Si un rayon tombe perpendiculairement sur un miroir, l'angle d'incidence, ainsi que celui de réflexion, sont nuls; alors le rayon est réfléchi sur lui-même.

On peut facilement, à l'aide de la loi précédente, expliquer les phénomènes du miroir plan. Soit AB (fig. 14) la coupe d'un tel miroir, et soit m un point rayonnant placé devant sa surface : si le rayon incident mC est réfléchi suivant Cn', un œil situé en n' recevra la direction de la lumière en nn', et renverra ainsi dans cette même direction l'image du point m. Or, si du point m on abaisse la droite TOD, perpendiculaire au miroir, et qu'on la prolonge jusqu'à sa rencontre en n, avec le rayon réfléchi également prolongé, les deux triangles DCm et DCn seront égaux; car les deux angles DCm et BCn', complémentaires des angles d'incidence et de réflexion, sont égaux, et par conséquent il en est de même des angles nCD et DCm ; donc riD—Dm. Or, cette construction sera la même pour tous les rayons venant de m et réfléchis par le miroir, c'est-à-dire que les directions de ces rayons passeront toutes par le point n. Donc un œil placé dans une direction telle que n' doit voir en n une image du point m. Mais comme ce que nous venons de dire du point m s'applique nécessairement à tous les autres points d'un objet, on peut concevoir comment l'image de l'objet doit se montrer dans le miroir, et en apparence derrière sa surface, à une distance égale à sa distance réelle. Nous allons retrouver plus loin cette propriété comme cas particulier d'une formule générale pour tous les miroirs. 