C parity
ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದಲ್ಲಿ, ಸಿ ಪ್ಯಾರಿಟಿ ಅಥವಾ ಚಾರ್ಜ್ ಪ್ಯಾರಿಟಿಯು ಕೆಲವು ಕಣಗಳ ಗುಣಾಕಾರದ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಸಂಖ್ಯೆಯಾಗಿದ್ದು ಅದು ಚಾರ್ಜ್ ಸಂಯೋಗದ ಸಮ್ಮಿತಿ ಕಾರ್ಯಾಚರಣೆಯ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಅವುಗಳ ನಡವಳಿಕೆಯನ್ನು ವಿವರಿಸುತ್ತದೆ. ಚಾರ್ಜ್ ಸಂಯೋಗವು ವಿದ್ಯುತ್ ಚಾರ್ಜ್, ಬ್ಯಾರಿಯಾನ್ ಸಂಖ್ಯೆ ಮತ್ತು ಲೆಪ್ಟಾನ್ ಸಂಖ್ಯೆ ಸೇರಿದಂತೆ ಎಲ್ಲಾ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಚಾರ್ಜ್ಗಳ (ಅಂದರೆ, ಸಂಯೋಜಕ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಸಂಖ್ಯೆಗಳು) ಚಿಹ್ನೆಯನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಪರಿಮಳವು ವಿಚಿತ್ರತೆ, ಮೋಡಿ, ಕೆಳಭಾಗ, ಅಗ್ರತೆ ಮತ್ತು ಐಸೊಸ್ಪಿನ್ (I3) ಅನ್ನು ಚಾರ್ಜ್ ಮಾಡುತ್ತದೆ. ಇದಕ್ಕೆ ವ್ಯತಿರಿಕ್ತವಾಗಿ, ಇದು ಕಣದ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ, ರೇಖೀಯ ಆವೇಗ ಅಥವಾ ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಮೇಲೆ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುವುದಿಲ್ಲ. ಔಪಚಾರಿಕತೆ ಒಂದು ಕಣವನ್ನು ಅದರ ಆಂಟಿಪಾರ್ಟಿಕಲ್ ಆಗಿ ಪರಿವರ್ತಿಸುವ ಕಾರ್ಯಾಚರಣೆಯನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ, ಎರಡೂ ಸ್ಥಿತಿಗಳು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿರಬೇಕು, ಆದ್ದರಿಂದ ಅದು ಏಕೀಕೃತವಾಗಿದೆ ಎಂದು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ, ಆಪರೇಟರ್ನೊಂದಿಗೆ ಎರಡು ಬಾರಿ ಕಣದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಮೂಲಕ, ನಾವು ಅದನ್ನು ನೋಡುತ್ತೇವೆ ಮತ್ತು. ಇವೆಲ್ಲವನ್ನೂ ಒಟ್ಟುಗೂಡಿಸಿ, ಚಾರ್ಜ್ ಕಾಂಜುಗೇಷನ್ ಆಪರೇಟರ್ ಹರ್ಮಿಟಿಯನ್ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ಭೌತಿಕವಾಗಿ ಗಮನಿಸಬಹುದಾದ ಪ್ರಮಾಣವಾಗಿದೆ ಎಂಬ ಅರ್ಥವನ್ನು ನಾವು ನೋಡುತ್ತೇವೆ. ಐಗನ್ ಮೌಲ್ಯಗಳು ಚಾರ್ಜ್ ಸಂಯೋಗದ ಐಗನ್ಸ್ಟೇಟ್ಗಳಿಗೆ,. ಪ್ಯಾರಿಟಿ ರೂಪಾಂತರಗಳಂತೆಯೇ, ಎರಡು ಬಾರಿ ಅನ್ವಯಿಸುವುದರಿಂದ ಕಣದ ಸ್ಥಿತಿಯು ಬದಲಾಗದೆ ಉಳಿಯಬೇಕು, ಇದು ಸಿ-ಪ್ಯಾರಿಟಿ ಅಥವಾ ಕಣದ ಚಾರ್ಜ್ ಪ್ಯಾರಿಟಿಯ ಐಗನ್ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ಮಾತ್ರ ಅನುಮತಿಸುತ್ತದೆ. ಮೇಲಿನವು ಐಜೆನ್ ಸ್ಟೇಟ್ಗಳಿಗೆ, ಎಂದು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ. ಆಂಟಿಪಾರ್ಟಿಕಲ್ಸ್ ಮತ್ತು ಕಣಗಳು ವಿರುದ್ಧ ಚಿಹ್ನೆಯ ಚಾರ್ಜ್ಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವುದರಿಂದ, ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾದ ಎಲ್ಲಾ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಚಾರ್ಜ್ಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಸ್ಥಿತಿಗಳು, ಉದಾಹರಣೆಗೆ ಫೋಟಾನ್ ಮತ್ತು ತಟಸ್ಥ ಪಿಯಾನ್, η ಅಥವಾ ಪಾಸಿಟ್ರೋನಿಯಂನಂತಹ ಕಣ-ಆಂಟಿಪಾರ್ಟಿಕಲ್ ಬೌಂಡ್ ಸ್ಥಿತಿಗಳು ಮಾತ್ರ ಐಜೆನ್ಸ್ಟೇಟ್ಗಳಾಗಿವೆ. ಬಹು ಕಣ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳು ಮುಕ್ತ ಕಣಗಳ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗೆ, ಸಿ ಸಮಾನತೆಯು ಪ್ರತಿ ಕಣಕ್ಕೂ ಸಿ ಸಮಾನತೆಗಳ ಉತ್ಪನ್ನವಾಗಿದೆ. ಬೌಂಡ್ ಮೆಸಾನ್ಗಳ ಜೋಡಿಯಲ್ಲಿ ಕಕ್ಷೀಯ ಕೋನೀಯ ಆವೇಗದ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಅಂಶವಿದೆ. ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಎರಡು ಪಿಯಾನ್ಗಳ ಬಂಧಿತ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ, π + π − ಕಕ್ಷೀಯ ಕೋನೀಯ ಆವೇಗ L ನೊಂದಿಗೆ, π + ಮತ್ತು π − ಅನ್ನು ವಿನಿಮಯ ಮಾಡಿಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ, ಇದು ಸಾಪೇಕ್ಷ ಸ್ಥಾನ ವಾಹಕವನ್ನು ತಲೆಕೆಳಗಾಗಿಸುತ್ತದೆ, ಇದು ಪ್ಯಾರಿಟಿ ಕಾರ್ಯಾಚರಣೆಗೆ ಹೋಲುತ್ತದೆ. ಈ ಕಾರ್ಯಾಚರಣೆಯ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ, ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ತರಂಗ ಕ್ರಿಯೆಯ ಕೋನೀಯ ಭಾಗವು (−1) L ನ ಹಂತದ ಅಂಶವನ್ನು ನೀಡುತ್ತದೆ, ಅಲ್ಲಿ L ಎಂಬುದು L. ಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಕೋನೀಯ ಆವೇಗದ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಸಂಖ್ಯೆಯಾಗಿದೆ. ಎರಡು-ಫೆರ್ಮಿಯಾನ್ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ, ಎರಡು ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಅಂಶಗಳು ಕಾಣಿಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆಃ ಒಂದು ತರಂಗ ಕ್ರಿಯೆಯ ತಿರುಗುವ ಭಾಗದಿಂದ ಬರುತ್ತದೆ, ಮತ್ತು ಎರಡನೆಯದು ಅದರ ಆಂಟಿಫೆರ್ಮಿಯಾನ್ನಿಂದ ಫೆರ್ಮಿಯಾನ್ನ ವಿನಿಮಯದಿಂದ ಬರುತ್ತದೆ. ಬೌಂಡ್ ಸ್ಟೇಟ್ಗಳನ್ನು ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರೋಸ್ಕೋಪಿಕ್ ಸಂಕೇತ 2S + 1LJ ಯೊಂದಿಗೆ ವಿವರಿಸಬಹುದು (ಪದ ಚಿಹ್ನೆಯನ್ನು ನೋಡಿ), ಇಲ್ಲಿ S ಒಟ್ಟು ಸ್ಪಿನ್ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಸಂಖ್ಯೆ, L ಒಟ್ಟು ಕಕ್ಷೀಯ ಆವೇಗ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಸಂಖ್ಯೆ ಮತ್ತು J ಒಟ್ಟು ಕೋನೀಯ ಆವೇಗ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಸಂಖ್ಯೆ. ಉದಾಹರಣೆಃ ಪಾಸಿಟ್ರೋನಿಯಂ ಹೈಡ್ರೋಜನ್ ಪರಮಾಣುವಿನಂತೆಯೇ ಬಂಧಿಸಲಾದ ಸ್ಥಿತಿಯ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್-ಪಾಸಿಟ್ರಾನ್ ಆಗಿದೆ. ಪ್ಯಾರಾಪೊಸಿಟ್ರೋನಿಯಂ ಮತ್ತು ಆರ್ಥೋಪೊಸಿಟ್ರೋನಿಯಂ 1S0 ಮತ್ತು 3S1 ಸ್ಥಿತಿಗಳಿಗೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರುತ್ತವೆ. S = 0 ನೊಂದಿಗೆ ಸ್ಪಿನ್ಗಳು ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು S = 1 ನೊಂದಿಗೆ ಅವು ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುತ್ತವೆ. ಒಟ್ಟು ಕಕ್ಷೀಯ ಕೋನೀಯ ಆವೇಗದ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಸಂಖ್ಯೆ ಎಲ್ = 0 (ಎಸ್, ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರೋಸ್ಕೋಪಿಕ್ ಸಂಕೇತದಲ್ಲಿ) ಒಟ್ಟು ಕೋನೀಯ ಆವೇಗದ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಸಂಖ್ಯೆ ಜೆ = 0,1 ಸಿ ಸಮಾನತೆ ηಸಿ = (−1) ಎಲ್ + ಎಸ್ = + 1, −1, ಅನುಕ್ರಮವಾಗಿ. ಚಾರ್ಜ್ ಸಮಾನತೆಯನ್ನು ಸಂರಕ್ಷಿಸಲಾಗಿರುವುದರಿಂದ, ಫೋಟಾನ್ಗಳಲ್ಲಿ (ηC (γ) = −1) ಈ ಸ್ಥಿತಿಗಳ ವಿನಾಶವು ಹೀಗಿರಬೇಕುಃ {|-| | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | | ಆದ್ದರಿಂದ ಪಿಯಾನ್ ಹೊಂದಿದೆ ಎಂದು ನಾವು ಊಹಿಸಬಹುದು, ಆದರೆ ಪ್ರತಿ ಹೆಚ್ಚುವರಿ γ, ಪಿಯಾನ್ನ ಒಟ್ಟಾರೆ C ಸಮಾನತೆಗೆ-1 ಅಂಶವನ್ನು ಪರಿಚಯಿಸುತ್ತದೆ. 3γ ಗೆ ಕ್ಷಯವು C ಸಮಾನತೆಯ ಸಂರಕ್ಷಣೆಯನ್ನು ಉಲ್ಲಂಘಿಸುತ್ತದೆ. ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯಲ್ಲಿ ರಚಿಸಲಾದ ಪಿಯಾನ್ಗಳನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಈ ಕೊಳೆಯುವಿಕೆಯ ಹುಡುಕಾಟವನ್ನು ನಡೆಸಲಾಯಿತು. : ಎಟಾ ಮೆಸಾನ್ನ ಕೊಳೆತ. ವಿನಾಶಗಳು ಸಹ ನೋಡಿ ಜಿ-ಸಮಾನತೆ ಉಲ್ಲೇಖಗಳು ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಮೆಕ್ಯಾನಿಕ್ಸ್ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಕ್ಷೇತ್ರ ಸಿದ್ಧಾಂತ