Betrachten wir nun den Einfluß, welden die Vergrößerung der Oberfläche
einer einfachen Rerte hat. Die Stromftärke für ein einziged Clement wurde


1 — 7 bezeichnet; wenn nun die Oberfläche des Volta'ſchen


Elemente nmal fo groß würde, ohne daß fonft etwas geändert wird, fo hätte
dies doch nur zur Folge, den Leitungswiderftand in der Kette felbft nmal Kleiner
zu machen, weil ja der Querſchnitt der Klüffigkeit, durch welche der Strom hin«
durchgehen muß, nmal größer geworden ift; ftatt des Widerftandes A hätte man


oben mit p —


A ’
alfo jetzt — die Stromftärke p“ wird alſo fein


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p" —


oder was dafjelbe ift


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PT 7 Lal


Wäre Z, d. h. der Leitungswiderftand im Schließungsbogen, gleih Null,
fo wäre die Stromftärfe der Oberfläche des eleftrometrifchen Elementes propor«
tional; dies ift auch noch ſehr nahe der Kall, wenn I nur jehr Klein ift; eine
Vergrößerung der Oberfläche bringt alfo dann eine Vermehrung der Stromftärke
hervor, wenn der Leitungswiderftand im Schliehungebogen klein iſt gegen den
Widerſtand in der Kette. -


Die Werthe für die Leitungswiderftände in der Saule ſelbſt und im Schlie⸗
ßungsbogen müſſen natürlich auf eine und dieſelbe Einheit bezogen werden, wie
wir dies ſogleich ſehen werden.
Dieſe Geſetze werden durch den Verſuch vollkommen beftätigt.
Um zu zeigen, daß fi die Stromftärfe umgekehrt verhält wie die Ränge
des Schließungsbogens, hat man nur ein Plattenpaar (etwa einen Becquerel’,
hen Becher, Fig. 403) durch die Tangentenbuffole zu jchließen und dann der
Reihe nach Drahtſtücke von verfchiedener Ränge einzufchalten und jedesmal die
entjprechende Ablenkung abzulefen.
Eine Berfuchsreihe der Art gab folgende Refultate:


Malleret Grundeib der Phyſit. 24


370 Viertes Bud. Drittes Gapitel.
ac hin Beobachtete Tangente des
eingeſchalteten
Aupferdrahtes. Ablenkung. Ablenkungewinkels.
