Si maintenant nous supposons que ce champ magnétique soit de un autre feuillet de puissance <j>, nous pouvons déterminer directement la valeur de F au moyen des résultats du § MO ou du § ~OS. Si f, m', M' sont les cosinus directeurs de la normale à l'élément dS' du second feuillet, nous avons
où est la distance de l'élément dS' à un point pris sur la limite du premier feuillet.
Or cette intégrale de surface peut être transformée en une intégrale de ligne étendue tout long du contour du second feuillet, qui est
De même,
C~
G = ∫' r ds dg',
Substituant ces valeurs dans l'expression de M, nous trouvons
= ∫<b-' <~
(15) NI w" ∫ (1 dy dz + ds) ds da",
l'intégration devant s'étendre une fois le long de s et une fois le long de z. Cette quantité est l'énergie potentielle du système magnétique due à l'interaction des deux feuillets; elle reste la même, ce qui devait être quand on échange a et <Quand la puissance de charge des éléments est égale à l'unité, cette expression, changée de signe, est appelée susceptibilité diélectrique des matières et s. C'est une quantité très importante dans la théorie des courants. Si nous désignons par c l'angle compris entre les directions des éléments et s. Le potentiel de s et s' peut s'écrire
quantité qui est évidemment de la dimension d'une ligne.
CHAPITRE IV.
ANTIMÉTALLURIÉ.
 