Revenons, comme au § 836, au cas d'un chemin conducteur en forme de courbe fermée d'aire A. Le moment de la force électromagnétique qui tend à augmenter l'angle θ est
(y · Y' = YZAsinθ, 1)
(f~ 'f' –. == – ifXA sinθ,
.&lt;M X'A* s
(c;i( ·(~y' X~~ sinθcosθ.
&lt; t :&lt; ) -n ~j) = -)– M!!t.
Cette force est positive ou négative, suivant que θ est plus grand ou plus petit qu'un angle droit. Ainsi, une force magnétique agissant sur un chemin parfaitement conducteur tend à lui faire tourner son axe perpendiculairement à la ligne de force magnétique, de façon que le plan du chemin devienne parallèle aux lignes de force. On peut observer un effet de ce genre lorsque l'on place une pièce ou un anneau de cuivre entre les pôles d'un électro-aimant. À l'instant où l'aimant est excité, l'anneau tourne et oriente son plan dans la direction; mais cette force s'annule aussitôt et est éteinte par la résistance du cuivre ().
Jusqu'ici, nous n'avons considéré que les cas où les courants sont excités uniquement par la force magnétique extérieure. Examinons maintenant en quoi la théorie de Weber, sur l'induction magnétoélectrique des courants moléculaires, touche à la théorie d'Ampère sur le magnétisme ordinaire. Suivant la théorie d'Ampère et de Weber, dans les substances magnétiques, les courants moléculaires ne sont pas excités par la force magnétique extérieure, mais lui préexistent; c'est la molécule elle-même qui subit l'action et qui est déviée de sa position par l'action électromagnétique que la force magnétique exerce sur le circuit conducteur traversé par le courant. Quand Ampère émit cette hypothèse, l'induction des courants électriques n'était pas connue, et il ne fit point d'hypothèse pour rendre compte de l'existence ou pour déterminer la force de ces courants moléculaires. 