನಲ್ಲಿ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಹಾದುಹೋಗುವ ಸಮಯದ ಮಧ್ಯಂತರಗಳನ್ನು ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ರೂಪಾಂತರದಿಂದ ಹೀಗೆ ನೀಡಲಾಗಿದೆಃ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಮೊದಲ ಕ್ರಮಕ್ಕೆ ಸರಿಯಾಗಿದೆ. ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ, ಎರಡು ಕಿರಣಗಳು ಸ್ವಲ್ಪ ವಿಭಿನ್ನ ಸಮಯಗಳಲ್ಲಿ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಭಾಗಕ್ಕೆ ಭೇಟಿ ನೀಡುತ್ತವೆ, ಆದರೆ, ಹಿಗ್ಗಿಸುವಿಕೆಯ ಅನುಪಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ, ಎರಡೂ ಕಿರಣಗಳಿಗೆ ಉದ್ದವು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ. ಎರಡು ಕಿರಣಗಳಿಗೆ ಒಂದು ಚಕ್ರವನ್ನು ಪೂರ್ಣಗೊಳಿಸುವ ಸಮಯದ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಗಮನಾರ್ಹವಾಗಿ, ಸಮಯದ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ವಕ್ರೀಭವನ ಸೂಚ್ಯಂಕ ಮತ್ತು ನಾರಿನಲ್ಲಿನ ಬೆಳಕಿನ ವೇಗದಿಂದ ಸ್ವತಂತ್ರವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲದಲ್ಲಿ ಇರಿಸಲಾಗಿರುವ ಅಂಚುಗಳನ್ನು ವೀಕ್ಷಿಸಲು ಪರದೆಯನ್ನು ಕಲ್ಪಿಸಿಕೊಳ್ಳಿ (ಪರ್ಯಾಯವಾಗಿ, ಮೂಲ ಬಿಂದುವಿನಿಂದ ಪರದೆಗೆ ಬೆಳಕನ್ನು ಕಳುಹಿಸಲು ಬೀಮ್ ಸ್ಪ್ಲಿಟರ್ ಅನ್ನು ಬಳಸಿ). ಸ್ಥಿರವಾದ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲವನ್ನು ನೀಡಿದರೆ, ಬೆಳಕಿನ ಆವರ್ತನವು ಮೊದಲ ಅಂಶವಾಗಿರುವ ಸ್ಥಳದಲ್ಲಿ ನೀಡಲಾದ ಫ್ರಿಂಜ್ ಸ್ಥಳಾಂತರದೊಂದಿಗೆ ಪರದೆಯ ಮೇಲೆ ಇಂಟರ್ಫೆರೆನ್ಸ್ ಫ್ರಿಂಜ್ಗಳು ರೂಪುಗೊಳ್ಳುತ್ತವೆ. ಇದು ಸಾಮಾನ್ಯೀಕೃತ ಸ್ಯಾಗ್ನಾಕ್ ಸೂತ್ರವನ್ನು ನೀಡುತ್ತದೆ. ಫೈಬರ್ ಕೋನೀಯ ಆವರ್ತನದೊಂದಿಗೆ ಕಟ್ಟುನಿಟ್ಟಾದ ದೇಹದಂತೆ ಚಲಿಸುವ ವಿಶೇಷ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ವೇಗ ಮತ್ತು ರೇಖೆಯ ಅವಿಭಾಜ್ಯವನ್ನು ಲೂಪ್ನ ವಿಸ್ತೀರ್ಣದ ದೃಷ್ಟಿಯಿಂದ ಲೆಕ್ಕ ಹಾಕಬಹುದುಃ ಇದು ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಆಕಾರ ಮತ್ತು ಜ್ಯಾಮಿತಿಯ ರಿಂಗ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ಗಳಿಗೆ ಸ್ಯಾಗ್ನಾಕ್ ಸೂತ್ರವನ್ನು ನೀಡುತ್ತದೆ. ಅಪ್ಲಿಕೇಶನ್ಗಳು ನಿಖರವಾದ ಸಿಂಕ್ರೊನೈಸೇಶನ್ ಅನ್ನು ಪರಿಶೀಲಿಸುವ ಮೂಲಕ ಭೂಮಿಯನ್ನು ಸುತ್ತುವ ಬೇಳೆಕಾಳುಗಳ ರಿಲೇ ಅನ್ನು ಸಹ ಸಗ್ನಾಕ್ ಪರಿಣಾಮಕ್ಕೆ ತಿದ್ದುಪಡಿಯ ಅಗತ್ಯವಿರುವ ಪ್ರಕರಣವೆಂದು ಗುರುತಿಸಲಾಗಿದೆ. 1984ರಲ್ಲಿ ಮೂರು ಗ್ರೌಂಡ್ ಸ್ಟೇಷನ್ಗಳು ಮತ್ತು ಹಲವಾರು ಜಿಪಿಎಸ್ ಉಪಗ್ರಹಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡ ಪರಿಶೀಲನೆಯೊಂದನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಲಾಯಿತು, ವಿಶ್ವದಾದ್ಯಂತ ಪೂರ್ವ ಮತ್ತು ಪಶ್ಚಿಮಕ್ಕೆ ಹೋಗುವ ಸಂಕೇತಗಳ ಪ್ರಸಾರದೊಂದಿಗೆ. ಸಗ್ನಾಕ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ನ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಆಗಮನದ ಸಮಯದಲ್ಲಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸದ ಅಳತೆಯನ್ನು ಇಂಟರ್ಫೆರೆನ್ಸ್ ಫ್ರಿಂಜ್ಗಳನ್ನು ಉತ್ಪಾದಿಸುವ ಮೂಲಕ ಮತ್ತು ಫ್ರಿಂಜ್ ಶಿಫ್ಟ್ ಅನ್ನು ಗಮನಿಸುವುದರ ಮೂಲಕ ಪಡೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಪ್ರಪಂಚದಾದ್ಯಂತ ಬೇಳೆಕಾಳುಗಳ ಪ್ರಸರಣದ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಆಗಮನದ ಸಮಯದಲ್ಲಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸವನ್ನು ಬೇಳೆಕಾಳುಗಳ ನಿಜವಾದ ಆಗಮನದ ಸಮಯದಿಂದ ನೇರವಾಗಿ ಪಡೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಎರಡೂ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ ಆಗಮನದ ಸಮಯದಲ್ಲಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸದ ಕಾರ್ಯವಿಧಾನವು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆಃ ಸಗ್ನಾಕ್ ಪರಿಣಾಮ. ಹ್ಯಾಫೆಲೆ-ಕೀಟಿಂಗ್ ಪ್ರಯೋಗವನ್ನು ಸಗ್ನಾಕ್ ಪರಿಣಾಮ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದ ಪ್ರತಿರೂಪವಾಗಿಯೂ ಗುರುತಿಸಲಾಗಿದೆ. ನಿಜವಾದ ಹ್ಯಾಫೆಲೆ-ಕೀಟಿಂಗ್ ಪ್ರಯೋಗದಲ್ಲಿ ಸಾರಿಗೆ ವಿಧಾನವು (ದೂರದ-ವಿಮಾನಗಳು) ತನ್ನದೇ ಆದ ಸಮಯ ವಿಸ್ತರಣೆಯ ಪರಿಣಾಮಗಳನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡಿತು ಮತ್ತು ವಿವಿಧ ಕೊಡುಗೆಗಳನ್ನು ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸಲು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳು ಅಗತ್ಯವಾಗಿದ್ದವು. ತುಂಬಾ ನಿಧಾನವಾಗಿ ಸಾಗಿಸಲ್ಪಡುವ ಗಡಿಯಾರಗಳ (ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕ) ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಸಾರಿಗೆಯಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಸಮಯದ ಹಿಗ್ಗುವಿಕೆಯ ಪರಿಣಾಮಗಳು ಅತ್ಯಲ್ಪವಾಗಿದ್ದು, ಗಡಿಯಾರಗಳು ಆರಂಭಿಕ ಹಂತಕ್ಕೆ ಹಿಂತಿರುಗಿದಾಗ ಅವುಗಳ ನಡುವಿನ ಸಮಯದ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಪ್ರಪಂಚದಾದ್ಯಂತ ಚಲಿಸುವ ದ್ವಿದಳ ಧಾನ್ಯಗಳ ರಿಲೇಗೆ ಕಂಡುಬರುವ ಸಮಯದ ವ್ಯತ್ಯಾಸಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆಃ 207 ನ್ಯಾನೊಸೆಕೆಂಡುಗಳು. ಪ್ರಸ್ತುತ ತಂತ್ರಜ್ಞಾನದಲ್ಲಿ ಸ್ಯಾಗ್ನಾಕ್ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಒಂದು ಬಳಕೆಯು ಜಡತ್ವ ಮಾರ್ಗದರ್ಶನ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳಲ್ಲಿದೆ. ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ ಗೈರೊಸ್ಕೋಪ್ಗಳು ತಿರುಗುವಿಕೆಗಳಿಗೆ ಅತ್ಯಂತ ಸೂಕ್ಷ್ಮವಾಗಿರುತ್ತವೆ, ಜಡತ್ವ ಮಾರ್ಗದರ್ಶನ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯು ನಿಖರವಾದ ಫಲಿತಾಂಶಗಳನ್ನು ನೀಡಬೇಕಾದರೆ ಅವುಗಳನ್ನು ಲೆಕ್ಕ ಹಾಕಬೇಕಾಗುತ್ತದೆ. ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ ಸಹ ಸೈಡ್ರಿಯಲ್ ದಿನವನ್ನು ಪತ್ತೆಹಚ್ಚುತ್ತದೆ, ಇದನ್ನು "ಮೋಡ್ 1" ಎಂದೂ ಕರೆಯಬಹುದು. ಜಿಪಿಎಸ್, ಗ್ಲೋನಾಸ್, ಕಾಂಪಾಸ್ ಅಥವಾ ಗೆಲಿಲಿಯೋದಂತಹ ಜಾಗತಿಕ ಸಂಚರಣೆ ಉಪಗ್ರಹ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳು (ಜಿಎನ್ಎಸ್ಎಸ್) ಗಡಿಯಾರಗಳನ್ನು ಸಿಂಕ್ರೊನೈಸ್ ಮಾಡಲು ರೇಡಿಯೋ ಸಿಗ್ನಲ್ಗಳನ್ನು ಬಳಸುವ ಕಾರ್ಯವಿಧಾನಗಳಲ್ಲಿ ಭೂಮಿಯ ತಿರುಗುವಿಕೆಯನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಬೇಕಾಗುತ್ತದೆ. ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ಗಳು ಫೈಬರ್ ಆಪ್ಟಿಕ್ ಗೈರೋಸ್ಕೋಪ್ಗಳನ್ನು ಕೆಲವೊಮ್ಮೆ 'ನಿಷ್ಕ್ರಿಯ ರಿಂಗ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ಗಳು' ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ನಿಷ್ಕ್ರಿಯ ರಿಂಗ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ ಹೊರಗಿನಿಂದ ಸೆಟಪ್ ಅನ್ನು ಪ್ರವೇಶಿಸುವ ಬೆಳಕನ್ನು ಬಳಸುತ್ತದೆ. ಪಡೆದ ಇಂಟರ್ಫೆರೆನ್ಸ್ ಮಾದರಿಯು ಫ್ರಿಂಜ್ ಮಾದರಿಯಾಗಿದೆ, ಮತ್ತು ಅಳೆಯುವುದು ಫೇಸ್ ಶಿಫ್ಟ್ ಆಗಿದೆ. ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ವಿಭಿನ್ನವಾದ ಜೋಡಣೆಯ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ ಸ್ವಯಂ-ಒಳಗೊಂಡಿರುವ ರಿಂಗ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ ಅನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಲು ಸಹ ಸಾಧ್ಯವಿದೆ. ಇದನ್ನು ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ ಅಥವಾ ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ ಗೈರೊಸ್ಕೋಪ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಬೆಳಕಿನ ಹಾದಿಯಲ್ಲಿ ಲೇಸರ್ ಪ್ರಚೋದನೆಯನ್ನು ಸೇರಿಸುವ ಮೂಲಕ ಬೆಳಕನ್ನು ಉತ್ಪಾದಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಉಳಿಸಿಕೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ. ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ ಕುಹರದಲ್ಲಿ ಏನಾಗುತ್ತದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ಅರ್ಥಮಾಡಿಕೊಳ್ಳಲು, ನಿರಂತರ ಬೆಳಕಿನ ಉತ್ಪಾದನೆಯೊಂದಿಗೆ ಲೇಸರ್ ಸೆಟಪ್ನಲ್ಲಿ ಲೇಸರ್ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರವನ್ನು ಚರ್ಚಿಸುವುದು ಸಹಾಯಕವಾಗಿದೆ. ಲೇಸರ್ ಪ್ರಚೋದನೆಯನ್ನು ಪ್ರಾರಂಭಿಸಿದಾಗ, ಕುಹರದೊಳಗಿನ ಅಣುಗಳು ಫೋಟಾನ್ಗಳನ್ನು ಹೊರಸೂಸುತ್ತವೆ, ಆದರೆ ಅಣುಗಳು ಉಷ್ಣದ ವೇಗವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವುದರಿಂದ, ಲೇಸರ್ ಕುಹರದೊಳಗಿನ ಬೆಳಕು ಮೊದಲಿಗೆ ಆವರ್ತನಗಳ ವ್ಯಾಪ್ತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ, ಇದು ವೇಗಗಳ ಸಂಖ್ಯಾಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ವಿತರಣೆಗೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಪ್ರಚೋದಿತ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆಯ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯು ಒಂದು ಆವರ್ತನವು ಇತರ ಆವರ್ತನಗಳನ್ನು ತ್ವರಿತವಾಗಿ ಮೀರಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅದರ ನಂತರ ಬೆಳಕು ಏಕವರ್ಣಕ್ಕೆ ಬಹಳ ಹತ್ತಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಸರಳತೆಗಾಗಿ, ಹೊರಸೂಸುವ ಎಲ್ಲಾ ಫೋಟಾನ್ಗಳು ಉಂಗುರಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾದ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಹೊರಸೂಸುತ್ತವೆ ಎಂದು ಭಾವಿಸಿ. ಅಂಕಿ. 7 ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ವಿವರಿಸುತ್ತದೆ. ರೇಖೀಯ ಲೇಸರ್ ನಲ್ಲಿ, ತರಂಗಾಂತರದ ಪೂರ್ಣಾಂಕದ ಗುಣಾಕಾರವು ಲೇಸರ್ ಕುಹರದ ಉದ್ದಕ್ಕೆ ಸರಿಹೊಂದುತ್ತದೆ. ಇದರರ್ಥ ಲೇಸರ್ ಬೆಳಕು ಹಿಂದಕ್ಕೆ ಮತ್ತು ಮುಂದಕ್ಕೆ ಚಲಿಸುವಾಗ ಅದರ ಆವರ್ತನದ ಪೂರ್ಣಾಂಕ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಚಕ್ರಗಳ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ. ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ ವಿಷಯದಲ್ಲೂ ಇದೇ ಅನ್ವಯಿಸುತ್ತದೆಃ ಲೇಸರ್ ಬೆಳಕಿನ ಆವರ್ತನದ ಚಕ್ರಗಳ ಸಂಖ್ಯೆಯು ಎರಡೂ ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ. ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ ಸೆಟಪ್ ತಿರುಗುತ್ತಿರುವಾಗ ಎರಡೂ ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದೇ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಚಕ್ರಗಳ ಈ ಗುಣಮಟ್ಟವನ್ನು ಸಂರಕ್ಷಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಪ್ರಸರಣದ ಎರಡೂ ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿ ಚಕ್ರಗಳ ಸಂಖ್ಯೆಯು ಒಂದೇ ಆಗಿರುವ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ತರಂಗಾಂತರದ ಬದಲಾವಣೆ (ಆದ್ದರಿಂದ ಆವರ್ತನ ಬದಲಾವಣೆ) ಇದೆ ಎಂದು ಚಿತ್ರವು ವಿವರಿಸುತ್ತದೆ. ಲೇಸರ್ ಬೆಳಕಿನ ಎರಡು ಆವರ್ತನಗಳನ್ನು ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪಕ್ಕೆ ತರುವ ಮೂಲಕ ಬೀಟ್ ಆವರ್ತನವನ್ನು ಪಡೆಯಬಹುದು; ಬೀಟ್ ಆವರ್ತನವು ಎರಡು ಆವರ್ತನಗಳ ನಡುವಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸವಾಗಿದೆ. ಈ ಬೀಟ್ ಆವರ್ತನವನ್ನು ಸಮಯದ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಮಾದರಿ ಎಂದು ಭಾವಿಸಬಹುದು. (ಇಂಟರ್ಫೆರೊಮೆಟ್ರಿಯ ಹೆಚ್ಚು ಪರಿಚಿತ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಅಂಚುಗಳು ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಮಾದರಿಯಾಗಿವೆ). ಈ ಬೀಟ್ ಆವರ್ತನದ ಅವಧಿಯು ಜಡತ್ವ ಜಾಗಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ನ ಕೋನೀಯ ವೇಗಕ್ಕೆ ರೇಖೀಯ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ. ಇದು ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ ಗೈರೊಸ್ಕೋಪ್ನ ತತ್ವವಾಗಿದೆ, ಇದನ್ನು ಆಧುನಿಕ ಜಡತ್ವ ಸಂಚರಣೆ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳಲ್ಲಿ ವ್ಯಾಪಕವಾಗಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಶೂನ್ಯ ಬಿಂದು ಮಾಪನಾಂಕ ನಿರ್ಣಯ ನಿಷ್ಕ್ರಿಯ ರಿಂಗ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ಗಳಲ್ಲಿ, ಫ್ರಿಂಜ್ ಸ್ಥಳಾಂತರವು ಕೋನೀಯ ಸ್ಥಾನದ ಮೊದಲ ವ್ಯುತ್ಪತ್ತಿಗೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ; ರಿಂಗ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ ಸೆಟಪ್ನ ಶೂನ್ಯ ಕೋನೀಯ ವೇಗಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾದ ಫ್ರಿಂಜ್ ಸ್ಥಳಾಂತರವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ಎಚ್ಚರಿಕೆಯಿಂದ ಮಾಪನಾಂಕ ನಿರ್ಣಯದ ಅಗತ್ಯವಿದೆ. ಮತ್ತೊಂದೆಡೆ, ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ಗಳಿಗೆ ಶೂನ್ಯ ಕೋನೀಯ ವೇಗಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾದ ಔಟ್ಪುಟ್ ಅನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ಮಾಪನಾಂಕ ನಿರ್ಣಯದ ಅಗತ್ಯವಿಲ್ಲ. ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ಗಳು ಸ್ವಯಂ-ಮಾಪನಾಂಕ ನಿರ್ಣಯಿಸುತ್ತವೆ. ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ ಸೆಟಪ್ ಜಡತ್ವದ ಜಾಗಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ತಿರುಗದಿದ್ದರೆ ಮಾತ್ರ ಬೀಟ್ ಆವರ್ತನವು ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಅಂಕಿ. ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ ಅನ್ನು ಸ್ವಯಂ-ಮಾಪನ ಮಾಡುವಂತೆ ಮಾಡುವ ಭೌತಿಕ ಗುಣಲಕ್ಷಣವನ್ನು 8 ವಿವರಿಸುತ್ತದೆ. ಬೂದು ಚುಕ್ಕೆಗಳು ಲೇಸರ್ ಕುಹರದ ಅಣುಗಳನ್ನು ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುತ್ತವೆ, ಅವು ಅನುರಣಕಗಳಾಗಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ. ಉಂಗುರ ಕುಹರದ ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಭಾಗದಲ್ಲೂ, ಬೆಳಕಿನ ವೇಗವು ಎರಡೂ ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ. ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ ಸಾಧನವು ತಿರುಗುತ್ತಿರುವಾಗ, ಅದು ಆ ಹಿನ್ನೆಲೆಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ತಿರುಗುತ್ತದೆ. ಬೇರೆ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆಃ ಬೆಳಕಿನ ವೇಗದ ಅಸ್ಥಿರತೆಯು ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ನ ಸ್ವಯಂ-ಮಾಪನಾಂಕ ಗುಣಲಕ್ಷಣದ ಉಲ್ಲೇಖವನ್ನು ಒದಗಿಸುತ್ತದೆ. ಲಾಕ್-ಇನ್ ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ ಗೈರೋಸ್ಕೋಪ್ಗಳು ಕಡಿಮೆ ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ದರದಲ್ಲಿ (ಗಂಟೆಗೆ 100° ಗಿಂತ ಕಡಿಮೆ) "ಲಾಕ್-ಇನ್" ಎಂಬ ಪರಿಣಾಮದಿಂದ ಬಳಲುತ್ತವೆ. ಅತ್ಯಂತ ಕಡಿಮೆ ಆವರ್ತನ ದರಗಳಲ್ಲಿ, ಪ್ರತಿ-ಪ್ರಸರಣ ಲೇಸರ್ ವಿಧಾನಗಳ ಆವರ್ತನಗಳು ಬಹುತೇಕ ಒಂದೇ ಆಗುತ್ತವೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಕೌಂಟರ್-ಪ್ರೊಪಗೇಟಿಂಗ್ ಕಿರಣಗಳ ನಡುವಿನ ಕ್ರಾಸ್ಸ್ಟಾಕ್ ಇಂಜೆಕ್ಷನ್ ಲಾಕಿಂಗ್ಗೆ ಕಾರಣವಾಗಬಹುದು, ಇದರಿಂದಾಗಿ ನಿಂತಿರುವ ತರಂಗವು ಆದ್ಯತೆಯ ಹಂತದಲ್ಲಿ "ಅಂಟಿಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ", ಕ್ರಮೇಣ ತಿರುಗುವಿಕೆಗೆ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯಿಸುವ ಬದಲು ಪ್ರತಿ ಕಿರಣದ ಆವರ್ತನವನ್ನು ಪರಸ್ಪರ ಲಾಕ್ ಮಾಡುತ್ತದೆ. ಲೇಸರ್ ಕುಹರವನ್ನು ಕ್ಷಿಪ್ರ ದರದಲ್ಲಿ (ನೂರಾರು ಹರ್ಟ್ಜ್) ಸಣ್ಣ ಕೋನದ ಮೂಲಕ ಹಿಂದಕ್ಕೆ ಮತ್ತು ಮುಂದಕ್ಕೆ ತಿರುಗಿಸುವ ಮೂಲಕ, ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ವೇಗವು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಹತ್ತಿರವಿರುವ ಸಂಕ್ಷಿಪ್ತ ನಿದರ್ಶನಗಳಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಲಾಕ್-ಇನ್ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ; ಇದರಿಂದಾಗಿ ಉಂಟಾಗುವ ದೋಷಗಳು ಪರ್ಯಾಯ ಡೆಡ್ ಅವಧಿಗಳ ನಡುವೆ ಸರಿಸುಮಾರು ಪರಸ್ಪರ ರದ್ದುಗೊಳ್ಳುತ್ತವೆ. ಫೈಬರ್ ಆಪ್ಟಿಕ್ ಗೈರೊಸ್ಕೋಪ್ಗಳು ವರ್ಸಸ್ ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ ಗೈರೊಸ್ಕೋಪ್ಗಳು ಫೈಬರ್ ಆಪ್ಟಿಕ್ ಗೈರೊಗಳು (ಎಫ್ಒಜಿಗಳು) ಮತ್ತು ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ ಗೈರೊಗಳು (ಆರ್ಎಲ್ಜಿಗಳು) ಎರಡೂ ಮುಚ್ಚಿದ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಪಥದ ಬಗ್ಗೆ ಪ್ರದಕ್ಷಿಣಾಕಾರವಾಗಿ ಮತ್ತು ಅಪ್ರದಕ್ಷಿಣಾಕಾರವಾಗಿ ಚಲಿಸುವ ಬೆಳಕಿನ ಕಿರಣಗಳ ನಡುವಿನ ಪ್ರಸರಣ ಸಮಯದಲ್ಲಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸವನ್ನು ಮೇಲ್ವಿಚಾರಣೆ ಮಾಡುವ ಮೂಲಕ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ. ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಅಪ್ಲಿಕೇಶನ್ಗಾಗಿ ಈ ವಿಭಿನ್ನ ತಂತ್ರಜ್ಞಾನಗಳನ್ನು ಮೌಲ್ಯಮಾಪನ ಮಾಡುವಾಗ ಪರಿಗಣಿಸಬೇಕಾದ ವಿವಿಧ ವೆಚ್ಚ, ವಿಶ್ವಾಸಾರ್ಹತೆ, ಗಾತ್ರ, ತೂಕ, ಶಕ್ತಿ ಮತ್ತು ಇತರ ಕಾರ್ಯಕ್ಷಮತೆಯ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳಲ್ಲಿ ಅವು ಗಣನೀಯವಾಗಿ ಭಿನ್ನವಾಗಿರುತ್ತವೆ. ಆರ್ಎಲ್ಜಿಗಳಿಗೆ ನಿಖರವಾದ ಯಂತ್ರ, ನಿಖರವಾದ ಕನ್ನಡಿಗಳ ಬಳಕೆ ಮತ್ತು ಸ್ವಚ್ಛವಾದ ಕೋಣೆಯ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ಜೋಡಣೆ ಅಗತ್ಯವಿರುತ್ತದೆ. ಅವುಗಳ ಯಾಂತ್ರಿಕ ಡೈಥರಿಂಗ್ ಜೋಡಣೆಗಳು ಅವುಗಳ ತೂಕವನ್ನು ಸ್ವಲ್ಪಮಟ್ಟಿಗೆ ಹೆಚ್ಚಿಸುತ್ತವೆ ಆದರೆ ಗಮನಾರ್ಹವಾಗಿಲ್ಲ. ಆರ್ಎಲ್ಜಿಗಳು ಹತ್ತಿರದ ಕೋಣೆಯ ಉಷ್ಣಾಂಶದ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ 100,000 ಗಂಟೆಗಳಿಗಿಂತ ಹೆಚ್ಚಿನ ಕಾರ್ಯಾಚರಣೆಯಲ್ಲಿ ಲಾಗಿಂಗ್ ಮಾಡುವ ಸಾಮರ್ಥ್ಯವನ್ನು ಹೊಂದಿವೆ. ಅವುಗಳ ಲೇಸರ್ಗಳು ತುಲನಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಿನ ಶಕ್ತಿಯ ಅವಶ್ಯಕತೆಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿವೆ. ಇಂಟರ್ಫೆರೊಮೆಟ್ರಿಕ್ ಎಫ್. ಒ. ಜಿಗಳು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಘನ-ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿರುತ್ತವೆ, ಯಾವುದೇ ಯಾಂತ್ರಿಕ ಡಿಥರಿಂಗ್ ಘಟಕಗಳ ಅಗತ್ಯವಿರುವುದಿಲ್ಲ, ನಿಖರವಾದ ಯಂತ್ರದ ಅಗತ್ಯವಿರುವುದಿಲ್ಲ, ಹೊಂದಿಕೊಳ್ಳುವ ಜ್ಯಾಮಿತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಅವುಗಳನ್ನು ಬಹಳ ಚಿಕ್ಕದಾಗಿ ಮಾಡಬಹುದು. ಅವರು ಟೆಲಿಕಾಂ ಉದ್ಯಮದ ಅನೇಕ ಪ್ರಮಾಣಿತ ಘಟಕಗಳನ್ನು ಬಳಸುತ್ತಾರೆ. ಇದರ ಜೊತೆಗೆ, ಎಫ್ಓಜಿಗಳ ಪ್ರಮುಖ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಘಟಕಗಳು ಟೆಲಿಕಾಂ ಉದ್ಯಮದಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯಕ್ಷಮತೆಯನ್ನು ಸಾಬೀತುಪಡಿಸಿವೆ, ಜೀವಿತಾವಧಿಯನ್ನು ದಶಕಗಳಲ್ಲಿ ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಅನೇಕ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಘಟಕಗಳನ್ನು ನಿಖರವಾದ ಗೈರೊ ಸಾಧನವಾಗಿ ಜೋಡಿಸುವುದು ದುಬಾರಿಯಾಗಿದೆ. ಅನಲಾಗ್ ಎಫ್. ಓ. ಜಿಗಳು ಸಾಧ್ಯವಾದಷ್ಟು ಕಡಿಮೆ ವೆಚ್ಚವನ್ನು ನೀಡುತ್ತವೆ ಆದರೆ ಕಾರ್ಯಕ್ಷಮತೆಯಲ್ಲಿ ಸೀಮಿತವಾಗಿವೆ; ಡಿಜಿಟಲ್ ಎಫ್. ಓ. ಜಿಗಳು ವ್ಯಾಪಕವಾದ ಕ್ರಿಯಾತ್ಮಕ ಶ್ರೇಣಿಗಳನ್ನು ಮತ್ತು ಕಟ್ಟುನಿಟ್ಟಾದ ಅನ್ವಯಗಳಿಗೆ ಅಗತ್ಯವಾದ ನಿಖರವಾದ ಪ್ರಮಾಣದ ಅಂಶ ತಿದ್ದುಪಡಿಗಳನ್ನು ನೀಡುತ್ತವೆ. ಉದ್ದವಾದ ಮತ್ತು ದೊಡ್ಡ ಸುರುಳಿಗಳ ಬಳಕೆಯು ತಾಪಮಾನದ ವ್ಯತ್ಯಾಸಗಳು ಮತ್ತು ಕಂಪನಗಳಿಗೆ ಹೆಚ್ಚಿನ ಸಂವೇದನೆಯ ವೆಚ್ಚದಲ್ಲಿ ಸಂವೇದನೆಯನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸುತ್ತದೆ. ಶೂನ್ಯ-ಪ್ರದೇಶ ಸ್ಯಾಗ್ನಾಕ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ ಮತ್ತು ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ತರಂಗ ಪತ್ತೆ ವಾಸ್ತವವಾಗಿ 1886 ರಲ್ಲಿ ಮೈಕೆಲ್ಸನ್ ಅವರು