Si l'on compare u1 et u2, en se rappelant que le coefficient n qui entre dans l'expression (8) est égal à *, on reconnaît que ces valeurs de u sont identiques. Il est facile de se convaincre qu'il en est de même des valeurs correspondantes de la vitesse v et de la tension T. Il s'opère donc véritablement une réflexion de l'onde à l'extrémité fixe de la verge, et l'onde réfléchie est identiquement de même nature que l'onde directe. Au bout du temps qui répond à at = il, l'onde réfléchie sera entièrement parvenue à l'extrémité libre de la verge.

A partir de ce temps, supposons x = const, et tel que pour at = il, on ait x = le; c'est-à-dire, posons x + at - 3/2 = lg.
On tire de là x - at = 3/2 - lg - lat : cette quantité deviendra inférieure à A dès qu'on aura lat > il + (A /g); au-delà du temps correspondant, la fonction ϕ deviendra donc nulle et la fonction constante. En nommant Mg la nouvelle valeur de u, on aura Mg = — (3/2 - E), quantité qui revient à
d'après la nature de la fonction ϕ Il y aura donc encore propagation, avec la vitesse a, vers l'extrémité fixe de la verge; mais l'onde réfléchie à l'extrémité libre ne sera pas de même nature que l'onde directe, puisqu'on a u3 = - Ul.

Si l'on calcule directement les valeurs correspondantes de la
tension, on reconnaît qu'elles sont aussi égales et de signe contraire.
Les deux ondes sont donc de nature opposée, c'est-à-dire que les dilatations y sont remplacées par des condensations, et vice versa. 