ಮೊದಲ ಬಾರಿಗೆ ವಿವರಿಸಿದ್ದಾರೆ, ಅವರು ಫಿಜೋ ಪ್ರಯೋಗದ ಪುನರಾವರ್ತನೆಯಲ್ಲಿ ಈ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ನ ಸಮ-ಪ್ರತಿಫಲನ ರೂಪಾಂತರವನ್ನು ಬಳಸಿದ್ದಾರೆ. ಈ ರೀತಿಯ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ನಿಂದ ಉತ್ಪತ್ತಿಯಾಗುವ ಅಂಚುಗಳ ತೀವ್ರ ಸ್ಥಿರತೆಯನ್ನು ಮೈಕೆಲ್ಸನ್ ಗಮನಿಸಿದರುಃ ಕನ್ನಡಿಗಳ ಜೋಡಣೆಯ ನಂತರ ಬಿಳಿ-ಬೆಳಕಿನ ಅಂಚುಗಳನ್ನು ತಕ್ಷಣವೇ ಗಮನಿಸಲಾಯಿತು. ಡ್ಯುಯಲ್-ಪಾತ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ಗಳಲ್ಲಿ, ಬಿಳಿ-ಬೆಳಕಿನ ಅಂಚುಗಳನ್ನು ಪಡೆಯುವುದು ಕಷ್ಟ, ಏಕೆಂದರೆ ಎರಡು ಪಥದ ಉದ್ದಗಳನ್ನು ಒಂದೆರಡು ಮೈಕ್ರೋಮೀಟರ್ಗಳೊಳಗೆ (ಬಿಳಿ ಬೆಳಕಿನ ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯ ಉದ್ದ) ಹೊಂದಿಸಬೇಕು. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಸಾಮಾನ್ಯ-ಮಾರ್ಗ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ ಆಗಿರುವುದರಿಂದ, ಸಗ್ನಾಕ್ ಸಂರಚನೆಯು ಅಂತರ್ಗತವಾಗಿ ಎರಡು ಪಥದ ಉದ್ದಗಳಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುತ್ತದೆ. ಅಂತೆಯೇ, ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಪಥದ ಕೆಳಗೆ ಬೆಳಕಿನ ಹೊಂದಾಣಿಕೆಯನ್ನು ಹಿಡಿದಿಟ್ಟುಕೊಳ್ಳುವಾಗಲೂ ಫ್ರಿಂಜ್ ಮಾದರಿಯು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ಮೈಕೆಲ್ಸನ್ ಗಮನಿಸಿದರು; ಹೆಚ್ಚಿನ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ಗಳಲ್ಲಿ ಹೊಂದಾಣಿಕೆಯ ಮೇಲಿರುವ ಬೆಚ್ಚಗಿನ ಗಾಳಿಯಿಂದ ವಕ್ರೀಕಾರಕ ಸೂಚ್ಯಂಕದ ಏರಿಳಿತಗಳಿಂದಾಗಿ ಅಂಚುಗಳು ವಿಪರೀತವಾಗಿ ಬದಲಾಗುತ್ತವೆ. ಸಗ್ನಾಕ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ಗಳು ಕನ್ನಡಿಗಳು ಅಥವಾ ಕಿರಣ-ವಿಭಜಕದ ಸ್ಥಳಾಂತರಗಳಿಗೆ ಬಹುತೇಕ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಸೂಕ್ಷ್ಮತೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುವುದಿಲ್ಲ. ಸ್ಯಾಗ್ನಾಕ್ ಟೋಪೋಲಜಿಯ ಈ ಗುಣಲಕ್ಷಣವು ಅಸಾಧಾರಣವಾದ ಹೆಚ್ಚಿನ ಸ್ಥಿರತೆಯ ಅಗತ್ಯವಿರುವ ಅನ್ವಯಗಳಲ್ಲಿ ಅವುಗಳ ಬಳಕೆಗೆ ಕಾರಣವಾಗಿದೆ. ತಿರುಗುವಿಕೆಯಿಂದಾಗಿ ಸ್ಯಾಗ್ನಾಕ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ನಲ್ಲಿನ ಫ್ರಿಂಜ್ ಶಿಫ್ಟ್ ಬೆಳಕಿನ ಮಾರ್ಗದ ಸುತ್ತುವರಿದ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಈ ಪ್ರದೇಶವನ್ನು ನಿರ್ದಿಷ್ಟಪಡಿಸಬೇಕು. ಹೀಗೆ ಲೂಪ್ ಅನ್ನು ವಿರುದ್ಧ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ (ಪ್ರದಕ್ಷಿಣಾಕಾರವಾಗಿ ಅಥವಾ ವಿರುದ್ಧ-ಪ್ರದಕ್ಷಿಣಾಕಾರವಾಗಿ) ಗಾಯಗೊಳಿಸಿದಾಗ ಲೂಪ್ ಪ್ರದೇಶದ ಚಿಹ್ನೆಯು ಹಿಮ್ಮುಖವಾಗುತ್ತದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಎರಡೂ ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿ ಲೂಪ್ಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುವ ಒಂದು ಲಘು ಮಾರ್ಗವು, ಪ್ರದಕ್ಷಿಣಾಕಾರ ಮತ್ತು ವಿರುದ್ಧ-ಪ್ರದಕ್ಷಿಣಾಕಾರ ಲೂಪ್ಗಳ ಪ್ರದೇಶಗಳ ನಡುವಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸದಿಂದ ನೀಡಲಾದ ನಿವ್ವಳ ಪ್ರದೇಶವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ. ಎರಡು ಸಮಾನ ಆದರೆ ವಿರುದ್ಧ ಲೂಪ್ಗಳ ವಿಶೇಷ ಪ್ರಕರಣವನ್ನು ಶೂನ್ಯ-ಪ್ರದೇಶದ ಸಗ್ನಾಕ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಇದರ ಫಲಿತಾಂಶವು ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ ಆಗಿದ್ದು, ಇದು ತಿರುಗುವಿಕೆಗೆ ಸಂವೇದನೆಯಿಲ್ಲದಿರುವಾಗ ಸಗ್ನಾಕ್ ಟೋಪೋಲಜಿಯ ಸ್ಥಿರತೆಯನ್ನು ಪ್ರದರ್ಶಿಸುತ್ತದೆ. ಲೇಸರ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ ಗ್ರಾವಿಟೇಶನಲ್-ವೇವ್ ಅಬ್ಸರ್ವೇಟರಿ (LIGO) ಎರಡು 4-ಕಿಮೀ ಮೈಕೆಲ್ಸನ್-ಫ್ಯಾಬ್ರಿ-ಪೆರೋಟ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿತ್ತು ಮತ್ತು ಕಿರಣದ ಸ್ಪ್ಲಿಟರ್ನಲ್ಲಿ ಸುಮಾರು 100 ವ್ಯಾಟ್ಗಳ ಲೇಸರ್ ಶಕ್ತಿಯ ಶಕ್ತಿಯ ಮಟ್ಟದಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸಿತು. ಅಡ್ವಾನ್ಸ್ಡ್ ಲಿಗೊಗೆ ಅಪ್ಗ್ರೇಡ್ ಮಾಡಿದ ನಂತರ ಹಲವಾರು ಕಿಲೋವ್ಯಾಟ್ಗಳ ಲೇಸರ್ ಶಕ್ತಿಯ ಅಗತ್ಯವಿರುತ್ತದೆ. ಅಡ್ವಾನ್ಸ್ಡ್ ಲಿಗೋವನ್ನು ಮೀರಿ ಮೂರನೇ ತಲೆಮಾರಿನ ವರ್ಧನೆಗಾಗಿ ವಿವಿಧ ಸ್ಪರ್ಧಾತ್ಮಕ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳನ್ನು ಅನ್ವೇಷಿಸಲಾಗುತ್ತಿದೆ. ಈ ಸ್ಪರ್ಧಾತ್ಮಕ ಪ್ರಸ್ತಾಪಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದು ಶೂನ್ಯ-ಪ್ರದೇಶದ ಸಗ್ನಾಕ್ ವಿನ್ಯಾಸವನ್ನು ಆಧರಿಸಿದೆ. ಒಂದೇ ಪ್ರದೇಶದ ಎರಡು ಲೂಪ್ಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುವ ಬೆಳಕಿನ ಮಾರ್ಗದಲ್ಲಿ, ಆದರೆ ವಿರುದ್ಧ ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿ, ಶೂನ್ಯದ ಪರಿಣಾಮಕಾರಿ ಪ್ರದೇಶವನ್ನು ಪಡೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಹೀಗಾಗಿ ಅದರ ಸಾಮಾನ್ಯ ಅರ್ಥದಲ್ಲಿ ಸಗ್ನಾಕ್ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ರದ್ದುಗೊಳಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಕಡಿಮೆ ಆವರ್ತನದ ಕನ್ನಡಿ ಚಲನೆ, ಲೇಸರ್ ಆವರ್ತನ ವ್ಯತ್ಯಾಸ, ತೋಳುಗಳ ನಡುವಿನ ಪ್ರತಿಫಲನದ ಅಸಮತೋಲನ ಮತ್ತು ಉಷ್ಣ ಪ್ರೇರಿತ ಬೈರ್ಫ್ರಿಂಗೆನ್ಸ್ಗೆ ಸೂಕ್ಷ್ಮವಲ್ಲದಿದ್ದರೂ, ಈ ಸಂರಚನೆಯು ಖಗೋಳಶಾಸ್ತ್ರದ ಆಸಕ್ತಿಯ ಆವರ್ತನಗಳಲ್ಲಿ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಅಲೆಗಳನ್ನು ಹಾದುಹೋಗಲು ಸೂಕ್ಷ್ಮವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಸಿಸ್ಟಮ್ನ ಆಯ್ಕೆಯಲ್ಲಿ ಅನೇಕ ಪರಿಗಣನೆಗಳು ಒಳಗೊಂಡಿವೆ, ಮತ್ತು ಕೆಲವು ಪ್ರದೇಶಗಳಲ್ಲಿ ಶೂನ್ಯ-ಪ್ರದೇಶದ ಸಗ್ನಾಕ್ನ ಶ್ರೇಷ್ಠತೆಯ ಹೊರತಾಗಿಯೂ, ಮೂರನೇ ತಲೆಮಾರಿನ LIGO ಗಾಗಿ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಸಿಸ್ಟಮ್ನ ಒಮ್ಮತದ ಆಯ್ಕೆ ಇನ್ನೂ ಇಲ್ಲ. ಬಾರ್ನ್ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳನ್ನು ಸಹ ನೋಡಿ ಫೈಬರ್ ಆಪ್ಟಿಕ್ ಗೈರೊಸ್ಕೋಪ್ ರಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ ಗೈರೊಸ್ಕೋಪ್ ಉಲ್ಲೇಖಗಳು ಬಾಹ್ಯ ಕೊಂಡಿಗಳು ಗಣಿತ ಪುಟಗಳುಃ ಮೂಲಭೂತ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರ ಮತ್ತು ಭೂಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದ ಸಗ್ನಾಕ್ ಎಫೆಕ್ಟ್ ರಿಂಗ್-ಲೇಸರ್ ಪರೀಕ್ಷೆಗಳು (ಜಿ. ಇ. ಸ್ಟೆಡ್ಮನ್ ಅವರ ವ್ಯಾಪಕ ವಿಮರ್ಶೆ. ಪಿಡಿಎಫ್-ಕಡತ, 1.5 ಎಂಬಿ) ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರ ಪ್ರಯೋಗಗಳು ಇಂಟರ್ಫೆರೊಮೆಟ್ರಿ ಥಿಯರಿ ಆಫ್ ರಿಲೇಟಿವಿಟಿ ರೊಟೇಶನ್